导读:本文包含了核核碰撞论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:夸克胶子等离子体,相对论重离子碰撞,核修正因子,冷核核效应
核核碰撞论文文献综述
钟福明[1]（2016）在《冷核核效应对LHC上重离子碰撞中Z玻色子产生的影响》一文中研究指出在高能核碰撞中过程中,比如LHC上铅与铅的碰撞,碰撞的中心就会形成一团能量极高和密度极大的物质,在这团物质中胶子和夸克解除紧闭而变得渐近自由,这种新形态的物质便是夸克胶子等离子体(QGP)。通过相对论重离子碰撞实验,我们能研究夸克胶子等离子体的性质。由于夸克胶子等离子体的存在而产生的热核核物质效应会影响相对论重离子碰撞中末态粒子的产额,但是,冷核核效应也会影响末态粒子的产额。所以,研究冷核核效应对研究夸克胶子等离体子体的性质有重要的意义。本文将主要研究冷核核效应对相对论重离子碰撞中Z玻色子产生的影响。首先讨论了p+p碰撞中Zo玻色子产生在领头阶散射截面的理论计算,通过MCFM利用微扰色动力学的方法,计算了p+p在7.0TeV的碰撞中产生Z0玻色子的次领头阶散射截面的快度分布谱,并将之与实验对比；用EPS09的参数化形式去修正自由质子中的部分子分布函数描述冷核核效应,研究在2.76TeV的Pb+Pb碰撞中Z玻色子的产生,得到了Pb+Pb在2.76TeV微分散射截面及其核修正因子的横动量谱和快度谱,发现由于反核遮蔽效应,Z玻色子的产额在横动量PT在10-100GeV会有增强,在中心快度区|yz|<1也会有增强,但在大快度区1<|yZ|<2,由于核遮蔽效应和EMC效应,会有压低；同样,我们计算了p+Pb在5.02TeV碰撞下的微分散射截面,进一步给出了对应的横动量谱和快度谱,以及核修正因子的横动量谱和快度谱,发现由于反核遮蔽效应,Z玻色子的产额在横动量PT在10-100GeV会有增强,100GeV时,增强达到大约百分之四,在向后快度区也会有增强,而由于核遮蔽效应,在向前快度区会有压低；在加入冷核核物质效应后,我们还研究了初态能量损失效应对p+Pb在5.02TeV和Pb+Pb在2.76TeV的碰撞中Z0玻色子产生的影响,发现由于碰撞的质心系能量很大,影响几乎可以忽略。(本文来源于《华中师范大学》期刊2016-05-01）
余功明[2]（2016）在《极端相对论核—核碰撞中的双轻子、光子和轻矢量介子产生》一文中研究指出在极端相对论重离子碰撞中,微扰量子色动力学(perturbative Quantum Chromodynamics, pQCD)预言在碰撞中心区域物质能量密度可以足够高而形成夸克物质解禁相。在高能重离子碰撞中,碰撞中心区域能物质量密度很高使得物质离开强子相进入夸克物质解禁相(Glasma和夸克-胶子等离子体),然后夸克物质继续膨胀冷却回到强子相。当物质处于Glasma和热夸克-胶子等离子体相时,夸克物质中部分子之间相互作用产生的双轻子、光子和轻矢量介子(ρ、ω、φ)就会携带夸克物质的信息。本文研究相对论重离子对撞机(Relativistic Heavy Ion Collider, RHIC)和大型强子对撞机(Large Hadron Collider, LHC)能区相对论核-核碰撞中夸克物质的产生及其时空演化过程和双轻子、光子、轻矢量介子硬光生过程,以及色玻璃凝聚态(colour glass condensate, CGC)、Glasma、夸克-胶子等离子体(quark-gluon plasma, QGP)和热强子气体(hadronic gas, HG)中的双轻子、光子和轻矢量介子产生。在相对论核-核碰撞的早期,大转移动量双轻子、光子和轻矢量介子主要来源于初始部分子硬散射过程、硬光生过程和碎裂过程。部分子硬散射过程主要是夸克-反夸克湮灭、夸克-胶子康普顿散射和胶子-胶子聚变过程。硬光生过程包括弹性硬双光子过程、半弹性(直接和分解)硬光生过程和深度非弹性(直接和分解)硬光生过程。在直接硬光生过程中,入射原子核(原子核内的荷电部分子)发射的高能光子将会与另一个入射原子核内的部分子通过夸克-光子康普顿散射、胶子-光子聚合相互作用产生双轻子、光子和轻矢量介子。