导读:本文包含了瞬时光谱论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:半导体激光器,激光器测量,时频分析,光学信息处理
瞬时光谱论文文献综述
安颖,王春磊[1]（2019）在《可调谐半导体激光器的瞬时光谱测量方法研究》一文中研究指出可调谐半导体激光器在调谐过程中的瞬时光谱特性,如瞬时的波长、调谐率、功率、线型和线宽等参数影响着以激光器为光源的光学测量和光相干通信系统的精度。然而,能够同时测量这些瞬变参数的技术至今未见报道。提出了一个基于时频分析的测量半导体激光器在调谐过程中瞬时光谱参数的方法,利用一个短时延外差测量系统,利用激光器瞬时光谱参数与差拍信号瞬时参数的关系,最终获得了半导体激光器在连续电流调谐过程中的瞬时光谱。测量系统采用了10 cm光程差的Mach-Zehnder干涉仪,调谐电流是幅度为20～120 mA、频率是1 kHz的锯齿波,差拍信号可视为直流信号、载波信号与噪声的迭加,按照短时延相干光测量原理,差拍信号中的直流分量幅度的大小反映了激光器输出光信号的功率;载波信号是一种多项式相位信号,由其频率可以推算激光器输出光谱的中心频率或波长;噪声信号则与激光器输出光谱的线型和线宽相关,通过对噪声信号进行时频分析,可以获知激光器在连续电流调谐过程中每一时刻或每个电流下的瞬时线型、线宽。采用了趋势局部均值分解方法对差拍信号进行了准确分离,并对分离信号分别进行处理,同时获知了半导体激光器在调谐过程中的瞬时输出光功率、光波长、调谐率及线型、线宽。在去掉弛豫部分后截取的整周期差拍信号对应的调谐电流60～115 mA变化范围内,半导体激光器(FRL15DDR0A31-18950, Furukawa)瞬时输出光功率变化范围是5.16～10.6 mW,瞬时光波长变化范围为1 579.2～1 579.6 nm;激光器的瞬时调谐率在0.004 8～0.011 5 nm·mA~(-1)范围内单调变化;线宽是852.55～954.95 kHz,呈非线性随机分布。基于短时延、局部均值分解和时频分析方法的瞬时光谱参数测量系统可以准确得到各瞬时光谱参数,测量结果与激光器的静特性相符,且测量系统结构简单,使我们更深入地理解激光器的工作原理,具有广阔的应用前景。(本文来源于《光谱学与光谱分析》期刊2019年04期）
李雪苏,洪中华,韩彦岭,张云,王静[2]（2018）在《基于改进的亚像元分解方法的高光谱海岸瞬时水边线提取》一文中研究指出海岸线是多年平均大潮高潮所形成的海水和陆地分界线的痕迹线,遥感技术可以提供大范围的海岸线动态监测。传统的硬分类方法提取海岸瞬时水边线是基于像元级的基础上进行的,其提取的精度较低;然而利用亚像元分解方法在复杂海岸地带上提取海岸瞬时水边线,是一项既新颖又具有挑战性的任务。因此,提出一种改进的亚像元海岸瞬时水边线提取方法(Improved Sub-pixel Coastal Waterline,ISPCW)可以获得较高的海岸瞬时水边线提取精度。首先,使用了一种水体-植被-不透水层-土壤模型(Water-VegetationImpervious-Soil,W-V-I-S)用于检测和确定海岸地带的W-V-I-S混合像元和纯净端元光谱;随后使用全约束最小二乘法(Fully Constrained Least Squares,FCLS)估计W-V-I-S混合像元中水体丰度值;最后使用空间吸引力模型获得海岸瞬时水边线。在上海实验区中,采用EO-1高光谱数据,将ISPCW方法和传统的多端元光谱混合分析(Multiple Endmember Spectral Mixture Analysis,MESMA)、混合调谐匹配滤波法(Mixture Tuned Matched Filtering,MTMF)、连续最大角凸锥(Sequential Maximum Angle Convex Cone,SMACC)、能量约束最小化(Constrained Energy Minimization,CEM)混合像元分解方法和归一化水体指数(Normalized Difference Water Index,NDWI)进行对比。实验结果表明,ISPCW方法用于提取海岸瞬时水边线获得较好的效果,其精度达到0.38个像元,与MESMA、MTMF、SMACC、CEM和NDWI方法相比,精度分别提高了22.4%、33.3%、42.4%、43.2%和51.3%,可以更有效的应用于高光谱海岸瞬时水边线提取。(本文来源于《上海海洋大学学报》期刊2018年04期）
