导读:本文包含了全正色散锁模光纤激光器论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:光纤激光器,耗散孤子,开关锁模,脉冲
全正色散锁模光纤激光器论文文献综述
李静玲,韩冬冬,惠战强,任凯利,罗文峰[1]（2019）在《正色散光纤激光器中矩形耗散孤子与高斯光谱脉冲的切换锁模（英文）》一文中研究指出基于单壁碳纳米管与非线性偏振旋转技术在锁模光纤激光器中仿真和实验观测到矩形耗散孤子与高斯光谱脉冲的切换锁模.矩形耗散孤子的光谱与脉冲宽度分别为～6.33ps和～12.54nm,具有非常强的啁啾.适当地调节偏振控制器,可以获得具有高斯型光谱和脉冲的锁模状态,其光谱和脉冲宽度分别为～1.87ps和～2.2nm.高斯型光谱脉冲的时间带宽积为0.51,几乎没有啁啾.不同锁模状态间的切换归因于偏振控制器导致的腔内偏振的改变.(本文来源于《光子学报》期刊2019年05期）
王云征[2]（2017）在《全正色散光纤激光器及其自动锁模研究》一文中研究指出与调Q和直接电驱动方式获得的激光脉冲相比,锁模脉冲的脉宽更窄,因此被广泛应用于非线性显微成像、超连续谱产生、光学频率梳、太赫兹波产生、材料精密加工等领域。相比于锁模固体激光器,锁模光纤激光器具有转换效率高、阈值低、结构紧凑、散热性能好等优势,因此得到了广泛的研究。获得高脉冲能量一直是锁模光纤激光器的重要研究方向。传统的孤子锁模光纤激光器的单脉冲能量由于受到孤子面积理论的限制仅能达到0.1 nJ。利用色散图设计的展宽脉冲型光纤激光器可以将脉冲能量提升到nJ量级。进一步提高脉冲能量,就需要工作在自相似和全正色散机制下,其中全正色散光纤激光器不需要色散补偿,易于调节,脉冲能量较高,因此受到了广泛的关注。非线性偏振旋转是一种等效的可饱和吸收体,具有波长不敏感、响应时间快、损伤阈值高、长时间光照不退化等优点,因此在各种类型的脉冲光纤激光器中得到广泛应用。本文正是针对基于非线性偏振旋转锁模的全正色散光纤激光器的工作特性进行的研究,主要研究内容如下:1.概述了脉冲在光纤中传输时满足的脉冲传输方程,包括普通光纤中的非线性薛定谔方程、增益光纤中的金兹堡-朗道方程和双折射光纤中的耦合模方程。给出了脉冲传输方程的数值求解步骤,提出了一种线偏振表象法求解耦合模方程,并验证了该方法的正确性。数值计算结果表明,与常用的圆偏振表象法相比,线偏振表象法允许选取较大的步长以加快计算速度,节省计算时间。2.从耦合的金兹堡-朗道方程出发,结合波片和偏振片的琼斯矩阵,理论推导出一个光谱透过率公式。该公式表明由于光纤双折射整个激光器可以看成一个等效的滤光片。滤光片的峰值透射波长、调制深度和平均透过率可以通过旋转波片进行调节,而滤光片的带宽随光纤双折射的增加而减小。利用该等效的滤光片可用于实现光纤激光器的波长调谐和多波长运转。利用线偏振表象法数值求解了不同光纤双折射下的耦合金兹堡-朗道方程,结果表明光纤双折射越大,激光器的稳定范围越小,因此在激光器设计中需考虑双折射的影响。3.提出了一种交叉熔接方法来补偿保偏光纤的双折射,详细介绍了利用该方法的激光器设计思路和设计步骤,从而构建了一个基于非线性偏振旋转锁模的保偏光纤环形激光器,数值模拟了该激光器的工作特性,结果表明利用该方法可以获得稳定的耗散孤子,否则将不能得到稳定脉冲。实验中将拍数NB补偿到了35,得到了单脉冲能量为2.1 nJ的稳定耗散孤子。实验验证了若采用对轴熔接,则腔内只有连续光和弱调制现象而无法得到锁模脉冲。