导读:本文包含了全纯自同构论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:全纯函数,逆紧映照,单位圆盘
全纯自同构论文文献综述
涂振汉[1]（2018）在《单位圆盘的全纯自同构的推广》一文中研究指出单位圆盘的全纯自同构是《复变函数》课程中重要的内容之一,本文给出了单位圆盘的全纯自逆紧映照,其为单位圆盘的全纯自同构的一种推广,可供讲授《复变函数》课程的教师参考.(本文来源于《大学数学》期刊2018年01期）
郝毅红[2]（2018）在《拟凸Hartogs域的全纯自同构群》一文中研究指出首先研究了拟凸Hartogs域的强拟凸边界点,然后构造了拟凸Hartogs域的一个可显式表示的全纯自同构群.该结果将有助于研究域的几何性质.(本文来源于《吉林师范大学学报(自然科学版)》期刊2018年01期）
金帅[3]（2017）在《一种证明B_2×B_2上全纯自同构群的新方法》一文中研究指出通过B_2×B_2上的全纯自同构将零截面映为零截面这一性质导出了一种证明B_2×B_2上全纯自同构群的新方法,通过计算得到了B_2×B_2的Bergman核函数及自同构Jacobi行列式。(本文来源于《新乡学院学报》期刊2017年12期）
常伟[4]（2017）在《单连通区域上全纯自同构的拓扑共轭分类》一文中研究指出本文主要介绍了单连通区域上全纯自同构的拓扑共轭分类.我们说两个变换f:X→X和g:Y→Y是拓扑共轭的,如果存在一个同胚h:X→Y使得h(?)f=g(?)h,这里(?)是映射的复合.单连通区域主要包括:复平面,扩充复平面,单位圆盘和上半平面.关于复平面上全纯自同构的拓扑共轭分类问题,Budnitska得到了更一般的结论,即有限维向量空间上仿射算子的拓扑共轭分类.具体地讲,如果仿射算子f(x)=Ax+b有一个不动点,那么f拓扑共轭于它的线性部分A;如果仿射算子f:U→U无不动点,我们证明f拓扑共轭于一个仿射算子g:U→U,这里U是g的不变子空间V和W的正交直和,g在V上的限制g|V是一个拥有如下形式的V的标准正交基底的仿射算子(x1,x2,...,xn)→(x1+1,x2,...,xn-1,εxn),ε=±1,它是由f唯一确定的,g在W上的限制g|W是一个通过幂零Jordan矩阵给出的W的标准正交基底的线性算子,是由f唯一确定的.对于扩充复平面上的分式线性变换的拓扑共轭分类问题,Rybalkina和S ergeichuk已经给出了相应的结果.我们在此整理并总结了复平面和扩充复平面上全纯自同构的拓扑共轭分类,关于单位圆盘和上半平面上全纯自同构的拓扑共轭之前没有得到完全的分类,本文将就这一问题给出答案.我们通过旋转理论及构造同胚的方法,证明了:上半平面上(单位圆盘)所有无不动点的全纯自同构之间都是拓扑共轭的;两个有不动点的全纯自同构f和g是拓扑共轭的当且仅当ρ(f)=±ρ(g),modZ;无不动点的全纯自同构与有不动点的全纯自同构之间是不拓扑共轭的.(本文来源于《吉林大学》期刊2017-04-01）
刘芝秀,吕凤姣[5]（2016）在《单位圆上全纯自同构群作用下的不变量》一文中研究指出主要证明了F[|z_1-z_2/1-z_1-z_2|] 是在单位圆上全纯自同构群作用下的不变量,其中F(α)是在[0,1]上一一对应的实函数.特别地,当F(α)=ln1-α/1+α时,上述不变量即为Poincar é距离。(本文来源于《江西科技学院学报》期刊2016年04期）
常伟,侯秉喆[6]（2016）在《单位圆盘与上半平面上全纯自同构的拓扑共轭分类》一文中研究指出考虑单位圆盘与上半平面上全纯自同构的拓扑共轭分类,通过旋转理论及构造同胚,证明了:上半平面上所有无不动点的全纯自同构之间都是拓扑共轭的;两个有不动点的全纯自同构f和g拓扑共轭当且仅当ρ(f)=±ρ(g),mod Z;无不动点的全纯自同构与有不动点的全纯自同构之间是不拓扑共轭的.(本文来源于《吉林大学学报(理学版)》期刊2016年05期）
