导读:本文包含了核子自旋结构论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:分布函数,自旋,因子化,横动量依赖
核子自旋结构论文文献综述
王晓玉[1]（2018）在《核子自旋结构及其演化效应的研究》一文中研究指出高能反应过程中与自旋相关的物理可观测量的研究是当前量子色动力学(QCD)自旋物理的热点问题之一,对这一问题的研究将有助于加深我们对核子内部自旋结构的理解,以及对QCD动力学的认识。因子化定理是研究和计算强子参与的高能过程的重要工具。在因子化框架下,可以将物理可观测量拆分为能利用微扰QCD计算的短程部分和非微扰的长程部分,从而最大限度地利用了微扰QCD理论。本文将利用共线因子化框架和考虑演化效应的横动量依赖(TMD)因子化框架这两种因子化方案对与横向自旋有关的物理可观测量进行研究。本文的主要研究过程集中在初末态至少有两个强子的高能散射过程:半单举深度非弹性散射(SIDIS)过程和πN对撞末态产生轻子对的Drell-Yan过程。根据当前实验测量和理论研究的进展,本文主要做了以下几个方面的工作:1.在积分掉末态产生强子横动量的特殊过程里,利用树图水平的共线因子化考虑twist-3贡献,在束流不极化靶核子横向极化的单极化带电和中性π介子产生的SIDIS过程中,研究了sin?_S横向单自旋不对称度。由于这个不对称度仅存在twist-3共线碎裂函数?H(z)和横向性分布函数h_1(x)耦合的贡献,因此可以将twist-3共线碎裂函数?H(z)作为“自旋探针”对核子中夸克横向性分布函数h_1(x)进行探测。利用已有的h_1(x)参数化结果和最近提取的?H(z),考虑分布函数和碎裂函数领头阶QCD演化效应,对未来电子-离子对撞机(EIC)中sin?_S横向单自旋不对称度的预言结果表明,sin?_S横向单自旋不对称度是可观的。因此,在共线因子化框架下,通过单介子产生的SIDIS过程中的横向单自旋不对称度可以获取关于核子横向性分布函数的信息。2.在束流纵向极化靶核子横向极化的双极化带电和中性π介子产生的SIDIS过程中,利用树图水平的共线因子化考虑twist-3贡献,研究了cos?_S双自旋不对称度。在积分掉末态产生强子横动量的特殊过程里,这个不对称度由以下两项贡献:twist-3分布函数g_T(x)和twist-2碎裂函数D_1(z)的耦合以及twist-2分布函数h_1(x)和twist-3碎裂函数?E(z)的耦合。在CLAS12和未来EIC的运动学范围下,同时考虑这两项的贡献,以及参与高能过程的分布函数和碎裂函数的领头阶QCD演化效应,对cos?_S双自旋不对称度进行预言。预言结果表明在CLAS12大z区域对cos?_S不对称度的实验测量有可能得到twist-3碎裂函数?E(z)的信息。3.提出了π介子TMD非极化分布函数TMD演化效应中所需的非微扰Sudakov形状因子的参数化形式。在非极化π~-N Drell-Yan过程中,利用QCD次领头对数阶TMD因子化以及TMD演化效应,研究了依赖于横动量的微分散射截面,通过与Fermilab E615实验测量数据拟合得到了这个形状因子的参数化。利用参数化结果,对COMPASS实验合作组的非极化π~-N Drell-Yan过程的轻子对横动量分布谱进行预言并与COMPASS实验测量数据进行对比。对比结果显示,利用提取的非微扰Sudakov形状因子得到的结果在小横动量范围(q_⊥?Q)与COMPASS实验测量一致,这表明可以利用TMD因子化以及TMD演化效应描述COMPASS非极化π~-N Drell-Yan过程,并可将这一理论推广至极化过程中。