导读:本文包含了声场效应论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:声场分布,阻塞效应,简正频率
声场效应论文文献综述
徐宏哲,李琪,唐锐,尚大晶[1]（2019）在《大体积占比模型对混响水池声场分布的阻塞效应研究》一文中研究指出0引言混响水池是水声学研究领域中一个非常重要的实验测量装置,相比于消声水池低频吸声效果差、远场测量条件难以实现以及开阔水域测量起伏大且周期长的突出问题,在混响水池中开展声学测量具有背景噪声低、测量重复性好等显着优势。近年来混响水池的低频应用拓展是研究热点。平自红[1]利用CMWA法在有限水域中实现了水听器的自由场校准。Lee[2]在大型圆柱形混响水池中探究了封装气泡阵列对声源辐射声的抑制效果。张义明[3]提(本文来源于《2019年全国声学大会论文集》期刊2019-09-21）
唐浩洋[2]（2019）在《超声辅助钎焊声场与空化效应模拟研究》一文中研究指出超声辅助钎焊能实现难润湿材料以及复杂构件的可靠连接。目前,超声辅助钎焊的工艺已经相当成熟,但超声在焊接过程中的作用机理还尚不明确。本文以窄间隙搭接超声辅助钎焊为研究对象,研究了超声的作用下母材中振动场分布以及钎料中声压分布,建立熔融钎料内声压数值与空化作用之间的关系,并通过空蚀效应的计算及实验对结果进行验证。基于COMSOL Multiphysics多物理场模拟软件,建立了1060Al的窄间隙搭接超声辅助钎焊的模型。发现在20KHz,3.5μm的超声位移载荷作用下,母材响应形成的振动场具有规律性、周期性。母材一个周期振动方向转变一次,母材的振动方向与输入的载荷方向相反。最大位移出现在距离超声变幅杆作用位置中心13mm的位置,即x坐标为67处,此处正向位移最大值为1.76μm,负向位移的最大值为-2.54μm。不同母材振动场分布不同,钎料种类、钎料层厚度对母材振动场的位移值、分布均较小,仅存在纳米级差异。超声振幅改变,母材振动场分布不发生改变,但振动强弱受到影响,超声振幅越大,母材位移越大。液态钎料域中按照声压大小可以分为叁个区域:声压较强的哑铃形区域,哑铃形中间两侧声压较弱的叁角形区域及钎料域边界处几乎无声压的区域。钎料域中哑铃形区域的声正压极值为2.63MPa,声负压极值为-2.42MPa。叁角形声压区的声正压极值为0.51MPa,声负压极值为-0.6MPa。哑铃形区域与中间两侧声压较小叁角形区域同一时刻的声压相反。不同超声激励振幅,不会影响钎料域的声压的变化趋势及分布,只会改变声压极值的大小,超声激励振幅越大声压越大。不同钎料对声压影响范围0.0038-0.14MPa之间。不同的搭接长度将会改变钎料域中的声压分布。经过K-M方程计算,空化阈值随空化核半径的增大而减小,当空化核半径为5μm时,纯Sn溶体在超声作用下产生瞬态空化的阈值为2.5×10~5Pa。超声幅值越大产的压力波的压力越大,且产生的压力波的作用范围越大。空蚀实验表明声压较大哑铃形区域空蚀坑密度与半径均比声压较小的叁角形区域大,空蚀区域与模拟计算结果符合良好。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2019-06-01）
周致宇,秦佳杰,吴昱澎,徐凯晖,纪欣芮[3]（2019）在《编码结构的高频声场屏蔽效应研究》一文中研究指出设计了一种基于编码结构的圆柱体空腔,在墙体透射与隔声理论分析和物理建模的基础上,利用有限元分析,发现该结构能对空气中的高频声场进行有效的隔离,当外部声压较高时,模型内部声压仅为极低,且外部声压约为内部声压25倍.同时发现,当入射激励在不同位置时,其被屏蔽的区域也不同,可以拓展至实现特定区域的声屏蔽功能.(本文来源于《云南师范大学学报(自然科学版)》期刊2019年03期）