4.设计了一个1μm波段的磁光偏振控制器。为了给磁光晶体提供足够强的可调磁场,制作了一个由硅钢和铜线圈构成的磁轭结构,测量了其磁场强度与电流之间的关系。利用此磁光偏振控制器构建了全正色散光纤激光器,研究了激光器的调Q锁模机制和连续锁模机制,获得了平均功率213 mW、单脉冲能量3.34 nJ的耗散孤子。测试了激光器的长期稳定性,结果表明在连续运转5个小时内激光器未出现失锁的情况,光谱无明显变化,功率抖动仅0.6%。5.研究了被动锁模光纤激光器的自动锁模技术,提出了一种新型的自动锁模控制方法,系统地分析了该方法的原理、状态判据和实现方法,理论和实验分析了双折射滤光片一级反射光的特性。利用该方法实现了基于非线性偏振旋转锁模的全正色散光纤激光器的自动锁模运转,实验结果表明激光器可以在几分钟内从任意状态恢复到稳定的锁模状态,锁模状态时激光器输出的脉冲为耗散孤子。6.研究了基于非线性偏振旋转锁模的全正色散光纤激光器中的类噪声脉冲现象,当激光器中不放置双折射滤光片时获得了类噪声脉冲输出。在泵浦功率11.3 W时输出功率达到了 4.3 W,光-光转换效率为38%,脉冲包络的能量为104 nJ,3dB带宽为47.8 nm。研究了类噪声脉冲的光谱和输出功率随泵浦功率的变化情况。利用耦合的金兹堡-朗道方程模拟了激光器在类噪声脉冲机制下的输出特性,得到了与实验结果一致的结论。7.将新型自动锁模控制方法应用到了类噪声脉冲光纤激光器中,当腔内放入带宽约25 nm的Lyot型双折射滤光片时,利用滤光片滤出的光作为反馈信号,实现了类噪声脉冲的自动锁模运转。(本文来源于《山东大学》期刊2017-05-30）
傅宽[3]（2016）在《全正色散被动锁模掺镱光纤激光器及放大器研究》一文中研究指出最近几年来,高功率的超短脉冲在激光切割、化学物理学基础研究、光通信等方面有重要用途,各企业高校争相进行研发工作。锁模光纤激光器因其可以全光纤化集成且拥有良好的稳定性和极佳的光束质量,是超短脉冲发展的优质选择。镱离子能级结构简单且间距大,能级之间没有无辐射弛豫现象,所以掺镱光纤能够获得极高的掺杂浓度,经常用来作为高功率激光器的增益介质。本论文的主要工作是围绕全正色散被动锁模掺镱全光纤激光器研制展开的,分别使用非线性偏振旋转及石墨烯可饱和吸收体两种锁模方式,搭建了两台被动锁模脉冲激光器,并使用国产双包层有源光纤对脉冲进行放大。主要内容和结果总结如下:(1)介绍了光纤激光器和锁模脉冲光纤激光器的背景,分析了锁模脉冲形成的原理。介绍了国内外被动锁模光纤激光器的研究进展。根据研究背景阐释脉冲激光发展方向是脉宽更短、重频更高、环境影响小和可调谐范围广,从而说明了研究被动锁模光纤激光器的重要意义。(2)掺镱光纤激光器理论介绍。从Yb~(3+)的光谱特性出发,分析了掺镱光纤激光器的能级结构。介绍了双包层掺镱光纤的制备:从预制棒的制备到拉丝。介绍了激光器的谐振腔结构的几种主要类型及激光产生的条件,为后文锁模掺镱激光器做原理准备。(3)用激光诱导法将石墨烯附着于光纤跳线端面,进而做成石墨烯锁模部件应用于全正色散被动锁模掺镱光纤激光器中。在实验中观察到的明脉冲及其二阶谐波分量、暗明脉冲对、暗脉冲及其二,叁阶谐波分量这些不同的脉冲。其中的暗明脉冲对和暗脉冲在基于石墨烯被动锁模的全正色散掺镱光纤激光器实验中是第一次被观察到。结合数值模拟分析这些特殊脉冲产生的原因。(4)分析了非线性偏振旋转锁模器件非线性特性。