导读:本文包含了等离子体电子温度论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:强激光,电子温度,介电常数,激光束宽
等离子体电子温度论文文献综述
夏雄平,梁秋群,高润梅,王柳[1]（2018）在《电子温度对527nm强激光与等离子体作用的影响》一文中研究指出采用WKB近似和傍轴模型考察电子温度对527nm强激光与等离子体作用的影响.结果表明,强激光与等离子体作用产生的电子等离子体温度呈振荡变化,进而引起介电常数也呈振荡变化,导致激光束宽在等离子体中出现稳定分离、振荡分离和自聚焦3种不同形式.(本文来源于《吉林大学学报(理学版)》期刊2018年01期）
姚红兵,杨风潇,袁冬青,佟艳群,杨昭[2]（2017）在《激光诱导Ti等离子体电子温度的实验研究》一文中研究指出室温,常压下,利用Nd∶YAG脉冲激光器产生的波长为1 064nm,脉宽12ns,能量分别180,230和280mJ的脉冲激光冲击Ti靶,使用中阶梯光栅光谱仪检测了叁种激光能量下对应的光谱。调节延时器DG645的延迟时间,检测了延迟0~500ns时间范围内Ti等离子体对应激光能量下的发射光谱,分析光谱,可以得到了九条不同的的TiⅠ和TiⅡ等离子体谱线,证明在该实验条件下,Ti靶能够充分吸收能量电离且离子谱线具有不同的演化速率,利用Saha-Boltzmann法计算并分析Ti等离子体电子温度,实验结果表明:相同的延迟时间,激光能量越大,谱线相对强度越大,电子温度越高,谱线相对强度的变化量随激光能量的变化量增大而增大;在延时0~150ns内,叁种激光能量下的等离子体电子温度和谱线的相对强度都随延迟时间的增加而快速下降,其中280mJ激光能量下的等离子体电子温度和谱线强度下降速率较快;在150~250ns范围内,电子温度和谱线强度均随延迟时间的增加有一个缓慢的上升,180mJ激光能量下的等离子体电子温度和谱线强度的上升速率较快。250~500ns范围内,叁种激光能量下的电子温度和谱线强度均随延迟时间的增加而缓慢下降。(本文来源于《光谱学与光谱分析》期刊2017年12期）
曹骑佛[3]（2017）在《用于测量EAST等离子体小幅度电子温度涨落的CECE诊断的研制》一文中研究指出在燃烧等离子体中,聚变产物α粒子将首先加热电子,然后通过碰撞加热离子,因而电子热输运是决定聚变堆性能的一个关键因素。而目前对电子热输运的理解相对薄弱,因此有必要进一步研究电子热输运的物理机制。研究电子热输运就需要得到电子温度、密度以及磁场等物理量的分布、涨落量的幅度以及它们之间的相位关系。本硕士论文的主要目标就是利用相关电子回旋辐射(Correlation Electron Cyclotron Emission,CECE)诊断实现 EAST 等离子体小幅度电子温度涨落的测量,并为将来开展多扰动场(温度场、密度场、磁场)的同时测量打下基础。论文的第一部分工作是设计CECE的准光学天线系统,同时兼顾电子密度涨落测量诊断系统的需求。根据高斯光学设计准则确定了所需要的镜子参数,得到了 CECE诊断对应测量位置的束半径为15.5 mm-18.5 mm,这对应CECE诊断可测量的极向波数范围为k_θ<2.02cm~(-1)。利用ZEMAX研究了光学元件尺寸对光通量及光学特性的影响,最终确定椭球面镜尺寸为100 mm,这个尺寸是108 GHz的光束通过椭球面镜时的束半径的3倍,是75 GHz的光束通过椭球面镜时的束半径的2.3倍。此时,]08 GHz频率的光束的光通量是99.5%,75 GHz频率的光束的光通量是95.5%,108 GHz频率的光束在等离子体区域的真实束腰要比理论计算的束腰大了约1.3%,75 GHz频率的光束在等离子体区域的真实束腰要比理论计算的束腰大了约5%。新设计的准光学天线系统已于2017年4月份安装到EAST上,将在2017年EAST物理实验中投入使用。论文的第二部分工作是搭建了一套毫米波外差系统来测量等离子体电子回旋辐射信号,并在实验室对这套系统进行了线性度测试和频率响应等测试,得到了较好的结果。利用常规电子回旋辐射诊断(ECE)的准光学系统对新搭建的外差系统进行了等离子体测试,成功地得到了 EAST等离子体的电子温度涨落。利用新设计的高空间分辨准光学系统的等离子体测试正在进行中。(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2017-05-01）