4.利用拟合得到的π介子非微扰Sudakov形状因子和以上问题对非极化π~-N Drell-Yan过程的研究,进一步利用TMD因子化以及TMD演化效应研究了COMPASS运动学范围下,π介子束流入射横向极化质子靶的Sivers不对称度,并讨论了质子Qiu-Sterman函数的演化效应。Sivers不对称度的计算结果在误差范围内与COMPASS实验合作组测量数据一致,Qiu-Sterman函数演化效应的讨论表明其能标依赖性对实验数据的阐释产生了一定的影响,是未来唯像学分析需要考虑的因素之一。(本文来源于《东南大学》期刊2018-06-05）
毛文娟[2]（2015）在《次领头扭度下核子自旋结构的理论研究》一文中研究指出高能散射过程中出现的与自旋相关的不对称度效应是探索核子内部自旋结构和味道依赖结构的非常有力的工具。通过对这些自旋不对称度效应的研究可以帮助我们理解强子中夸克自旋-轨道关联的更多信息,因而理解和探索产生这些自旋不对称度效应的来源是量子色动力学自旋物理的一个重要目标。领头扭度下的自旋不对称度效应已经被大量的实验观测到,但是它们并不能穷尽所有的自旋极化效应。在动量转移不是太大的区域,次领头扭度的效应也相当可观。因此,对高能散射过程出现的次领头扭度下的自旋不对称度效应的来源进行探索,不仅是更加深入研究核子内部自旋结构的-个重要途径,同时也是本论文的主要研究目的。本论文将基于横动量依赖因子化框架,着眼于所有扭度为3的分布函数的贡献,利用半单举深度非弹性散射(SIDIS)不同强子过程产生来研究次领头扭度下各种自旋相关的不对称度效应。对于SIDIS过程,在次领头扭度,根据束流和靶的极化方式不同,理论上将产生七种不同角分布的的自旋不对称度效应,即：束流极化单自旋不对称度AlUsinφh、靶纵向极化单自旋不对称度AULsinφh“、靶横向极化单自旋不对称度AUTsinφS和AUTsin(2φh-φs)、靶纵向极化双自旋不对称度ALLcosφh、靶横向极化双自旋不对称度ALTcosφS和ALTcos(2φh-φs)。除靶纵向极化单自旋不对称度AULsinφh“已有相关研究外,本论文将对上述剩余六种自旋不对称度效应给出完整的讨论。在横动量因子化方案下,唯象学研究认为,在部分子图景,领头扭度下的自旋不对称度效应可以由领头扭度(扭度为2)的横动量依赖的分布函数和碎裂函数耦合产生,而次领头扭度下的不对称度效应可以由各种扭度为3的横动量依赖的分布函数/碎裂函数耦合相应扭度为2的横动量依赖的碎裂函数/分布函数产生。这些横动量依赖的分布函数是不可微扰计算的不依赖于具体过程的普适物理量,目前主要通过模型或直接参数化进行计算,本论文中我们将采用理论场框架下的夸克-旁观双夸克模型来计算。本论文所讨论的六种角分布形式的次领头扭度自旋不对称度效应共涉及十二种扭度为3的横动量依赖的分布函数,其中有六种为时间反演不变的,六种是时间反演为奇的。利用模型计算所得的扭度为3的横动量依赖的分布函数的结果,结合HERMES、 Jefferson Lab和COMPASS实验组的具体运动学变量区域,可以估算出它们所贡献的对应角分布形式的次领头扭度自旋不对称度。通过与已有实验测量数据进行对比,就可以检验我们这套理论计算的可靠性。同时,通过提取这些自旋不对称度,我们就可以获取蕴含在这些部分子分布函数之中的核子自旋结构的信息,从而考察夸克内禀横动量在高能散射过程中的角色。此外,我们对未来实验的预言结果可以为实验研究提供理论参考,未来实验的测量结果将会检验我们理论预言的有效性。