导读:本文包含了声子效应论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:弹性波,表界面效应,压电效应,半导体效应
声子效应论文文献综述
郭啸,魏培君[1]（2019）在《考虑表界面效应的一维压电半导体声子晶体色散关系》一文中研究指出本文拟研究微纳米尺度压电半导体/压电一维层状周期性复合结构中耦合波色散问题。当弹性波在上述周期性复合结构中传播时,基于压电材料和压电半导体材料中多物理场耦合理论,考虑表界面效应对多物理场耦合波传播的控制方程的修正,建立微纳米尺度压电半导体的层状复合结构中体波传播的理论模型,数值分析表界面效应对耦合波色散特性的影响规律。(本文来源于《中国力学大会论文集（CCTAM 2019）》期刊2019-08-25）
刘叶[2]（2019）在《多层球形核壳量子点中的光学声子模及叁元混晶效应》一文中研究指出本文考虑了叁元混晶(TMC)的“单模”与“双模”性,通过介电连续模型和修正的无规元素等位移模型(MREI),对含TMC的多层球形核壳异质结中光学声子模频率和相应的电-声子相互作用进行了探讨。选取四种核壳材料为例进行计算,分别是InN/In_xGa_(1-x)N/InN、ZnS/Zn_xCd_(1-x)S/ZnS、GaAs/Al_xGa_(1-x)As/GaAs和ZnSe/ZnS_xSe_(1-x)/ZnSe,其中In_xGa_(1-x)N和Zn_xCd_(1-x)S为单模型TMC,Al_xGa_(1-x)As和ZnS_x Se_(1-x)为双模型TMC。详细地分析了四种结构中光学声子模频率和电-声子相互作用随TMC的组分、壳层厚度、角量子数l和基体介电常数的变化关系。数值结果如下:对四种结构中界面/表面光学(IO/SO)声子模频率的研究表明,首先,在含单模型InN/In_xGa_(1-x)N/InN和ZnS/Zn_xCd_(1-x)S/ZnS以及含双模型TMC的GaAs/Al_xGa_(1-x)As/GaAs和ZnSe/ZnS_xSe_(1-x)/ZnSe叁层核壳量子点结构中,分别具有五支和七支IO/SO声子模,而且各支声子模的频率随组分x的增加呈不同的变化趋势。当x>0.8(x>0.9)时,在含双模型TMC的核壳结构中,模6、7的频率接近重合。其次,在内壳层厚度g_1较小的情况下,各支模的频率有显着改变,但对外壳层厚度g_2的依赖较小。最后,我们观察到各支声子模的频率对较小的角量子数l也有较强的依赖。而随着角量子数l的增加,各支声子模的频率逐渐达到各自的渐近值。对四种结构中电-声子相互作用的研究显示,各支IO/SO声子模的静电势随组分x的变化比较敏感,同时各支模对电-声子相互作用呈现出不同的贡献。当x取确定值时,各支模的峰值随着角量子数l的增加变得越为尖锐,其静电势强度不断减小且对电-声子相互作用提供较小的贡献。通过计算还发现静电势强度值的变化不仅与TMC的组分和角量子数l有关,而且受基体介电常数ε_d的影响也较大。随着ε_d的增加,各支模的静电势发生显着变化。尤其在含双模型TMC的结构中,当ε_d=25时,有两支声子模的局域性发生改变。(本文来源于《内蒙古大学》期刊2019-05-30）
