导读:本文包含了偶极子源论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:瞬变电磁场,垂直阶跃脉冲激发,偶极子源,互易定理
偶极子源论文文献综述
陈明生[1]（2017）在《对瞬变电磁测深几个问题的思考(一)——瞬变电磁测深中偶极子源及其转换》一文中研究指出偶极子源是电磁法研究的基本对象,是构成更复杂探测装置与资料解释的前提,也是电磁法勘探技术开发与创新的理论基础。从偶极子源的概念出发,导出了均匀大地表面上的主要偶极子源瞬变电磁场公式,并指明正垂直阶跃脉冲与负垂直阶跃脉冲激发的瞬变电磁场公式的异同,以加深认识。举例说明了相应于电性源与磁性源的场分量可根据电磁场的互易定理相互转换,便捷推导公式。重点阐述了由偶极子源的场强公式运用迭加原理可衍生更复杂的电磁场公式,诸如大回线源及其任意一点的瞬变电磁场公式,盘活了瞬变场的应用。(本文来源于《煤田地质与勘探》期刊2017年02期）
朱巧云[2]（2016）在《两个偶极子源EEG正问题数值模拟以及MEG反问题研究》一文中研究指出近叁十年来,伴随医学影像技术的发展,脑科学研究和临床诊断进入了崭新的时代,脑电图(EEG)和脑磁图(MEG)作为两种互补的医学影像技术以其极高的时间分辨率,无损伤等特性,符合未来医学诊断技术的发展趋势,成为国内外多学科领域的研究人员的重要研究方向。本文研究的是EEG/MEG影像技术中的数学问题,即正问题和反问题。EEG/MEG反问题的研究,需要大量的正问题的数值计算,所以EEG/MEG正问题的数值模拟对反问题的研究具有重要的指导意义.本文首先基于准稳态的Maxwell方程组导出了EEG/MEG正问题的积分形式场方程,针对单个电偶极子源模型建立了EEG求解脑皮电位势的数值方法；针对两个电流源偶极子源模型建立了求解脑皮电位势的近似解析表达式；针对球模型中单个电偶极子源模型和两个电偶极子源模型分别进行了数值模拟。对单个电偶极子源模型我们得到的电位势随电极位置参数变化图表明：对应不同偶极子位置电位势图形态相似,但电位势峰值不同.对于两个偶极子源模型我们针对下面叁种情况进行了数值模拟：1)对每个固定的源参数,分别考察了在同一纬线上电位势随旋转角的变化,以及在同一经线上电位势随仰角的变化。结果表明：对应不同经纬线上的电位势随偶极子源参数的变化形态相近,只是电位势的大小存在差异；但电极所处的仰角对电位势的形态有一定的影响,这意味着脑皮上半部电位势与下半部电位势有差异。2)分别对固定的电极位置参数旋转角和仰角,针对每个源参数计算了电位势随另一电极位置参数的变化,结果显示对应同一固定的源参数电位势形态相近,电位势大小呈规律性变化。3)比较了每种在同一固定参数下,脑皮电位势和无穷远处电位势图。结果显示对应每种固定的参数所做的模拟,两种电位势遵循相似的规律。最后针对椭球模型和偶极子源模型,建立了脑外磁场的近似解析表达式,该表达式通过将磁场表达式中耦合的偶极子电量,偶极子的位置及传感器位置参数进行解耦,简化了MEG反问题的求解。(本文来源于《上海师范大学》期刊2016-05-01）
周亚东[3]（2015）在《CSAMT多偶极子源特征与张量测量研究》一文中研究指出可控源音频大地电磁法是一种频率域电磁测深方法。其原理是采用人工源发射交变电流产生交变电磁场,通过观测电磁响应来计算波阻抗及视电阻率。频率域可控源大地电磁法沿用了AMT的测量方式,人工场源主要采用电性源,因为电性源建场方式简便、电磁场覆盖面积大、探测深度较大,多用于煤田探测,地热,油气和固体矿产深部找矿等。传统测量方式都是采用单一场源测量,近年来多源的张量CSAMT测量逐渐得到重视,由于张量测量需要多个源的发射,本文做了多偶极源的特征和张量测量的初步研究。论文首先基于麦克斯韦方程组,推导了水平电偶极源在层状大地地表的电磁场响应,编程实现了CSAMT一维正演,能够开展地表的场值分布特征的计算。同时,基于矢量迭加原理,得到了两个电偶极子的迭加场源分布特征;再通过电磁场的对称性,实现了张量CSAMT一维正演,分析了不同类型地电断面下的阻抗张量元素和磁传输函数的特征。其次,通过对张量CSAMT测量的分析,研究了张量CSAMT测量的勘探深度、最低工作频率、收发距等参数,特别是对不同的发射源的适宜观测区域做了一定的研究,主要分析了目前国内外试验研究的十字型源、L型源及旋转偶极发射装置的适宜观测区域,研究工作对张量CSAMT的实际测量有一定的参考价值。论文基于张量CSAMT数据的特点,本文初步研究了张量CSAMT数据处理的一般步骤,主要包括频谱信息的提取、主抗张量元素的求取和主轴方位的求取,然后求取主轴方向上的视电阻率值并进行反演研究。最后,论文采用CSAMT自适应的正则化方法实现一维全资料段的反演,反演结果能够较好地反映地电断面类型。(本文来源于《成都理工大学》期刊2015-05-01）