张玲玲,陈伟中,张圆媛[4]（2018）在《声场中两个空化气泡之间的吸引和排斥效应》一文中研究指出0引言液体中的微小空化核被超声波激活并生长成宏观气泡,这就是声空化。除了驱动声波的作用之外,液体中的气泡还受周围气泡辐射的声波和粘滞力的影响。在辐射声波的作用下,气泡除了在声场中有径向脉动的情况之外,还具有中心移动。气泡中心移动与气泡所受的力有关。因此,气泡动力学包括气泡径向脉动动力学和气泡移动动力学。气泡径向脉动动力学是利用经典的(本文来源于《2018年全国声学大会论文集A.物理声学（含声超构材料）》期刊2018-11-10）
何敏[5]（2018）在《基频和高阶谐振频率下球形谐振腔声场、声致发光及生物学效应的研究》一文中研究指出声波在球腔内传播时,当球腔直径是声波波长的整数倍n(n为非零的自然数)时,声波在球腔内产生谐振,并形成球形驻波声场,此时的球腔即为声谐振腔。根据n的数值不同,球形谐振腔会产生不同的谐振状态:基频激励下的谐振(n=1)和高阶谐振频率激励下的谐振(n>1)。不同的谐振频率激励时,谐振腔会出现不同的声学现象:基频下的单波声场和单泡声致发光现象,高阶谐振频率下的高能焦域声场和多泡声致发光现象。为了研究不同谐振状态下球形谐振腔驻波声场中声学变化及内在关联,本文采用理论模拟和实验研究相结合的方法,1.研究了基频下球形谐振腔内的声场和不同谐振腔直径、不同环境温度下的声致发光现象;2.研究了高阶谐振频率下球形谐振腔内的驻波声场和不同环境静水压力下的声致发光;3.研究了不同环境静水压力下高阶谐振频率激励的球形谐振腔焦域处的空化以及生物学效应变化。目的1.明确基频和高阶谐振频率两种激励模式下谐振腔内声致发光的发光机制和内在联系;2.明确球形驻波聚焦声场的形成,认识球形驻波聚焦的原理;3.明确环境静水压力对高阶谐振频率激励的球形聚焦超声辐照生物组织所致损伤的影响及其机制。材料和方法1.基频下球形谐振腔内声场和声致发光的研究理论部分采用有限元分析软件Comsol Multiphysics对基频6.996kHz、直径230mm球形谐振腔的声场进行仿真计算;实验部分采用信号发生器产生频率6.996kHz的正弦波信号,经功率放大器放大后激励直径230mm的球形谐振腔,光谱仪采集2℃、5℃、10℃、15℃、20℃五个环境温度下声致发光的光谱,研究环境温度对声致发光的影响;然后将频率12.094kHz、6.996kHz、3.689kHz的正弦波信号净功率放大器放大后分别激励直径130mm、230mm、460mm的球形谐振腔并采集光谱,比较不同直径谐振腔内的声致发光。2.高阶谐振频率下球形驻波声场和声致发光的研究理论部分采用有限元分析软件Comsol Multiphysics对高阶谐振频率654.3kHz、直径230mm球形谐振腔的声场进行仿真计算;实验部分采用光学纹影成像系统和光纤水听器对高阶谐振频率650.3kHz,直径230mm,开口直径100mm,高度200mm的球腔聚焦超声换能器的声场进行观测。然后对0.1MPa、1MPa、2MPa、3MPa、4MPa、5MPa、6MPa、7MPa、8MPa、9MPa和10MPa十一个环境静水压力下的声致发光图像及光谱进行采集,分析环境静水压力对声致发光的影响。3.环境静水压力对高阶谐振频率下球形谐振腔中生物学效应影响的研究采用光纤水听器测量常压、2MPa、4MPa、6MPa、8MPa和10MPa环境静压力下不同驱动功率下的焦点声压,得到空化阈值随环境静水压力变化的曲线;采用2000V的电压,654kHz的频率激励开口直径100mm,高度200mm,直径230mm的球腔聚焦超声换能器,并用高速摄影系统拍摄常压、0.4MPa、0.8MPa、1.2MPa、1.6MPa和2.0MPa环境静水压力下的焦点处空化云情况以及辐照前、辐照40 ms、80 ms、120 ms、200 ms、2000 ms后的仿组织体膜内的损伤变化;然后采用1000W的电功率,5s的辐照时间在常压、0.5MPa、1.0MPa、1.5MPa、2.0MPa和2.5MPa六个环境静压力下辐照离体牛肝组织,对损伤截面积进行测量及统计分析。