王振[3]（2019）在《弹性波声子晶体的物理效应研究》一文中研究指出在过去二十年中,一种新型的材料,即声子晶体(PnC),由于其具有结构以及组成材料极高的可设计性、以及对声波的超常调控等优异性能,成为了物理学,数学和工程学等不同学科的研究人员的研究焦点。近五年来,由石墨烯物理学和拓扑电子态引导的结构设计通过经典地再现量子效应的现象进一步拓宽了声子晶体的研究领域。然而,在过去的研究中,为了表征带隙和波导的特性,大多数研究人员采用测量透过率的方式。相对而言,在基于声子晶体的带隙以及波导的研究中关于声场分布的实验信息是相对较少的。另一方面,弹性波(特别是连续介质中的线性应力波)的拓扑态(特别是量子霍尔族)已在理论工作中预测。但是它们都没有通过实验证明,主要是获取弹性波赝自旋的位相信息是一个需要克服的难点。迄今为止,大部分声学拓扑态都是在流体空气声(纵波)系统中实现的,其实际作用在很大程度上受到限制。本论文旨在结合双波混合激光干涉原理来研究声波在人工带隙材料中的传输特性。具体内容包括:1.自主研发了一套光学兰姆波2D扫描测量系统。本文中将双波混合激光干涉的原理与人工声子带隙材料的实验研究相结合,不仅仅提高了测量精度(光斑约为波长的7/1000),而且可以通过非接触式的测量有效的规避了传统声学接触式测量过程中因探头与样品之间的相互作用的产生的影响。为研究人工声子带隙材料中的一些新奇的物理现象,比如弹性波体系中的局域声子腔模式,量子自旋霍尔效应,以及谷霍尔效应等,提供了一个良好的实验手段。2.提出了一种将实心和空心不锈钢圆柱按照叁角晶格周期排列的PnC来引导弹性波局域声子腔模式的设计思路。同时,实验上通过光学实验以超高分辨率方式对声子晶体表面进行了 2D成像。其中光斑直径约为声波波长的7/1000。考虑到这种空心柱可以在光学或声学高Q谐振器中发挥非常重要的作用,以及回音壁结构高度的可调控性能,在光声多路波分复用器件中将会有很好的潜在应用价值。3.将谷间散射免疫机制引入弹性慢波器件的设计中。通过破缺PnC系统空间反演对称性打开Dirac简并点同时得到兰姆波谷赝自旋态。重要的是,当以某些特定方式改变PnC中A,B原子位的势能比可以有效的调节谷赝自旋边界态的色散结构。通过这种方式,可以实现边缘态的色散可以在较宽波失范围内接近于平带,即具有相对小的斜率值同时覆盖体带隙中相对宽范围的布里渊区。表明该波导同时具有超慢速和背向散射抑制两种特性。这种慢波波导不需要引入外场的调控,为设计具有低传输损耗的慢声器件提供了 一种切实可行的设计思路。4.基于双波混合干涉仪实验,将电子系统中量子自旋霍尔效应(QSHE)的概念引入到弹性波系统中。在宏观尺寸下,同时观察到弹性量子自旋霍尔效应拓扑态的幅值以及相位信息。在实验上验证了弹性QSHE。弹性波的拓扑传输可以有效克服结构缺陷引起的背向散射,这个优点有望在精密弹性波器件方面有所应用或者创新,比如高Q值弹性波谐振器等。综上所述,本文用光学实验验证了人工带隙材料中的弹性波新奇的传输特性,比如回音壁模式,量子自旋霍尔效应拓扑态。设计了一种同时具有鲁棒性以及零色散特性新型的慢声器件。实验过程中不仅仅研究了缺陷态单点的透过率,除此之外,还采用非接触式的光学测量实现了人工声子带隙材料2D高分辨率声场成像。本文内容可以为新型声学集成器件的设计提供切实可行的参考价值。(本文来源于《南京大学》期刊2019-03-01）