王丰,刘书明,卢文虎,杜琼玮,姜伟男[3]（2014）在《基于特征区域统计的多光谱遥感影像海岛瞬时岸线提取(英文)》一文中研究指出本研究采用IKONOS遥感图像,选取波谱特征区,通过区域像元统计并计算各波段权重系数,将影像进行波谱归一化处理,使归一化的影像岛陆与海水特征更明显。在此基础上,采用最大类间方差法确定最佳分割阈值,对归一化的影像进行二值化,从而提取海岛岸线。该方法采用特征曲线法进行水陆分离,得到的二值图像保持了原图的有效边缘,采用二值形态学提取的海岸线连续可靠、信噪比高。结果表明,该方法简单、快速,能有效提取海岸线,具有实用价值。(本文来源于《Marine Science Bulletin》期刊2014年01期）
王博,白永林,张蕊利,任克惠[4]（2010）在《CIS在瞬时多光谱爆温测量中的应用研究》一文中研究指出对利用CMOS图像传感器进行爆温测量的方法进行了理论和实验研究。提出了一种更符合实际测量要求的瞬时多光谱爆温测量系统,并用激光器的特征谱线对系统进行了标定。利用该装置结合多光谱色温回归计算方法,测量了温度快速变化的卤钨灯的温度,得到了其随时间的变化曲线。(本文来源于《光子学报》期刊2010年01期）
郑君,顾云军,陈其峰,陈志云[5]（2009）在《瞬时多光谱辐射测温方法》一文中研究指出采用光学多道分析仪测量了溴钨灯和氙闪光灯的辐射光谱,给出了一种辐射测温的数据处理方法,即在Planck灰体模型假定的基础上,进一步考虑发射率ε与波长的多项式依赖关系以及辐射本底对实验结果的影响,建立相应的多光谱测温数据处理方法,并用溴钨灯和氙闪光灯的实测光谱对其进行了验证.结果表明:对于连续光谱且发射率逼近黑体,可以假定发射率为常量,按Planck灰体模型处理;对于非连续光谱,当电流密度不高时,发射率与波长依赖关系较强,可以根据发射率与依赖波长的多项式关系并结合0<ε<1限定按Planck灰体模型处理.(本文来源于《光子学报》期刊2009年11期）
郑君[6]（2009）在《冲击压缩氙的物态方程和瞬时光谱的研究》一文中研究指出物态方程与光谱数据是辐射流体动力学的计算机模拟重要输入参数,因而,研究冲击压缩气体氙产生高温稠密等离子体热力学性质具有明确的应用背景和科学意义。随着冲击压缩技术的发展,使原子分子的电离和离解变得可操纵。我们知道,氙的能隙宽度较小,经冲击压缩可以实现绝缘体向金属化的转变,因此,通过研究冲击压缩氙等离子体过程及状态,可以深入认识其原子和离子的结构变化及粒子间相互作用规律,这是高压凝聚态物理延伸到极端条件和微观层次的发展趋势。本文以实验为主,结合理论分析方法,研究了从不同初始状态下冲击压缩稠密气体氙产生等离子体状态和光谱特性,获得了一些规律性认识。主要内容归纳如下:以二级轻气炮作为加载工具,用多通道辐射高温计(PMT)和光学多道分析仪(OMA)作为主要诊断手段,实现叁发初始压力0.8 MPa及一发初始压力4.72 MPa、室温条件下的冲击压缩稠密气体氙的光谱辐亮度历史和瞬态光谱测量,从而由PMT输出记录的光谱辐亮度历史,可以获得冲击波速度,进而通过阻抗匹配计算出终态压力;由CCD记录OMA输出,可以获得发射及吸收谱,进而推断等离子体温度和发生电离情况;通过测量获得了约2.3～15.8 GPa,30～50 kK的温压范围Hugoniot物态方程。从测量氙等离子体460-680 nm范围光谱特征来看,是在连续谱上迭加几条(一系列)分离的原子(或离子)的线状谱线和共振吸收谱线;在此波段范围和实验条件下存在589.33 nm和670.48 nm强的共振吸收。从测量中也发现随着温度和密度升高,共振吸收谱线增多,说明原子电离增加。同时在假定等离子体发光体为Planck灰体情况下,从测量瞬态辐射光谱曲线包络线拟合得出等离子体的温度,从而可以为建立微观与宏观联系提供信息,为辅助分析冲击温度奠定基础。用Saha方程加德拜修正模型建立上述实验达到压力温度范围内Xe稠密等离子体的物态方程理论计算方法,描述因温度效应导致Xe多次电离化学反应过程,预测宽区域温压范围Xe的物态方程,实验和计算结果与他人实验进行了比较。(本文来源于《中国工程物理研究院》期刊2009-05-01）
