导读:本文包含了射频大气压辉光放电论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:射频辉光放电,数值模拟,脉冲放电
射频大气压辉光放电论文文献综述
宫云舒,郭颖,邱慎杰,张菁,石建军[1]（2019）在《脉冲辅助大气压射频辉光放电数值模拟》一文中研究指出建立一维自洽流体数值模型,研究大气压氦气条件下,脉冲辅助射频放电时,脉冲放电对射频起辉及稳态放电特性的影响,着重讨论脉冲放电及射频放电电压保持不变时,脉冲放电和射频放电段之间的时间间隔变化对射频放电特性的影响。结果表明:脉冲放电对射频放电的辅助效果主要体现在射频放电段的起辉阶段;随着时间间隔的增长,射频放电起辉阶段电子密度在射频放电空间中的最大值明显降低,鞘层区增大;平均电子能量和电场强度的空间分布特性揭示了放电随时间间隔变化的动力学过程。(本文来源于《东华大学学报(自然科学版)》期刊2019年03期）
王晓东,韩乾翰,邱慎杰,郭颖,石建军[2]（2019）在《大气压介质阻挡放电同步辅助射频辉光放电研究》一文中研究指出采用在大气压脉冲调制射频(radio frequency,RF)辉光放电段之间同步引入介质阻挡放电(dielectric barrier discharge,DBD)等离子体射流的放电技术,通过电压和电流曲线以及放电的时空分布的时间演化过程,表征脉冲调制射频辉光放电和介质阻挡放电等离子体射流的放电特性及其动力学过程。试验研究发现,引入介质阻挡放电能有效辅助射频放电的起辉过程以及降低射频放电的击穿电压(从2.36kV降至1.53kV),这是由于介质阻挡放电等离子体射流在射频放电区域中注入了等离子体子弹,这一点可以由放电图像强度和放电空间结构的时间演变看出。(本文来源于《东华大学学报(自然科学版)》期刊2019年05期）
申亚军,郭颖,韩乾翰,王晓东,石建军[3]（2018）在《大气压脉冲放电辅助射频辉光放电段起辉过程》一文中研究指出在大气压脉冲调制射频辉光放电的两个射频放电段之间引入脉冲放电,研究脉冲放电对射频放电段的起辉动力学过程和稳态放电特性的影响。通过试验测量时间分辨的放电图像,获得了脉冲放电和射频放电段的放电时空演变过程,发现脉冲放电电流峰值从0.4 A增加到0.6 A时,射频放电段的起辉时间从0.8μs降低到0.5μs,而放电空间分布也经历从双峰形到钟形再到双峰形的动力学演变过程。射频放电段达到稳态放电后的电流和电压特性也说明了脉冲放电有助于提高射频放电段稳态放电强度。(本文来源于《东华大学学报(自然科学版)》期刊2018年03期）
王志斌,聂秋月,李和平[4]（2018）在《电流密度对大气压射频辉光放电等离子体特性影响的数值模拟》一文中研究指出由裸露金属电极结构发生器产生的大气压射频辉光放电(radio frequency atmospheric pressure glow discharge,RF APGD)等离子体射流具有活性粒子浓度高、射流温度较低且可控性强等特点。为研究电流密度对大气压射频辉光放电等离子体特性的影响规律,采用数值模拟的方法,以高纯氦为工作气体,通过流体模型分别对RF APGD放电区和射流区进行了一维非稳态和二维准稳态数值模拟。论文揭示了放电电流密度对RF APGD等离子体特性的影响规律。计算结果表明:在放电区,随着放电电流密度的增加,活性粒子数密度和气体温度均显着升高,当电流密度较高时,放电由α模式转化为γ模式;而在射流区,一方面,随着放电电流密度的增加发生器出口处的气体温度和等离子体密度提高,另一方面,由于气体温度的升高会提高射流区部分去电离反应的速率,导致射流区电子和离子衰减得更快,从而使得射流区不同空间位置处的活性粒子数密度并非随电流密度增加而单调增加。(本文来源于《高电压技术》期刊2018年03期）