在分解硬光生过程中,入射原子核(原子核内的荷电部分子)发射的高能类强子光子会涨落出部分子,然后涨落出来的部分子与另一个入射原子核内的部分子通过夸克-反夸克湮灭、夸克-胶子康普顿散射和胶子-胶子聚合相互作用产生双轻子、光子和轻矢量介子。此外,在碎裂过程中,快喷注在碎裂成双轻子、光子和轻矢量介子之前,将会穿过核物质媒介而损失能量(喷注淬火效应),损失能量后的快喷注再碎裂成双轻子、光子和轻矢量介子。从数值结果可以看出,在大型强子对撞机(LHC)能区的p-p碰撞和Pb-Pb碰撞中,双轻子、光子和轻矢量介子硬光生过程、碎裂过程的贡献是显着的。然而,在色玻璃凝聚胶子饱和框架下,胶子密度在转移动量小于胶子饱和动量Qs时会出现饱和而形成色玻璃凝聚(CGC),然后处于色玻璃凝聚态的两个原子核相互碰撞就会形成高胶子密度的非平衡态物质Glasma。在极端相对论情况下,胶子饱和动量Qs将远大于量子色动力学禁闭标度AQCD从而使得跑动耦合常数αs(Qs)《1,因此可以利用KT-因子化来计算色玻璃凝聚中的双轻子、光子和轻矢量介子产生。在色玻璃凝聚胶子饱和区域,双轻子、光子和轻矢量介子主要来源于胶子-胶子聚合相互作用过程。从数值结果可以看出,在相对论重离子对撞机(RHIC)和大型强子对撞机(LHC)能区的p-p碰撞、Au-Au碰撞、p-Pb碰撞和Pb-Pb碰撞中,来自于色玻璃凝聚的低转移动量双轻子、低转移动量光子和低转移动量轻矢量介子的贡献是很重要的。此外,在色玻璃凝聚胶子饱和框架下,相对论核-核碰撞中心区域能量密度很高而可以形成高胶子密度Glasma态,此时Glasma还没有达到热平衡,而是处于以胶子为主导的胶子饱和态。在胶子饱和区域,胶子饱和动量Qs将远大于量子色动力学禁闭标度ΛQCD从而使得跑动耦合常数αs(Qs)<<1,此时就可以将Glasma看作为一个弱耦合系统并且可以用相对论动力学理论来描述。在Glasma中,低质量双轻子主要来源于夸克-反夸克湮灭过程,低转移动量热光子主要来源于夸克-反夸克湮灭、夸克-胶子康普顿散射和胶子-胶子聚合过程,而且由于Glasma是有胶子主导的,因此低转移动量热光子最主要的贡献是来自于胶子-胶子聚合过程。从数值结果可以看出,在相对论重离子对撞机(RHIC)和大型强子对撞机(LHC)能区,来自于Glasma的低不变质量双轻子和低转移动量光子的贡献是很显着的。接着,随着Glasma的膨胀,在固有时刻τth时Glasma将热化形成热夸克-胶子等离子体,在热夸克-胶子等离子体低质量双轻子主要来源于夸克-反夸克湮灭过程,热光子主要来源于夸克-反夸克湮灭和夸克-胶子康普顿散射过程。此外,来自于碰撞早期初始部分子硬散射过程和硬光生过程的快喷注也会穿过热夸克-胶子等离子体,与热部分子反生夸克-反夸克湮灭和夸克-胶子康普顿散射相互作用而产生热双轻子、热光子和大横动量轻矢量介子。对于热双轻子不变质量谱,来自半弹性和深度非弹性硬光生过程的喷注-双轻子转换和Drell-Yan过程的贡献是主要的。从数值结果可以看出,在大型强子对撞机(LHC)能区,对于热双轻子、热光子和大横动量轻矢量介子产生,来自深度非弹性硬光生过程的喷注-媒介相互作用的贡献是很显着的。最后,随着夸克-胶子等离子体的膨胀冷却到临界温度时,热系统将会进入夸克-胶子等离子体和强子的混合相,并在固有时刻τH时完全进入强子相,随着热强子气体的膨胀并在固有时刻τf时达到强子冻结温度Tf,热强子系统进入强子冻结状态。在热强子气体中,低质量双轻子主要来源于ππ→l+l-过程,低转移动量光子主要来源于ππ→γγ、ππ→γρ、ππ→γη、πρ→π和πη-÷γπ过程,由于αρ=2.9,因此低转移动量光子最主要的产生机制是πρ→γπ过程。在相对论重离子对撞机(RHIC)和大型强子对撞机(LHC)能区,来自于热强子气体的低不变质量双轻子和低转移动量光子的贡献是很重要的。(本文来源于《云南大学》期刊2016-03-01）
