导读:本文包含了激光产生等离子体光谱论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:受激拉曼散射,不稳定性,大尺度等离子体,超强激光
激光产生等离子体光谱论文文献综述
崔春红[1]（2014）在《强激光与等离子体作用产生的不稳定性频谱及x射线光谱的模拟研究》一文中研究指出在激光技术的迅速发展的刺激下，人们得到了超短超强激光脉冲，并且对激光聚变的研究成为了科技领域的焦点。激光等离子体的不稳定性的研究以及产生阿秒X射线脉冲研究等，对激光聚变技术的发展具有重大的意义。本文首先研究了波长810nm、脉宽为0.81ps的圆偏振激光脉冲与毫米量级的一维均匀等离子体相互作用,所产生的受激拉曼散射的不稳定性。其中采用了Manlry-Rowe关系式和参量不稳定性的一维色散关系式，并利用一维粒子模拟程序分析了激光沿着靶传播过程中在不同位置的受激拉曼散射。以此同时，我们又讨论了激光强度、电子等子离体密度以及等离子体靶的尺度对前向拉曼散射和背向拉曼散射的影响。相比于前向拉曼散射和侧向拉曼散射，背向拉曼散射的空间增长率最大。当激光传播到距离为300处(等离子体尺度约为8000)，背向拉曼散射已经几乎增长完毕，而前向拉曼散射还在增长过程中。所以沿着等离子体靶前向拉曼散射是一个缓慢增长的过程，背向拉曼散射是一个略有减弱的过程。拉曼散射与激光强度、等离子体密度密切相关。对于同样的等离子体靶，激光强度越强，拉曼散射的不稳定现象越明显，并且不稳定区域会随之增大、直到产生连续光谱；在激光强度不变的情况下，等离子体密度越大，不稳定也现象越明显，同样不稳定区域也增大，最后也将产生连续光谱。在同样强度的激光以及同样的等离子体密度的情况下，等离子体靶的尺度越大，泵浦波衰竭越严重， Stokes峰和anti-Stokes峰越弱越宽；相反靶的尺度越小，损失的激光能量小，anti-Stokes峰和anti-Stokes峰越是分立的，而且各峰都非常尖锐，峰值很高。针对通过超短超强激光与两个固体靶相互作用进而产生阿秒X射线脉冲的设计方案，我们运用一维粒子模拟程序对其进行了数值模拟计算。着重研究了该方案中驱动激光脉冲强度以及源靶厚度对阿秒X射线脉冲的影响。结果表明在一定的激光强度范围内，阿秒X射线脉冲的频率随着驱动激光脉冲强度的增强而逐渐增大。在驱动激光强度和源靶厚度最优的条件下，探测光的频率越大，产生的阿秒X射线脉冲波长越短并且脉宽越窄。目前我们得到了最高中心频率约为1.881018Hz的阿秒X射线脉冲。但对于更高能量、更大频率的硬阿秒X射线脉冲的研究仍然需要继续探索。(本文来源于《山东师范大学》期刊2014-04-10）
董晨钟,张倩倩,苏茂根,敏琦,王鹏展[2]（2014）在《激光产生的硫等离子体2s—2p光谱及分析模拟》一文中研究指出利用双脉冲激光等离子体光谱技术测量了激光作用于高纯度硫靶产生的16~24nm波段的发射光谱,分析发现谱线主要来自Sq+(q=7,8,9,10)离子的2s—2p跃迁.基于稳态碰撞辐射模型和激发态离子数布局满足归一化玻尔兹曼分布的假设,计算了不同离化态硫离子在不同等离子体温度和电子密度下的布居数,在不同电子温度下模拟了等离子体光谱,并通过与实验光谱比较确定了等离子体参数.(本文来源于《西北师范大学学报(自然科学版)》期刊2014年02期）
苏茂根,敏琦,张倩倩,刘进明[3]（2014）在《激光产生的Si等离子体的光谱分析》一文中研究指出利用双脉冲激光等离子体光谱技术测量了激光烧蚀Si靶产生的极真空紫外波段等离子体光谱,通过标定发现,光谱中的分立谱线主要来自于Si 7+-Si 10+离子的2s-2p跃迁.基于稳态碰撞辐射模型和激发态粒子数布居满足归一化玻尔兹曼分布的假设,计算了不同电荷态Si离子的离子丰度随电子温度的变化关系,并给出了不同等离子体参数条件下的理论模拟光谱.通过与实验光谱的比较,确定了等离子体参数.(本文来源于《西北师范大学学报(自然科学版)》期刊2014年01期）
