导读:本文包含了高斯光论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:拉盖尔-高斯光束,涡旋光束,T矩阵方法,光学捕获
高斯光论文文献综述
张闹,张波,刘子龙,刘亚欣[1]（2019）在《强聚焦拉盖尔-高斯光场中球形粒子的受力》一文中研究指出拉盖尔-高斯光束是典型的涡旋光束,光束的轨道角动量会传递给微粒使其产生轨道运动。本文利用T矩阵方法和麦克斯韦应力张量积分计算了强聚焦线偏振拉盖尔-高斯光束对球形粒子的捕获力,并着重分析了粒子半径和光束阶数对微粒在涡旋聚焦场中运动状态的影响。当光束阶数一定时,随着微粒半径的增大,轨道运动的轨迹会逐渐缩小。当粒子半径大于临界值时,就会被捕获到光轴上,且无法进行轨道运动。但是,离轴捕获的粒子受到的轴向捕获力比轴上捕获的要小一个量级,需要施加足够的入射光功率以维持稳定的轨道运动。(本文来源于《光散射学报》期刊2019年03期）
林雅益,江春勇,陈志文,李润泽,廖开宇[2]（2019）在《球面波干涉法测量拉盖尔-高斯光的轨道角动量》一文中研究指出采用球面波的拉盖尔-高斯光(LG光)和平面波的基模高斯光干涉的方法 ,可观察到多叶螺旋的干涉图样,螺旋的叶数即是LG光的拓扑荷数,由拓扑荷数可知光子的轨道角动量.利用涡旋相位片产生拓扑荷数1～8的LG光,研究了光强比和偏振条件对干涉图样的影响.为获得高对比度的干涉图样,要求LG光和高斯光的偏振方向相同并且光强基本相等.球面波干涉法用于测量LG光的轨道角动量简单直观,与干涉光强空间分布的细节无关,因此对光强扰动和背景噪声不敏感.(本文来源于《物理实验》期刊2019年07期）
孙春霞,郭杰,王小鹏,邹其徽[3]（2019）在《色散介质中高斯光阑限制的啁啾高斯脉冲光谱特性分析》一文中研究指出采用数值模拟方法研究了受到高斯光阑限制的啁啾高斯脉冲在色散介质中的光谱特性。建立了色散介质中受高斯光阑限制的啁啾高斯脉冲模型,推导出了脉冲功率谱表达式。以功率谱表达式为基础,仿真分析了高斯光阑半径、啁啾参数、传输距离和离轴半径等因素对光谱特性的影响。结果表明,啁啾参数对光谱的影响只取决于其绝对值,啁啾参数使近场光谱偏离高斯分布,高斯光阑的限制可有效抑制这种偏离。啁啾参数绝对值越大,远场光谱在传输方向上衰减越慢,在离轴方向上衰减越快,能量越向光轴集中。相比无高斯光阑限制,带高斯光阑限制时,光谱在传输方向上衰减更快,在离轴方向上衰减更慢,且在离轴方向上,红移量和谱宽压缩量均明显减小。随着传输距离增大,轴上光谱蓝移,且在远场趋近于高斯分布,中心频率趋近于一个渐进值。(本文来源于《应用激光》期刊2019年02期）
孙辉,于海涛,沈建琪[4]（2018）在《基于一阶彩虹区域高斯光散射的液滴测量》一文中研究指出为实现雾化过程中局域内单液滴的测量,采用德拜级数展开研究了高斯光照射下球形液滴一阶彩虹区域的散射光强分布,以及高斯光束腰大小对光强分布峰值角度的影响.根据德拜级数展开计算的散射光强分布反演液滴的折射率和粒径,证明了根据高斯光的彩虹散射反演液滴信息的可行性.基于广义洛伦兹-米氏理论计算一阶彩虹区域的总光强分布,根据总光强分布反演液滴折射率和粒径,讨论了高斯光束位置对反演液滴信息的影响.对于半径在200~1 000μm区间的液滴,高斯光束位于中心入射时,反演折射率的误差小于2.38×10-4,粒径的相对误差在-3.31%~3.31%之间.与采用平行光彩虹技术相比,采用高斯光束为入射光可以得到较高的光能聚集区,较好地定义测量区大小,既可以有效避免多个液滴同时出现在测量区的情况、减小颗粒之间复散射的影响,又可以提高信号强度.(本文来源于《光子学报》期刊2018年01期）