张怿,汤亮亮,黄潮,沙群浩[4]（2018）在《二维钙钛矿材料中热声子瓶颈效应增强现象》一文中研究指出热载流子太阳能电池是第叁代高级概念太阳能电池主要的发展方向之一,其具有超高效率,薄膜化,工艺简单等优点[1]。该电池旨在利用热声子瓶颈效应有效减缓或阻止热载流子的热弛豫过程,从而提高其对外输出电压和能量转换效率[2-5]。近年来,有研究人员在叁维有机-无机杂化钙钛矿中观察到了热声子瓶颈效应[6-9]。这意味着在高能载流子注入条件下,声子发射速率降低,有机阳离子通过提供额外的光学声子或所谓的"混合声子"模式而起了重要作用,其可以促进声学声子上转换(up-conversion)为光学声子,并再次加热冷载流子。然而,该种情况下,热载流子寿命仍然过短不足以被提取利用。因此,加强这种热声子瓶颈效应对热载流子太阳能电池吸收体而言就变得及其必要。最近,我们合成了二维钙钛矿量子阱(BA)2(MA) n-1PbnI3n+1(n=2,3&4),并通过X射线衍射(XRD)测量和选定区域电子衍射(SAED)的高分辨率透射图像(TEM)验证了2D钙钛矿膜的品质。然后用飞秒级瞬态吸收光谱(TA)深入研究了通式为(BA)2(MA)n-1PbnI3n+1(n=2,3&4)的二维卤化物钙钛矿中的载流子-声子弛豫过程。我们观察到在n=2和3的类多量子阱中热声子瓶颈效应得到显着增强。通过使用高能尾部拟合(HETF)提取时间依赖性载体温度,我们发现n=3的样品中,激发载流子的弛豫时间达到了1000ps,该弛豫时间是其叁维参照物的十倍。此外,在TA光谱图中,稳态吸收的峰位能和PL光谱显示出量子限制效应预测的明显蓝移。利用功率可变的飞秒瞬态吸收对同一样品进行测量,并且通过比较二维和叁维有机-无机混合钙钛矿材料中载流子寿命,在二维结构中相对较弱的激发能量处观察到更强的光子瓶颈效应。我们认为这种增强的热声子瓶颈效应的机制依赖于二维材料中的有机-无机混合结构和类量子阱结构。由于在这种量子阱结构中的限制效应导致声学声子不能自由传播。另外,由于有机阳离子引起的"混合声子"的存在,受限声学声子可以上转换为光学声子。该结果揭示了延长热载流子寿命的一种可行方法,极大延长的热载流子寿命意味着这种2D材料在热载流子太阳能电池吸收体制备和应用中具有巨大潜力。(本文来源于《2018第二届全国太阳能材料与太阳能电池学术研讨会摘要集》期刊2018-06-23）
王建霞[5]（2018）在《纤锌矿核多壳层柱型纳米线中局域模和传播模光学声子及其混晶效应》一文中研究指出纤锌矿核多壳层纳米线因其可集成度高,亚阈值摆幅低等优势在光电子器件领域展示出应用前景。光学声子对载流子的散射是影响器件性能的主要机制之一,在室温下常起主要作用。纳米线异质结构的二维量子限制效应使载流子更易局域在某一层,这使得局域光学声子与电子的相互作用更强。当各层材料组分接近时,除局域声子外,传播光学声子也对电子的散射有贡献。含混晶的纤锌矿多壳层纳米线因其结构复杂性以及混晶效应,使其局域模和传播光学声子静电势无解析表达式。因而,本文在计入混晶效应的条件下给出这两类光学声子的转移矩阵数值求解法的一般过程。具体过程为:以介电连续模型和Loudon单轴晶体模型为基础,从麦克斯韦方程组出发获得各层材料中局域模和传播光学声子静电势的含未知系数的解析表达式;然后,依据材料界面处静电势连续以及电位移矢量沿界面法线方向连续的条件,将各层声子静电势的系数关系以转移矩阵的形式给出,并根据声子静电势的边界条件,写出局域模和传播光学声子的色散关系;最后,在求解色散关系所得频率基础上进一步获得声子静电势。文中以纤锌矿GaN/In_xGa_(1-x)N/In_yGa_(1-y)N核壳结构纳米线为例验证转移矩阵法求解局域模和传播光学声子的适用性,并详细讨论其存在的材料组分和频率要求,色散关系和静电势的特点及其混晶调制。