导读:本文包含了干涉学论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:HBT干涉,3π关联,混沌性参量,玻色—爱因斯坦凝聚
干涉学论文文献综述
李锴[1]（2016）在《玻色—爱因斯坦凝聚对3π干涉学混沌性参量的影响》一文中研究指出HBT(Hanbury-Brown-Twiss)强度干涉学是高能重离子碰撞研究领域的一种重要且有效的工具,利用HBT强度干涉学能获得许多有关源的时空信息。混沌性参量是人为引入的一个用以描述源的混沌程度的唯象的参数,源的混沌程度越高的值越大。现在的高能重离子碰撞能量很高,LHC和RHIC能区的碰撞实验中能产生几百甚至数千粒子,大量的粒子集聚在小空间内,有很大几率发生玻色—爱因斯坦凝聚现象,而HBT关联在完全相干源内是不会存在的,已有的研究表明玻色—爱因斯坦凝聚对2π混沌性参量λ2是有影响的,而且在最近的LHC实验上,通过3π干涉学关联函数对实验数据进行了分析,观测到了源存在部分相干性。本文是在这些研究的基础上,研究了对膨胀的π介子高斯源的玻色—爱因斯坦凝聚对3π混沌性参量λ3的影响。本文对HBT干涉学的发展进行了简单的陈述,根据干涉学和量子统计的基本理论,推导了部分相干源的2π关联函数C2以及3π关联函数C3;通过纯3π关联函数c3构造了相对关联函数r3;通过r3的截距获得了发生不同程度玻色—爱因斯坦凝聚现象时的π介子高斯源的3π混沌性参量λ3的值。本文的研究表明,当π介子源中的粒子数比较多时,π介子源会有玻色—爱因斯坦凝聚现象,π介子源的3π混沌性参量λ3和玻色—爱因斯坦凝聚现象间有较强关联,玻色—爱因斯坦凝聚现象减弱时,3π混沌性参量λ3会有较明显变化。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2016-06-01）
刘金梁[2]（2015）在《利用3π干涉学获取部分相干源的混沌性参量》一文中研究指出在高能重离子碰撞中有大量的π介子产生,π干涉学已成为分析高能重离子碰撞粒子发射源时空结构和相干性程度的重要手段。随着重离子碰撞能量的提高,单个碰撞事件中产生的全同π介子数目不断增大,细致研究多π关联的条件已经成熟。本文首先对强度干涉学的发展概况和相关研究的现状作了简要的回顾和阐述,介绍了部分相干源2π干涉学的理论和模拟计算。接着,给出了部分相干源的3π关联函数3C和纯3π关联函数3c的推导,并对源密度为高斯分布的部分相干源的3π关联函数和纯3π关联函数进行了模拟计算分析。在此基础之上,构造了3π相对关联函数3r。通过对3r在相对动量趋于零处截距的分析,获取部分相干源的混沌性参量,并讨论了CERN-LHC的2.76NNs?Te V Pb+Pb碰撞实验的3π干涉学源混沌性参量结果。本文的研究表明,与2π关联函数相比,3π关联函数对部分相干源的相干性程度更为敏感,利用3r在相对动量接近零处的值可以得到高能重离子碰撞粒子发射源的混沌性参量。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2015-06-01）
白伟东[3]（2015）在《颗粒非均匀源的K和π介子干涉学分析》一文中研究指出高能重离子碰撞为人们通过实验研究高温、高密度核物质的性质,探究宇宙大爆炸初期存在的夸克-胶子等离子体(QGP)提供了手段。在极端相对论重离子碰撞中,早期系统的涨落会导致颗粒非均匀的粒子发射源。HBT (Hanbury-Brown-Twiss)强度干涉学是分析源空间颗粒非均匀性的有效方法。本文首先简单地介绍了高能重离子碰撞的目的和实验发展概况、QGP的颗粒源模型,以及HIJING (Heavy-Ion Jet Interaction Generator)事件产生器。之后,在第二章介绍了HBT强度干涉学的基本理论、提取源函数的快速傅里叶变换(FFT)方法、以及流体动力学的演化方程。在本文的第叁章,计算了HIJING涨落初始条件的颗粒非均匀流体动力学演化源发出的K介子和π介子的单事件和混合事件HBT关联函数。研究表明,由于源密度的涨落可以持续很长的时间,单事件K介子和π介子的HBT关联函数都存在涨落,这种涨落在混合事件关联函数中被消除。本文的第四章,从HBT关联函数和改进的关联函数提取源函数,分析了K介子和π介子单事件源函数的涨落。这种源函数的涨落为高能重离子碰撞粒子发射源的颗粒非均匀结构提供了更加直观的信息。(本文来源于《大连理工大学》期刊2015-05-01）