这些理论和实验研究结果都将在自旋不对称度的来源方面给予启示,以加深我们对核子内部叁维结构的理解。本论文的主要研究内容包括以下几个方面：1)束流极化单自旋不对称度ALUsinφh:第一,考虑时间反演为奇的扭度为3的横动量依赖分布函数g⊥(x,kT2)的贡献,并结合CLAS 5.776GeV和HERMES实验运动学变量区域,对π0产生过程的束流纵向极化单自旋不对称度进行了精确计算,还对CLAS 12GeV时的情况进行了预言。第二,对同时考虑扭度为3的横动量依赖分布函数e(x,kT2)和g⊥(x,kT2)的贡献,结合HERMES和CLAS 12GeV上的运动学条件,对带电π介子产生过程的ALUsinφh进行了研究,同时给出了采用了两种旁观双夸克模型得到两套横动量依赖的分布函数贡献的结果,第叁,我们也给出了采用两套分布函数分别在质子靶、氘核靶上带所有电强子产生过程的束流纵向极化单自旋不对称度的结果。与已有实验测量结果进行对比发现,理论计算结果与实验测量数据在误差范围内符合得非常好,说明我们的理论计算方法十分有效,模型结果非常可靠。2)靶横向极化单白旋不对称度ALUsinφs和ALUsin(2φh-φs):同时考虑扭度为3的横动量依赖的分布函数fT(x,kT2)、hT(x,kT2)和hT⊥(x,kT2)对sinφs角分布形式的贡献,以及分布函数fT⊥(x,kT2)、hT(x,kT2)和hT⊥(x,KT2)对sin(2φh-φs)角分布形式的贡献,结合HERMES.JLab 5.5GeV和11GeV、COMPASS实验运动学区域,分别对π+、π-和π0叁种不同π介子产生过程的两种靶横向极化单自旋不对称度进行了预言,为未来实验测量提供理论参考依据。我们的理论预言结果显示,这些次领头扭度横向极化单自旋不对称度效应相当可观,而且时间反演为奇的横动量依赖的分布函数在这些自旋不对称度效应中扮演着非常重要的角色。3)靶纵向极化双自旋不对称度ALLcosφh:同时考虑了扭度为3的横动量依赖的分布函数eL(x,kT2)和gL⊥(x,kT2)的贡献,并采用了两种旁观双夸克模型得到两套横动量依赖的分布函数的结果,分别预言了CLAS 5.5GeV时采用质子靶和12GeV时采用He3靶、以及在HERMES上采用质子靶产生叁种π介子过程的靶纵向极化双自旋不对称度的结果。此外,还给出了在COMPASS运动学条件下采用氘核靶产生h+、h-过程的靶纵向极化双自旋不对称度结果,并与实验数据进行了对比。我们发现采用不同束流能量和不同散射靶将会对自旋不对称度的结果产生影响。4)靶横向极化双自旋不对称度ALTcosφs和ALTcos(2φh-φs).类似于靶横向极化单自旋不对称度,我们同时考虑扭度为3的横动量依赖的分布函数gT(x,kT2)、eT(x,kT2)和eT⊥(x,kT2)对cosφs角分布形式的贡献,以及分布函数gT⊥(x,kT2)、eT(x,kT2)和eT⊥(x,kT2)对cos(2φh-φs)角分布形式的贡献,结合HERMES.JLab 5.5GeV和COMPASS实验运动学区域,给出了叁种不同π介子产生过程的两种靶横向极化双自旋不对称度的预言结果,以丰富和完善我们的理论研究内容,并为未来实验测量提供相关的理论参考依据。预言结果显示,靶横向极化双自旋不对称度在HERMES和JLab上可观,而在COMPASS运动学范围几乎不可观。(本文来源于《东南大学》期刊2015-11-01）