刘院省,刘世炳,宋海英,何润[4]（2012）在《脉冲激光-铜靶等离子体产生及其演化过程的瞬态光谱研究》一文中研究指出应用时间分辨光谱技术,研究了高能量纳秒脉冲激光作用下铜靶表面等离子体产生及演化的物理过程.实验中相互作用区固-气-液叁相对激光能量的吸收明显地反映于激光反射强度随时间的演化中,使得靶表面物质形态的改变导致激光反射强度随时间呈双峰分布.同时,随着激光峰值功率密度的增加,靶面等离子体(气)-固-液相变发生的时间相应提前.因此,这些瞬态性质是诊断激光-固体靶相互作用中靶面物质相变时间的有效方法.(本文来源于《物理学报》期刊2012年04期）
姚红兵,孟春梅,张永康,佟艳群,管海兵[5]（2011）在《多脉冲高能量强激光诱导产生Al等离子体发射光谱分析》一文中研究指出用Nd:YAG脉冲激光器产生的1.064μm激光,在空气环境下作用于金属Al诱导产生等离子体,获得了不同能量以及多次脉冲烧蚀下的Al等离子体发射光谱,分析了谱线强度与能量变化之间的关系,实验结果表明:随激光能量的增加,谱线的信号强度明显增强;对等离子体光谱进行Lorentz线型拟合,获取了谱线的半高宽,以此来计算电子密度,得到了电子密度及信号强度随多脉冲强激光诱导次数的增加而逐渐下降的演化规律。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2011年08期）
高勋,宋晓伟,郭凯敏,陶海岩,林景全[6]（2011）在《飞秒激光烧蚀硅表面产生等离子体的发射光谱研究》一文中研究指出对中心波长为800nm,脉宽为100fs的激光脉冲烧蚀空气中硅(111)产生的等离子体发射光谱进行了时间和空间分辨研究.结果表明,在等离子体羽膨胀初期(小于50ns时间范围内),等离子体发射光谱主要由连续光谱构成,此后连续光谱强度逐渐减弱,线状光谱开始占主导地位;在羽体膨胀过程中离子谱线的存在时间短于原子谱线的存在时间.由时间分辨发射光谱发现在羽体膨胀过程中等离子体辐射波长存在红移现象,波长红移量随时间演化呈二次指数衰减.最后给出等离子体发射光谱谱线强度的时空演化规律.(本文来源于《物理学报》期刊2011年02期）
朱德华,倪晓武,陈建平,张宏超[7]（2011）在《实验参数对激光诱导铝合金产生等离子体光谱的影响》一文中研究指出利用Nd∶YAG脉冲激光诱导击穿2519A铝合金产生等离子体光谱,采用光谱仪检测和记录了Al和Cu的原子谱线,并研究了不同实验参数或条件对该谱线的影响。结果表明,透镜到样品表面距离、探测角度、激光脉冲能量、观测高度和环境气压大小对实验分析性能,如谱线强度、信背比和实验可重复性等均有较大的影响,通过设置适当的实验条件可以获得最佳的实验结果。(本文来源于《光谱学与光谱分析》期刊2011年02期）
吴立志,沈瑞琪,徐姣,叶迎华,胡艳[8]（2010）在《激光烧蚀Cu靶产生等离子体紫外段发射光谱的研究》一文中研究指出利用波长532nm,脉宽15ns的Nd:YAG激光作用于Cu靶上,研究了产生等离子体的紫外段(180nm～300nm)发射光谱.在局部热力学平衡条件下,采用Boltzmann图表法估算了等离子体的电子温度,得到了电子温度随时间和空间的变化,以及电子温度随激光能量密度的变化.结果显示,随着激光能量的变化,电子温度有一个极大值.随着时间的发展,电子温度先减小,而后增大,接着缓慢减小.随着距靶面距离的增加,电子温度呈下降趋势.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2010年01期）