陈玉[4]（2015）在《电磁探测“盲区”中偶极子源的位移电流效应分析》一文中研究指出利用地质体的电性,结合不同的场源形式、工作方式、观察要素等可形成不同的电磁探测方法。电磁法按照响应的性质可分为频率域和时间域方法两类,目前常用的频率域电磁法所采用的频率都较低,穿透深度大,地下2m~20m左右的深度成了它的探测“盲区”,而瞬变电磁法(时间域电磁法)的早期信号携带地下浅部结构信息,而现有的仪器记录或处理的数据几乎全是晚期信号,使瞬变电磁法损失了浅部探测能力,从地表到地下20m左右也是它的探测“盲区”。地下浅层范围(包含探测“盲区”)的勘查对农业、地下水、废物处理、考古和土壤工程都是非常重要的,也有利于对深部电磁法勘探资料进行解释。要实现“盲区”探测,必须提高发射频率或使用早期瞬变信号,此时就必须考虑位移电流的影响,而现有的电磁法理论和应用研究几乎都未考虑位移电流。针对以上这些问题,本文首先系统推导了偶极子源(磁偶极子、电偶极子)在典型结构(全空间、均匀半空间、分层媒质)下计及位移电流的频域电磁响应,将其转换到复频域后再转换到时域,结合供电电流便得到不同时域响应的逆拉氏变换形式。针对频域响应中涉及到的汉克尔变换,在Pravin指数函数展开的基础上新增基函数,提出计算汉克尔变换的改进方法,该方法具有简单易行、可逼近凸函数、插值精度高和计算效果稳定的优点,为汉克尔变换的计算提供另一种可选方案。而在时域响应的数值计算中,采用了具有纯实数运算、计算精度高、所需频点少和可用于计算复杂地电模型等优点的Gaver-Stehfest逆拉氏变换法。最后分析了位移电流对频域和时域电磁响应的影响,并总结了以下规律:1)频域内:高频下计算更能表示有效研究深度的博斯蒂克深度时,必须考虑位移电流的影响,且可根据频率、电阻率和相对介电常数大致确定博斯蒂克深度;频率和介电常数的增大、电导率的减小,都将加深位移电流效应的影响;与电偶极子相比较,磁偶极子可忽略位移电流影响的低频范围更大,且在高频时更易受位移电流的影响;在分层媒质下,若顶层地电参数确定的博斯蒂克深度小于顶层厚度,那么顶层的电导率和介电常数就决定了幅度响应比随频率变化的规律,且电导率的减小和相对介电常数的增大,将使比值出现波动所对应的频率和幅度减小,电偶极子的比值在高频时变化更剧烈。2)时域内:计及位移电流时两种偶极子源的时域响应到达测点的时间都晚于忽略位移电流时的到达时间;受0ike-ρ这一衰减因子的影响,G-S变换得到的时域响应在小范围内出现了正负值交替现象;位移电流对斜阶跃响应的影响比阶跃响应大,对z1h斜阶跃的影响在几微秒范围内,而对z1?h?t的范围可扩展到几十甚至几百微秒;在非零关断时,若仍按阶跃响应理论分析将产生较大误差,且关断时间越长,误差越大;现有瞬变仪器只有关断时间达10ns时,能部分测量计及位移电流对z1h和z1?h?t斜阶跃响应产生影响的信号;若关断时间为T1s和采样时间范围为T2s~T3s(关断后)的仪器要测量位移电流效应对斜阶跃响应的影响信号,那么应使(T1+T2)s小于t1s(t1指关断时间T1对应的计及位移电流时斜阶跃响应到达测点的时间),且(T1+T3)s的值应尽可能的大,至少应大于t2s(t2指计及和忽略位移电流时斜阶跃响应的相对误差小于2%的时间)。(本文来源于《重庆大学》期刊2015-04-01）