结果1.基频(6.996kHz)激励下的直径230mm的球形谐振腔声场-6dB焦域大小为127.66mm×127.66mm(0.6λ×0.6λ),-6dB区域内的声压基本保持不变,通过外界引入气泡产生单泡声致发光;随着环境温度的逐渐降低,基频声致发光光谱峰值波长逐渐蓝移,峰值波长与环境温度的关系为:_ml=-0.1T~2+4.04T+290,确定系数R~2=0.99984;随着球形谐振腔直径的减小,即随着激励频率(基频)的增加,声致发光的光谱峰值波长逐渐蓝移。2.直径230mm的球腔在高阶谐振频率驱动下有强烈的频率依赖特性,谐振频率间隔分布约等于6.5kHz,即c/D(c为水中的声速,D为球形谐振腔的直径)。高阶谐振频率650.3kHz下球形驻波聚焦声场建立过程中,声波会随着时间的增加向球心汇聚,焦点声压逐渐增加,声场在空间上始终呈中心对称分布。高阶谐振频率驱动650.3kHz下的-6dB焦域大小约为1.34mm×2.23mm,即0.6λ×0.9λ;高阶谐振频率650.3kHz下的声致发光光强随着环境静水压力的增加而逐渐增加,声致发光光强与环境静水压力的关系为:I=153.6P~2_(stat)-105.9P_(sta) _t,确定系数R~2=0.98027。3.空化阈值和环境静水压力呈线性关系,关系式为“P_(cav)(空化阈值)=11.043×P_(stat)(环境静水压力)+31.226”,确定系数为98.12%。可见环境静水压力的提升可以提高空化阈值,从而抑制空化。球腔聚焦换能器在1000W电功率激励下产生的超声辐照离体牛肝组织时发现,当环境静水压力增加到完全抑制空化时,即环境静压力大于2MPa,等于2.5MPa时,离体牛肝组织中损伤明显减小。另外也发现适当增加环境静水压力,即环境静压力等于0.5MPa、1MPa、1.5MPa、2MPa时,组织中的空化未被完全抑制,反而增大HIFU辐照离体牛肝组织中的损伤。结论1.基频下的单泡声致发光和高阶谐振频率下的多泡声致发光具有相同的发光机理。2.球腔聚焦超声换能器在高阶谐振频率下的球形驻波声场内有强烈的频率依赖特性,并且会形成亚波长焦域,这为HIFU精准治疗提供了理论基础。3.由于沸腾泡和空化效应的共同作用,适当增加环境静水压力会增强靶区组织的损伤;而当环境静水压力增加到完全抑制空化时,靶区组织损伤明显减小。(本文来源于《重庆医科大学》期刊2018-05-01）
王益聪,武卫东,唐恒博[6]（2017）在《超声场和纳米流体对氨水鼓泡吸收联合强化效应的实验研究》一文中研究指出本文针对氨水吸收式制冷搭建了具有外加超声场的鼓泡吸收实验系统。通过实验研究了外加超声场以及Fe_2O_3纳米流体对氨水鼓泡吸收效果的联合强化作用,并对其强化机理进行了初步探索。实验结果表明:(1) Fe_2O_3纳米流体可提高鼓泡吸收的吸收量,其中浓度为0.02wt%的Fe_2O_3纳米溶液强化吸收效果最好,有效吸收比可达到1.16;(2)单频超声场作用下,频率越高吸收比越大,在40 kHz频率时吸收比最高为1.05;(3)混合超声场比单频超声场强化鼓泡吸收效果更强,20-28-40 kHz频率场时吸收比可达1.11。(4) 20-28-40 kHz超声场频率和0.02wt%Fe_2O_3纳米流体联合作用下可得到本实验最大吸收比,吸收比可达1.22。(本文来源于《上海市制冷学会2017年学术年会论文集》期刊2017-12-18）