根据理论搭建了一台NPR锁模掺镱光纤激光器,对输出的基频脉冲和脉冲串的脉冲能量、光谱宽度、激光阈值进行了测量分析。同时,为后面的脉冲放大实验做好了种子源。(5)应用改良的化学气相沉积工艺,采用气液相混合掺杂技术制备了一系列掺镱双包层光纤,并进行相应的尺寸、漏光情况和激光性能测试。将非线性偏振旋转锁模激光器作为种子源,使用实验室拉制的双包层掺镱光纤作为放大光纤,进行MOPA结构的二级放大。在放大过程中通过改进有源光纤尺寸和放大器结构,较好的抑制了放大自发辐射(ASE)和受激拉曼散射(SRS)。(本文来源于《华中科技大学》期刊2016-05-01）
李璐,王勇刚,段利娜,王茜,张新[4]（2015）在《硫化钨/氟云母可饱和吸收体在全正色散锁模光纤激光器中的应用》一文中研究指出本文首次提出了以氟云母为衬底的硫化钨可饱和吸收体制作方法。利用热解法将硫化钨均匀的沉积在20μm厚的单层氟云母表面,这样可以容易的贴在光纤端面而且避免激光散射。类似于石英,氟云母的透过率高达90%在1μm到2μm波段。氟云母是一种高弹性材料,即使氟云母厚度只有20μm,它也很难脱落。然而对于石英来说,当它的厚度小于100μm就很容易脱落。相比于有机物例如聚合物材料,氟云母拥有更高的软化温度,散热能力,激光损伤阈值等优点。在实验中,测得了硫化钨/氟云母可饱和吸收体的调制深度和非饱和损耗分别为5.8%和14.8%。硫化钨/氟云母可饱和吸收体的损伤阈值为406 MW/cm2,是硫化钨/聚合物吸收体的2倍。将硫化钨/氟云母可饱和吸收体插入掺Yb全光纤激光腔内,得到了中心波长为1052.45nm重复频率为23.26MHz的脉冲序列,最大输出功率为30m W。经实验验证,激光器长期工作稳定性也很好。这些结果表明,硫化钨/氟云母可饱和吸收体薄片在光子应用领域是一种非常实用的非线性材料。(本文来源于《2015 年（第七届）西部光子学学术会议论文集》期刊2015-10-17）
徐润亲,李克轩,方晓慧,田金荣,宋晏蓉[5]（2015）在《全正色散掺镱锁模光纤激光器及放大器》一文中研究指出介绍了全正色散掺镱锁模光纤激光种子源及光纤放大器。系统包括利用非线性偏振旋转锁模的种子源和正向抽运的放大器两部分。实验中得到了平均功率为125 m W的锁模激光种子源,其输出脉宽约为4 ps,重复频率为88.3 MHz。经过放大器放大后,平均功率达到3.5 W,脉宽为7.2 ps,单脉冲能量为39.64 n J。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2015年09期）
傅宽,徐中巍,李海清,彭景刚,戴能利[6]（2015）在《石墨烯被动锁模全正色散掺镱光纤激光器中的暗脉冲及其谐波》一文中研究指出报道了一种基于石墨烯被动锁模的全正色散掺镱环形光纤激光器.在激光器腔中应用激光诱导沉积法制备的石墨烯可饱和吸收体,通过调节抽运光功率和偏振控制器的角度分别得到了明脉冲及其二阶谐波,暗明脉冲对和暗脉冲及其二、叁阶谐波这叁类不同的脉冲.其中,暗明脉冲对和暗脉冲在基于石墨烯被动锁模的掺镱光纤激光器实验中都是第一次被观察到.本文根据实验结果结合模拟分析了暗脉冲的产生机理,并研究对比了明脉冲谐波和暗脉冲谐波产生的原因.(本文来源于《物理学报》期刊2015年19期）