蒋昌文[3]（2014）在《RHIC能级下核—核碰撞中压低强子谱的χ~2拟合》一文中研究指出极端相对论性重离子碰撞是寻找夸克-胶子等离子体(QGP)最有效的实验方法,美国布鲁克海文国家实验室建造的“相对论重离子碰撞机”(2000年)和欧洲大型强子对撞机(2008年)为研究夸克胶子等离子体提供了很好的实验条件,并且积累了大量能证明QGP物质形成的实验证据,我们对大横动量区域出现的喷注淬火现象加以研究。在微扰QCD部分子模型中,我们将末态观测到的强子的不变散射截面写成部分子分布函数、部分子间的散射截面和部分子碎裂函数叁者之间的卷积。但是由于初态的核遮蔽效应与末态的喷注淬火,需要对部分子分布函数和部分子碎裂函数分别加以修正。在ZOWW理论模型中,我们将修正的部分子碎裂函数表示为一个与部分子喷注平均自由程和初始时刻QGP相中心处的喷注输运参数有关的表达式,因此我们计算出的核修正因子(压低因子)的大小也必然与这两个参数相关,为了定量表示理论计算值与实验观测值的拟合程度,我们采用了卡方拟合的方法,最后得出了卡方值与λ0、q0的曲线图,以便找到与实验值吻合得最好的λ0、q0如值。为了解释得到的结果我们重点分析了修正的部分子碎裂函数的表达式,并计算了表达式中各部分所占的权重,对RHIC能区下喷注淬火导致的强子谱压低进行了分析和研究。(本文来源于《华中师范大学》期刊2014-05-01）
徐蓉[4]（2013）在《高能强子—强子以及高能核—核碰撞中的强子产生》一文中研究指出量子色动力学预言在高温和／或高重子密度下核物质结构会产生相变,使得原本禁锢在强子里的夸克和胶子解禁闭.核物质的这种全新的形态被称之为夸克胶子等离子体(QGP),并能用格点QCD理论得到很好的描述,同时我们也认为大爆炸后几微秒的宇宙空间都由QGP组成。位于布鲁克海文国家实验室(BNL)的相对论重离子碰撞机(RHIC)以及位于CERN的大型强子对撞机(LHC)都在实验室里重塑了这种高温高密的极限条件。集体现象以及喷注淬火现象是两个重要的探针,被用于探测QGP的形成及其性质。从这些试验得到的数据都有力地证明了QGP是一个强相互作用态,在流体膨胀时具有非常小的粘滞系数,并且对于高能喷注来说是不透明的。喷注淬火作为探测QGP的一个工具,它遵循一个原理：硬部分子和介质相互作用会导致部分子能量损失以及大横动量强子谱的压低。通过对末态大横动量强子谱的介质修正的测量和唯象研究,我们能提取出介质的性质,例如喷注输运系数。另一方面,由形成的QGP的初始高压导致的密介质里的集体膨胀,以及非对心碰撞中的初始非对称几何都造成了末态强子谱的方位角各向异性。比较实验数据以及由粘滞动力学计算的各向异性流的结果,能更进一步的了解QCD物质的输运性质,更精确的给出粘滞系数的取值范围。这两个唯象研究所需的一个共同条件是了解初始粒子产生,因为初始粒子产生决定了初始能量密度分布以及后期在密介质里的时空演化。因此,高能强子碰撞和高能核碰撞中研究粒子产生是非常关键的。HIJING蒙特卡罗模型是一个基于两组分模型的核-核产生器.把核子-核子碰撞按照其交换横动量的大小分成Pt>p0的硬过程和pt<7的软过程。硬的部分子散射可以用微扰量子色动力学(PQCD)来描写。软的相互作用过程用Lund(?)玄模型来描写计算其反应截面。HIJING里的核效应包括一个参数化形式的冷核里的部分子分布的核遮蔽效应,以及用一个简单的部分子能量损失模型处理的末态的喷注淬火效应。在这篇论文里,我们在两组分模型里引入最新的部分子分布以及一系列新的参数对HIJING进行升级,来控制pp碰撞的总截面以及中心赝快度密度。用新的参数化的部分子遮蔽因子以及由多重部分子散射造成的横动量pt展宽来反映高能pA碰撞的冷核效应。应用升级后的HIJING模型,我们研究了强子谱以及多重数分布并与LHC能量下pp碰撞的实验数据进行了对比。同时我们也研究了pA碰撞的末态强子谱相对于pp碰撞的核修正。发现部分子遮蔽效应以及横动量pt展宽都影响末态中等横动量强子谱。由多重散射造成的部分子味结构的修正以及多个部分子喷注系统的强子化都导致LHC能量下pA碰撞的末态大横动量强子谱的压低。