叶云秀,吕海江,阎新虎,朱鹏佳[3]（2012）在《核子自旋结构的实验研究进展》一文中研究指出本文主要介绍对核子纵向自旋结构函数的实验研究进展。首先简要介绍核子自旋结构的部分理论模型,包括朴素的部份子模型和QCD中的夸克–部份子模型,同时简要介绍标度律和标度律的破坏及其原因;接着介绍实验研究的理论基础,包括弱作用和轻子–核子的深度非弹散射中轴流的作用和几个关于核子自旋结构的求和规则和它们的QCD修正;且简要介绍深度非弹散射实验的研究方法,包括单举测量、半单举和遍举测量。最后,详细介绍实验研究进展,包括对质子和中子的纵向自旋结构函数的测量,国际上几个主要实验室在不同的能量下,在用不同的靶、不同的束流对不同范围的Bjorken变量x和不同的四动量转移范围Q2下的实验、特点及其结果。最后简略介绍了我国实验物理工作者在该领域的国际合作组的部分工作。(本文来源于《物理学进展》期刊2012年06期）
万猛,冯景华,杨友昌[4]（2012）在《色夸克团模型下核子自旋结构的研究》一文中研究指出考虑核子结构中可能存在的五夸克分量qqqqq,在组分夸克模型框架下对核子的自旋结构进行了研究.结果表明,在核子波函数中考虑了qqqqq分量后,核子中奇异夸克对自旋的贡献和极化中子的自旋分布与实验结果符合较好.(本文来源于《西南大学学报(自然科学版)》期刊2012年03期）
赵恩广[5]（2008）在《中国学者在核子自旋结构规范不变性的研究中取得新进展》一文中研究指出1988年,极化μ子-质子深度非弹散射实验中测得u,d,s夸克自旋对核子自旋的贡献不到1/3,而夸克模型则认为全部来自夸克自旋.这是对非相对论夸克模型的严重挑战.于是,所谓的质子自旋危机的说法就产生了.针对这一情况,南京大学王凡教授及其合作者,开展了深入细致的研(本文来源于《科学通报》期刊2008年13期）
董宇兵[6]（2001）在《小动量转移区高扭曲效应对核子自旋结构函数的影响》一文中研究指出利用夸克模型计算了核子的自旋相关结构函数随Q2 的依赖关系 .在小动量转移区研究高扭曲效应a2 (Q2 ) ,d2 (Q2 )对结构函数的影响 .计算结果和其它的一些模型理论计算做了比较 .(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2001年08期）
董宇兵[7]（2001）在《干涉截面对核子自旋结构函数的影响》一文中研究指出利用非相对论和相对论夸克模型分别计算了干涉截面对极化核子自旋结构函数的影响 .计算所得到的明显的作用为今后实验上抽取核子自旋结构函数提供了依据 .(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2001年05期）
王凡[8]（2000）在《核子自旋结构》一文中研究指出简要介绍了夸克的发现、核子的夸克模型 ,详细讨论了夸克模型中核子内夸克自旋结构和极化轻子 -核子深度非弹散射测量出的夸克自旋结构中的矛盾 .指出这个矛盾是由于对夸克自旋理解的混淆 .最后还讨论了规范不变性和正则量子化两大物理学原则在夸克、电子轨道角动量上出现的矛盾 .(本文来源于《原子核物理评论》期刊2000年01期）
何汉新[9]（1997）在《组分夸克的自旋结构及核子自旋》一文中研究指出本工作表明,1个组分夸克由1个价流夸克及其围绕着的夸克-反夸克对“云”组成。这里“云”有两部分,一部分来自真空的自发对称性破缺并贡献于夸克的动力学质量,另一部分来自反常胶子的贡献。因此,1个组分夸克的自旋由价流夸克及其“云”的自旋及轨道运动的贡献组成。如(本文来源于《中国原子能科学研究院年报》期刊1997年00期）
核子自旋结构论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
