导读:本文包含了测地线方程论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:Kerr时空,零测地线,严格解,椭圆积分
测地线方程论文文献综述
赵凡,贺锋[1]（2018）在《Kerr时空赤道面上零测地线方程的严格求解》一文中研究指出运用欧拉-拉格朗日方程给出了Kerr时空赤道面上的零测地线方程并求出两个首次积分,结合零测地线所满足的恒等式求得轨道微分方程.通过把被积函数化成部分分式,以及解出被积函数中的一个四次方程并对根进行排序,可把轨道微分方程的解表示成第一类椭圆积分和第叁类椭圆积分.(本文来源于《大学物理》期刊2018年07期）
王晓松[2]（2010）在《测地线方程解析》一文中研究指出测地线又称为短程线,是指物体在某种时空结构中从一点运动到另一点所走过的最短路程。描述测地线的数学表达式称为测地线方程。测地线方程可以用多种方法推导出来,但需要寻找一种使人最容易理解和接受的方法来完成这一推导过程,才能加深对欧氏空间和非欧氏空间中各种性质的理解。(本文来源于《天津职业院校联合学报》期刊2010年02期）
胡承忠,宫衍香[3]（2009）在《CM天体引力场中试验粒子测地线方程的后牛顿算法》一文中研究指出从后牛顿展开形式的度规张量出发,采用后牛顿近似方法讨论了具有磁荷和磁矩(CM)天体引力场中试验粒子的测地线方程,当略去磁矩和磁荷部分的影响时,方程回到Schwarzschild场的测地线方程。这套方程对于研究试验粒子轨道的长期演变对星系演化的影响有重要意义。(本文来源于《山东大学学报(理学版)》期刊2009年11期）
宫衍香[4]（2007）在《真空球对称引力场中测地线方程的Maple求法》一文中研究指出用Maple软件求出了真空球对称引力场中粒子的运动学方程,文章中给出的Maple程序可以计算各种形式的引力场中的Christoffel记号、Riemann曲率张量、Ricci张量和曲率标量以及爱因斯坦张量,借助这些物理量可以研究引力场中粒子的行为、引力效应和空间的几何性质等.(本文来源于《泰山学院学报》期刊2007年06期）
赵国明[5]（2006）在《关于Ernst方程NUT-Taub-like解的时空性质及其测地线性质的研究》一文中研究指出本文在回顾稳态轴对称真空场方程，即Ernst方程及其解的生成技术基础上，从最近得到的NUT-Taub-like(NT-like)解出发，对这个度规的时空的性质和测地线性质进行了研究。关于NT-like时空性质，研究了它的无限红移面、视界、奇点和黑洞表面积。关于NT-like时空的类时测地线，利用Killing矢量，得到了限制粒子运动的锥面方程和角变量满足的方程，并证明了角变量满足的方程在一般情况也成立；计算了有效势的极值点，即圆形轨道的准确位置，讨论了引力磁单极对圆形轨道位置的影响；研究了在NT-like黑洞附近运动的试验粒子的固有时间和坐标时间。进一步，当我们将上述研究结果与Schwarzschild时空和NUT-Taub时空相应情况进行比较时发现：当m~*=0时，它们退化为Schwarzschild解的相应情况；当m~<<M时，它们退化为NUT-Taub解的相应情况。此外，对沿相同轨道半径做圆周运动的两个试验粒子，通过计算其运动周期我们发现：两者具有相同的固有周期，但有不同的坐标周期。本文还考虑了NT-like时空中试验粒子的束缚准椭圆轨道，它们在一般情况下表现出近日点进动的性质。通过将联络分解成电部分和磁部分，探讨了矢量沿NT-like时空赤道面内的闭合圆形轨道的完整变换问题。我们的研究结果表明：引力磁单极m~*的存在对NT-like时空的影响十分显着。(本文来源于《辽宁师范大学》期刊2006-05-01）