李和平,张晓菲,郭恒,陈坚,张翀[5]（2017）在《大气压射频辉光放电等离子体射流诱变育种研究进展》一文中研究指出进入21世纪以来,大气压辉光放电等离子体射流源的基础和应用研究得到了国内外学术界和产业界的高度关注,并呈现出多学科深度交叉融合的发展局面,特别是等离子体生物医学交叉学科的应用基础研究蓬勃发展。本论文针对大气压射频辉光放电(RF-APGD)等离子体射流源,较为系统地论述了有关大气压射频辉光放电等离子体物理学研究、RF-APGD等离子体射流生物学效应研究的最新进展,将RF-APGD等离子体射流用于生物诱变育种的应用研究成果,包括常压室温等离子体(ARTP)诱变育种仪的开发、微生物诱变育种的效果以及在大型真菌、植物和动物细胞诱变育种领域的最新探索性研究成果。在此基础上,对未来RF-APGD等离子体射流物理学研究及其生物诱变育种应用研究所需解决的关键科学问题与核心技术问题进行了简要的讨论。(本文来源于《第十八届全国等离子体科学技术会议摘要集》期刊2017-07-26）
申亚军[6]（2016）在《大气压脉冲辉光放电辅助脉冲调制射频辉光放电》一文中研究指出大气压辉光放电近年来一直是等离子体研究热点之一。在之前的研究中,对大气压辉光放电的几种重要的形式即大气压脉冲辉光放电,大气压介质阻挡辉光放电以及大气压射频辉光放电等都做了大量的研究,这些放电形式都有着各自的特点,而脉冲调制射频辉光放电实现了放电强度和放电稳定性的有效调控,但也表现出新的问题,即放电的维持电压偏高,起辉不易等问题。本论文将在脉冲调制射频辉光放电中射频放电段之间引入脉冲放电,通过改变大气压脉冲放电与射频放电段之间的时间间隔和脉冲放电强度,研究脉冲放电对射频放电段起辉阶段的影响。首先,通过比较大气压脉冲调制射频辉光放电中引入脉冲放电后,与单纯的脉冲调制射频辉光放电的射频放电段的起辉阶段的电学特性和光学特性后,发现引入脉冲放电后射频放电段的起辉时间变短,且起辉电压和维持电压也相应降低。然后,分别通过改变脉冲放电与射频放电段时间间隔和脉冲放电放电强度来探究这两个因素对射频放电段的规律性影响。在脉冲放电强度不变的条件下的脉冲放电与射频放电段时间间隔为2μs,5μs和8μs这叁种情况,以及在脉冲放电与射频放电段时间间隔维持在5μs时,脉冲放电电流强度峰峰值为0.86A,1.22A和2.24A的叁种情况下分别进行具体研究,通过研究发现,在脉冲放电强度的电流峰峰值为1.22A的情况下,随着时间间隔的减小,射频放电的起辉时间也在逐渐减少,最多可以减少0.8μs;而在脉冲放电与射频放电段时间间隔为5μs不变的情况下,随着脉冲放电电流强度的增加(电流强度峰峰值的大小不超过2.24A),射频放电段的起辉时间减少,起辉电压及维持电压也相对减小,但当脉冲放电电流峰峰值达到2.24A以后,发现射频放电段起辉时间反而变长。(本文来源于《东华大学》期刊2016-11-01）
韩乾翰[7]（2016）在《脉冲射流对大气压射频辉光放电过程的时空辅助研究》一文中研究指出近年来大气压等离子体射流因其设备成本低廉,在材料处理、生物医学领域、废水处理等方面都有广泛应用。大气压等离子体射流相比于其它等离子体放电形式,具有温度低、放电装置简易、化学活性强等优点。因此成为当前等离子体基础和应用研究领域热点方向之一。本文提出将脉冲放电射流与射频放电相结合,将脉冲放电射流产生的活性粒子引入到射频放电中,辅助射频放电过程以及脉冲调制射频放电的起辉过程。首先,研究脉冲放电射流对连续射频放电的影响,采用在连续射频放电中引入高压脉冲放电,研究这种新型放电形式的电流电压特性;脉冲放电射流与射频放电强度的时空分布;放电强度的时间分辨,揭示组合电极结构的放电过程。