林兆祥,吴金泉,龚顺生[9]（2006）在《延迟双脉冲激光产生的空气等离子体的光谱研究》一文中研究指出使用激光双光束方法,对激光大气等离子体的光谱进行了实验研究.由一台激光器产生的两束激光,其中一束用于产生等离子体(电离激光束),另一束则用于对已产生的等离子体施加影响(作用激光束).作用激光束所引起的光谱特征变化的实验研究结果和相应的初步分析.结果表明,在作用激光束的影响下,激光大气等离子体光谱的强度在整体上都有明显的增加,而且,连续光谱的增强大于线状光谱;短波连续光谱的增强大于长波连续光谱;作用激光束相对于电离激光束的延时越大,谱线增强的相对值也越大;作用激光束对谱线的增强不存在明显的阈值效应.结果还表明,作用激光束除导致光谱幅度增强外,对激光大气等离子体中各种类谱线成分的衰变时间也有明显的影响:除个别谱线外,大多数谱线的衰变时间都有不同程度的延长.对结果的初步分析指出,上述结果是激光大气等离子体中的自由电子吸收作用激光束的能量后,在等离子体中有不同传递途径和不同传递效率的体现.该结果为深入了解激光大气等离子体衰变过程中的微观物理现象提供了新的线索,也为以延长激光大气等离子体衰变过程为目标的技术应用提供了实验依据.(本文来源于《物理学报》期刊2006年11期）
马妮娜,余小敏,李家泽[10]（2005）在《激光诱导钛产生等离子体的光谱分析及电子温度的测量》一文中研究指出用Nd∶YAG激光器产生的1.06μm、10ns的脉冲激光激发钛靶,用光学多通道分析仪(OMAII)测量了钛等离子体的时间分辨发射光谱,记录并分析了在40ns~200ns延迟范围内438~448nm波段的钛等离子光谱,用一组钛原子谱线的相对强度计算了不同延迟时间下等离子体电子温度。(本文来源于《光学技术》期刊2005年05期）
激光产生等离子体光谱论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
利用双脉冲激光等离子体光谱技术测量了激光作用于高纯度硫靶产生的16~24nm波段的发射光谱,分析发现谱线主要来自Sq+(q=7,8,9,10)离子的2s—2p跃迁.基于稳态碰撞辐射模型和激发态离子数布局满足归一化玻尔兹曼分布的假设,计算了不同离化态硫离子在不同等离子体温度和电子密度下的布居数,在不同电子温度下模拟了等离子体光谱,并通过与实验光谱比较确定了等离子体参数.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
激光产生等离子体光谱论文参考文献
[1].崔春红.强激光与等离子体作用产生的不稳定性频谱及x射线光谱的模拟研究[D].山东师范大学.2014
[2].董晨钟,张倩倩,苏茂根,敏琦,王鹏展.激光产生的硫等离子体2s—2p光谱及分析模拟[J].西北师范大学学报(自然科学版).2014
[3].苏茂根,敏琦,张倩倩,刘进明.激光产生的Si等离子体的光谱分析[J].西北师范大学学报(自然科学版).2014
[4].刘院省,刘世炳,宋海英,何润.脉冲激光-铜靶等离子体产生及其演化过程的瞬态光谱研究[J].物理学报.2012
[5].姚红兵,孟春梅,张永康,佟艳群,管海兵.多脉冲高能量强激光诱导产生Al等离子体发射光谱分析[J].强激光与粒子束.2011
[6].高勋,宋晓伟,郭凯敏,陶海岩,林景全.飞秒激光烧蚀硅表面产生等离子体的发射光谱研究[J].物理学报.2011
[7].朱德华,倪晓武,陈建平,张宏超.实验参数对激光诱导铝合金产生等离子体光谱的影响[J].光谱学与光谱分析.2011
[8].吴立志,沈瑞琪,徐姣,叶迎华,胡艳.激光烧蚀Cu靶产生等离子体紫外段发射光谱的研究[J].原子与分子物理学报.2010
[9].林兆祥,吴金泉,龚顺生.延迟双脉冲激光产生的空气等离子体的光谱研究[J].物理学报.2006
[10].马妮娜,余小敏,李家泽.激光诱导钛产生等离子体的光谱分析及电子温度的测量[J].光学技术.2005