王显祥,底青云,许诚[5]（2015）在《CSAMT的多偶极子源特征与张量测量》一文中研究指出传统的可控源音频大地电磁法电偶源多为单偶极子源,这种源明显缺点是各分量存在明显的弱区,E_y、H_x强的区域,E_y、H_x弱,很难进行360°张角范围内测量和矢量测量.为了克服传统场源布极方式的缺点,本文介绍了由两个偶极子组成的"L"型源,推导了"L"型源各个分量的表达式,并通过一个简单均匀半空间的模型验证了表达式的正确性.通过对"L"型源与偶极子源的辐射花样图和电流矢量图详细对比可知,在CSAMT测量区内多偶极子源遵从矢量合成原则.在此基础上,设计了一种新的信号发射模式,在这种模式下可实现360°张角范围内各分量不再存在明显弱区.在新的信号发射模式下,可解决矢量测量时信噪比不对等问题,并可减少张量测量时偶极源的布设次数.在"L"型源的基础上,还进行了张量测量的研究,在一个事例中,计算了倾子、二维判别指数、坐标系的旋转等,结果表明张量测量明显优于标量测量,标量测量一般只适用于一维情况,当地质结构呈现二维或叁维性时,标量测量结果很有可能给反演结果带来误差.(本文来源于《中国科学院地质与地球物理研究所2014年度（第14届）学术年会论文汇编——工程地质与水资源研究室》期刊2015-01-15）
王显祥,底青云,许诚[6]（2014）在《CSAMT的多偶极子源特征与张量测量》一文中研究指出传统的可控源音频大地电磁法电偶源多为单偶极子源,这种源明显缺点是各分量存在明显的弱区,Ex、Hy强的区域,Ey、Hx弱,很难进行360°张角范围内测量和矢量测量.为了克服传统场源布极方式的缺点,本文介绍了由两个偶极子组成的"L"型源,推导了"L"型源各个分量的表达式,并通过一个简单均匀半空间的模型验证了表达式的正确性.通过对"L"型源与偶极子源的辐射花样图和电流矢量图详细对比可知,在CSAMT测量区内多偶极子源遵从矢量合成原则.在此基础上,设计了一种新的信号发射模式,在这种模式下可实现360°张角范围内各分量不再存在明显弱区.在新的信号发射模式下,可解决矢量测量时信噪比不对等问题,并可减少张量测量时偶极源的布设次数.在"L"型源的基础上,还进行了张量测量的研究,在一个事例中,计算了倾子、二维判别指数、坐标系的旋转等,结果表明张量测量明显优于标量测量,标量测量一般只适用于一维情况,当地质结构呈现二维或叁维性时,标量测量结果很有可能给反演结果带来误差.(本文来源于《地球物理学报》期刊2014年02期）
周楠楠,薛国强,王贺元[7]（2014）在《点电荷微元与偶极子源的时域电磁场响应对比》一文中研究指出电偶极子依靠两个等量异号电荷的加速运动实现电磁场辐射,同样地,时变点电荷微元可以依靠单个电荷的加速运动产生电磁场。基于这种电磁场理论实质,本文开展了点电荷微元与偶极子源的时域电磁场响应对比研究。首先,给出叁维导电空间点源的时间域位函数;然后,利用辅助位函数与电场、磁场啊应之间的关系,给出均匀无耗全空间的点电荷载流微元时间域电场、磁场的表达式。并从阶跃关断时刻、近源区场、远源区场等方面对比分析全空间中两种源的异同。研究结果表明:在近源区,两种源产生的场差别较大;在远源区,两种源产生的场几乎相同通过实际观测的数据和使用电偶极子源公式对简化模型计算结果的对比,认为点电荷微元场的空间分布更符合实际场源产生的电场、磁场分布特征。(本文来源于《中国科学院地质与地球物理研究所2013年度（第13届）学术论文汇编——固体矿产资源研究室》期刊2014-01-13）
周楠楠,薛国强,王贺元[8]（2013）在《点电荷微元与偶极子源的时域电磁场响应对比(英文)》一文中研究指出电偶极子依靠两个等量异号电荷的加速运动实现电磁场辐射,同样地,时变点电荷微元可以依靠单个电荷的加速运动产生电磁场。基于这种电磁场理论实质,本文开展了点电荷微元与偶极子源的时域电磁场响应对比研究。首先,给出叁维导电空间点源的时间域位函数;然后,利用辅助位函数与电场、磁场响应之间的关系,给出均匀无耗全空间的点电荷载流微元时间域电场、磁场的表达式。并从阶跃关断时刻、近源区场、远源区场等方面对比分析全空间中两种源的异同。研究结果表明:在近源区,两种源产生的场差别较大;在远源区,两种源产生的场几乎相同。通过实际观测的数据和使用电偶极子源公式对简化模型计算结果的对比,认为点电荷微元场的空间分布更符合实际场源产生的电场、磁场分布特征。(本文来源于《Applied Geophysics》期刊2013年03期）
周楠楠,薛国强,闫述,王贺元,孔祥儒[9]（2012）在《点电荷载流微元与偶极子源的时域电磁场响应对比》一文中研究指出经典的偶极子理论为瞬变电磁响应特征、全区视电阻率定义提供了基础,切实反映了远区的瞬变电磁场特征。但依然存在非偶极子效应和非精确解问题。为了进一步推动瞬变电磁勘探方法的发展,在经典电磁学理论研究的基础上,薛国强、闫述等提出了基于时变点电荷载流微元的瞬变电磁理论的研究[1,2]。从(本文来源于《中国地球物理2012》期刊2012-10-16）