对于核-核碰撞,我们把LHC能量下Pb+Pb对心碰撞的带电强子的中心快度密度与RHIC(?)能量下的同种数据进行结合来降低胶子遮蔽参数化形式的不确定性。并且预言了LHC能量下Pb+Pb碰撞的中心快度区的带电强子多重数密度的中心度依赖。除了强子产生,我们还利用HIJING模型研究了由小横动量喷注产生的强子在各个方位角里的横向动量关联。在热化的早期,喷注淬火效应明显的导致了关联的扩散。随后我们对这个方位角横向动量关联在重离子碰撞后期的演化做了进一步的研究,从流体力学的基本公式出发,我们得到了一个类耗散方程。结合致密物质的流体力学方程解这个类耗散方程,并且沿着冻结超曲面计算了末态方位角横向动量关联。我们发现切向粘滞系数与熵密度的比值影响着横向动量关联的扩散。因此,末态横向动量关联所携带的信息有助于我们分析碰撞早期的小横动量喷注的热化过程以及sQGP的粘滞系数。(本文来源于《华中师范大学》期刊2013-04-01）
王宏民,许永晗,孙献静[5]（2012）在《超高能核核碰撞中的重子阻止现象》一文中研究指出利用蒙特卡罗方法计算了平均参与碰撞核子数,通过傅里叶变换从饱和模型中抽取了未积分胶子分布函数解析式,研究了美国相对论重离子对撞机(Relativistic Heavy Ion Collider,RHIC)能量下金-金碰撞中不同碰撞参数区间的重子阻止现象。计算发现:理论结果能够很好地解释BRHAMS合作组实验现象。在此基础上,对正在运行的欧洲大强子对撞机(Large Hadron Collider,LHC)能量下铅-铅碰撞中大快度区域重子阻止现象作出了理论预言。(本文来源于《装甲兵工程学院学报》期刊2012年06期）
袁颖[6]（2011）在《相对论性核—核碰撞实验进展综述》一文中研究指出相对论性核-核碰撞提供了一个可以在实验室内产生和探测QGP(夸克—胶子等离子体)的机会。对QGP的探索不仅对天体物理学和宇宙学的研究具有指导意义,更是对QCD(量子色动力学)的研究具有极其重要的意义。在相对论性核-核碰撞产生的极端高温高密条件下对QGP的探索为研究物理学的许多领域提供了可能。该文简要介绍了从SIS能区到LHC能区的实验进展。(本文来源于《广西师范学院学报(自然科学版)》期刊2011年03期）
李汉林[7]（2011）在《高能核—核碰撞中光子标记喷注产生的Mach Cone现象和质子—质子碰撞中整体喷注的非微扰效应》一文中研究指出探测QGP的硬探针信号——喷注淬火(Jet quenching)已经被RHIC对心碰撞下的大横动量强子谱的压低,背对背的双强子以及光子强子关联的实验数据所证实。这些现象表明喷注由于和QGP相互作用和辐射胶子而损失能量。喷注所损失的能量和动量被辐射的胶子和与喷注作用的热部分子所携带。获得来自喷注的能量的热部分子会继续和其他的热部分子相互作用,最终形成类似超音速波或马赫锥的集体运动。利用流体动力学和弦论中线性爱因斯坦方程来考虑喷注穿过热介质的时候,在所得到的结果里能发现类似马赫锥的集体运动。目前人们认为这种马赫锥的集体运动是导致实验上所看到双强子或叁强子关联所描述的关于喷注运动方向对称宽度大约φ≈1(rad)的双峰现象的主要原因。然而,从流体力学和弦论中计算得到的马赫锥集体运动产生的强子谱并不能得到实验上观察到的双峰现象。另一方面,通过AMPT模型模拟喷注穿过热介质,证实发生偏转的喷注和马赫锥运动会产生双峰现象。在本文中,我们使用部分子在3+1维流体中的线性玻尔兹曼输运模型和AMPT模型来考虑喷注在夸克胶子等离子体中运动所激发的马赫锥现象。我们的研究表明,喷注在静态均匀无限大的热介质中运动,和喷注发生散射的热部分子在横平面上角分布是关于喷注运动方向对称的双峰。这些和喷注发生散射的热部分子将会继续与其他热部分子发生相互作用,最后形成马赫锥现象。然而,双峰现象由于热部分子的多重散射会逐渐消失,出现关于喷注运动方向对称的单峰。喷注在膨胀的3+1维流体中运动,喷注以及所激发的马赫锥波的偏转会引起实验上所观察到双强子关联的双峰现象。