导读:本文包含了跃迁形状因子论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:轴矢量介子,跃迁形状因子,光锥求和规则,遍举半轻衰变
跃迁形状因子论文文献综述
郝燕楠[1]（2018）在《重到轻轴矢量介子跃迁形状因子及半轻衰变的相关研究》一文中研究指出本论文主要是在重夸克有效场论(HQEFT)的框架内,利用光锥求和规则计算重到轻轴矢量介子的跃迁形状因子并对相关的遍举半轻衰变进行研究。在理论综述部分,我们对研究工作所涉及的基本理论框架和相关研究背景进行了必要的介绍,主要包括粒子物理标准模型(电弱统一理论和量子色动力学(QCD))和介子的夸克模型(重点阐述了轴矢量介子的基本性质)两方面的内容。在研究工作部分,我们首先在HQEFT框架内,重夸克展开至领头阶利用光锥求和规则计算了D到轻轴矢量介子a_1(1260)、f_1(1285)、f_1(1420)、b_1(1235)、h_1(1170)和h_1(1380)的跃迁形状因子。在计算中,我们考虑末态轻轴矢量介子光锥分布振幅到扭度3。对于计算中涉及的两个自由参数s_0和T,我们选取了跃迁形状因子随这两个参数变化最稳定的区域作为其取值范围,并对由此带来的误差进行了分析。利用给出的跃迁形状因子计算结果,我们对相关的遍举半轻衰变进行了研究,计算了微分衰变率、分支比等可观测量。研究表明,D→f_1(1420)lv_1、D→h_1(1380)lv_1衰变过程的分支比分别比D→f_1(1285)lv_1、D→h_1(1170)lv_1要小两个量级左右。D→a_1(1260)lv_1、D→b_1(1235)lv_1分支比为10~(-4)量级,且末态为带电轴矢量介子过程的分支比小于相应末态为中性轴矢量介子的情况。这些结果可以被将来更为精确的实验如LHCb、BelleII等检验,对检验粒子物理标准模型以及寻找可能的新物理信号具有一定的参考价值。(本文来源于《辽宁师范大学》期刊2018-05-01）
陈岩[2]（2017）在《重到轻张量介子跃迁形状因子及相关半轻衰变的研究》一文中研究指出末态涉及轻张量介子的重介子遍举衰变过程包含丰富的物理内容,对于理解张量介子的基本性质、电弱相互作用的手征结构以及寻找可能的新物理信号具有重要的作用。张量介子轨道角动量量子数L(28)1,属于P波介子。与赝标量介子、矢量介子这样的S波介子相比,人们对涉及张量介子的过程研究的还比较少。近年来,随着实验技术的发展,实验上已经发现了大量涉及轻张量介子的过程并且对其进行了测量,因此有必要从理论方面对这类过程做进一步的研究。遍举衰变过程中非微扰贡献的计算在粒子物理中一直是一个难点。跃迁形状因子是描述这些非微扰贡献的重要物理量,本文在重夸克有效场论(HQEFT)的框架内,利用光锥求和规则计算了B、_sB到轻张量介子的跃迁形状因子并在此基础上对相关的遍举半轻衰变过程进行了研究。本文首先在理论综述部分对研究所用到的基本理论框架以及计算方法进行了综述,包括粒子物理标准模型、重夸克自旋味道对称性与重夸克有效场论、P波介子(包括标量介子、轴矢量介子和张量介子)的基本物理性质叁个方面的内容。在理论综述的基础上,我们在HQEFT框架内,利用光锥求和规则计算了B、_sB到轻张量介子a_2(1320)、K_2~*(1430)和f_2(1270)、f _2?(1525)的跃迁形状因子。与矢量介子情况类似,在重夸克展开的领头阶,与稀有衰变相关的张量类型跃迁形状因子_1T、_2T、_3T可以由半轻类型跃迁形状因子_1A、_2A、_0A、V直接得到。利用当前跃迁形状因子的计算结果,我们对相关的遍举半轻衰变过程进行了研究,计算了分支比、纵向极化分数等可观测量。研究表明,大多数衰变道的分支比达到了10~(-4)量级,纵向极化分数约为(60-70)%,这些结果可以被LHCb、BelleII等将来更为精确的实验所检验。(本文来源于《辽宁师范大学》期刊2017-05-01）