闵刚,王绪本,毛立峰,胡清龙,邱林[10]（2012）在《磁偶极子源航空瞬变电磁对飞行高度的响应特征》一文中研究指出根据A.A.考夫曼推导水平层状介质表面上磁偶极子电磁场表达式的思路,推导出了水平层状大地上方磁偶极子电磁场的表达式,采用两层和叁层典型层状大地模型,研究了不同飞行高度的电磁场响应特征。计算结果表明,飞行高度的变化直接影响测点的电磁响应大小。(本文来源于《物探与化探》期刊2012年04期）
偶极子源论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
近叁十年来,伴随医学影像技术的发展,脑科学研究和临床诊断进入了崭新的时代,脑电图(EEG)和脑磁图(MEG)作为两种互补的医学影像技术以其极高的时间分辨率,无损伤等特性,符合未来医学诊断技术的发展趋势,成为国内外多学科领域的研究人员的重要研究方向。本文研究的是EEG/MEG影像技术中的数学问题,即正问题和反问题。EEG/MEG反问题的研究,需要大量的正问题的数值计算,所以EEG/MEG正问题的数值模拟对反问题的研究具有重要的指导意义.本文首先基于准稳态的Maxwell方程组导出了EEG/MEG正问题的积分形式场方程,针对单个电偶极子源模型建立了EEG求解脑皮电位势的数值方法；针对两个电流源偶极子源模型建立了求解脑皮电位势的近似解析表达式；针对球模型中单个电偶极子源模型和两个电偶极子源模型分别进行了数值模拟。对单个电偶极子源模型我们得到的电位势随电极位置参数变化图表明：对应不同偶极子位置电位势图形态相似,但电位势峰值不同.对于两个偶极子源模型我们针对下面叁种情况进行了数值模拟：1)对每个固定的源参数,分别考察了在同一纬线上电位势随旋转角的变化,以及在同一经线上电位势随仰角的变化。结果表明：对应不同经纬线上的电位势随偶极子源参数的变化形态相近,只是电位势的大小存在差异；但电极所处的仰角对电位势的形态有一定的影响,这意味着脑皮上半部电位势与下半部电位势有差异。2)分别对固定的电极位置参数旋转角和仰角,针对每个源参数计算了电位势随另一电极位置参数的变化,结果显示对应同一固定的源参数电位势形态相近,电位势大小呈规律性变化。3)比较了每种在同一固定参数下,脑皮电位势和无穷远处电位势图。结果显示对应每种固定的参数所做的模拟,两种电位势遵循相似的规律。最后针对椭球模型和偶极子源模型,建立了脑外磁场的近似解析表达式,该表达式通过将磁场表达式中耦合的偶极子电量,偶极子的位置及传感器位置参数进行解耦,简化了MEG反问题的求解。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
偶极子源论文参考文献
[1].陈明生.对瞬变电磁测深几个问题的思考(一)——瞬变电磁测深中偶极子源及其转换[J].煤田地质与勘探.2017
[2].朱巧云.两个偶极子源EEG正问题数值模拟以及MEG反问题研究[D].上海师范大学.2016
[3].周亚东.CSAMT多偶极子源特征与张量测量研究[D].成都理工大学.2015
[4].陈玉.电磁探测“盲区”中偶极子源的位移电流效应分析[D].重庆大学.2015
[5].王显祥,底青云,许诚.CSAMT的多偶极子源特征与张量测量[C].中国科学院地质与地球物理研究所2014年度（第14届）学术年会论文汇编——工程地质与水资源研究室.2015
[6].王显祥,底青云,许诚.CSAMT的多偶极子源特征与张量测量[J].地球物理学报.2014
[7].周楠楠,薛国强,王贺元.点电荷微元与偶极子源的时域电磁场响应对比[C].中国科学院地质与地球物理研究所2013年度（第13届）学术论文汇编——固体矿产资源研究室.2014
[8].周楠楠,薛国强,王贺元.点电荷微元与偶极子源的时域电磁场响应对比(英文)[J].AppliedGeophysics.2013
[9].周楠楠,薛国强,闫述,王贺元,孔祥儒.点电荷载流微元与偶极子源的时域电磁场响应对比[C].中国地球物理2012.2012
[10].闵刚,王绪本,毛立峰,胡清龙,邱林.磁偶极子源航空瞬变电磁对飞行高度的响应特征[J].物探与化探.2012