潘利双,王安[7]（2015）在《Bergman-Hartogs型域的全纯自同构群》一文中研究指出我们考虑一类以有界对称域D为底的Bergman-Hartogs型域Ω={(wm(1),...,w(r),z)∈C1×···×Cmr×D:∥w(1)∥2p1+···+∥w(r)∥2pr<KD(z,z)-q},其中KD(z,z)是D上的Bergman核函数,r 1且为正整数,参数p1,...,pr>1和q>0为实数.我们给出它的全纯自同构群,并且证明当r=1时此自同构群为最大全纯自同构群;当r>1时,若Ω的全纯自同构变换F将(0,z)∈{0}×D映到(0,z*)∈{0}×D,则F在我们给出的全纯自同构群中.(本文来源于《中国科学:数学》期刊2015年01期）
李晓燕[8]（2012）在《Reinhardt域Bp的全纯自同构群在原点的最大迷向子群》一文中研究指出本文研究了Reinhardt域的全纯自同构群在原点的最大迷向子群的结构,获得了几类Reinhardt域的全纯自同构群在原点的最大迷向子群的显式表达.在第一章,我们简要地介绍了本文的研究背景以及常用的一些符号、定义,列出了本文的主要结果.在第二章,我们研究了Reinhardt域Dp的全纯自同构群在原点的最大迷向子群,给出了Dp的全纯自同构群在原点的显式表达,其中Dp={(z1, z2, z3)∈C~3:|z_1|+|z_2|+|z_3|<p＜1},0<p≤2.在第叁章,我们讨论了一般的Reinhardt域Bp在原点的最大迷向子群的显式表达,其中B_p={(z,···, ζ)∈C~m1×···×Cms:|z_1|p1+···+|z_(m1)|p1+···+|ζ_1|ps+···+|ζ_(ms)|ps<1},0<p_1<···<p_s≤1或1≤p_1<···<p_s≤2或2≤p_1<···<p_s<+∞.对Cn中各类区域的全纯自同构群的研究是多复变函数论的核心内容之一,一直得到大家的广泛关注.本文的工作,深化了人们对Reinhardt域的全纯自同构群在原点的最大迷向子群的认识.(本文来源于《杭州电子科技大学》期刊2012-10-01）
李晓燕[9]（2012）在《一类Reinhardt域D的全纯自同构群Aut(D)在原点的最大迷向子群》一文中研究指出单位球和单位多圆柱的全纯自同构群很早就有了精确的结果.对一类特殊Reinhardt域D的全纯自同构群在原点的最大迷向子群的结构得到完整刻画,D={(z1,z2,z3)∈C3:z1+z2+z3p<1},其中,0<p≤2.(本文来源于《湖州师范学院学报》期刊2012年02期）
吴清艳[10]（2009）在《C~3中一类拟凸超曲面的局部全纯自同构》一文中研究指出给出了C~3中一类拟凸超曲面定义在原点邻域内的实解析无穷小CR自同构,并得到了这类超曲面在原点处稳定群的单位连通分支。(本文来源于《高校应用数学学报A辑》期刊2009年04期）
全纯自同构论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
首先研究了拟凸Hartogs域的强拟凸边界点,然后构造了拟凸Hartogs域的一个可显式表示的全纯自同构群.该结果将有助于研究域的几何性质.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
全纯自同构论文参考文献
[1].涂振汉.单位圆盘的全纯自同构的推广[J].大学数学.2018
[2].郝毅红.拟凸Hartogs域的全纯自同构群[J].吉林师范大学学报(自然科学版).2018
[3].金帅.一种证明B_2×B_2上全纯自同构群的新方法[J].新乡学院学报.2017
[4].常伟.单连通区域上全纯自同构的拓扑共轭分类[D].吉林大学.2017
[5].刘芝秀,吕凤姣.单位圆上全纯自同构群作用下的不变量[J].江西科技学院学报.2016
[6].常伟,侯秉喆.单位圆盘与上半平面上全纯自同构的拓扑共轭分类[J].吉林大学学报(理学版).2016
[7].潘利双,王安.Bergman-Hartogs型域的全纯自同构群[J].中国科学:数学.2015
[8].李晓燕.Reinhardt域Bp的全纯自同构群在原点的最大迷向子群[D].杭州电子科技大学.2012
[9].李晓燕.一类Reinhardt域D的全纯自同构群Aut(D)在原点的最大迷向子群[J].湖州师范学院学报.2012
[10].吴清艳.C~3中一类拟凸超曲面的局部全纯自同构[J].高校应用数学学报A辑.2009