由于喷注产生点和初始运动方向会因为选择的触发粒子而不同,我们发现光子-强子的关联和强子-强子的关联在定量上有所不同,并且非常依赖喷注和热介质的散射截面。因此,我们强烈建议实验上能够分别比较光子-强子以及强子-强子的关联,这对理解重离子碰撞中所产生的马赫锥波动力学机制非常有帮助。随着实验设备的进步,RHIC实验组现在能够使用整体喷注分析高能重离子碰撞中部分子的能量损失和计算核修正因子RAA(pT)。pp碰撞是核修正因子的标度,目前关于pp碰撞下整体喷注的散射截面计算并没有细致的考虑非微扰效应,本文的一些结果显示了整体喷注的非微扰效应在计算RAA(pT)过程中应该考虑进来。作为本文的第二部分,我们将利用Pythia8.142模型系统研究PP碰撞中整体喷注的非微扰效应对半径R,色荷、横动量、质心系碰撞能量的依赖关系。结果表明：强子化效应对<δpt>的改变强烈依赖于1/R,而Underlying-event对<δpt>的改变依赖于R2。我们的研究结果表明强子化对整体喷注横动量的修正依赖于整体喷注在部分子层次的横动量大小,在RHIC能区,横动量不太大的整体喷注其非微扰效应不应该被忽略。我们还提供了在不同能区非微扰效应互相抵消时整体喷注半径R的近似值。这些研究结果,对于我们理解整体喷注的非微扰效应、选择合适的整体喷注算法以及利用整体喷注精确计算RAA(pT)非常有帮助。(本文来源于《华中师范大学》期刊2011-03-01）
朱励霖[8]（2010）在《高能核—核碰撞中新物质形态及其强子化物理研究》一文中研究指出量子色动力学预言在极高能量密度下,会产生一种由夸克,反夸克和胶子组成的新物质形态,这是夸克胶子等离子体(QGP)。而相对论重离子碰撞就是深入研究这种新物质形态的重要实验手段,人们希望通过这种方法,实现从强子物质到夸克物质的相变。研究高能碰撞的末态观测量,比如：末态粒子的分布谱、粒子关联、起伏……,是了解高能重离子碰撞演化过程及粒子产生机制的重要途径。本文利用在布鲁克海汶国家实验室的相对论重离子对撞机(RHIC)上四个实验组的数据,深入探讨了末态粒子的产生机制及其分布的特征。本文首先简单回顾了相对论重离子碰撞的实验和理论的现状。然后介绍计算中所需的基本物理概念和唯象模型,包括描述核-核碰撞中,核几何形状的Glauber模型；重组合模型(Recombination/Coalescence(ReCo) Model),特别是Oregon小组(Hwa/Yang)模型的基本思想；以及Peter Levai小组的ALgebraic COalescence Rehadronization模型(ALCOR)。首先利用统计力学方法探讨了高能重离子碰撞中产生的QGP的热力学性质。在高温下,由于渐近自由,部分子之间的相互作用很弱,所以可以把夸克和胶子当作自由气体来处理。但是,在临界温度(Tc)附近,由于偶合常数比较大,所以很难再利用解析的方法。如果从第一原理出发,利用格点QCD计算,又需要大量时间和计算机资源。因此,在本文第二章中,将会用一个自洽的准粒子唯象模型研究QGP的热化性质。假设部分子间的相互作用可以全部包含在其质量之中,这样就可以把系统当作理想气态来处理,然后再利用统计力学,计算各种热力学量。在T>Tc区域,可以很好的拟合格点QCD数据。基于ALCOR模型讨论奇异粒子在不同波函数组合下的产生率。结果表明强子产生率依赖于胶子质量,但对温度并不敏感；而产生率之比几乎与胶子质量无关。再选择能量为s~(1/2)=200AGeV, Au+Au中心碰撞中的粒子比Φ／K*=0.60±0.15作为出发点,计算在不同波函数组合的强子比,结果表明粒子之比对波函数的选择不敏感。另外,本文还利用最新的实验数据p／π和p/p,在夸克重组合模型(Recombination Model)的框架下,重新探讨了高能重离子碰撞中,在向前快度区域(η=3.2)末态强子的产生。重新考虑了系统中部分子动量衰减和夸克再生效应后,得到与实验数据相符的带电强子谱和较大的质子与π介子之比,而且还预言了反质子与质子之比。