导读:本文包含了扩散流论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:水力学,恒定有压扩散流,局部非稳态现象,大涡模拟
扩散流论文文献综述
叶飞,周振民,高学平,刘龙[1]（2014）在《恒定有压扩散流局部非稳态现象数值模拟研究》一文中研究指出叁维数值模拟采用大涡模拟(LES)方法,小尺度涡的影响采用RNG亚格子模型。通过瞬时流场结构分析,发现在恒定流状态下扩散段内存在流动的局部非稳态(流动)现象。结合速度历时过程及其频谱分析,探讨了此现象产生的原因,指出扩散段内水流运动由低频摆动运动和高频脉动运动组成,主流的低频摆动是由分离区漩涡的横向振荡诱发的。基于不同雷诺数(Re=500~56000)及边壁扩散角度(5~10度)扩散段内水流运动局部非稳态现象的统计特征,指出对称边界条件下主流在扩散段内做准周期摆动,高雷诺数(Re>7000)时其摆动的统计特征不受雷诺数影响;水平扩散段不产此现象的极限扩散角为7度。壁面压强历时过程的频谱分析表明,对称边界条件下扩散段内产生局部非稳态现象时,边壁压强的时域过程并不对称,但频域过程基本对称。计算结果和试验结果基本吻合。(本文来源于《水力发电学报》期刊2014年04期）
郑尧邦,马锦秀,李毅人,李卫[2]（2012）在《等离子体扩散流中金属平板上下游的鞘层结构》一文中研究指出利用发射探针诊断了处于扩散等离子体流场中平板两侧的鞘层电势分布并给出鞘层厚度及边界电场。结合Child-Langmuir(CL)定律并利用一维流体模型,分析对比了鞘厚及边界电场。结果显示,上下游的鞘层呈现不对称结构,下游比上游厚,边界电场下游比上游弱,并且下游的预鞘还呈现类似虚阳极的结构。上下游CL鞘的厚度满足线性比例关系,比例系数约为1.2,且实验值与理论值非常接近。上下游CL鞘的边界电场与模型Te/(eλD)比较接近,上游Bohm鞘边界电场的实验结果与过渡区模型e/(3D/5i2/5)T e较符合,但下游Bohm鞘的边界电场与现有模型有较大差异。(本文来源于《核聚变与等离子体物理》期刊2012年01期）
郑尧邦[3]（2011）在《扩散流中上下游鞘层结构的实验研究》一文中研究指出本文首先利用发射探针测量了处于等离子体扩散流场中平板和栅网两侧的鞘层结构,给出了平板和栅网分别朝向上游和下游时鞘的厚度和鞘边界电场。结果显示,对于平板,上下游鞘层结构呈现不对称性,下游的Child-Langmuir(CL)鞘比上游厚,下游鞘层边界的电场比上游小;对于栅网,上下游的鞘厚也会有不对称性,但是相对于金属平板这种不对称变得不明显。对于上下游的预鞘结构,平板和栅网类似,在下游都会出现类似虚阳极结构。其次由平板和栅网的收集电流,利用Child-Langmuir定律计算CL鞘的厚度。同时利用一维流体方程,结合实验给出的上下游边界等离子体参数,计算了平板上下游鞘和预鞘的结构。结果表明,对于平板,从实验、CL定律、以及数值计算获得的CL鞘厚尽管存在一些差异,但是下游和上游的厚度均满足线性比例关系,比例系数均在1.2附近,而且叁种方法非常相符。对于栅网,由于不能区分上下游收集的电流,因此在应用CL定律时,需要考虑透射率进行修正。此外通过实验诊断和数值计算获得的鞘边界电场与部分现有模型对比,发现平板上下游的CL鞘边界电场与Godyak的鞘层模型符合,栅网经过透射率修正后也与Godyak模型符合。对于Bohm鞘边界电场,只有平板的上游与Riemann的过渡区模型电场相符,而下游以及栅网情况都与现有模型不符,说明下游及栅网附近鞘层需要重新建模。最后测量了隔离栅网下游的鞘层结构,并探讨隔离栅网所加的负偏压对实验区状态的影响。隔离栅网的负偏压越大,实验区的电子密度越大,空间电位越高,而电子温度则变小。如果在实验区筒壁加上负偏压时,这种改变更加明显。除此之外,论文中还编写了基于LabVIEW的‘示波器数据读取程序’使实验中数据采集和传输速度大大加快。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2011-05-01）