王浩宇,冯秀娟,祝海江,何龙标,杨平[7]（2017）在《基于声光效应和Radon变换的二维声场扫描方法》一文中研究指出0引言声场重建的传统方法是传感器阵列法,该方法存在一定局限性。传感器对被测声场产生干扰,它的尺寸会限制声场重建的空间分辨率。若保证测量的准确度,需要定期校准传感器,成本高~([1])。基于声光效应的光学声场测量方法是一种非侵入性测量技术。声场重建的空间分辨率取决于扫描过程中旋转和平移的步进间距;已知介质的特性参数可直接测得声压~([2])。该方法在精度、重建分辨率和效率(本文来源于《中国声学学会2017年全国声学学术会议论文集》期刊2017-09-22）
邢广振[8]（2017）在《基于水听器空间平均效应修正的高频声场定征方法研究》一文中研究指出高频声场定征是先进医疗设备战略新兴产业发展的需要,水听器是用于水声声压探测的换能器件,广泛应用于超声医疗诊断设备的声场测量。随着高频超声医疗诊断设备应用中分辨率的提高和安全性指标的发展,对高频声场中声压、声功率及辐射力的测量精度、测量频率范围提出了越来越高的要求。根据超声医疗发展的要求,超声频率需至少达到几十兆赫兹量级。随频率升高所需水听器孔径越小,需达到微米量级,进一步造成声压灵敏度降低和制作工艺难度的提高;而随着频率的升高,声功率越微弱,接近现有溯源方法的本底噪声无法计量辐射力,这对利用水听器进行高频声场定征提出了新的挑战。本课题“基于水听器空间平均效应修正的高频声场定征方法研究”,在分析水听器孔径空间平均效应修正和声压灵敏度校准方法的基础上,研究了高频声场中声功率、辐射力定量方法,本文的主要工作如下:针对高频声场中水听器孔径空间平均效应引起声压低估愈发严重,而现有声场定征修正模型不完善的问题,本文提出一种基于瑞利积分-菲涅尔近似的空间平均效应评估方法。该方法利用瑞利积分描述换能器辐射声压,通过在水听器有效孔径上积分,采用级数展开和菲涅耳近似得到水听器空间平均作用下的声压解析解,并逐次分析了平面活塞换能器声轴、垂直于声轴平面上以及聚焦换能器声轴、焦平面内的空间平均效应对声压、声束宽度的影响。在此基础上,将研究结果拓展至衰减介质中水听器的空间平均效应分析,并对菲涅耳近似和聚焦声场中瑞利积分声压表示的有效区间进行了讨论。从而解决了高频声场探测中水听器的孔径空间平均效应修正模型不完善的问题,为实现动态位置反馈的高频声压、声束宽度的精密测量奠定基础。针对水听器声压灵敏度校准水环境中低频大位移振动造成零差干涉校准系统工作点漂移引起信号衰落,无法稳定开展40 MHz以上声压灵敏度校准的问题,本文提出一种基于外差干涉测量原理的水听器校准方法。该方法在综合分析了干涉仪中非线性误差抑制、光电接收器频率响应校准以及谐波场中水听器空间平均效应修正等不确定度分量的基础上,采用高频声光调制器进行光波移频,对载波信号高速数据采样后进行数字正交解调,避免了零差干涉校准中工作点漂移和锁相反馈电路易振荡的问题,将声压灵敏度校准频率上限拓展至60MHz。该水听器校准方法首先分析了水中质点振速与声压重建原理,揭示了质点振动位移/速度与声压之间的函数关系。然后对薄膜随声波运动跟随性进行分析,建立薄膜厚度与声压衰减之间严格的数学模型,以修正薄膜厚度对各频率点下声压测量的影响。将透声反光薄膜放置于水面,利用外差干涉仪测量薄膜振动位移以复现水声声压,该结构避免了声光共路过程中声光干涉效应的影响。针对微弱剂量高频超声功率接近现有测量方法本底噪声,声场参数中声功率及辐射力缺乏有效计量手段的问题,本文在实现水听器空间平均效应修正和声压灵敏度校准的基础上,提出一种基于动态位置反馈的水听器平面扫描声功率测量和建模结合的辐射力评估方法。该方法首先应用外差干涉仪对水听器进行声压灵敏度校准,考虑水听器空间平均效应修正,利用射线声学方法构建微粒在高频聚焦声场(单波束声镊)中叁维受力模型,通过搭建声场扫描装置实测声功率和声束宽度,并将其带入辐射力模型,解决了高频声场中声功率和辐射力定量难题。