胡颖[4]（2014）在《涨落初始条件源的流体演化及其π介子流和干涉学分析》一文中研究指出本文研究了在RHIC(Relativistic Heavy Ion Collider)和LHC(Large Hadron Col-lider)能量下,由HIJING(Heavy Ion Jet INteraction Generator)模型产生的高能重离子碰撞逐事件涨落初始条件粒子发射源的流体动力学演化。由于初始源密度分布的颗粒非均匀性,系统在演化后期仍然呈现明显的非均匀分布。对这种非均匀流体力学演化源,粒子冻出的时空坐标和速度分布都与光滑初始条件下连续密度分布流体力学演化源的结果不同。其冻出点分布范围更大,而且不再局限于表面,也可以分布于源的内部,其速度分布也出现了涨落。对涨落初始条件的逐事件流体力学演化源,计算了√SNN=200GeV Au+Au碰撞和√SNN=2.76TeV Pb+Pb碰撞中,涨落初始条件和光滑初始条件源的π介子横动量谱、椭圆流、三角流和HBT(Hanbury-Brown-Twiss)关联函数。与光滑初始条件流体力学演化源的结果相比,涨落初始条件下π介子的横动量谱在大横动量处有明显上翘,椭圆流在大横动量的值显着下降,同时会产生大的叁角流,尤其对周缘碰撞。这些都与实验的结果更接近和吻合。对HBT关联函数的干涉学分析表明,由于涨落初始条件的非均匀演化源内粒子冻出点增加,源寿命变小,因而有HBT半径比值Rout/Rside～1。涨落初始条件演化源的单事件HBT关联函数有明显的逐事件起伏,快速傅里叶变换分析表明其反映了粒子发射源逐事件密度分布的非均匀涨落。研究了涨落初始条件流体演化源的单事件和少事件2π关联函数的涨落分布,提出描述粒子发射源初始颗粒非均匀性的颗粒性长度参量Lζ,细致研究了不同子事件集的椭圆流和叁角流的涨落分布与Lζ的关系。研究结果表明,非均匀演化源的单事件和少事件2π关联函数的涨落分布明显比光滑初始条件源的涨落分布宽,但其对源的初始颗粒性长度参量Lζ并不敏感。相比之下,不同子事件集的椭圆流和叁角流的涨落分布对Lζ更为敏感,特别是叁角流的涨落分布宽度随Lζ的增大明显增加。因而,源的初始非均匀颗粒性是引起叁角流涨落的重要因素,通过对不同子事件集叁角流涨落分布方均根值的测量可以探测源的初始颗粒非均匀性。利用颗粒源的源函数公式对非均匀演化源的视像源函数进行拟合分析表明,反映冻出时刻源颗粒性程度的ζ拟合结果与源初始颗粒性长度Lζ的值是符合的。(本文来源于《大连理工大学》期刊2014-05-01）
刘杰[5]（2014）在《高能重离子碰撞中玻色—爱因斯坦凝聚对2π干涉学混沌性参量的影响》一文中研究指出Hanbury-Brown-Twiss (HBT)强度干涉学被广泛地应用在高能重离子碰撞中,用来研究粒子发射源的时空结构、相干性以及动力学演化信息。在HBT干涉学中,混沌性参量λ定义为两个全同粒子的动量空间关联函数在粒子对相对动量为零的值。由于相干发射不存在HBT关联,在HBT干涉学中的混沌性参量λ将与全同玻色子系统可能的玻色-爱因斯坦凝聚密切相关。本文在他人各向同性静态粒子发射源工作的基础上,研究了高能重离子碰撞产生的非各向同性和膨胀π介子源的玻色-爱因斯坦凝聚及其对2π干涉学混沌性参量λ的影响。利用量子统计理论,研究了非相对论和相对论情况下非各向同性谐振子平均场中玻色子气体的逃逸参量Z、凝聚因子f0、以及坐标和动量空间中的密度分布。讨论了系统发生玻色-爱因斯坦凝聚的条件,并针对粒子数和温度不同的系统,计算了两粒子的HBT关联函数和混沌性参量λ。研究结果表明,在平均场强度不变的情况下,系统凝聚因子f0随温度的增加而下降,导致混沌性参量λ的数值随温度的增加而增大。由于在确定的温度下,大动量的粒子平均而言会处在非凝聚的较高能量状态,因而λ会随粒子对平均动量p的增大而增大。另外,非各向同性的谐振子平均场中λ的值还与场的纵向和横向频率ω：和ωρ有关。