杜书林[3]（2017）在《Eta_c介子电磁跃迁形状因子的QCD修正》一文中研究指出量子色动力学(QCD)是描述夸克间强相互作用的理论,QCD理论建立后得到了众多实验上的证实,并被人们广泛应用于各类过程的研究。从G.P Lepage和S.J Brodsky应用微扰QCD对强子的电磁形状因子和电磁跃迁形状因子的研究开始后,人们应用微扰QCD、格点QCD、非相对论QCD、k_⊥因子化等理论,对介子(Meson,如π0,η,η',ηc…)电磁跃迁形状因子FMγ进行了大量的理论研究工作。其中,轻介子(π0,η,η')电磁跃迁形状因子与重介子(ηc,ηb)电磁跃迁形状因子分别在微扰QCD和非相对论QCD框架下被计算到了 QCD的两圈修正。但是非相对论QCD的理论计算结果与最新的实验数据出现较大的偏差,这需要对重介子(ηc,ηb)电磁跃迁形状因子给出新的理论计算。本论文主要应用微扰QCD理论研究ηcγ跃迁形状因子Fηcγ,类比于π0γ跃迁形状因子的计算,在大动量Q2转移下,可以将ηcγ跃迁形状因子Fηcγ表示为部分子硬散射振幅TH(x,Q)和介子的光锥分布振幅φ(x)的卷积形式。其中硬散射振幅TH(x,Q)是微扰可算的,介子的分布振幅φ(x)是普适且与过程无关的。重介子ηc电磁跃迁形状因子的计算与轻介子π0电磁跃迁形状因子的计算略有差别,因为ηc是由粲夸克偶素(cc)组成,粲夸克(c)质量较大,因此在计算跃迁形状因子Fηcγ时不能忽略ηc介子和c夸克的质量。我们考虑了硬散射振幅TH(x,Q)的QCD修正即单圈阶贡献,并选取两个价夸克纵向动量分别为xp和(1-x)p,p为ηc介子的动量,这是我们的工作与非相对论QCD关于Fηcγ研究工作的不同之处。我们对ηc介子光锥波函数和分布振幅做出了一些模型依赖的分析,即主要采用了 BSW模型波函数ψBSW(x,k⊥)、渐近式分布振幅φasy(x)等。最后我们给出了跃迁形状因子Fηcγ的数值结果。我们计算出树图阶和单圈阶的Fηcγ(Q2)在Q=0处的值,再通过实验上Γ(ηc→γγ)值可以计算出对应的Fηcγ(0)= 0.07,树图阶计算得出的Fηcγ(0)=0.09,而单圈阶计算得出的Fηcγ(0)值变大了,树图阶的Fηcγ(O)值比单圈阶的Fηcγ(0)值更符合实验数值。我们理论计算给出了[F((Q2)/F(0)]和转移动量Q2的关系,这可以避免ηc介子衰变常数fηc的不确定性带来的影响,也便于与BABAR给出的实验数据相比较。树图阶计算得出的[F(Q2)/F(0)]值比由实验值拟合出的曲线值略微大一些,树图阶的[F(Q2)/F(0)]值在Q2趋近于0的小动量区域与实验拟合曲线值的误差特别小,在大动量区域22Gev<Q2<50Gev树图阶的[F(Q2)/F(0)]值与实验拟合曲线值也符合的较好,误差为实验拟合曲线值的9.0%左右。包含单圈阶的理论计算与树图阶相比降低了[F(Q2)/F(0)]值,单圈阶计算得出的[F(Q2)/F(0)]值略低于实验拟合曲线值,能够很好的与实验拟合曲线值相吻合,单圈阶计算的[F(Q2)/F(0)]值在大动量区域22Gev<Q2<50Gev的误差为实验拟合曲线值的7.3%左右。在大动量区域22Gev<Q2<50Gev单圈阶计算结果与树图阶计算结果相比,和实验拟合曲线值的误差是变小的,这证实了微扰QCD用于ηcγ跃迁形状因子研究的可行性和正确性。(本文来源于《西南大学》期刊2017-04-01）