潘冬娇,陈超伟,黎忠恒[6]（2003）在《不同坐标下Vaidya时空中的测地线方程》一文中研究指出研究了动态球对称Vaidya时空的测地线方程和新坐标下的Vaidya时空背景的测地线方程,表明Vaidya时空的测地线方程在表观视界处出现奇点,而无法达到其事件视界处,而新坐标下的Vaidya时空的测地线方程可以达到比表观视界更远的事件视界处.所以,新坐标下的Vaidya时空的测地线方程比Vaidya时空的测地线方程优越.(本文来源于《湛江师范学院学报》期刊2003年06期）
付云忠,富宏亚,路华,王永章[7]（2001）在《基于非测地线理论的六坐标纤维缠绕机运动方程》一文中研究指出简述了纤维铺设原理和六坐标缠绕对于提高缠绕构件质量、实现异型构件缠绕的意义 ,并以回转体为典型构件 ,基于非测地线缠绕理论 ,根据纤维缠绕中丝嘴的运动规律 ,推导出六坐标缠绕机的各坐标运动方程 ,为多轴缠绕机的轨迹控制提供了数学依据(本文来源于《中国机械工程》期刊2001年06期）
富宏亚,黄开榜,朱方群,韩德东[8]（1996）在《非测地线稳定缠绕的边界条件及稳定方程》一文中研究指出依据微分几何理论推导出非测地线缠绕的纤维稳定方程，给出了稳定的边界条件。对几种典型芯模的稳定缠绕进行了讨论。为编制缠绕软件奠定了理论基础。(本文来源于《哈尔滨工业大学学报》期刊1996年02期）
李先立,羊平虎[9]（1987）在《测地线缠绕90°弯管的运动方程》一文中研究指出用纤维缠绕90°弯管主要有两种方法:计算机控制缠绕或摆动缠绕弯管机控制缠绕。本文分别讨论在上述方法中测地线缠绕时丝嘴运动规律。 在用计算机缠绕90°弯管时,由于芯模回转,丝嘴既可在叁维空间也可在二维空间运动。文中分别给出了在这两种情况下测地线缠绕时丝嘴运动方程。 本文还讨论了实现整螺旋缠绕的条件和最优参数的选取。在缠绕受内压的弯管时,推荐取弯管曲率半径与弯管半径比值近似为4。为实现测地线缠绕90°弯管提供了依据。(本文来源于《宇航学报》期刊1987年04期）
邹蒙,黄毓圣[10]（1987）在《回转表面上非测地线缠绕方程及其解》一文中研究指出本文利用微分几何推导了回转表面上的非测地线缠绕方程,并用Runge-Kutta-Fehlberg法求解。此法与文献的分段圆锥法对比,两者计算结果很一致,说明在工程中都是可用的。(本文来源于《宇航学报》期刊1987年02期）
测地线方程论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
测地线又称为短程线,是指物体在某种时空结构中从一点运动到另一点所走过的最短路程。描述测地线的数学表达式称为测地线方程。测地线方程可以用多种方法推导出来,但需要寻找一种使人最容易理解和接受的方法来完成这一推导过程,才能加深对欧氏空间和非欧氏空间中各种性质的理解。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
测地线方程论文参考文献
[1].赵凡,贺锋.Kerr时空赤道面上零测地线方程的严格求解[J].大学物理.2018
[2].王晓松.测地线方程解析[J].天津职业院校联合学报.2010
[3].胡承忠,宫衍香.CM天体引力场中试验粒子测地线方程的后牛顿算法[J].山东大学学报(理学版).2009
[4].宫衍香.真空球对称引力场中测地线方程的Maple求法[J].泰山学院学报.2007
[5].赵国明.关于Ernst方程NUT-Taub-like解的时空性质及其测地线性质的研究[D].辽宁师范大学.2006
[6].潘冬娇,陈超伟,黎忠恒.不同坐标下Vaidya时空中的测地线方程[J].湛江师范学院学报.2003
[7].付云忠,富宏亚,路华,王永章.基于非测地线理论的六坐标纤维缠绕机运动方程[J].中国机械工程.2001
[8].富宏亚,黄开榜,朱方群,韩德东.非测地线稳定缠绕的边界条件及稳定方程[J].哈尔滨工业大学学报.1996
[9].李先立,羊平虎.测地线缠绕90°弯管的运动方程[J].宇航学报.1987
[10].邹蒙,黄毓圣.回转表面上非测地线缠绕方程及其解[J].宇航学报.1987