在深入研究核-核碰撞的重迭区域几何结构基础上,统一描述了在低横动量区域(pT<2GeV／c),π0介子所有与轴向方位角有关的观测量：核修正因子RAA(φ,Np),椭圆流v2(Np)和ridge产量YR(φs,Np),并与实验数据符合的很好。两个基本的出发点是：系统表面的半硬散射导致轴向异性和ridge粒子的产生与触发粒子的选择无关。虽然RAA是单粒子分布的量度,而YR是触发粒子和其伴随粒子关联的量度,但两者之间存在着紧密的联系。在整个物理图像中,最关键一点就是把单粒子分布dNAAπ／pTdptdφ分为两部分：不依赖于方位角φ的bulk组分(B(pT,Np))和依赖于φ的ridge组分(R(pT,φ,Np))。最后,本文利用RHIC实验数据,深入研究不同的中心度,(赝)快度和碰撞系统下,π介子,质子和反质子横动量谱的标度行为。结果表明：π介子的标度行为不依赖与中心度、(赝)快度、碰撞系统和质心能量而存在。而对于质子和反质子,在SNN~(1/2)=200 GeV下,Au+Au碰撞中也存在不依赖于中心度和快度的标度行为。但叁者的标度行为存在着差别,这与粒子的夸克组成有着紧密的联系。在这些过程中,表征这些粒子标度行为的参数只有一个：粒子的平均横动量〈pT〉,其依赖于中心度、快度、碰撞能量及其碰撞系统。一旦知道了〈pT〉,那么低pT区的软过程部分和高pT区的硬过程部分就可以由粒子标度函数决定了。然后再利用π介子和质子标度行为,研究p+p碰撞中带电强子在不同多重数下横动量分布的标度行为。发现不同多重数下的分布谱仍具有标度行为,并可以用π介子和质子标度函数的线性叠加来表示。与动量不同,动能是一个标量,并直接与热密物质的温度相关。由于质量效应,对于不同的粒子,相同的动量对应着不同的动能。这样,在超相对论重离子碰撞中,动能的分布更能有效地揭示系统的热化性质。因此,第七章还进一步研究质子和π介子横能分布的标度行为,并与其横动量的标度行为进行了比较,结果表明在低和高动量(横能)区域,横能的标度性更好。标度律可以作为探寻粒子产生的机制的一个重要信息。通过分析,发现弦碎裂和团碎裂机制可以分别描述π介子和质子的标度行为,但是不能同时得到这两种粒子标度行为,因此这两种机制并不是普适的粒子产生机制,需要寻找新的机制来解释末态粒子的产生。(本文来源于《华中师范大学》期刊2010-05-01）
冯兆斌[9]（2009）在《高能核核碰撞中静电荷涨落高阶矩的研究》一文中研究指出在标准模型中,强子是由夸克构成的。在通常情况下,夸克被禁闭在强子中,不存在自由夸克。但在高温高密环境下,普通的强子可能会发生解禁闭的相变从而形成局域热化的夸克胶子等离子体(QGP),原本被束缚在强子范围内的夸克反夸克和胶子解禁闭成自由的QGP物质。在当前的实验条件下,已经可以达到理论上预言的产生QGP物质的温度和能量密度的临界值,这是通过高能核核碰撞实现的,巨大的粒子动能聚集在碰撞区,并转化为热能,形成极端的高温高密环境,迫使夸克和胶子从禁闭的强子态相变到解禁闭的QGP态。关于QGP的研究,已经成为当前理论和实验共同探索的目标。位于美国布鲁克海文国家实验室的RHIC对撞机,建造的主要目标之一就是探测QGP物质,并且取得了一定的进展。在欧洲即将运行的LHC,也有望在QGP领域的研究获得新的突破。对于QGP的研究,不但对于人们认识物质结构,了解物质间相互作用有重要意义,同时它也在宇宙学的研究中占有重要的地位,因为宇宙演化的早期很有可能就经历了这样一个高温高密的时期。由于夸克带分数电荷,一个随机分布的夸克系统的净电荷涨落与同等大小的强子系统的涨落会有很大差别,这一性质早在上世纪八十年代就被用来研究e~+e~-湮灭中基本自由度的问题,最近人们提出可以用到核核碰撞,研究QGP的性质,实验也对电荷涨落二阶矩进行了测量。本文在总结前人工作的基础上,把过去对净电荷涨落二阶矩的计算推广到高阶矩。这样做的意义是明显的:由于实验能量升高导致反应过程变得异常复杂,使得末态粒子携带的初态信息被很大程度的掩盖。末态粒子相互作用,边界范围的扩大导致的边界效应增强等等,都让二阶矩的计算结果不足以真实的反映出初态信息,而高阶矩可以更大程度的把初态信息保留到末态,从而有必要对它进行深入研究。文章采用的计算方法是基于统计力学的相关方法,在对初态粒子做一定合理假定的前提下,借助统计力学中的母函数概念,对不同基本自由度的初态系统进行净电荷涨落高阶矩的计算,给出了高阶矩的计算结果,并将强子系统和夸克反夸克系统的结果进行了比较,为将来的实验研究提供了依据。(本文来源于《山东大学》期刊2009-05-20）