华弋,肖晓晟[7]（2014）在《波长可调节全正色散掺镱锁模光纤激光器的放大特性(英文)》一文中研究指出高功率,波长可调超短脉冲光源具有重大的应用价值。采用掺镱光纤放大的全正色散锁模光纤激光器能够满足以上优质光源的要求,并且结构紧凑。通过实验全面探索了波长可调节全正色散锁模光纤激光器的放大特性。分析了小信号增益系数随着信号光波长的变化。发现最大增益出现在波长为1 030 nm附近,并且增益随着信号光波长的增大而减小,这是由于掺镱光纤的增益谱特性决定的。也分析了增益系数随泵浦光功率的变化,观察增益饱和现象和放大自发辐射噪声。也讨论了种子脉冲在放大器中的时域与频域畸变。发现脉冲因为群速度色散而轻微展宽,频谱因为自相位调制也会发生轻微展宽。(本文来源于《红外与激光工程》期刊2014年12期）
朱晓军,章国安,曹张华,曾凤,朱友华[8]（2014）在《全正色散高阶谐波锁模掺Yb光纤激光器》一文中研究指出在全正色散(ANDi)系统中,报道了最高为21阶的被动谐波锁模(HML)掺Yb光纤激光器。利用级联长周期光纤光栅(C-LPFG)作为全光纤结构的光谱滤波器,以非线性偏振演化(NPE)效应作为锁模机理,得到了重复频率可调谐的被动谐波锁模掺Yb激光输出,实现输出脉冲重复频率1.544~32.42MHz的可调谐。并进一步论证了谐波阶次的提高不仅与抽运功率有关,而且与光纤的长度有关。(本文来源于《光学学报》期刊2014年08期）
张丽强[9]（2014）在《全正色散光纤激光器的锁模及调Q特性研究》一文中研究指出超短激光脉冲具有峰值功率高、脉冲宽度窄,光谱宽等一系列优点,在微观世界探测、高容量密钥通信、材料微加工、生物医学等领域有重要应用价值。被动锁模或调Q技术是获得超短脉冲的有效方法。与固体激光器相比,锁模光纤激光器具有结构紧凑、散热效果好、成本低等优点,但光纤中非线性相移的积累限制了被动锁模光纤激光器中脉冲能量的提高。提高脉冲能量的有效方法是使其工作在正色散区,通过展宽脉冲来降低峰值功率,从而控制积累的非线性相移。展宽脉冲在腔外压缩,可以获得飞秒量级的超短脉冲。对于超短脉冲技术的研究,在追求更高脉冲指标的同时,也注重新的饱和吸收材料的研究。石墨烯是一种新兴的锁模器件,具有饱和吸收性与波长无关、恢复时间快等优点,自2009年报道具有可饱和吸收性以来,其在光电领域的应用引起了国内外研究人员的广泛关注。本论文对基于非线性偏振旋转的全正色散锁模光纤激光器的工作特性进行了数值研究；实现了全正色散耗散孤子锁模光纤激光器可调谐输出；研究了全正色散耗散孤子锁模光纤激光器中的脉冲分裂现象；研究了全正色散锁模激光器输出啁啾脉冲的压缩行为,实现了瓦级飞秒激光输出；以石墨烯为饱和吸收体,研究了光纤激光器的调Q和锁模两种情况下激光的输出特性。具体内容如下：1.基于耦合的Ginzburg-Landau方程和各器件的琼斯矩阵,建立了基于非线性偏振旋转的全正色散锁模光纤激光器的数值模型,计算了腔内各点脉冲不同部分的偏振态。计算结果表明,当线性双折射较强时,光纤中脉冲的偏振态近似以拍长为周期变化,一个拍长内的演化过程为右旋椭圆偏振光-线偏振光-左旋椭圆偏振光-线偏振光-右旋椭圆偏振光。与一般的饱和吸收体不同,非线性偏振旋转等效饱和吸收体的调制深度随波片角度变化。计算了波片方位角改变时,调制深度的变化情况。相比于偏振分束器之前的二分之一波片及四分之一波片,偏振分束器之后的波片对调制深度的影响更大。2.计算了基于非线性偏振旋转的全正色散锁模光纤激光器中,激光器的稳定状态随滤光片带宽、小信号增益系数及波片角度的变化。在稳定锁模范围内,全正色散锁模激光器可输出圆顶形光谱、耗散孤子的陡峭边缘光谱、分裂光谱及自相似脉冲的抛物线形光谱。