当ωρ确定时,v=ωz/ωρ值越大混沌性参量λ的值越小。高能重离子碰撞中的粒子发射源是一个膨胀的演化源。为此,本文先就一种随时间演化的谐振子平均场模型计算了非相对论玻色子气体的玻色-爱因斯坦凝聚及对HBT混沌性参量的影响。之后,根据相对论流体动力学建立了一种随时间膨胀的相对论全同玻色子气体模型,研究了高能重离子碰撞中全同π介子气体可能发生的玻色-爱因斯坦凝聚及其对2π干涉学混沌性参量λ的影响。研究结果表明：在相对论重离子碰撞强子相温度范围,包含数千个全同π介子的玻色子系统可能发生一定程度的玻色-爱因斯坦凝聚。这种有限程度的凝聚会使得在小平均动量π对的λ值明显下降,但对大平均动量π对区域λ值影响很小。在LHC Pb+Pb碰撞中,事件的全同π介子多重数会达到几千。这种情况下,全同粒子的玻色-爱因斯坦凝聚对2π干涉学混沌性参量λ的影响是值得认真考虑的。(本文来源于《大连理工大学》期刊2014-05-01）
任景松[6]（2013）在《有限重子数密度流体力学演化源的干涉学分析》一文中研究指出用相对论流体力学模型来描述原子核碰撞后的系统的演化，在高能重离子碰撞研究领域中有着长期的历史。遵循物理学规律得到的流体力学方程是解决高能量密度的源的物理学量随时间演化的重要工具。因为给定了初始条件，在此条件下的态方程也确定后，流体力学方程就决定了系统之后的演化情况。本文利用相对论流体力学模型，研究了有限重子数密度π介子发射源的演化，并用强度干涉学方法研究了源的大小，演化时间等内容。本文所研究的π介子发射源，均是圆柱形对称的形状，处于一阶相变的能量区域，一个源初始位于QGP相，一个位于QGP相和混合相的边界。另外，为了研究没有经历一阶相变的源的演化，本文也研究了兰州CSR系统的初始源。在第二章中，本文详细推导了圆柱形对称的初始源的流体力学演化方程。在使用流体力学模型分析源的演化时，借助Sod算符分裂法和相对论HLLE算法，计算了源的能量密度，温度，重子数密度，源膨胀速度等物理量随时间的变化情况。对叁种不同源的流体力学演化结果作了简单的比较分析。在第叁章中，本文简单说明了如何生成符合玻色分布的π介子，并对三种源的π介子冻出的时空分布做了简单的比较。在最后一章，本文研究了三个不同初始源的2π关联，并用关联函数拟合了源的HBT半径，计算了π介子的横质量随HBT半径的变化情况。在最后的部分，本文用Makhlin-Sinyukov公式计算了叁个π介子发射源的寿命的近似值。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2013-06-01）
刘凤奎[7]（2013）在《粘滞流体演化源的强度干涉学分析》一文中研究指出高能重离子碰撞研究的一个主要目的是在极端高温和高密度的环境中寻找夸克胶子等离子体(QGP)形成的相关信号并研究其特性和新现象,它对应为夸克和胶子被解除了禁闭,发生了从核物质、强子到夸克物质相变。由于QGP产生于极端高温和高密度的环境中,人们在实验上所能观察到的仅仅是夸克胶子等离子体演化以后的末态信息,所以高能重离子碰撞研究的核心包括QGP的形成条件,演化以及末态观测信息。由于相撞而产生的原始粒子的运动方式与液体的运动性质十分相似,所以QGP的时空演化过程可以用流体力学描述。首先我们简要的回顾了粘滞流体动力学的基础,介绍了相对论理想流体动和粘滞流体动力学的基本方程组。随后利用随时空演化的一维的流体动力学模型,讨论了在强子相中不同的切向粘滞系数和体粘滞系数对粘滞流体动力学源的时空演化过程影响以及对2π干涉学结果的影响。发现了在流体动力学源的演化过程中,切向粘滞系数和体粘滞系数的存在使得系统的演化变的缓慢。2π干涉学的分析表明,切向粘滞系数对玻色-爱因斯坦关联(HBT)半径影响不大。但是考虑体粘滞系数后,横向的HBT半径R。ut和有Rside明显的增加,进一步考虑粘滞系数随温度变化后,发现HBT半径Rside有明显的增加。然而,切向粘滞系数和体粘滞系数对纵向的HBT半径Rlong的影响则很小。(本文来源于《大连理工大学》期刊2013-04-01）