温歆,张钰伊,钱静[5]（2017）在《玻色-爱因斯坦凝聚体穿越高斯光场的透镜效应》一文中研究指出在已有实验的基础上,从理论上研究了一维超冷玻色-爱因斯坦凝聚原子团横向穿越高斯型红(蓝)失谐光场后产生的位置超前(滞后)与聚焦(散焦)效应,重点考虑了加速度场、外加高斯光场与原子的偶极作用势和原子间s-波散射碰撞作用势,并分析比较了在这叁种机制的相互竞争且共同作用下,探测原子波包的位置和高度变化。加速度场仅影响波包位置,并不引起形变,原子间的强相互吸引作用可导致波包剧烈形变,甚至崩塌,而排斥作用会加快波包扩散。数值模拟结果与文献实验结果在红失谐光场下十分吻合;通过数值模拟还得到了蓝失谐光场下的理论预测结果。研究结果为今后实验研究光与原子相干操控提供了可行性方案。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2017年11期）
张颖艳,孙小强,傅栋博,岳蕾,刘丽[6]（2015）在《基于高斯光脉冲延迟技术的光纤长度精确测量方法》一文中研究指出提出了一种基于高斯光脉冲延迟技术的无盲区、高精度光纤长度测量方法。借助光纤延迟环的作用,在高速示波器上可以观察两路具有相对时延的高斯脉冲序列。通过调节脉冲频率可使两路高斯脉冲完全重合,依据此时脉冲频率可计算出光纤长度。脉冲未完全重合则会引入频率测量的误差,而利用脉冲时延与幅度的转换关系,通过脉冲幅度极大值的测量可以精确判断脉冲是否重合。脉冲频率的分辨力达到0.1 Hz,从而提高光纤长度测量的精确度。实验中当光源波长为1296nm时,该方法测量2284.34m G.652单模光纤长度的不确定度为0.04m,测量12726.57m的不确定度为0.24m。(本文来源于《计量学报》期刊2015年01期）
孟祥国[7]（2014）在《非高斯光场的非经典性及其退相干》一文中研究指出近些年来,量子信息学的发展促使光场非经典态的理论和实验研究成为现代物理的研究热点之一,特别是描述光场的非高斯态,因为它的重要性远远超过了传统的高斯态.因此,新非高斯态的构造和产生成为量子光学中重要的研究课题.迄今为止,物理学家已建立了多种产生新非高斯态的方案,其中光子增加或扣除是目前获得光场非高斯态的一种行之有效的方法.另一方面,非高斯态作为信息源不仅可以改善隐形传输、量子存储和量子克隆,而且它所具有的非高斯特征在实现量子纠错、纠缠蒸馏和簇态的量子计算等方面起到关键性的作用.然而,当非高斯光场在媒介中传播时,不可避免地受到外界环境的影响,使系统发生耗散或相移,从而恶化光场的非经典特征而导致退相干.因此,非高斯光场的量子特性及其在开放系统中退相干演化成为量子物理中重要的研究课题.基于非高斯光场在量子光学和量子信息学中的重要性,本文主要在理论上讨论一系列非高斯光场的非经典特征及其在不同通道中的退相干行为.本文的主要研究工作包括以下四个方面:1.基于热纠缠态|τ?表象给出的激光通道中密度算符ρ(t)的无限维算符和表示,推导出了压缩粒子数态和压缩热态的密度算符及其Wigner函数的解析演化公式,并分析了一些特殊的情况.探查并比较了两种量子态在激光通道中的退相干问题.2.给出了多光子扣除压缩真空态的归一化系数的简洁表示,解析和数值研究了它的压缩特性、光子数分布的震荡行为和Wigner函数的负性,重点讨论了它的Wigner函数在两种不同的通道(热通道和相位阻尼)中的解析演化规律和退相干行为.此外,比较了多光子扣除压缩真空态所具有的非经典性和退相干效应与单光子扣除情况的不同之处.3.引入了一个新的非高斯量子态——光子增加双模压缩热态,推导出了归一化因子的简洁表达式,讨论了一些可调控参数对它的量子统计特性的影响.根据Wigner函数的部分负性及其在热环境中的解析演化,重点讨论了光子增加双模压缩热态的退相干特征及其对非经典特性的影响.作为可以量化量子态非高斯特征的非高斯性测量,计算了光子增加双模压缩热态的保真度.4.借助纠缠态|η?表象,推导出了双变量厄米多项式态的Wigner函数的解析表达式并基于此函数数值研究了它的非经典性质.引入纠缠态|η,τ1,τ2?表象得到了双变量厄米多项式态的光学Tomogram.根据热通道中Wigner函数的演化规律,重点讨论了双变量厄米多项式态的退相干效应,进而比较了它在热通道和振幅耗散通道中经历退相干所需时间的长短.(本文来源于《上海交通大学》期刊2014-07-01）