计算了不同状态下,腔内脉冲形状和光谱的演化过程。3.以双包层掺镱光纤为增益介质,双折射滤光片为波长选择器件,搭建了可调谐耗散孤子锁模光纤激光器。通过旋转滤光片,激光器的输出波长在1063.9nmn-1091.1Inm范围内连续可调,脉冲宽度及光谱带宽的变化范围分别为13.9ps16.8ps和15.8nm-18nm。中心波长1063.9nm时,激光器输出功率212mW,单脉冲能量8.5InJ。基于耦合的Ginzburg-Landau方程和双折射滤光片的透射曲线,建立了可调谐耗散孤子锁模激光器的数值模型,对激光器的可调谐性能进行模拟,模拟结果与实验结果一致。4.研究了全正色散耗散孤子锁模光纤激光器中的脉冲分裂现象。以非线性偏振旋转锁模器件的输出端口作为输出的耗散孤子锁模光纤激光器中,调节波片角度或泵浦功率,激光器输出的光谱和脉冲分为两部分。数值模拟和实验结果表明,脉冲分裂是由非线性偏振旋转本身的锁模原理引起的,当非线性偏振旋转的效应较强时,脉冲中心部分几乎无损耗地通过偏振分束器,偏振分束器过滤掉的脉冲只包含脉冲的边缘,非线性偏振旋转的排出口输出的脉冲分为两个子脉冲,由于脉冲是啁啾的,脉冲不同部分对应不同的频率,输出的光谱也分成了两部分。5.分析了光栅对色散补偿的原理,讨论了用光栅对进行脉冲压缩时光栅对参数的选择问题。用透射光栅对对正色散锁模光纤激光器输出的啁啾脉冲进行压缩,压缩前脉冲宽度6.73ps,平均功率2.36W。压缩后脉冲宽度161.5fs,平均功率1.22W,压缩总效率51.7%。压缩前后脉冲的峰值功率分别为6.09kW和131.4kW。对光栅对进行脉冲压缩时限制脉冲压缩效果的因素进行了分析。6.将化学气相沉积法生长的石墨烯转移到光纤头上制作成饱和吸收器件,在环形腔掺饵光纤激光器中获得了调Q脉冲。泵浦功率57.2mW至114.4mW变化时,脉冲重复频率的变化范围为34.72kHz至53.2kHz,输出功率的变化范围为0.504mW至0.926mW。获得的最短脉冲为3.2μs,对应的单脉冲能量为17.41nJ。7.以生长在SiC上的石墨烯为饱和吸收体,搭建了可调谐调Q光纤激光器。通过旋转双折射滤光片,激光器的中心波长在1038.54nm至1056.22nm之间可调谐。泵浦功率4.08W时,获得了0.65μJ的脉冲能量,对应的脉冲宽度、平均输出功率和峰值功率分别为1.60μs、35mW和406m W。8.将石墨烯转移到侧面抛光的光纤上,使光纤中的倏逝波与石墨烯相互作用,制作成可饱和吸收器件。研究了不同输出耦合比的情况下,倏逝波锁模光纤激光器的输出特性。使用30%的输出耦合器,泵浦功率582mW时,获得了8.34nJ的脉冲能量,脉冲的重复频率为8.4MHz,脉冲宽度为13.8ns。本研究论文主要创新点如下：1.详细计算了全正色散锁模光纤激光器中偏振态的演化过程,首次计算了波片方位角改变时非线性偏振旋转等效饱和吸收体调制深度的变化情况,研究了激光器的稳定状态随激光器参数的变化规律。2.在掺镱双包层光纤激光器中实现了可调谐耗散孤子输出,激光器平均输出功率212mW,对应的单脉冲能量8.5nJ,是当时报道的可调谐耗散孤子锁模光纤激光器的最高输出功率。将双折射滤光片的透过函数和脉冲在光纤中的传输方程相结合,建立了可调谐锁模激光器的数值模型,对激光器的性能进行了模拟,模拟结果与实验结果一致。3.首次报道了散耗散孤子光纤激光器中的脉冲分裂现象及产生的原因。脉冲分裂是由非线性偏振旋转本身的锁模原理引起的,当非线性偏振旋转效应较强时,脉冲中心部分无损耗地通过偏振分束器,脉冲前后沿则被输出腔外。4.首次搭建了基于SiC上生长的石墨烯的可调谐调Q光纤激光器。激光器的中心波长在1038.54nm至1056.22nm之间可调谐。泵浦功率4.08W时,单脉冲能量、脉冲宽度、输出功率和峰值功率分别为0.65μJ、1.60μs、35mW和406m W。(本文来源于《山东大学》期刊2014-04-20）