傅院霞,徐丽,葛立新,徐卫青,谭仁雨[4]（2016）在《激光诱导镍等离子体电子温度的时间演化特性》一文中研究指出实验在0-900 nm的范围内测得激光诱导Ni等离子体的时间分辨发射光谱,通过对能量、延迟、门宽3个因素的优化来达到最佳的时间分辨光谱,由发射光谱线的强度计算等离子体的电子温度,并由实验结果讨论了激光诱导等离子体中电子温度的时间演化特性。实验结果表明,实验的最佳优化参数分别是将激光与ICCD之间的延迟设置为682 ns,光谱仪曝光的延迟时间设置为150 ns,积分门宽时间设置为200 ns;当延时在60-200 ns范围内变化时,相应的电子温度范围为6500-10000 K,且150 ns左右温度达到最大值。(本文来源于《蚌埠学院学报》期刊2016年05期）
辛强,张鹏,李娜,王波[5]（2016）在《大气感耦射流等离子体加工中的电子温度及激发光谱研究》一文中研究指出大气感耦射流等离子体加工作为新型超光滑表面加工技术,其高密度等离子体激发能力为充分激发反应气体,提高材料去除率提供了有力条件。利用发射光谱仪,对加工过程中大气感耦射流等离子体激发的400~1 000nm范围内的光谱进行了测量。并利用峰值明显,能级差较大的谱线计算电子温度。由于测量的谱线强度是等离子体发射系数沿弧长方向的积分值,且感耦射流等离子体具有回转对称性,因此可利用阿贝尔变换求取光谱发射系数,进而通过玻尔兹曼图谱法计算电子温度。计算结果表明由于趋肤效应和旋流进气的双重作用,处于加工区域的温度分布呈现出双峰形;随着距离增大,双峰效应逐渐减弱,温度分布趋于平滑。研究也表明随着加工距离的增大,等离子体边缘逐渐偏离局部热力学平衡状态,玻尔兹曼图谱法计算电子温度的适用性降低,导致等离子体边缘的温度拟合优度值逐渐降低。进一步对通入反应气体CF_4后的等离子体光谱进行了研究,通入反应气体后的等离子体呈现鲜亮的蓝绿色,是由于激发反应气体后产生的位于400~650nm范围的带状光谱所致,分析表明谱图中的带状光谱为双原子分子C_2谱带Swan Bands,而该双原子分子是感耦氩等离子体对碳源CF_4的充分激发产生。(本文来源于《光谱学与光谱分析》期刊2016年06期）
朱志鹏,孙明,杜审言,徐海洋[6]（2015）在《纳秒脉冲放电协同二氧化钛光催化下低温等离子体电子温度诊断》一文中研究指出本文为纳秒脉冲放电协同二氧化钛光催化处理压舱水技术中放电等离子体的诊断。采用多针-板式放电反应器,利用发射光谱分析仪检测负高压脉冲放电协同二氧化钛系统不同实验条件下的发射光谱全图,采用双谱线法诊断低温等离子体的电子温度。结果表明:在脉冲峰值电压-25kV,频率50Hz条件下的电子温度Te约为0.6514eV;得到电子温度随电压变化的曲线及电子温度随脉冲重复频率变化的曲线;在基底镀二氧化钛膜时电子温度Te为0.7936eV,距离电极低端5mm处上端镀膜时电子温度为0.5373eV,距离电极低端8mm处上端镀膜时电子温度为0.6010eV,说明在基底镀二氧化钛膜时等离子体产生效果更明显。(本文来源于《静电放电：从地面新技术应用到空间卫星安全防护—中国物理学会第二十届全国静电学术会议论文集》期刊2015-08-12）