左亚兵,何林林,胡月,杨威,陈岩[4]（2016）在《基于全息分布振幅D、D_s→K~*跃迁形状因子的计算及相关半轻衰变的研究》一文中研究指出利用全息分布振幅,通过光锥求和规则在完整QCD框架内计算了D、D_s→K~*跃迁形状因子.由于只与带电流相关,D→K~*衰变只涉及4个半轻类型的跃迁形状因子A_1、A_2、A_0、V.D_s→K~*衰变既与带电流相关也与味改变中性流相关,除了上述4个跃迁形状因子外还涉及3个张量类型的跃迁形状因子T_1、T_2、T_3.整体上来看,所给出的跃迁形状因子与以前文献中通过其他方法(基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点模拟、光前夸克模型、重轻手征夸克模型)给出的结果在误差允许的范围内基本一致.利用给出的跃迁形状因子通过半轻衰变D~+→K~(*0)l~+νl、D~0→K~(*-)l~+ν_l结合分支比的最新实验测量结果确定了CKM矩阵元︱V_(cs)︱.预言了D_s~+→K~(*0)l~+ν_l过程的分支比并和当前实验测量结果进行了比较,可以被将来更为精确的实验所检验.(本文来源于《辽宁师范大学学报(自然科学版)》期刊2016年03期）
ESCRIBANO,R.[5]（2016）在《η跃迁形状因子:合理近似的类时和类空实验数据的综合分析（英文）》一文中研究指出通过合理的近似,用类时和类空实验数据对η的跃迁形状因子进行了模型无关的综合分析.最近A2合作组提供的衰变道不变质量谱的测量使我们能够提取最新、最精确的形状因子斜率和曲率参数,并讨论了新分析对混合参数的影响和VPγ耦合.(本文来源于《中国科学技术大学学报》期刊2016年06期）
GAUZZI,P.[6]（2016）在《KLOE和KLOE-2实验上双光子物理和跃迁形状因子的测量（英文）》一文中研究指出介绍KLOE实验介子达利兹衰变中η|π~0介子的跃迁形状因子的测量结果以及在γγ碰撞中η|γγ衰变宽度的测定.升级后的探测器从2014年11月开始取数,评述了双光子物理的前景.(本文来源于《中国科学技术大学学报》期刊2016年05期）
何林林[7]（2016）在《D、D_s到K*跃迁形状因子的计算及相关半轻衰变的研究》一文中研究指出强子遍举衰变是检验粒子物理标准模型、确定其基本参数和寻找新物理的重要场所。由于涉及非微扰强相互作用,这类衰变在理论计算上一直比较困难。利用有效哈密顿量方法,可以把微扰可算的短程效应和非微扰的长程效应分开,分别用Wilson系数、算符矩阵元表示。通过因子化方法,把算符矩阵元用跃迁形状因子和衰变常数表示。利用光锥求和规则计算跃迁形状因子时,需要知道光锥分布振幅。传统上,人们通常利用QCD求和规则计算分布振幅。最近几年,M.Ahmady等人对于轻矢量介子给出了新的全息AdS/QCD分布振幅,与传统的由QCD求和规则给出的分布振幅相比,该分布振幅含有介子中夸克动量分布更完整的信息。本文主要是利用全息AdS/QCD分布振幅,通过光锥求和规则在完整QCD框架内计算*)(KDs?跃迁形状因子并对相关的半轻衰变进行研究。在第二章本文首先介绍了D介子系统中的混合以及稀有和半轻衰变;在第叁章对有效哈密顿量的基本思想及Wilson系数的计算过程进行了简述;第四章介绍了光锥求和规则的基本思想并描述了 ρ,K~*介子的光锥分布振幅。这叁章是本文的综述。第五章是本文的工作部分,基于新的全息AdS/QCD分布振幅,通过光锥求和规则在完整QCD框架内计算跃迁形状因子。由于只与带电流相关,D→K~*衰变只涉及4个半轻类型的跃迁形状因子A_1、A_2、A_0、V。 