马余刚[10]（2007）在《核—核碰撞的同位旋效应及核物质性质研究》一文中研究指出在中能重离子碰撞中,由于放射性束流的兴起,人们已把注意力集中到极端丰质子、丰中子有关的研究。其中的一个重要方向是直接研究放射性轻核的奇异结构、例如中子晕等奇异分布以及软模式巨共振等奇异集体运动模式等的研究。另一个重要方向,是采川具有不同同位旋自由度的弹核与靶核的碰撞,来考察同位旋效应在核反应中的影响,并进一步提取重要的物理量,如核物质的状(本文来源于《第十叁届全国核物理大会暨第八届会员代表大会论文摘要集》期刊2007-08-01）
核核碰撞论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
在极端相对论重离子碰撞中,微扰量子色动力学(perturbative Quantum Chromodynamics, pQCD)预言在碰撞中心区域物质能量密度可以足够高而形成夸克物质解禁相。在高能重离子碰撞中,碰撞中心区域能物质量密度很高使得物质离开强子相进入夸克物质解禁相(Glasma和夸克-胶子等离子体),然后夸克物质继续膨胀冷却回到强子相。当物质处于Glasma和热夸克-胶子等离子体相时,夸克物质中部分子之间相互作用产生的双轻子、光子和轻矢量介子(ρ、ω、φ)就会携带夸克物质的信息。本文研究相对论重离子对撞机(Relativistic Heavy Ion Collider, RHIC)和大型强子对撞机(Large Hadron Collider, LHC)能区相对论核-核碰撞中夸克物质的产生及其时空演化过程和双轻子、光子、轻矢量介子硬光生过程,以及色玻璃凝聚态(colour glass condensate, CGC)、Glasma、夸克-胶子等离子体(quark-gluon plasma, QGP)和热强子气体(hadronic gas, HG)中的双轻子、光子和轻矢量介子产生。在相对论核-核碰撞的早期,大转移动量双轻子、光子和轻矢量介子主要来源于初始部分子硬散射过程、硬光生过程和碎裂过程。部分子硬散射过程主要是夸克-反夸克湮灭、夸克-胶子康普顿散射和胶子-胶子聚变过程。硬光生过程包括弹性硬双光子过程、半弹性(直接和分解)硬光生过程和深度非弹性(直接和分解)硬光生过程。在直接硬光生过程中,入射原子核(原子核内的荷电部分子)发射的高能光子将会与另一个入射原子核内的部分子通过夸克-光子康普顿散射、胶子-光子聚合相互作用产生双轻子、光子和轻矢量介子。在分解硬光生过程中,入射原子核(原子核内的荷电部分子)发射的高能类强子光子会涨落出部分子,然后涨落出来的部分子与另一个入射原子核内的部分子通过夸克-反夸克湮灭、夸克-胶子康普顿散射和胶子-胶子聚合相互作用产生双轻子、光子和轻矢量介子。此外,在碎裂过程中,快喷注在碎裂成双轻子、光子和轻矢量介子之前,将会穿过核物质媒介而损失能量(喷注淬火效应),损失能量后的快喷注再碎裂成双轻子、光子和轻矢量介子。从数值结果可以看出,在大型强子对撞机(LHC)能区的p-p碰撞和Pb-Pb碰撞中,双轻子、光子和轻矢量介子硬光生过程、碎裂过程的贡献是显着的。然而,在色玻璃凝聚胶子饱和框架下,胶子密度在转移动量小于胶子饱和动量Qs时会出现饱和而形成色玻璃凝聚(CGC),然后处于色玻璃凝聚态的两个原子核相互碰撞就会形成高胶子密度的非平衡态物质Glasma。在极端相对论情况下,胶子饱和动量Qs将远大于量子色动力学禁闭标度AQCD从而使得跑动耦合常数αs(Qs)《1,因此可以利用KT-因子化来计算色玻璃凝聚中的双轻子、光子和轻矢量介子产生。