冯劲松[7]（2006）在《用原子的发射光谱对氢原子、氦离子、氦原子内电子的运动瞬时速度和轨道半径的实测与研究》一文中研究指出本文利用笔者发明的“原子内电子运动瞬时速度和轨道半径测量方法及其测量设备”(于2005年 3月23日,由中华人民共和国国家知识产权局授予发明专利证书,发明专利号:ZL00105041．9),对氢原子、氦离子、氦原子内旋转运动着的电子在发射不同频率的电磁波时的运动瞬时速度和轨道半径进行了实测与研究,首次实现了氢原子内电子运动参数的精确潮量,氢原子的电子在发射(巴尔末谱线系)不同频率的电磁波时分别所对应的电子运动瞬时速度(km/s)是:5173．9740,4899．4164,5510．2393,4673．4087, 5860．4100,4313．0330;和分别对应的轨道半径(×10-12 m)是:9．4640,10．5540,8．3440,11．6000,7．3770, 13．6200.此结果与过去用其它方法实测的氢原子核间距离的一半32×10-12m进行分析、比较,可以断定, 用此方法测量的原子内电子运动瞬时速度和轨道半径数据是非常精确的．原子结构的动态“行星”模型图像第一次清晰地展现在人们的眼前;这标志着爱因斯坦与玻尔关于对“测不准原理”长期争论的结束;爱因斯坦的决定论现点取得了根本性的胜利．氢原子内旋转运动着的电子发射红、绿、兰、紫、紫外1、紫外2电磁波时,它所处的位置,运动速度不同．每一个小周期内,电子发射两次电磁波．电子发射电磁波时,在一个位置上的运动速度较快,而在另一个位置上则较慢,即电子时而加快,时而又减慢;电子时而靠近原子核,进而又远高原子核,电子围绕原子核的旋转运动半径R成周期性的变化;同时,电子旋转运动速度的大小也成周期性的变化,这正反映了原子的振动规律性．通过对氦离子、氦原子内旋转运动着的电子在发射不同频率的电磁波时的运动瞬时速度和轨道半径的实测、研究,发现氦原子的外层电子电离后,内层电子将作减速运动,并且内层电子的轨道半径将变大．氦原子内、外层电子在发射不同频率的电磁波时,所处的位置、运动速度均不相同;所发射的电磁波频率并非以其所在轨道半径的大小而成比例地增大或减小．实测证明:电子发射电磁波频率的大小只取决于电子作减速运动的负加速度的大小．在每一个小周期内,电子发射两次电磁波,电子发射电磁波时,在一个位置上的运动速度较快,而在另一个位置上则较慢,即电子时而加快,时而又减慢;电子时而靠近原子核,进而又远离原子核,电子围绕原子核的运动半径R成周期性的变化,同时,电子旋转运动速度的大小也成周期性的变化．以上所测氢原子内电子的旋转运动轨道平均周期是:0．79097372～1．98414850×10-17s(注:1飞秒=10-15s);以上所测氦原子内电子的旋转运动轨道平均周期是:4．764819～114．76487×10—22 s．(本文来源于《第十叁届全国原子与分子物理学术会议论文集》期刊2006-04-01）
李轩,易维宁,王先华,吴浩宇,乔延利[8]（2004）在《瞬时光谱辐照度测量与计算》一文中研究指出描述了光谱辐照度测量与计算的方法,给出了2002年12月11日合肥辐射校正试验场和2000年 9月4日敦煌辐射校正场光谱照度计数据的处理结果。通过这种方法可获得瞬时漫射照度、总照度值、大气光 学厚度。(本文来源于《量子电子学报》期刊2004年04期）
冯劲松[9]（2004）在《用原子的发射光谱对氢原子、氦离子、氦原子内电子的运动瞬时速度和轨道半径的实测与研究》一文中研究指出本文利用笔者发明的“原子内电子运动瞬时速度和轨道半径测量方法及其DV仪”,对氢原子、氦离子、氦原子内电子的运动瞬时速度和轨道半径进行了实测与研究,首次实现了原子内电子运动参数的精确测量;原子结构的“行星”模型图像第一次清晰地展现在人们的眼前;这标志着爱因斯坦与玻尔关于对“测不准原理”长期争论的结束;爱因斯坦的决定论观点取得了根本性的胜利。(本文来源于《大珩先生九十华诞文集暨中国光学学会2004年学术大会论文集》期刊2004-06-30）