衰变既与带电流相关也与味改变中性流相关,除了上述4个跃迁形状因子外还涉及3个张量类型的跃迁形状因子T_1、T_2、T_3。将本文的计算结果与以前文献中利用其它方法(包括基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点模拟、夸克模型)给出的形状因子进行了比较。利用本文给出的跃迁形状因子通过半轻衰变 、 结合分支比的最新实验测量结果确定了CKM矩阵元|V_(cs)|。预言了 过程的分支比并和当前实验测量结果进行了比较。(本文来源于《辽宁师范大学》期刊2016-05-01）
KUPSC,A.[8]（2016）在《WASA-at-COSY实验介子跃迁形状因子（英文）》一文中研究指出介绍了WASA-at-COSY实验中对轻中性介子(π~0,η和ω)的研究,着重介绍中性介子的跃迁形状因子.并给出了η介子分支比研究的最新进展.(本文来源于《中国科学技术大学学报》期刊2016年04期）
胡月[9]（2016）在《D到轴矢量介子跃迁形状因子的计算及其在相关半轻衰变中的应用》一文中研究指出强子弱衰变对于物理标准模型的检验、基本参数的确定和可能的新物理信号的寻找意义重大。人们对于涉及到S波的介子,如赝标量介子、矢量介子研究得比较多,但是对于涉及到P波的介子,如标量介子,轴矢量介子等研究得较少。随着实验的发展,人们在实验中观察到了很多涉及到P波介子的过程,这推动了人们对涉及到P波介子的过程进行研究。本文利用QCD求和规则对D到轴矢量介子的跃迁及相应的半衰变进行了研究。在理论综述部分,我们对标准模型相关的理论框架、QCD求和规则以及偶宇称介子的物理性质进行了介绍:第一章是引言部分,主要分析了粒子物理中标准模型的局限性以及为了解决这些局限性采用的方法,并对本论文的整体框架做以简单说明;第二章对标准模型的基本框架,包括QCD理论和电弱理论进行了介绍;第叁章具体综述了 QCD求和规则的相关内容,包括夸克流的关联函数、色散关系及QCD求和规则的导出等;第四章介绍了标量介子、轴矢量介子及张量介子的物理性质。第五章是本文的工作部分,在理论综述的基础上,我们通过QCD求和规则计算了 D到轴矢量介子D→a1,f_1的跃迁形状因子。在计算中,我们详细讨论了每个介子的夸克组分,对于f_1(1285)和f_1(1420)我们考虑了轻味SU(3)单态和八重态的混合,跃迁形状因子的误差来自四个自由参数,对于f_1,f_0,fV的误差大约是(15-20)%,对于f_2大约是30%。基于得到的形状因子,我们计算了相关半轻衰变的分支比。研究表明,D~+→a10(1260)l+v、D0→a1-(1260)l+v、D~+→f_1(1285)l V 的分支比为10-5量级,D~+→f_1(1420)l-v与前叁个过程相比小两个量级,这些结果可以被将来更为精确的实验所检验。(本文来源于《辽宁师范大学》期刊2016-03-01）
左亚兵,郑洋,冯宇静,任伟娜,王健[10]（2014）在《基于全息AdS/QCD分布振幅D→ρ跃迁形状因子及半轻衰变的研究》一文中研究指出基于新的全息AdS/QCDρ介子分布振幅,利用完整QCD光锥求和规则计算了D→ρ半轻跃迁形状因子A1、A2、A3、V,并与以前基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点计算及最新CLEO实验给出的结果进行了比较.研究表明,所给出的跃迁形状因子整体上与CLEO实验给出的结果符合的更好.在此基础上,我们对D→ρlν半轻衰变进行了研究,计算了D+→ρ0l+ν、D0→ρ-l+ν的衰变宽度并结合分值比的最新实验测量值抽取了CKM矩阵元Vcd.利用D0→ρ-l+ν过程抽取的CKM矩阵元与当前世界平均值符合的很好,D+→ρ0l+ν对应的结果也在误差范围内与世界平均值一致.(本文来源于《辽宁师范大学学报(自然科学版)》期刊2014年03期）