陈光明,徐寄遥[4]（2010）在《利用COSMIC数据研究顶部电离层O~+扩散流的统计特征》一文中研究指出从等离子体运动方程出发,利用COSMIC星座的掩星数据,借助相关经验模式,计算了太阳活动低年顶部电离层O~+场向扩散速度和扩散通量,并分析了其全球分布和日变化特征.结果表明,白天等离子体扩散速度的方向随高度增加由向下(极向)逐步变为向上(赤道向),方向转变的高度一般在h_mF_2+80 km以下.在白天较高高度,南北磁纬10°～20°存在着向上方向的最大扩散速度和扩散通量;而在夜间,南北磁纬30°～40°存在向下方向的最大扩散速度和扩散通量.在分点,南北半球的扩散通量和扩散速度大致对称;而在至点,扩散通量存在着明显的南北半球不对称现象.另外,不同纬度的扩散速度有着不同的日变化特征.(本文来源于《空间科学学报》期刊2010年02期）
涂继頔,涂洪亮,罗国顺[5]（2008）在《Neumann边界条件下多孔介质中的一类Brinkman-Forchheimer双向扩散流关于重力系数的结构稳定性》一文中研究指出研究Neumann边界条件下多孔介质中的一类Binkman-Forchheimer双向扩散流方程的结构稳定性,先求得了Binkman-Forchheimer方程的在L2范数下的先验界;然后,利用求得的先验界,研究了其解对重力参量的结构稳定性,即证明了其解对重力参量的连续依赖。(本文来源于《南昌大学学报(理科版)》期刊2008年05期）
冯妍卉,聂红,张欣欣[6]（2008）在《定向凝固宏微观热质传递及双扩散流作用》一文中研究指出针对氯化铵水溶液定向凝固实验,从枝晶微尺度到宏观尺度耦合模拟了相变热质传递过程,并考察了双扩散流的影响。研究结果表明,NH_4Cl-H_2O溶液的枝晶微界面浓度变化与非平衡态的谢尔方程趋于一致。两相区内液相率较高,易于流动的产生;热浮升力形成逆时针回流,溶质浮升力形成顺时针回流;热浮升力作用大于溶质浮升力。但双扩散流几乎不影响凝固沿着结晶室高度方向进行的一维定向特性。数值模拟中低估了两相区的渗透率,是造成两相区厚度模拟结果小于实验值的原因.(本文来源于《工程热物理学报》期刊2008年02期）
叶瑛,黄霞,韩沉花,赵伟,潘依雯[7]（2008）在《海底热液扩散流溶解硫化物的原位观测:电极的制备与性能标定》一文中研究指出介绍了一种用于测定溶解硫化物浓度的新型离子选择电极(ISE)的制备方法和性能标定结果。以银丝为基材,用含超细银粉的导电聚合物作为中间层,在环氧树脂固化后通过化学反应形成Ag2S层。以新型Ag/Ag2S为工作电极,以Accument公司的Ag/AgCl为参比电极,构成溶解硫离子/硫化氢传感器。性能标定结果显示,这种新型固态传感器的响应电信号与硫离子浓度的对数呈线性关系,线性范围为10-2~10-7(mol/L)的硫离子。所测电压与硫离子浓度的对数之间斜率为-27.7,与理论计算得到的能斯特斜率dE/dlogαi(-29.6mV)接近。它在响应速度、探测灵敏度和工作稳定性等方面均明显优于传统的ISE型传感器。(本文来源于《传感技术学报》期刊2008年01期）
宋新山,邓伟[8]（2007）在《基于连续性扩散流的湿地表面水流动力学模型》一文中研究指出受表面密生植被的影响,湿地表面流总是处于高阻力、低流速状态。湿地表面流的水流动力学方程中,其水流加速度项相对于地表高密度植被造成的高阻力项相比,可以忽略。由此,以水流连续性方程和忽略加速度项的水流动力学方程为基础,构建基于连续性扩散流的湿地表面流动力学模型。该模型是一个抛物型偏微分方程,相对于描述一般径流流态的圣维南双曲型偏微分方程组而言,其求解过程相对容易。模型中的表面流流量采用修正的曼宁方程描述,表面糙率采用已有经验公式,数值计算方法采用六点差分格式。模拟结果表明,该模型能够体现湿地表面流的高阻力、低流速特征。水深越浅,水流模式变化越慢,水深越大,表面流受植被阻力越小,水流模式变化越快。(本文来源于《水利学报》期刊2007年10期）
宋慧芳[9]（2007）在《恒定有压扩散流局部非稳态流动研究》一文中研究指出扩散流是水工建筑物中常见的水流现象,如抽水蓄能电站上/下水库的进/出水口、有压泄水隧洞的出水口等的水流运动大多属此类流动。在一定边界和较大扩散角条件下,扩散流在边壁处将发生流动分离,一旦扩散水流与边界分离,近边界处将发生漩涡运动;扩散流的主流部分,在漩涡的不稳定位移或其它微小的扰动下,将形成不稳定的横向摆动运动。在恒定流条件下,扩散段内主流部分发生横向摆动运动的现象,我们称之为局部非稳态流动现象。由于局部非稳态流动发生的区域并不局限在边界附近,因此,对水工构造物可能产生的不利影响就较为突出。然而,相对其重要性而言,现今对局部非稳态流动现象的研究,却极为有限。针对扩散段中存在的局部非稳态流动现象,本文通过模型试验、数值模拟以及理论分析,对其形成条件、产生机理、运动规律等问题进行了较为系统的研究。(1)某抽水蓄能电站上水库进/出水口模型试验研究。