高能散射过程中出现的与自旋相关的不对称度效应是探索核子内部自旋结构和味道依赖结构的非常有力的工具。通过对这些自旋不对称度效应的研究可以帮助我们理解强子中夸克自旋-轨道关联的更多信息,因而理解和探索产生这些自旋不对称度效应的来源是量子色动力学自旋物理的一个重要目标。领头扭度下的自旋不对称度效应已经被大量的实验观测到,但是它们并不能穷尽所有的自旋极化效应。在动量转移不是太大的区域,次领头扭度的效应也相当可观。因此,对高能散射过程出现的次领头扭度下的自旋不对称度效应的来源进行探索,不仅是更加深入研究核子内部自旋结构的-个重要途径,同时也是本论文的主要研究目的。本论文将基于横动量依赖因子化框架,着眼于所有扭度为3的分布函数的贡献,利用半单举深度非弹性散射(SIDIS)不同强子过程产生来研究次领头扭度下各种自旋相关的不对称度效应。对于SIDIS过程,在次领头扭度,根据束流和靶的极化方式不同,理论上将产生七种不同角分布的的自旋不对称度效应,即：束流极化单自旋不对称度AlUsinφh、靶纵向极化单自旋不对称度AULsinφh“、靶横向极化单自旋不对称度AUTsinφS和AUTsin(2φh-φs)、靶纵向极化双自旋不对称度ALLcosφh、靶横向极化双自旋不对称度ALTcosφS和ALTcos(2φh-φs)。除靶纵向极化单自旋不对称度AULsinφh“已有相关研究外,本论文将对上述剩余六种自旋不对称度效应给出完整的讨论。在横动量因子化方案下,唯象学研究认为,在部分子图景,领头扭度下的自旋不对称度效应可以由领头扭度(扭度为2)的横动量依赖的分布函数和碎裂函数耦合产生,而次领头扭度下的不对称度效应可以由各种扭度为3的横动量依赖的分布函数/碎裂函数耦合相应扭度为2的横动量依赖的碎裂函数/分布函数产生。这些横动量依赖的分布函数是不可微扰计算的不依赖于具体过程的普适物理量,目前主要通过模型或直接参数化进行计算,本论文中我们将采用理论场框架下的夸克-旁观双夸克模型来计算。本论文所讨论的六种角分布形式的次领头扭度自旋不对称度效应共涉及十二种扭度为3的横动量依赖的分布函数,其中有六种为时间反演不变的,六种是时间反演为奇的。利用模型计算所得的扭度为3的横动量依赖的分布函数的结果,结合HERMES、 Jefferson Lab和COMPASS实验组的具体运动学变量区域,可以估算出它们所贡献的对应角分布形式的次领头扭度自旋不对称度。通过与已有实验测量数据进行对比,就可以检验我们这套理论计算的可靠性。同时,通过提取这些自旋不对称度,我们就可以获取蕴含在这些部分子分布函数之中的核子自旋结构的信息,从而考察夸克内禀横动量在高能散射过程中的角色。此外,我们对未来实验的预言结果可以为实验研究提供理论参考,未来实验的测量结果将会检验我们理论预言的有效性。这些理论和实验研究结果都将在自旋不对称度的来源方面给予启示,以加深我们对核子内部叁维结构的理解。本论文的主要研究内容包括以下几个方面：1)束流极化单自旋不对称度ALUsinφh:第一,考虑时间反演为奇的扭度为3的横动量依赖分布函数g⊥(x,kT2)的贡献,并结合CLAS 5.776GeV和HERMES实验运动学变量区域,对π0产生过程的束流纵向极化单自旋不对称度进行了精确计算,还对CLAS 12GeV时的情况进行了预言。第二,对同时考虑扭度为3的横动量依赖分布函数e(x,kT2)和g⊥(x,kT2)的贡献,结合HERMES和CLAS 12GeV上的运动学条件,对带电π介子产生过程的ALUsinφh进行了研究,同时给出了采用了两种旁观双夸克模型得到两套横动量依赖的分布函数贡献的结果,第叁,我们也给出了采用两套分布函数分别在质子靶、氘核靶上带所有电强子产生过程的束流纵向极化单自旋不对称度的结果。