尹洪杰[8]（2012）在《不同能量重离子碰撞流体力学演化源的干涉学分析》一文中研究指出对HIRFL-CSR能量下的(2+1)维流体力学演化源进行了2π干涉学分析。考虑了粒子的化学冻出(CFO)、部分化学平衡(PCE)和热冻出(TFO)发射模型。结果发现,热冻出情况下的横向和纵向速度差别很大。利用包含Rol交叉项的Bertsch-Pratt参数公式对2π关联函数进行拟合,发现交叉项对纵向HBT半径R1的影响很大。利用Yano-Koonin-Podgoretskii参数公式拟合关联函数,在LCMS参考系中,初始半径越大,源的寿命也越大。在PCMS参考系中,在较大的π对快度区域,PCE粒子发射的动力学关联大于CFO的情况。对叁种粒子发射模型,源的视像半径和HBT半径都随着π对横动量的增加而减小。CFO的视像半径最小,TFO的最大。在纵向,视像半径和HBT半径都与源的初始纵向半径z。有关对GSI-FAIR能量下柱形流体力学演化源进行HBT干涉学分析。考虑了nb/s=0.06和nb/s=0.08的两种系统。对于nb/s=0.06的系统,考虑了系统初始处在QGP相和混合相软点的两种情况。对于nb/s=0.08的系统,考虑的是初始系统处在软点和强子化点的两种情况。在LCMS参考系中,利用包含Rol交叉项的Bertsch-Pratt参数公式对HBT关联函数进行拟合。对于K介子,交叉项对nb/s=0.06系统的HBT半径影响较大。对于π介子,交叉项对初始在软点系统的HBT半径影响更加明显。利用Yano-Koonin-Podgoretskii参数化公式进行关联函数拟合,在LCMS参考系中,横向半径R⊥和纵向半径R‖随着粒子对横动量K⊥的增加而减小。粒子对快度Yππ(YKK)增加,横向半径R⊥保持不变,而纵向半径R‖和寿命R0都减小。当系统初始在软点时,源的寿命最大。在PCMS参考系中,干涉学半径与粒子对快度无关。K介子的HBT半径均小于相应的π介子的HBT半径。视像源函数分布特征半径同HBT半径随粒子对横动量的变化基本一致。在out和long方向视像源函数与高斯分布偏离较大。基于QGP颗粒源模型,研究了极端相对论能量下重离子碰撞的π介子横动量谱和HBT干涉学。QGP颗粒按球对称流体力学演化。研究表明,QGP颗粒源模型能够得到与RHIC(?)=200GeV Au-Au和LHC(?)=2.76TeV Pb-Pb中心碰撞实验的π介子横动量谱和HBT半径数据符合的结果。相对于RHIC的碰撞,由于LHC碰撞产生系统的碎裂时间晚,颗粒源在空间横向和纵向分布的范围都更大,其HBT半径也更大。对LHC能量下的颗粒源进行视像分析,发现视像源函数分布的特征半径和2π关联函数拟合得到的HBT半径符合得很好。视像源函数在side方向和高斯分布很接近,而在out和long方向有长的尾巴。(本文来源于《大连理工大学》期刊2012-09-26）
冯士曦[9]（2012）在《（1+1）和（2+1）维流体力学源的2π干涉学分析》一文中研究指出在研究高能重离子碰撞物理所带来的一系列现象的时候，如何描述高能重离子碰撞所形成的极高温度极高密度的粒子发射源的时空信息以及动力学信息是一个具有挑战性的问题。为了解决这个问题，人们发展了强度干涉学来有效地描述相关的感兴趣的信息。根据积累的具体实验数据进行分析，人们发现随着横动量的增加HBT半径出现了下降的趋势。高能重离子碰撞所产生的源有类似流体演化的趋势。于是一定程度上采用流体力学模型可以在较为合理的描述源的演化。本文介绍了描述流体力学演化所需要满足的基本方程以及数值求解这些方程所需要的基本算法。本文采用了一个符合相应的方程以及数值解法的(1+1)D球对称的流体力学模型来模拟产生粒子的信息，然后分析这些粒子所携带的信息进行2π干涉学分析。研究HBT半径随横动量的变化。选择在不同初始温度条件下(1+1)D的流体力学源进行演化得到很多产生出来的粒子的信息，分析经过拟合得到的一维情况和叁维情况，找到HBT半径随着初始温度的变化趋势，将(1+1)D球对称的流体力学模型进行一定的拓展和修改，得到一个有横向和纵向演化的(2+1)D的流体力学模型。研究修改后的(2+1)D的流体力学模型在不同的横向半径以及纵向半径的初始条件下，HBT半径的随横动量的依赖。并且在初始温度相同的条件下，比较球对称的(1+1)D流体力学模型与横向纵向不对称的(2+1)D流体模型所得到的HBT半径随着横动量的变化。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2012-07-02）