结果表明,由于纤锌矿材料中光学声子的各向异性,给定组分的纤锌矿GaN/In_xGa_(1-x)N/In_yGa_(1-y)N核壳结构纳米线中,最多有六类局域光学声子,分别存在于特定的频率区间内,且各区间中同类声子的色散关系和声子静电势表现为不同特点;当叁层材料组分接近即x和y都足够小时,体系存在传播光学声子,其静电势在各层材料中均为振荡的形式。基于本工作拓展的转移矩阵法,可以数值求解任意纤锌矿柱对称核壳结构纳米线中局域模和传播光学声子的色散关系和声子静电势,并可基于此进一步探讨两类光学声子与电子的相互作用,为纳米线器件中光学声子相关的光电特性分析及优化提供理论依据。(本文来源于《内蒙古大学》期刊2018-06-07）
刘富康[6]（2018）在《声表面波声子晶体内部场分布测量及相关物理效应的研究》一文中研究指出声子晶体作为一种弹性参数(质量密度和弹性模量)在空间呈周期变化的人工带隙材料,由于其具有明显不同于传统材料和结构的声波调控能力,在近二十年来吸引了包括材料、凝聚态物理、声学等多个领域专家和学者的广泛关注。从基础研究角度来看,不同对称性的声子晶体能带结构迥然不同,导致了丰富多样的奇异物理效应比如负折射、双负折射、自准直、单向传输等,与天然材料拥有相同对称性的声子晶体可以类比电子系统中的某些现象比如量子霍尔效应、量子自旋霍尔效应、能谷态等。从应用的角度来看,可以利用声子晶体中的带隙特性实现隔振、降噪、地震防护、缺陷波导传输等。压电衬底上基于叉指电极的声表面波技术,早已渗透到人们日常生活的方方面面。典型的声表面波滤波器、双工器、谐振器、延迟线被广泛的应用于移动通信、汽车、电视、广播多个领域;声表面波传感器则可用于远距离环境监测,声表面波微流体能用于对微小液滴的精确操控和生物医疗中的细胞处理,等等。本论文的核心在于结合有很强应用价值的声表面波和偏理论研究的声子晶体,将声子晶体的概念和相关性质用于调控声表面波的传播。从声表面波声子晶体的有限元仿真,到实际样品的制备及实验测量给出了比较全面的论述,并通过仿真的方法揭示了部分物理效应。具体内容如下:1.基于商业有限元软件COMSOL,建立了一套可以解决存在压电耦合效应的声表面波声子晶体能带的计算方法,并讨论了声表面波声子晶体的能带特征和几种具有狄拉克色散的晶格。2.介绍了(电镀镍)柱状周期单元的局域共振型声表面波声子晶体与叉指换能器单片集成的制备工艺流程。搭建出了一套声表面波光干涉扫描探测系统,可以用于声表面波振动的测量和二维平面成像,利用该系统我们探测到了声表面波声子晶体内部的布洛赫波。3.利用声子晶体的自准直效应结合缺陷层的设计,仿真实现了一种基于声子晶体的声表面波分束器,可以通过调节缺陷层的结构参数来改变透射束和反射束的能量比。4.在破缺空间反演对称性的蜂窝晶格声表面波声子晶体中,用仿真的方法实现了声表面波能谷态。不同的手性能谷态可以被相应手性的声源选择激发,同时在两种拓扑区分的谷声表面波声子晶体界面上存在谷依赖的边界波导模式。总之,本论文围绕声表面波声子晶体这一核心,从最基本的能带计算和模式分析出发,到样品制备和光干涉成像测量做了较为全面的探讨,同时也对声表面波声子晶体中的部分物理效应进行了分析和研究。(本文来源于《南京大学》期刊2018-05-01）
张海瑞,高宽云[7]（2018）在《叁角阱中考虑Rashba效应的极化子声子平均数（英文）》一文中研究指出本文采用改进的线性组合算符和幺正变换相结合的方法,推导出了考虑自旋和轨道相互作用即Rashba效应影响下的叁角量子阱中弱耦合极化子的声子平均数,讨论了极化子的声子平均数随电-声子耦合常数和自旋轨道耦合常数的变化.通过取极化子单位后计算结果并绘图表明:电-声子耦合作用和Rashba效应对极化子的声子平均数均有影响,而且发现声子平均数随因为电-声子耦合作用和Rashba效应的增强均会增加.(本文来源于《低温物理学报》期刊2018年02期）