白永林,任克惠,欧阳娴,贺锋涛,邹文豪[10]（2003）在《炸药爆轰温度的瞬时多光谱测量》一文中研究指出从多光谱测温的基本原理出发 ,对瞬时多光谱爆温测量装置的工作原理、系统结构、爆温计算以及测量过程中可能引入的误差和进一步提高测量精度的方法进行了阐述和分析 利用该装置对液体炸药硝基甲烷的爆温进行了实际测量 ,取得了满意的测量结果 ,其爆温为 36 72K ,扩展不确定度为 10 0K(k =2 ) ,该温度下的光谱发射率为 0 .6 9(本文来源于《光子学报》期刊2003年07期）
瞬时光谱论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
海岸线是多年平均大潮高潮所形成的海水和陆地分界线的痕迹线,遥感技术可以提供大范围的海岸线动态监测。传统的硬分类方法提取海岸瞬时水边线是基于像元级的基础上进行的,其提取的精度较低;然而利用亚像元分解方法在复杂海岸地带上提取海岸瞬时水边线,是一项既新颖又具有挑战性的任务。因此,提出一种改进的亚像元海岸瞬时水边线提取方法(Improved Sub-pixel Coastal Waterline,ISPCW)可以获得较高的海岸瞬时水边线提取精度。首先,使用了一种水体-植被-不透水层-土壤模型(Water-VegetationImpervious-Soil,W-V-I-S)用于检测和确定海岸地带的W-V-I-S混合像元和纯净端元光谱;随后使用全约束最小二乘法(Fully Constrained Least Squares,FCLS)估计W-V-I-S混合像元中水体丰度值;最后使用空间吸引力模型获得海岸瞬时水边线。在上海实验区中,采用EO-1高光谱数据,将ISPCW方法和传统的多端元光谱混合分析(Multiple Endmember Spectral Mixture Analysis,MESMA)、混合调谐匹配滤波法(Mixture Tuned Matched Filtering,MTMF)、连续最大角凸锥(Sequential Maximum Angle Convex Cone,SMACC)、能量约束最小化(Constrained Energy Minimization,CEM)混合像元分解方法和归一化水体指数(Normalized Difference Water Index,NDWI)进行对比。实验结果表明,ISPCW方法用于提取海岸瞬时水边线获得较好的效果,其精度达到0.38个像元,与MESMA、MTMF、SMACC、CEM和NDWI方法相比,精度分别提高了22.4%、33.3%、42.4%、43.2%和51.3%,可以更有效的应用于高光谱海岸瞬时水边线提取。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
瞬时光谱论文参考文献
[1].安颖,王春磊.可调谐半导体激光器的瞬时光谱测量方法研究[J].光谱学与光谱分析.2019
[2].李雪苏,洪中华,韩彦岭,张云,王静.基于改进的亚像元分解方法的高光谱海岸瞬时水边线提取[J].上海海洋大学学报.2018
[3].王丰,刘书明,卢文虎,杜琼玮,姜伟男.基于特征区域统计的多光谱遥感影像海岛瞬时岸线提取(英文)[J].MarineScienceBulletin.2014
[4].王博,白永林,张蕊利,任克惠.CIS在瞬时多光谱爆温测量中的应用研究[J].光子学报.2010
[5].郑君,顾云军,陈其峰,陈志云.瞬时多光谱辐射测温方法[J].光子学报.2009
[6].郑君.冲击压缩氙的物态方程和瞬时光谱的研究[D].中国工程物理研究院.2009
[7].冯劲松.用原子的发射光谱对氢原子、氦离子、氦原子内电子的运动瞬时速度和轨道半径的实测与研究[C].第十叁届全国原子与分子物理学术会议论文集.2006
[8].李轩,易维宁,王先华,吴浩宇,乔延利.瞬时光谱辐照度测量与计算[J].量子电子学报.2004
[9].冯劲松.用原子的发射光谱对氢原子、氦离子、氦原子内电子的运动瞬时速度和轨道半径的实测与研究[C].大珩先生九十华诞文集暨中国光学学会2004年学术大会论文集.2004
[10].白永林,任克惠,欧阳娴,贺锋涛,邹文豪.炸药爆轰温度的瞬时多光谱测量[J].光子学报.2003