张丽强,卓壮,王云征[10]（2014）在《基于非线性偏振旋转的全正色散锁模光纤激光器偏振特性的研究》一文中研究指出基于耦合的Ginzburg-Landau方程和各器件的琼斯矩阵,建立了全正色散锁模光纤激光器的数值模型,计算了腔内各点脉冲不同部分的偏振态。计算结果表明,当线性双折射较强时,光纤中脉冲的偏振态近似以拍长为周期变化,一个拍长内的演化过程为右旋椭圆偏振光-线偏振光-左旋椭圆偏振光-线偏振光-右旋椭圆偏振光。与一般的饱和吸收体不同,非线性偏振旋转等效饱和吸收体的调制深度随波片角度变化。计算了波片方位角改变时,调制深度的变化情况。相比于偏振分束器之前的1/2波片及1/4波片,偏振分束器之后的波片对调制深度的影响更大。(本文来源于《光学学报》期刊2014年03期）
全正色散锁模光纤激光器论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
与调Q和直接电驱动方式获得的激光脉冲相比,锁模脉冲的脉宽更窄,因此被广泛应用于非线性显微成像、超连续谱产生、光学频率梳、太赫兹波产生、材料精密加工等领域。相比于锁模固体激光器,锁模光纤激光器具有转换效率高、阈值低、结构紧凑、散热性能好等优势,因此得到了广泛的研究。获得高脉冲能量一直是锁模光纤激光器的重要研究方向。传统的孤子锁模光纤激光器的单脉冲能量由于受到孤子面积理论的限制仅能达到0.1 nJ。利用色散图设计的展宽脉冲型光纤激光器可以将脉冲能量提升到nJ量级。进一步提高脉冲能量,就需要工作在自相似和全正色散机制下,其中全正色散光纤激光器不需要色散补偿,易于调节,脉冲能量较高,因此受到了广泛的关注。非线性偏振旋转是一种等效的可饱和吸收体,具有波长不敏感、响应时间快、损伤阈值高、长时间光照不退化等优点,因此在各种类型的脉冲光纤激光器中得到广泛应用。本文正是针对基于非线性偏振旋转锁模的全正色散光纤激光器的工作特性进行的研究,主要研究内容如下:1.概述了脉冲在光纤中传输时满足的脉冲传输方程,包括普通光纤中的非线性薛定谔方程、增益光纤中的金兹堡-朗道方程和双折射光纤中的耦合模方程。给出了脉冲传输方程的数值求解步骤,提出了一种线偏振表象法求解耦合模方程,并验证了该方法的正确性。数值计算结果表明,与常用的圆偏振表象法相比,线偏振表象法允许选取较大的步长以加快计算速度,节省计算时间。2.从耦合的金兹堡-朗道方程出发,结合波片和偏振片的琼斯矩阵,理论推导出一个光谱透过率公式。该公式表明由于光纤双折射整个激光器可以看成一个等效的滤光片。滤光片的峰值透射波长、调制深度和平均透过率可以通过旋转波片进行调节,而滤光片的带宽随光纤双折射的增加而减小。利用该等效的滤光片可用于实现光纤激光器的波长调谐和多波长运转。利用线偏振表象法数值求解了不同光纤双折射下的耦合金兹堡-朗道方程,结果表明光纤双折射越大,激光器的稳定范围越小,因此在激光器设计中需考虑双折射的影响。3.