在上述研究的基础上,本文设计和搭建了声场平面扫描系统和水听器声压灵敏度外差干涉校准系统,包括声光移频外差干涉仪、载波信号解调系统、光电二极管幅频响应校准等单元,并在此基础上对空间平均效应修正模型、水听器声压灵敏度校准及声功率测量等环节进行了实验测试与分析。测试结果与分析表明,搭建的水听器声压灵敏度外差干涉校准系统校准频率上限高达60MHz,扩展不确定度优于9.8%;搭建的声场平面扫描系统声束宽度测量分辨率可达0.1μm,在水听器声压灵敏度校准频率60 MHz范围内开展声功率测量,测量功率下限小于1 m W,可实现n N量级的辐射力定量研究。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2017-06-01）
马艳,林书玉,徐洁,唐一璠[9]（2017）在《非球形效应对强声场中次Bjerknes力的影响》一文中研究指出考虑了非球形气泡在声场中的形状振动,推导了非球形气泡和球形气泡之间的次Bjerknes力方程,数值模拟了声场中非球形气泡和球形气泡之间的次Bjerknes力和两个球形气泡之间的次Bjerknes力,并对非球形气泡和球形气泡之间的次Bjerknes力的影响因素进行了分析讨论.研究结果表明:当驱动声压振幅大于非球形气泡的Black阈值且又能使得非球形气泡稳定振动时,在第一个声驱动周期内,非球形气泡和球形气泡之间的次Bjerknes力和两个球形气泡的次Bjerknes力方向差异较大,在大小上是两个球形气泡次Bjerkens力的数倍,且有着更长的作用距离.非球形气泡和球形气泡之间的次Bjerknes力取决于非球形气泡的形状模态、两个气泡初始半径的比值、驱动声压振幅、气泡间距和两个气泡的相对位置.(本文来源于《物理学报》期刊2017年01期）
杨阳[10]（2016）在《多普勒效应对高速列车声场重构影响的研究》一文中研究指出近几年来,我国的高速列车与高铁线路都有着迅猛发展,高铁线路里程及动车组水平都居世界前列。而由高速铁路所带来的噪声污染问题也受到人们越来越多的重视,随着高速铁路运营速度的加快,噪声污染对沿线的环境影响也就越严重,为了给高速列车提供减振降噪依据,各科研院所对高速列车进行了声源辨识和声场重构研究,但是高速列车的噪声源与固定声学测试阵列间的相对运动,导致了声学信号的多普勒效应现象,进而得到失真的声场数据。本文首次提出高速列车声场重构的多普勒效应校正技术,通过多普勒校正后的声场与原声场进行比较分析,得出多普勒效应对高速列车声场重构的影响。本文从高速列车传统声场重构的基础理论出发,分析高速列车复杂的噪声源配置与基于波迭加方法的声场重构过程,得出高速列车整车的等效声场重构方法,进而分析声波信号的多普勒效应,进行多普勒时域校正和多普勒频域校正的研究分析,最后将多普勒校正方法植入到基于波迭加方法的声场重构算法中,计算得出多普勒校正后的声场云图,通过两种计算结果的对比分析,得出多普勒效应对高速列车的影响。本文的主要内容如下：首先是高速列车声场重构的理论分析及MATLAB语言软件编程。包括高速列车复杂的噪声源配置分析,波迭加理论在声场重构中的应用,多普勒校正理论等,采用MATLAB语言进行软件编程,分别就基于波迭加算法声场重构编程和多普勒校正算法植入编程。其次是建立验证性试验,包括户外固定双声源的声场重构试验和户外运动声源的声场重构试验,分别验证波迭加方法声场重构的有效性和声场多普勒校正的有效性,结果表明波迭加方法的声场重构效果和多普勒校正效果都很好。最后是实际线路上高速列车的声场测试试验。试验中对两种型号的高速列车进行多速度测试,分析各列车在不同速度下的声场重构并进行多普勒校正,最后对比分析多普勒效应对高速列车声场重构的影响,结果表明多普勒效应对距离列车面越近的声场重构点影响越大,对远场的声场重构也有一定影响,这种影响在远场会随着列车运行速度的增加而增加。(本文来源于《北京交通大学》期刊2016-03-01）