魏雅清,龙闰[8]（2017）在《单层黑磷薄膜材料中声子诱导的量子退相干过程的温度效应》一文中研究指出量子相干时间短有利于延长激发态寿命,可以降低非辐射电子-空穴复合,这对提高太阳能电池光电转换效率大有裨益。电子与声子的相互作用破坏电子态间的量子相干性,而温度高低影响了原子核运动的快慢,进而影响电声相互作用强弱和量子退相干过程的快慢。基于这点,本文利用从头算分子动力学模拟了不同温度下单层黑磷薄膜的最低激发态和基态间的量子退相干过程。计算得到室温时退相干时间为4.5fs,对应的荧光线宽为151 meV,与实验值十分吻合。在50K时,原子运动变慢导致电声相互作用变弱,量子退相干过程变慢。计算表明在室温和低温时,电子自由度主要与频率为450cm-1的P-P伸缩振动耦合,促使了量子退相干的发生。本研究为深入探索黑磷材料的激发态动力学性质提供了有意义的知识准备。(本文来源于《第十叁届全国量子化学会议论文集——第四分会：生命、药物和材料量子化学》期刊2017-06-08）
侯阳[9]（2017）在《氮化镓纳米薄膜声子和热学性能的表面/界面效应理论研究》一文中研究指出氮化镓(GaN)作为新型半导体材料的典型代表,由于具有优良的物理化学性质,在光电器件和微电子器件领域得到了广泛的应用,因而成为近年来半导体材料研究的热点。然而,以往针对纳米结构材料的研究大多集中在尺寸效应、量子限域效应、表面/界面散射效应以及应力场分别对纳米结构声子特性和热学性能的影响,却鲜有涉及表面/界面耦合效应的问题,如量子限域与表面/界面散射耦合效应,或表面/界面散射与预应力耦合效应,或量子限域与表面电荷耦合效应共同作用对纳米结构声子特性和热学性能的影响。本文以单层GaN纳米薄膜为对象,基于弹性连续模型和玻尔兹曼输运方程,分别定量研究了上述叁种耦合效应对GaN纳米薄膜声子特性和热学性能的影响。首先,在传统连续介质力学框架下,简述了量子限域纳米材料声子的连续弹性理论,采用有限元差分法得到了纳米薄膜声子色散关系、声子平均群速度和声子态密度的表达式;同时,基于玻尔兹曼输运方程考虑表面/界面散射效应,建立了声子热流沿横向流动的声子输运模型。然后,通过数值计算定量给出了在量子限域效应与表面/界面散射效应共同作用下的声子热导率。研究结果表明:相对于仅考虑量子限域效应的情形,同时考虑表面/界面散射效应会使得横向声子热导率出现量级上的减少,并且表现出更明显的尺寸效应。其次,考虑预应力的影响,结合玻尔兹曼输运方程和声弹效应理论,建立了声子热流沿平面方向流动的声子输运模型,定量研究了表面/界面散射效应对应力约束GaN纳米薄膜平面声子热导率的影响。理论结果表明:相较于声子热流沿横向流动的情形,平面声子热导率的数值有明显的减小。当引入初始应力场时,正应力减小了纳米薄膜的声子热导率,而负应力增大了声子热导率。同时,表面/界面散射与预应力耦合效应使得声子热导率的尺寸效应显着增强。最后,考虑了纳米薄膜表面存在电荷的情形,对虑及表面电荷的声子特性和声子热导率的变化情况进行了定量研究。研究结果表明:当纳米薄膜表面存在电荷时,负电荷增大了声子热导率而正电荷减小了声子热导率。此外,表面电荷的存在,将会改变声子热导率的温度效应和尺寸效应,即正电荷削弱了热导率对温度的依赖性但强化了热导率的尺寸效应。根据以上研究结果,我们可以通过引入表面/界面散射机制,调节初始应力场或表面电荷等方式,得到具有创新性的调控GaN纳米薄膜声子特性和热学性能的方法。总之,通过本文的工作,完善和发展了纳米尺度领域性能参数多物理场耦合问题的理论研究,为今后精确设计性能优良可靠的纳米电子器件和装置提供了充足的理论依据。(本文来源于《浙江大学》期刊2017-06-01）