深入研究射频放电区域的放电空间结构时空分布与放电强度时间分辨,确定脉冲放电射流对射频放电的影响。其次,研究脉冲放电射流对脉冲调制射频放电起辉过程的影响。将脉冲放电引入脉冲调制射频放电的关闭阶段,通过改变施加脉冲电压以及与射频电压之间的时间间隔,得到四种放电情况下放电空间结构时空演变过程与放电强度时间分辨,揭示脉冲放电射流产生的活性粒子对射频放电的起辉作用。最后,利用COMSOL进行数据模拟,模拟结果再次验证了脉冲放电产生各种活性粒子辅助了射频放电的起辉,而且发现脉冲放电和射频放电时间间隔越短,射频起辉至稳定放电之间的时间变短。这提供了一种降低射频电压情况下,增强射频放电强度的大气压辉光放电技术。(本文来源于《东华大学》期刊2016-11-01）
许承蓓,张杰,郭颖,张菁,石建军[8]（2015）在《射频激发频率对大气压射频辉光放电模式的调控》一文中研究指出通过实验研究了氦气中大气压射频辉光放电产生等离子体的电学和光学特性与射频激发频率的关系,包括气体击穿电压、放电工作在α模式下的放电电压和电流的参数范围以及706nm处发射光谱强度在射频激发频率在2~26MHz内的变化.研究表明,当射频激发频率达到11MHz以后,气体击穿电压和放电工作在α模式下的放电电压参数范围基本不再随射频激发频率变化,而放电电流参数范围随射频激发频率拓展,有助于获得高强度稳定大气压射频辉光放电.(本文来源于《东华大学学报(自然科学版)》期刊2015年06期）
孙晨昊[9]（2015）在《高压脉冲辅助大气压射频辉光放电数值模拟研究》一文中研究指出大气压射频辉光放电是一种产生等离子体的有效方法,它具有低成本(无需昂贵的真空设备)、均匀性好以及产生等离子体密度高等优点。其在表面改性、材料合成和生物杀毒等领域内具有广泛的潜在应用。然而,在实际应用中由于射频放电的不稳定性导致其应用前景受到限制。相比射频放电,脉冲放电在放电期间具有更高的电子产生率,电子平均能量和表面处理效率等优点。为了结合两者的优点,我们在射频辉光放电中引入一个高压脉冲,以获得放电强度高而且稳定的辉光放电。目前对于高压脉冲辅助下的射频辉光放电的放电机理,放电动力学过程以及脉冲参数对射频放电特性影响的研究还有待深入。本论文以氦气为放电气体,利用数值模拟对大气压下的高压脉冲辅助大气压射频辉光放电进行了较为系统的研究。首先利用自洽流体模型建立了一维大气压下的高压脉冲辅助无介质射频辉光放电模型和一维大气压下的高压脉冲辅助介质阻挡射频辉光放电模型,通过对放电的宏观参量,包括外加电压、气体电压和电流密度的分析,发现在高压脉冲在极板附近产生强电场,出现放电电流峰值。脉冲放电熄灭后,放电电流值下降很快而电子密度的下降缓慢,脉冲放电对带电粒子密度的增强效果可以持续至射频放电阶段。无介质脉冲辉光放电中仅有一个电流密度峰值出现,而在介质阻挡脉冲辉光放电中有两次电流峰值出现,第一次发生在脉冲上升沿阶段,第二次发生在脉冲下降沿阶段。另外,通过对电子密度时空演化规律的分析,得到了在无介质脉冲放电和介质阻挡放电中,电子都被保持在主等离子体区。在两种放电中对电子平均能量的时空演化规律的分析表明:由于鞘层区域内存在的强电场强度,加速了电子与离子的运动,使电子能量增加。电子能量最大值出现在极板附近,远高于主等离子区。为了更深入的了解高压脉冲辅助大气压射频辉光放电的机理,研究了不同脉冲参数(脉冲电压幅值,脉冲宽度,脉冲升降沿和脉冲关闭与射频开启的时间间隙)下的无介质放电和介质阻挡辉光放电对于放电效果的影响。对不同电压脉冲特性的研究显示,放电电流和电子密度峰值随着脉冲电压的增强而升高;通过对不同脉宽放电的放电特性分析,发现脉宽几乎不影响放电的电流密度和电压,只决定放电发生的时刻;而脉冲升降沿越短,其放电电流密度越高,同时放电的电子密度也越高;时间间隙对放电的影响与脉宽类似,只决定放电的时刻而几乎不改变放电的强度。(本文来源于《东华大学》期刊2015-12-01）