与已有实验测量结果进行对比发现,理论计算结果与实验测量数据在误差范围内符合得非常好,说明我们的理论计算方法十分有效,模型结果非常可靠。2)靶横向极化单白旋不对称度ALUsinφs和ALUsin(2φh-φs):同时考虑扭度为3的横动量依赖的分布函数fT(x,kT2)、hT(x,kT2)和hT⊥(x,kT2)对sinφs角分布形式的贡献,以及分布函数fT⊥(x,kT2)、hT(x,kT2)和hT⊥(x,KT2)对sin(2φh-φs)角分布形式的贡献,结合HERMES.JLab 5.5GeV和11GeV、COMPASS实验运动学区域,分别对π+、π-和π0叁种不同π介子产生过程的两种靶横向极化单自旋不对称度进行了预言,为未来实验测量提供理论参考依据。我们的理论预言结果显示,这些次领头扭度横向极化单自旋不对称度效应相当可观,而且时间反演为奇的横动量依赖的分布函数在这些自旋不对称度效应中扮演着非常重要的角色。3)靶纵向极化双自旋不对称度ALLcosφh:同时考虑了扭度为3的横动量依赖的分布函数eL(x,kT2)和gL⊥(x,kT2)的贡献,并采用了两种旁观双夸克模型得到两套横动量依赖的分布函数的结果,分别预言了CLAS 5.5GeV时采用质子靶和12GeV时采用He3靶、以及在HERMES上采用质子靶产生叁种π介子过程的靶纵向极化双自旋不对称度的结果。此外,还给出了在COMPASS运动学条件下采用氘核靶产生h+、h-过程的靶纵向极化双自旋不对称度结果,并与实验数据进行了对比。我们发现采用不同束流能量和不同散射靶将会对自旋不对称度的结果产生影响。4)靶横向极化双自旋不对称度ALTcosφs和ALTcos(2φh-φs).类似于靶横向极化单自旋不对称度,我们同时考虑扭度为3的横动量依赖的分布函数gT(x,kT2)、eT(x,kT2)和eT⊥(x,kT2)对cosφs角分布形式的贡献,以及分布函数gT⊥(x,kT2)、eT(x,kT2)和eT⊥(x,kT2)对cos(2φh-φs)角分布形式的贡献,结合HERMES.JLab 5.5GeV和COMPASS实验运动学区域,给出了叁种不同π介子产生过程的两种靶横向极化双自旋不对称度的预言结果,以丰富和完善我们的理论研究内容,并为未来实验测量提供相关的理论参考依据。预言结果显示,靶横向极化双自旋不对称度在HERMES和JLab上可观,而在COMPASS运动学范围几乎不可观。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
核子自旋结构论文参考文献
[1].王晓玉.核子自旋结构及其演化效应的研究[D].东南大学.2018
[2].毛文娟.次领头扭度下核子自旋结构的理论研究[D].东南大学.2015
[3].叶云秀,吕海江,阎新虎,朱鹏佳.核子自旋结构的实验研究进展[J].物理学进展.2012
[4].万猛,冯景华,杨友昌.色夸克团模型下核子自旋结构的研究[J].西南大学学报(自然科学版).2012
[5].赵恩广.中国学者在核子自旋结构规范不变性的研究中取得新进展[J].科学通报.2008
[6].董宇兵.小动量转移区高扭曲效应对核子自旋结构函数的影响[J].高能物理与核物理.2001
[7].董宇兵.干涉截面对核子自旋结构函数的影响[J].高能物理与核物理.2001
[8].王凡.核子自旋结构[J].原子核物理评论.2000
[9].何汉新.组分夸克的自旋结构及核子自旋[J].中国原子能科学研究院年报.1997