在色玻璃凝聚胶子饱和区域,双轻子、光子和轻矢量介子主要来源于胶子-胶子聚合相互作用过程。从数值结果可以看出,在相对论重离子对撞机(RHIC)和大型强子对撞机(LHC)能区的p-p碰撞、Au-Au碰撞、p-Pb碰撞和Pb-Pb碰撞中,来自于色玻璃凝聚的低转移动量双轻子、低转移动量光子和低转移动量轻矢量介子的贡献是很重要的。此外,在色玻璃凝聚胶子饱和框架下,相对论核-核碰撞中心区域能量密度很高而可以形成高胶子密度Glasma态,此时Glasma还没有达到热平衡,而是处于以胶子为主导的胶子饱和态。在胶子饱和区域,胶子饱和动量Qs将远大于量子色动力学禁闭标度ΛQCD从而使得跑动耦合常数αs(Qs)<<1,此时就可以将Glasma看作为一个弱耦合系统并且可以用相对论动力学理论来描述。在Glasma中,低质量双轻子主要来源于夸克-反夸克湮灭过程,低转移动量热光子主要来源于夸克-反夸克湮灭、夸克-胶子康普顿散射和胶子-胶子聚合过程,而且由于Glasma是有胶子主导的,因此低转移动量热光子最主要的贡献是来自于胶子-胶子聚合过程。从数值结果可以看出,在相对论重离子对撞机(RHIC)和大型强子对撞机(LHC)能区,来自于Glasma的低不变质量双轻子和低转移动量光子的贡献是很显着的。接着,随着Glasma的膨胀,在固有时刻τth时Glasma将热化形成热夸克-胶子等离子体,在热夸克-胶子等离子体低质量双轻子主要来源于夸克-反夸克湮灭过程,热光子主要来源于夸克-反夸克湮灭和夸克-胶子康普顿散射过程。此外,来自于碰撞早期初始部分子硬散射过程和硬光生过程的快喷注也会穿过热夸克-胶子等离子体,与热部分子反生夸克-反夸克湮灭和夸克-胶子康普顿散射相互作用而产生热双轻子、热光子和大横动量轻矢量介子。对于热双轻子不变质量谱,来自半弹性和深度非弹性硬光生过程的喷注-双轻子转换和Drell-Yan过程的贡献是主要的。从数值结果可以看出,在大型强子对撞机(LHC)能区,对于热双轻子、热光子和大横动量轻矢量介子产生,来自深度非弹性硬光生过程的喷注-媒介相互作用的贡献是很显着的。最后,随着夸克-胶子等离子体的膨胀冷却到临界温度时,热系统将会进入夸克-胶子等离子体和强子的混合相,并在固有时刻τH时完全进入强子相,随着热强子气体的膨胀并在固有时刻τf时达到强子冻结温度Tf,热强子系统进入强子冻结状态。在热强子气体中,低质量双轻子主要来源于ππ→l+l-过程,低转移动量光子主要来源于ππ→γγ、ππ→γρ、ππ→γη、πρ→π和πη-÷γπ过程,由于αρ=2.9,因此低转移动量光子最主要的产生机制是πρ→γπ过程。在相对论重离子对撞机(RHIC)和大型强子对撞机(LHC)能区,来自于热强子气体的低不变质量双轻子和低转移动量光子的贡献是很重要的。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
核核碰撞论文参考文献
[1].钟福明.冷核核效应对LHC上重离子碰撞中Z玻色子产生的影响[D].华中师范大学.2016
[2].余功明.极端相对论核—核碰撞中的双轻子、光子和轻矢量介子产生[D].云南大学.2016
[3].蒋昌文.RHIC能级下核—核碰撞中压低强子谱的χ~2拟合[D].华中师范大学.2014
[4].徐蓉.高能强子—强子以及高能核—核碰撞中的强子产生[D].华中师范大学.2013
[5].王宏民,许永晗,孙献静.超高能核核碰撞中的重子阻止现象[J].装甲兵工程学院学报.2012
[6].袁颖.相对论性核—核碰撞实验进展综述[J].广西师范学院学报(自然科学版).2011
[7].李汉林.高能核—核碰撞中光子标记喷注产生的MachCone现象和质子—质子碰撞中整体喷注的非微扰效应[D].华中师范大学.2011
[8].朱励霖.高能核—核碰撞中新物质形态及其强子化物理研究[D].华中师范大学.2010
[9].冯兆斌.高能核核碰撞中静电荷涨落高阶矩的研究[D].山东大学.2009
[10].马余刚.核—核碰撞的同位旋效应及核物质性质研究[C].第十叁届全国核物理大会暨第八届会员代表大会论文摘要集.2007