谌娟,柯熙政,杨一明[8]（2014）在《拉盖尔高斯光的衍射和轨道角动量的弥散》一文中研究指出根据菲涅耳衍射积分和拉盖尔高斯光束场强分布,对拉盖高斯光束中的圆孔衍射、单缝衍射和方孔衍射进行了研究,并分析了拉盖高斯光束的相位结构对光束衍射后场分布的影响。拉盖高斯光束的相位奇点落在衍射孔中心时,由螺旋谱计算出拉盖高斯光束通过单缝和方孔衍射后的轨道角动量的弥散程度,从理论上证明了拉盖尔高斯光束通过圆孔衍射后,轨道角动量不发生弥散。(本文来源于《光学学报》期刊2014年04期）
殷德京[9]（2012）在《自傅里叶光孤子与自傅里叶高斯光脉冲的混合传输》一文中研究指出对一阶自傅里叶光孤子混合对信号在光纤中的演变和传输进行了数值模拟研究。所用方法为利用分步傅立叶变换方法数值求解非线性薛定谔方程,文中并证明了算法内部不存在理论误差。结果表明:一阶孤子与微扰的一阶孤子的相互作用以及一阶孤子对的初值稳定性依赖于起始输入的不同结构形式。一阶自傅里叶孤子混合对中的相互作用表现不同于一阶标准孤子混合对,它类似于二阶或准二阶孤子的相互作用特性;孤子相互作用特性不足以用孤子的阶去区分或分类。(本文来源于《光电工程》期刊2012年11期）
黄频波,邹文栋,郭斐,江茂清[10]（2011）在《干涉高斯光诱导的表面等离子激元驻波场的分析》一文中研究指出考虑到实际入射光强的空间分布不均匀,基于Kretschmann模型并采用角谱方法分析模拟了两束高斯光干涉诱导表面等离子激元(SPP)驻波场。与理想平面波不同,高斯光诱导的SPP干涉条纹幅值大小不等,分布复杂,这表明光强空间非均匀程度会严重地影响到曝光深度的分布。还分析了金属薄膜的厚度、损耗以及光刻胶的介电常数对SPP驻波场的影响,并得出不恰当的金属板厚和细微损耗都会极大削弱SPP驻波场,而如果光刻胶的介电常数过大则有可能产生不了表面等离子体共振的结论。(本文来源于《光学学报》期刊2011年10期）
高斯光论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
采用球面波的拉盖尔-高斯光(LG光)和平面波的基模高斯光干涉的方法 ,可观察到多叶螺旋的干涉图样,螺旋的叶数即是LG光的拓扑荷数,由拓扑荷数可知光子的轨道角动量.利用涡旋相位片产生拓扑荷数1～8的LG光,研究了光强比和偏振条件对干涉图样的影响.为获得高对比度的干涉图样,要求LG光和高斯光的偏振方向相同并且光强基本相等.球面波干涉法用于测量LG光的轨道角动量简单直观,与干涉光强空间分布的细节无关,因此对光强扰动和背景噪声不敏感.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
高斯光论文参考文献
[1].张闹,张波,刘子龙,刘亚欣.强聚焦拉盖尔-高斯光场中球形粒子的受力[J].光散射学报.2019
[2].林雅益,江春勇,陈志文,李润泽,廖开宇.球面波干涉法测量拉盖尔-高斯光的轨道角动量[J].物理实验.2019
[3].孙春霞,郭杰,王小鹏,邹其徽.色散介质中高斯光阑限制的啁啾高斯脉冲光谱特性分析[J].应用激光.2019
[4].孙辉,于海涛,沈建琪.基于一阶彩虹区域高斯光散射的液滴测量[J].光子学报.2018
[5].温歆,张钰伊,钱静.玻色-爱因斯坦凝聚体穿越高斯光场的透镜效应[J].激光与光电子学进展.2017
[6].张颖艳,孙小强,傅栋博,岳蕾,刘丽.基于高斯光脉冲延迟技术的光纤长度精确测量方法[J].计量学报.2015
[7].孟祥国.非高斯光场的非经典性及其退相干[D].上海交通大学.2014
[8].谌娟,柯熙政,杨一明.拉盖尔高斯光的衍射和轨道角动量的弥散[J].光学学报.2014
[9].殷德京.自傅里叶光孤子与自傅里叶高斯光脉冲的混合传输[J].光电工程.2012
[10].黄频波,邹文栋,郭斐,江茂清.干涉高斯光诱导的表面等离子激元驻波场的分析[J].光学学报.2011