孙成琪,高阳,杨德明,何坤[7]（2015）在《光谱法测量低压热喷涂等离子体的电子温度和电子密度》一文中研究指出发射光谱研究是热喷涂等离子体诊断的一种重要的方法。通过使用发射光谱测量氩原子在763.51 nm和772.42 nm处谱线辐射强度的信息,采用双谱线法计算低压热喷涂等离子体射流的电子温度,研究氩气流量40 L/min、氢气流量15 L/min,不同的弧电流和不同的探测距离条件下,低压热喷涂等离子体射流中电子温度的变化情况。通过使用Hβ谱线的Stark展宽计算热喷涂等离子体射流的电子密度,研究不同探测距离对电子密度的影响。结果表明,电子温度随等离子体功率的增加而增加,同时也发现随着距喷枪出口轴向探测距离的增加(150~450 mm),电子温度逐渐减小;当探测距离从100 mm增加时等离子体的电子密度显着下降,随后,电子密度变化不大。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2015年04期）
谢会乔[8]（2014）在《SUNIST等离子体电子温度与密度的原子发射光谱诊断》一文中研究指出光谱诊断是等离子体诊断的主要手段之一，因此对于光谱诊断方法本身的研究也就具有重要的意义。本论文围绕SUNIST球形托卡马克装置上光谱诊断的发展，开展了氦放电等离子体原子发射光谱诊断电子温度和密度的研究。在碰撞辐射模型发展上，本论文针对SUNIST参数范围的等离子体，对氦原子各能级的主要反应过程及杂质离子可能的影响进行了评估，列出了描述各能级粒子数反应速率的碰撞辐射模型方程；重点研究了原子反应速率系数不确定性至激发态粒子数密度计算误差的传递，从而可以在可接受的误差条件下确定模型中所需包含的激发态能级，在SUNIST参数范围下，包含至最高n壳层能级粒子时即给出可接受的结果；基于谱线强度比，进而为SUNIST建立了电子温度和密度的光谱诊断方法。在诊断系统建立和实验开展方面，通过论文工作，为SUNIST建立了光谱诊断系统，对系统进行了标定，实现了基于重复放电的原子发射谱线测量，给出了SUNIST上光谱诊断测量的电子温度和密度结果，通过与微波干涉仪等其他诊断结果的对比验证了谱线比法的可靠性。研究中还针对光谱诊断信号中的一些细节，如谱线比法得到的密度与微波干涉仪诊断得到密度的关系、谱线强度信号的涨落等，开展了初步的探索研究。本文研究中开展的创新性工作主要包括：1.明确给出了原子反应速率系数不确定性至激发态粒子数密度计算误差的传递函数。利用此传递函数可以对反应速率系数精度提出具体要求，或在碰撞辐射模型中使用的速率系数精度确定后，估算出激发态粒子数密度的计算误差。这种方法比常规的对速率系数进行扰动并重新求解速率方程的方法简洁直观，且物理意义明确，对碰撞辐射模型的建立及评估具有指导意义。2.发展了SUNIST氦等离子体参数范围下利用谱线比同时获得电子温度与密度的诊断方法。以此为基础，在SUNIST装置上建立起光谱诊断系统，并在实验中给出了可信的诊断结果。此方法也适用于其他装置中具有类似参数范围的等离子体的诊断（如其他包括芯部在内的小型托卡马克装置等离子体或大型装置的边界及偏滤器等离子体等）。3.论文观察到如谱线比法与微波干涉仪测量的弦平均电子密度的比例与电子密度峰化具有一定的关系、光谱信号与磁探针信号具有一致的涨落行为等趋势，为进一步丰富和深入光谱诊断研究提供了思路。(本文来源于《清华大学》期刊2014-04-01）
高启,张传飞,周林,李正宏,吴泽清[9]（2014）在《Z箍缩Al等离子体X辐射谱线的分离及电子温度的提取》一文中研究指出以"强光一号"Z箍缩装置10174发次光谱诊断实验结果为例,描述了一种对Z箍缩等离子体X辐射光谱分离提纯、诊断的方法.对连续辐射谱和特征辐射线谱进行分离,并从连续辐射谱和特征辐射线谱中提取了等离子体电子温度信息.结果显示:等离子体连续谱主要由等离子体中心的高温区(Te=290.7 eV±1.2 eV)和温度较低的壳层区域(Te=95.3 eV±8.3 eV)两部分迭加而成;特征辐射线谱主要反映了等离子体中心的高温区信息,根据非局域热动平衡模型计算提取的电子温度约为299—313 eV,与连续谱诊断结果基本符合.(本文来源于《物理学报》期刊2014年09期）