陈宗旺[10]（2017）在《二维声子晶体的Schoch效应及其调控》一文中研究指出经过二十多年的发展,一种存在弹性波带隙特性、结构呈现周期性排列的复合声学材料或结构,即声子晶体,引起了越来越多的国内外学者的广泛关注。这主要得益于声子晶体拥有丰富的物理内涵以及广阔的潜在应用前景。它的基本特征为:其一是存在声子带隙,这是其最显着的物理特性,即声子带隙内频率对应的弹性波/声波传播将受到抑制,在声子晶体里会呈现指数衰减,而不能传播,而其在通带范围内频率对应的弹性波/声波将可以实现无损耗地传播;其二是具有缺陷态特性,当声子晶体内部存在点缺陷、线缺陷或面缺陷时,则带隙频率范围内的弹性波/声波会被局域在点缺陷,或沿着线缺陷或面缺陷处传播。这些特性使得声子晶体可以设计成各式各样的新型声学器件,在机械振动、集成声学及声通信等领域有着广阔的应用前景。声子晶体作为一种新型人工周期性结构功能材料,已观测并证实具有许多独特的物理现象,如声聚焦,自准直,负折射,Schoch效应。本文主要对声子晶体Schoch效应展开研究,通过有限元方法,研究自准直声波在二维叁组元声子晶体表面和声学超表面上(以下简称超表面)的反射,实现了对声子晶体的正向Schoch效应和超表面的负向Schoch效应的研究。本论文的内容安排如下:第一章首先介绍声子晶体的概念及其基本特点,然后讨论了声子晶体国内外的研究现状,最后叙述声子晶体的几个重要特性。第二章介绍了理想弹性介质条件中的弹性波波动方程,并利用散度和旋度算子分离出横波和纵波。介绍二维声子晶体叁种常见的排列结构和声子晶体带隙的各种计算方法及其优缺点,从弹性力学基本原理出发着重地介绍了有限元方法。第叁章针对二维叁组元声子晶体Schoch效应进行了研究。本章设计了一种二维叁组元声子晶体-表面-水结构,通过有限元方法仿真了自准直声波束在声子晶体-表面层界面的反射情况,观察到了声子晶体表面的Schoch效应,并获得反射波束产生Schoch位移与结构的关系。同时,利用模型超胞的能带结构,分析了这一现象的原因,发现由于类波导模与体模的干涉作用,导致反射波束的非镜面反射,即Schoch效应的产生是类波导模与体波模相互耦合的结果。另外,通过改变表面层包层的半径,得到Schoch位移与包层的半径的依赖关系。最后通过增加表面层层数,调控两层相同核圆柱的包层半径,实现了对Schoch位移的增强,达到了对Schoch效应调控的目的。第四章主要研究声波在超表面上反射的负向Schoch效应。通过在水中设计材料结构,实现水中负相位梯度超表面,进而研究超表面上声波反射的负向Schoch效应。研究结果表明在设计的超表面上能够明显的观测到声波的负向Schoch效应。进一步我们研究了表面的厚度其对Schoch位移的影响。第五章阐述了本文的主要结论。(本文来源于《广东工业大学》期刊2017-05-30）