李荣茂[10]（2012）在《高斯及非高斯源的HBT强度干涉学分析》一文中研究指出在高能核物理实验里，人们用粒子强度干涉学的方法来探测发射源的尺度，空间位置，演化等信息。而源的空间分布，尺度等信息大都包括在源函数中，干涉学的核心问题，是通过对计算得到的关联函数拟合得到发射源的源函数。关联函数受很多因素影响，如源的集体膨胀，共振态衰变，源的分布等。而要从关联函数拟合得到源函数，需要知道源函数的分布型，而实际是无法得知。目前人们使用高斯函数假设作为关联函数的拟合函数型。而实验上，真实源的分布并不是完全的高斯型，它受源的膨胀影响，受共振态衰变的影响。本文主要通过对计算得到的HBT半径与高斯拟合HBT半径差异的角度讨论源的高斯型对HBT半径的影响。理论和实际研究表明，当两粒子的关联函数是高斯型时，直接提取得到的HBT半径与高斯拟合关联函数得到的HBT半径一致。由于直接提取HBT半径的计算结果不受源的高斯型影响，因此，可以将其作为不同分布形式的源函数的空间尺度信息，既HBT半径的一个标准，而与其对应的分布的源函数的高斯拟合HBT半径和它的差异可作为源的高斯型对HBT半径影响判定的一方面依据和标准。高斯型对HBT半径的影响也可以直接通过源的集体膨胀来讨论，它是产生影响的部分原因。本文主要从静态高斯源，均匀源，壳层源的两种方法比较HBT半径；再对加膨胀的高斯源，均匀源，壳层源作比较；最后对AMPT模型模拟的源比较直接提取HBT半径和高斯拟合HBT半径的差异，分析源的高斯型对其影响。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2012-07-01）
干涉学论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
在高能重离子碰撞中有大量的π介子产生,π干涉学已成为分析高能重离子碰撞粒子发射源时空结构和相干性程度的重要手段。随着重离子碰撞能量的提高,单个碰撞事件中产生的全同π介子数目不断增大,细致研究多π关联的条件已经成熟。本文首先对强度干涉学的发展概况和相关研究的现状作了简要的回顾和阐述,介绍了部分相干源2π干涉学的理论和模拟计算。接着,给出了部分相干源的3π关联函数3C和纯3π关联函数3c的推导,并对源密度为高斯分布的部分相干源的3π关联函数和纯3π关联函数进行了模拟计算分析。在此基础之上,构造了3π相对关联函数3r。通过对3r在相对动量趋于零处截距的分析,获取部分相干源的混沌性参量,并讨论了CERN-LHC的2.76NNs?Te V Pb+Pb碰撞实验的3π干涉学源混沌性参量结果。本文的研究表明,与2π关联函数相比,3π关联函数对部分相干源的相干性程度更为敏感,利用3r在相对动量接近零处的值可以得到高能重离子碰撞粒子发射源的混沌性参量。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
干涉学论文参考文献
[1].李锴.玻色—爱因斯坦凝聚对3π干涉学混沌性参量的影响[D].哈尔滨工业大学.2016
[2].刘金梁.利用3π干涉学获取部分相干源的混沌性参量[D].哈尔滨工业大学.2015
[3].白伟东.颗粒非均匀源的K和π介子干涉学分析[D].大连理工大学.2015
[4].胡颖.涨落初始条件源的流体演化及其π介子流和干涉学分析[D].大连理工大学.2014
[5].刘杰.高能重离子碰撞中玻色—爱因斯坦凝聚对2π干涉学混沌性参量的影响[D].大连理工大学.2014
[6].任景松.有限重子数密度流体力学演化源的干涉学分析[D].哈尔滨工业大学.2013
[7].刘凤奎.粘滞流体演化源的强度干涉学分析[D].大连理工大学.2013
[8].尹洪杰.不同能量重离子碰撞流体力学演化源的干涉学分析[D].大连理工大学.2012
[9].冯士曦.（1+1）和（2+1）维流体力学源的2π干涉学分析[D].哈尔滨工业大学.2012
[10].李荣茂.高斯及非高斯源的HBT强度干涉学分析[D].哈尔滨工业大学.2012