孙成琪,高阳,杨德明,陈振宇[10]（2013）在《大气热喷涂等离子体射流中电子温度和电子密度的测量》一文中研究指出发射光谱研究是热喷涂等离子体诊断的一种重要的方法。通过使用发射光谱测量的氩原子在763151和772142 nm处谱线辐射强度的信息,采用双谱线法计算大气热喷涂等离子体射流的电子温度,研究纯氩气条件下,不同的氩气流量和不同的弧电流对热喷涂等离子体射流中电子温度的影响。通过使用HB谱线的Stark展宽,来计算热喷涂等离子射流的电子密度,研究氢气流量变化对电子密度的影响。结果表明,电子温度随等离子体功率的增加而增加,氩气流量增加时等离子体的电子温度略有降低;对于氩-氢等离子体,氩-氢混合气体中氢气流量增加时等离子体的电子温度和电子密度都显着增加。(本文来源于《真空科学与技术学报》期刊2013年12期）
等离子体电子温度论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
室温,常压下,利用Nd∶YAG脉冲激光器产生的波长为1 064nm,脉宽12ns,能量分别180,230和280mJ的脉冲激光冲击Ti靶,使用中阶梯光栅光谱仪检测了叁种激光能量下对应的光谱。调节延时器DG645的延迟时间,检测了延迟0~500ns时间范围内Ti等离子体对应激光能量下的发射光谱,分析光谱,可以得到了九条不同的的TiⅠ和TiⅡ等离子体谱线,证明在该实验条件下,Ti靶能够充分吸收能量电离且离子谱线具有不同的演化速率,利用Saha-Boltzmann法计算并分析Ti等离子体电子温度,实验结果表明:相同的延迟时间,激光能量越大,谱线相对强度越大,电子温度越高,谱线相对强度的变化量随激光能量的变化量增大而增大;在延时0~150ns内,叁种激光能量下的等离子体电子温度和谱线的相对强度都随延迟时间的增加而快速下降,其中280mJ激光能量下的等离子体电子温度和谱线强度下降速率较快;在150~250ns范围内,电子温度和谱线强度均随延迟时间的增加有一个缓慢的上升,180mJ激光能量下的等离子体电子温度和谱线强度的上升速率较快。250~500ns范围内,叁种激光能量下的电子温度和谱线强度均随延迟时间的增加而缓慢下降。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
等离子体电子温度论文参考文献
[1].夏雄平,梁秋群,高润梅,王柳.电子温度对527nm强激光与等离子体作用的影响[J].吉林大学学报(理学版).2018
[2].姚红兵,杨风潇,袁冬青,佟艳群,杨昭.激光诱导Ti等离子体电子温度的实验研究[J].光谱学与光谱分析.2017
[3].曹骑佛.用于测量EAST等离子体小幅度电子温度涨落的CECE诊断的研制[D].中国科学技术大学.2017
[4].傅院霞,徐丽,葛立新,徐卫青,谭仁雨.激光诱导镍等离子体电子温度的时间演化特性[J].蚌埠学院学报.2016
[5].辛强,张鹏,李娜,王波.大气感耦射流等离子体加工中的电子温度及激发光谱研究[J].光谱学与光谱分析.2016
[6].朱志鹏,孙明,杜审言,徐海洋.纳秒脉冲放电协同二氧化钛光催化下低温等离子体电子温度诊断[C].静电放电：从地面新技术应用到空间卫星安全防护—中国物理学会第二十届全国静电学术会议论文集.2015
[7].孙成琪,高阳,杨德明,何坤.光谱法测量低压热喷涂等离子体的电子温度和电子密度[J].激光与光电子学进展.2015
[8].谢会乔.SUNIST等离子体电子温度与密度的原子发射光谱诊断[D].清华大学.2014
[9].高启,张传飞,周林,李正宏,吴泽清.Z箍缩Al等离子体X辐射谱线的分离及电子温度的提取[J].物理学报.2014
[10].孙成琪,高阳,杨德明,陈振宇.大气热喷涂等离子体射流中电子温度和电子密度的测量[J].真空科学与技术学报.2013