毛志国,朱强,李森,刘忠伟,陈强[10]（2015）在《大气压氦气射频介质阻挡辉光放电的均匀性研究》一文中研究指出为了研究大气压射频介质阻挡辉光放电的时空特性,采用一个表面覆盖有石英介质的铜电极和一个自制水电极的放电系统,在氦气中获得了大面积和较大电极间距下的辉光放电。对ICCD高速相机拍摄的径向放电图像和轴向放电图像分析揭示了射频介质阻挡辉光放电不仅具有较好的径向均匀性,而且具有很好的轴向均匀性,并不存在沿径向的发展。这是不同于中频介质阻挡辉光放电的一个显着特征。此外,注意到射频介质阻挡辉光放电在径向和轴向上的发展均与射频周期有很强的关联性。分析认为这是由于空间电荷在射频介质阻挡辉光放电的形成和发展中发挥主导作用。因此,可以认为射频介质阻挡辉光放电所具备非常好的径向和轴向均匀性,与中频介质阻挡辉光放电相比,可能会更有利于工业生产中进行均匀薄膜沉积和对薄膜表面改性处理等。(本文来源于《真空科学与技术学报》期刊2015年06期）
射频大气压辉光放电论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
采用在大气压脉冲调制射频(radio frequency,RF)辉光放电段之间同步引入介质阻挡放电(dielectric barrier discharge,DBD)等离子体射流的放电技术,通过电压和电流曲线以及放电的时空分布的时间演化过程,表征脉冲调制射频辉光放电和介质阻挡放电等离子体射流的放电特性及其动力学过程。试验研究发现,引入介质阻挡放电能有效辅助射频放电的起辉过程以及降低射频放电的击穿电压(从2.36kV降至1.53kV),这是由于介质阻挡放电等离子体射流在射频放电区域中注入了等离子体子弹,这一点可以由放电图像强度和放电空间结构的时间演变看出。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
射频大气压辉光放电论文参考文献
[1].宫云舒,郭颖,邱慎杰,张菁,石建军.脉冲辅助大气压射频辉光放电数值模拟[J].东华大学学报(自然科学版).2019
[2].王晓东,韩乾翰,邱慎杰,郭颖,石建军.大气压介质阻挡放电同步辅助射频辉光放电研究[J].东华大学学报(自然科学版).2019
[3].申亚军,郭颖,韩乾翰,王晓东,石建军.大气压脉冲放电辅助射频辉光放电段起辉过程[J].东华大学学报(自然科学版).2018
[4].王志斌,聂秋月,李和平.电流密度对大气压射频辉光放电等离子体特性影响的数值模拟[J].高电压技术.2018
[5].李和平,张晓菲,郭恒,陈坚,张翀.大气压射频辉光放电等离子体射流诱变育种研究进展[C].第十八届全国等离子体科学技术会议摘要集.2017
[6].申亚军.大气压脉冲辉光放电辅助脉冲调制射频辉光放电[D].东华大学.2016
[7].韩乾翰.脉冲射流对大气压射频辉光放电过程的时空辅助研究[D].东华大学.2016
[8].许承蓓,张杰,郭颖,张菁,石建军.射频激发频率对大气压射频辉光放电模式的调控[J].东华大学学报(自然科学版).2015
[9].孙晨昊.高压脉冲辅助大气压射频辉光放电数值模拟研究[D].东华大学.2015
[10].毛志国,朱强,李森,刘忠伟,陈强.大气压氦气射频介质阻挡辉光放电的均匀性研究[J].真空科学与技术学报.2015