跃迁形状因子论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
末态涉及轻张量介子的重介子遍举衰变过程包含丰富的物理内容,对于理解张量介子的基本性质、电弱相互作用的手征结构以及寻找可能的新物理信号具有重要的作用。张量介子轨道角动量量子数L(28)1,属于P波介子。与赝标量介子、矢量介子这样的S波介子相比,人们对涉及张量介子的过程研究的还比较少。近年来,随着实验技术的发展,实验上已经发现了大量涉及轻张量介子的过程并且对其进行了测量,因此有必要从理论方面对这类过程做进一步的研究。遍举衰变过程中非微扰贡献的计算在粒子物理中一直是一个难点。跃迁形状因子是描述这些非微扰贡献的重要物理量,本文在重夸克有效场论(HQEFT)的框架内,利用光锥求和规则计算了B、_sB到轻张量介子的跃迁形状因子并在此基础上对相关的遍举半轻衰变过程进行了研究。本文首先在理论综述部分对研究所用到的基本理论框架以及计算方法进行了综述,包括粒子物理标准模型、重夸克自旋味道对称性与重夸克有效场论、P波介子(包括标量介子、轴矢量介子和张量介子)的基本物理性质叁个方面的内容。在理论综述的基础上,我们在HQEFT框架内,利用光锥求和规则计算了B、_sB到轻张量介子a_2(1320)、K_2~*(1430)和f_2(1270)、f _2?(1525)的跃迁形状因子。与矢量介子情况类似,在重夸克展开的领头阶,与稀有衰变相关的张量类型跃迁形状因子_1T、_2T、_3T可以由半轻类型跃迁形状因子_1A、_2A、_0A、V直接得到。利用当前跃迁形状因子的计算结果,我们对相关的遍举半轻衰变过程进行了研究,计算了分支比、纵向极化分数等可观测量。研究表明,大多数衰变道的分支比达到了10~(-4)量级,纵向极化分数约为(60-70)%,这些结果可以被LHCb、BelleII等将来更为精确的实验所检验。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
跃迁形状因子论文参考文献
[1].郝燕楠.重到轻轴矢量介子跃迁形状因子及半轻衰变的相关研究[D].辽宁师范大学.2018
[2].陈岩.重到轻张量介子跃迁形状因子及相关半轻衰变的研究[D].辽宁师范大学.2017
[3].杜书林.Eta_c介子电磁跃迁形状因子的QCD修正[D].西南大学.2017
[4].左亚兵,何林林,胡月,杨威,陈岩.基于全息分布振幅D、D_s→K~*跃迁形状因子的计算及相关半轻衰变的研究[J].辽宁师范大学学报(自然科学版).2016
[5].ESCRIBANO,R..η跃迁形状因子:合理近似的类时和类空实验数据的综合分析（英文）[J].中国科学技术大学学报.2016
[6].GAUZZI,P..KLOE和KLOE-2实验上双光子物理和跃迁形状因子的测量（英文）[J].中国科学技术大学学报.2016
[7].何林林.D、D_s到K*跃迁形状因子的计算及相关半轻衰变的研究[D].辽宁师范大学.2016
[8].KUPSC,A..WASA-at-COSY实验介子跃迁形状因子（英文）[J].中国科学技术大学学报.2016
[9].胡月.D到轴矢量介子跃迁形状因子的计算及其在相关半轻衰变中的应用[D].辽宁师范大学.2016
[10].左亚兵,郑洋,冯宇静,任伟娜,王健.基于全息AdS/QCD分布振幅D→ρ跃迁形状因子及半轻衰变的研究[J].辽宁师范大学学报(自然科学版).2014