声子效应论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文考虑了叁元混晶(TMC)的“单模”与“双模”性,通过介电连续模型和修正的无规元素等位移模型(MREI),对含TMC的多层球形核壳异质结中光学声子模频率和相应的电-声子相互作用进行了探讨。选取四种核壳材料为例进行计算,分别是InN/In_xGa_(1-x)N/InN、ZnS/Zn_xCd_(1-x)S/ZnS、GaAs/Al_xGa_(1-x)As/GaAs和ZnSe/ZnS_xSe_(1-x)/ZnSe,其中In_xGa_(1-x)N和Zn_xCd_(1-x)S为单模型TMC,Al_xGa_(1-x)As和ZnS_x Se_(1-x)为双模型TMC。详细地分析了四种结构中光学声子模频率和电-声子相互作用随TMC的组分、壳层厚度、角量子数l和基体介电常数的变化关系。数值结果如下:对四种结构中界面/表面光学(IO/SO)声子模频率的研究表明,首先,在含单模型InN/In_xGa_(1-x)N/InN和ZnS/Zn_xCd_(1-x)S/ZnS以及含双模型TMC的GaAs/Al_xGa_(1-x)As/GaAs和ZnSe/ZnS_xSe_(1-x)/ZnSe叁层核壳量子点结构中,分别具有五支和七支IO/SO声子模,而且各支声子模的频率随组分x的增加呈不同的变化趋势。当x>0.8(x>0.9)时,在含双模型TMC的核壳结构中,模6、7的频率接近重合。其次,在内壳层厚度g_1较小的情况下,各支模的频率有显着改变,但对外壳层厚度g_2的依赖较小。最后,我们观察到各支声子模的频率对较小的角量子数l也有较强的依赖。而随着角量子数l的增加,各支声子模的频率逐渐达到各自的渐近值。对四种结构中电-声子相互作用的研究显示,各支IO/SO声子模的静电势随组分x的变化比较敏感,同时各支模对电-声子相互作用呈现出不同的贡献。当x取确定值时,各支模的峰值随着角量子数l的增加变得越为尖锐,其静电势强度不断减小且对电-声子相互作用提供较小的贡献。通过计算还发现静电势强度值的变化不仅与TMC的组分和角量子数l有关,而且受基体介电常数ε_d的影响也较大。随着ε_d的增加,各支模的静电势发生显着变化。尤其在含双模型TMC的结构中,当ε_d=25时,有两支声子模的局域性发生改变。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
声子效应论文参考文献
[1].郭啸,魏培君.考虑表界面效应的一维压电半导体声子晶体色散关系[C].中国力学大会论文集（CCTAM2019）.2019
[2].刘叶.多层球形核壳量子点中的光学声子模及叁元混晶效应[D].内蒙古大学.2019
[3].王振.弹性波声子晶体的物理效应研究[D].南京大学.2019
[4].张怿,汤亮亮,黄潮,沙群浩.二维钙钛矿材料中热声子瓶颈效应增强现象[C].2018第二届全国太阳能材料与太阳能电池学术研讨会摘要集.2018
[5].王建霞.纤锌矿核多壳层柱型纳米线中局域模和传播模光学声子及其混晶效应[D].内蒙古大学.2018
[6].刘富康.声表面波声子晶体内部场分布测量及相关物理效应的研究[D].南京大学.2018
[7].张海瑞,高宽云.叁角阱中考虑Rashba效应的极化子声子平均数（英文）[J].低温物理学报.2018
[8].魏雅清,龙闰.单层黑磷薄膜材料中声子诱导的量子退相干过程的温度效应[C].第十叁届全国量子化学会议论文集——第四分会：生命、药物和材料量子化学.2017
[9].侯阳.氮化镓纳米薄膜声子和热学性能的表面/界面效应理论研究[D].浙江大学.2017
[10].陈宗旺.二维声子晶体的Schoch效应及其调控[D].广东工业大学.2017