声场效应论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
超声辅助钎焊能实现难润湿材料以及复杂构件的可靠连接。目前,超声辅助钎焊的工艺已经相当成熟,但超声在焊接过程中的作用机理还尚不明确。本文以窄间隙搭接超声辅助钎焊为研究对象,研究了超声的作用下母材中振动场分布以及钎料中声压分布,建立熔融钎料内声压数值与空化作用之间的关系,并通过空蚀效应的计算及实验对结果进行验证。基于COMSOL Multiphysics多物理场模拟软件,建立了1060Al的窄间隙搭接超声辅助钎焊的模型。发现在20KHz,3.5μm的超声位移载荷作用下,母材响应形成的振动场具有规律性、周期性。母材一个周期振动方向转变一次,母材的振动方向与输入的载荷方向相反。最大位移出现在距离超声变幅杆作用位置中心13mm的位置,即x坐标为67处,此处正向位移最大值为1.76μm,负向位移的最大值为-2.54μm。不同母材振动场分布不同,钎料种类、钎料层厚度对母材振动场的位移值、分布均较小,仅存在纳米级差异。超声振幅改变,母材振动场分布不发生改变,但振动强弱受到影响,超声振幅越大,母材位移越大。液态钎料域中按照声压大小可以分为叁个区域:声压较强的哑铃形区域,哑铃形中间两侧声压较弱的叁角形区域及钎料域边界处几乎无声压的区域。钎料域中哑铃形区域的声正压极值为2.63MPa,声负压极值为-2.42MPa。叁角形声压区的声正压极值为0.51MPa,声负压极值为-0.6MPa。哑铃形区域与中间两侧声压较小叁角形区域同一时刻的声压相反。不同超声激励振幅,不会影响钎料域的声压的变化趋势及分布,只会改变声压极值的大小,超声激励振幅越大声压越大。不同钎料对声压影响范围0.0038-0.14MPa之间。不同的搭接长度将会改变钎料域中的声压分布。经过K-M方程计算,空化阈值随空化核半径的增大而减小,当空化核半径为5μm时,纯Sn溶体在超声作用下产生瞬态空化的阈值为2.5×10~5Pa。超声幅值越大产的压力波的压力越大,且产生的压力波的作用范围越大。空蚀实验表明声压较大哑铃形区域空蚀坑密度与半径均比声压较小的叁角形区域大,空蚀区域与模拟计算结果符合良好。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
声场效应论文参考文献
[1].徐宏哲,李琪,唐锐,尚大晶.大体积占比模型对混响水池声场分布的阻塞效应研究[C].2019年全国声学大会论文集.2019
[2].唐浩洋.超声辅助钎焊声场与空化效应模拟研究[D].哈尔滨工业大学.2019
[3].周致宇,秦佳杰,吴昱澎,徐凯晖,纪欣芮.编码结构的高频声场屏蔽效应研究[J].云南师范大学学报(自然科学版).2019
[4].张玲玲,陈伟中,张圆媛.声场中两个空化气泡之间的吸引和排斥效应[C].2018年全国声学大会论文集A.物理声学（含声超构材料）.2018
[5].何敏.基频和高阶谐振频率下球形谐振腔声场、声致发光及生物学效应的研究[D].重庆医科大学.2018
[6].王益聪,武卫东,唐恒博.超声场和纳米流体对氨水鼓泡吸收联合强化效应的实验研究[C].上海市制冷学会2017年学术年会论文集.2017
[7].王浩宇,冯秀娟,祝海江,何龙标,杨平.基于声光效应和Radon变换的二维声场扫描方法[C].中国声学学会2017年全国声学学术会议论文集.2017
[8].邢广振.基于水听器空间平均效应修正的高频声场定征方法研究[D].哈尔滨工业大学.2017
[9].马艳,林书玉,徐洁,唐一璠.非球形效应对强声场中次Bjerknes力的影响[J].物理学报.2017
[10].杨阳.多普勒效应对高速列车声场重构影响的研究[D].北京交通大学.2016