提出了一种交叉熔接方法来补偿保偏光纤的双折射,详细介绍了利用该方法的激光器设计思路和设计步骤,从而构建了一个基于非线性偏振旋转锁模的保偏光纤环形激光器,数值模拟了该激光器的工作特性,结果表明利用该方法可以获得稳定的耗散孤子,否则将不能得到稳定脉冲。实验中将拍数NB补偿到了35,得到了单脉冲能量为2.1 nJ的稳定耗散孤子。实验验证了若采用对轴熔接,则腔内只有连续光和弱调制现象而无法得到锁模脉冲。4.设计了一个1μm波段的磁光偏振控制器。为了给磁光晶体提供足够强的可调磁场,制作了一个由硅钢和铜线圈构成的磁轭结构,测量了其磁场强度与电流之间的关系。利用此磁光偏振控制器构建了全正色散光纤激光器,研究了激光器的调Q锁模机制和连续锁模机制,获得了平均功率213 mW、单脉冲能量3.34 nJ的耗散孤子。测试了激光器的长期稳定性,结果表明在连续运转5个小时内激光器未出现失锁的情况,光谱无明显变化,功率抖动仅0.6%。5.研究了被动锁模光纤激光器的自动锁模技术,提出了一种新型的自动锁模控制方法,系统地分析了该方法的原理、状态判据和实现方法,理论和实验分析了双折射滤光片一级反射光的特性。利用该方法实现了基于非线性偏振旋转锁模的全正色散光纤激光器的自动锁模运转,实验结果表明激光器可以在几分钟内从任意状态恢复到稳定的锁模状态,锁模状态时激光器输出的脉冲为耗散孤子。6.研究了基于非线性偏振旋转锁模的全正色散光纤激光器中的类噪声脉冲现象,当激光器中不放置双折射滤光片时获得了类噪声脉冲输出。在泵浦功率11.3 W时输出功率达到了 4.3 W,光-光转换效率为38%,脉冲包络的能量为104 nJ,3dB带宽为47.8 nm。研究了类噪声脉冲的光谱和输出功率随泵浦功率的变化情况。利用耦合的金兹堡-朗道方程模拟了激光器在类噪声脉冲机制下的输出特性,得到了与实验结果一致的结论。7.将新型自动锁模控制方法应用到了类噪声脉冲光纤激光器中,当腔内放入带宽约25 nm的Lyot型双折射滤光片时,利用滤光片滤出的光作为反馈信号,实现了类噪声脉冲的自动锁模运转。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
全正色散锁模光纤激光器论文参考文献
[1].李静玲,韩冬冬,惠战强,任凯利,罗文峰.正色散光纤激光器中矩形耗散孤子与高斯光谱脉冲的切换锁模（英文）[J].光子学报.2019
[2].王云征.全正色散光纤激光器及其自动锁模研究[D].山东大学.2017
[3].傅宽.全正色散被动锁模掺镱光纤激光器及放大器研究[D].华中科技大学.2016
[4].李璐,王勇刚,段利娜,王茜,张新.硫化钨/氟云母可饱和吸收体在全正色散锁模光纤激光器中的应用[C].2015年（第七届）西部光子学学术会议论文集.2015
[5].徐润亲,李克轩,方晓慧,田金荣,宋晏蓉.全正色散掺镱锁模光纤激光器及放大器[J].激光与光电子学进展.2015
[6].傅宽,徐中巍,李海清,彭景刚,戴能利.石墨烯被动锁模全正色散掺镱光纤激光器中的暗脉冲及其谐波[J].物理学报.2015
[7].华弋,肖晓晟.波长可调节全正色散掺镱锁模光纤激光器的放大特性(英文)[J].红外与激光工程.2014
[8].朱晓军,章国安,曹张华,曾凤,朱友华.全正色散高阶谐波锁模掺Yb光纤激光器[J].光学学报.2014
[9].张丽强.全正色散光纤激光器的锁模及调Q特性研究[D].山东大学.2014
[10].张丽强,卓壮,王云征.基于非线性偏振旋转的全正色散锁模光纤激光器偏振特性的研究[J].光学学报.2014