结合某抽水蓄能电站上水库进/出水口物理模型试验,采用ADV叁维流速仪,对抽水工况下进/出水口拦污栅处的流速进行测量,同时采用频谱分析,对数据资料进行分析,探讨各点流速的特征,揭示了该有压扩散流中存在局部非稳态流动现象。(2)有压扩散段局部非稳态流动专门试验研究。对不同平面扩散角的有压扩散段进行试验,研究在一定边界条件下扩散段内产生局部非稳态流动现象的运动特征。应用壁面丝线流动显示技术,对其流动过程进行观测研究;应用ADV叁维流速仪记录特征点的流速历时,对测点流速进行分析。探讨局部非稳态流动的运动规律、产生机理及形成条件。(3)有压扩散段局部非稳态流动数值模拟研究。利用大涡模拟技术,系统研究了有压扩散段内整个流场的变化和发展情况,并结合谱分析方法对恒定有压扩散段中的水流流动特性进行分析,并与试验结果进行比较。(4)有压扩散段局部非稳态流动理论分析。对试验结果和数值模拟结果进行理论分析,结果表明,一定边界条件下扩散流主流将与边壁分离,并在壁面附近形成不稳定的漩涡区。在这些不稳定漩涡的影响下,流体的主流部分将随着漩涡主体的不规则运动而发生摆动运动,即出现恒定流中的局部非稳态现象。也就是说在有压扩散流中,不仅存在随机的水流脉动,还存在由大涡运移引起的低频拟序的主流整体摆动运动,一般情况下,主流的摆动运动和水流的随机脉动相比具有较低的主频率和较大的摆动幅值,并遵循一定的规律性。(本文来源于《天津大学》期刊2007-05-01）
涂洪亮[10]（2007）在《关于多孔介质中的一类Brinkman-Forchheimer双向扩散流方程的结构稳定性》一文中研究指出本文通过两种不同的方法，对多孔介质一类Binkman-Forchheimer双向扩散流方程分别在Dirichlet和Neumann边界两种不同条件下结构稳定性进行了研究。首先求得了Binkman-Forchheimer方程的在L~2范数下的先验界；然后，利用求得的相关项的先验界，研究了当Soret系数发生变化时，其解对Soret系数的结构稳定性，即证明了解对Soret系数的连续依赖；接下来用类似的方法证明解对Forchheimer系数的连续依赖。(本文来源于《华南师范大学》期刊2007-05-01）
扩散流论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
利用发射探针诊断了处于扩散等离子体流场中平板两侧的鞘层电势分布并给出鞘层厚度及边界电场。结合Child-Langmuir(CL)定律并利用一维流体模型,分析对比了鞘厚及边界电场。结果显示,上下游的鞘层呈现不对称结构,下游比上游厚,边界电场下游比上游弱,并且下游的预鞘还呈现类似虚阳极的结构。上下游CL鞘的厚度满足线性比例关系,比例系数约为1.2,且实验值与理论值非常接近。上下游CL鞘的边界电场与模型Te/(eλD)比较接近,上游Bohm鞘边界电场的实验结果与过渡区模型e/(3D/5i2/5)T e较符合,但下游Bohm鞘的边界电场与现有模型有较大差异。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
扩散流论文参考文献
[1].叶飞,周振民,高学平,刘龙.恒定有压扩散流局部非稳态现象数值模拟研究[J].水力发电学报.2014
[2].郑尧邦,马锦秀,李毅人,李卫.等离子体扩散流中金属平板上下游的鞘层结构[J].核聚变与等离子体物理.2012
[3].郑尧邦.扩散流中上下游鞘层结构的实验研究[D].中国科学技术大学.2011
[4].陈光明,徐寄遥.利用COSMIC数据研究顶部电离层O~+扩散流的统计特征[J].空间科学学报.2010
[5].涂继頔,涂洪亮,罗国顺.Neumann边界条件下多孔介质中的一类Brinkman-Forchheimer双向扩散流关于重力系数的结构稳定性[J].南昌大学学报(理科版).2008
[6].冯妍卉,聂红,张欣欣.定向凝固宏微观热质传递及双扩散流作用[J].工程热物理学报.2008
[7].叶瑛,黄霞,韩沉花,赵伟,潘依雯.海底热液扩散流溶解硫化物的原位观测:电极的制备与性能标定[J].传感技术学报.2008
[8].宋新山,邓伟.基于连续性扩散流的湿地表面水流动力学模型[J].水利学报.2007
[9].宋慧芳.恒定有压扩散流局部非稳态流动研究[D].天津大学.2007
[10].涂洪亮.关于多孔介质中的一类Brinkman-Forchheimer双向扩散流方程的结构稳定性[D].华南师范大学.2007