导读:本文包含了蒙卡模拟论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:LaBr_3,Ce探测器,D-T中子源,能量分辨率,地层元素测井
蒙卡模拟论文文献综述
张然,杜颖,杨悦[1]（2019）在《地层元素n-γ测井中LaBr_3:Ce探测器响应数值蒙卡模拟》一文中研究指出随着地层元素测井的发展,提高探管中探测器分辨率是技术人员研发重点之一。近年来,LaBr_3:Ce闪烁探测器凭借优良响应性能逐渐在中子测井领域推行。基于蒙特卡洛方法,对比分析了LaBr_3:Ce、NaI和BGO探测器对不同能量γ射线的沉积谱,并建立地层测井模型,采用D-T脉冲中子源和LaBr_3:Ce探测器对H、O、C、Fe等地壳元素γ特征能谱进行分析,设置4组晶体尺寸观测探测效率的变化。模拟结果表明:LaBr_3:Ce和BGO探测器能量响应明显优于NaI探测器,LaBr_3:Ce特征峰相对探测效率最高,因此进行常见地层元素分析时选择LaBr_3:Ce晶体。(本文来源于《能源研究与管理》期刊2019年01期）
许阳阳[2]（2018）在《超铀核素α能谱响应函数的蒙卡模拟与影响分析》一文中研究指出高放废物一直是放射性废物处理与处置的重点和难点,一般来自于核岛中的燃料棒燃烧产生的乏燃料中,约占乏燃料总重量的3%,但高放废物的放射性活度高、衰变周期长一直是核废物处理与处置的难点和重点,其中代表性的超铀α核素有Pu、U、Am、Cm、Np等。有效的α粒子测量数据不仅能够用于计算母体核素的放射性活度,鉴别α核素的种类,还能为高放废物的深地质处置库环境中α核素监测提供依据,因而通过α能谱测量方法检测长半衰期超铀核素是一个基础且十分重要的工作。在α能谱测量过程中,α能谱容易受到各类因素的影响。通过实验的方式分析α能谱测量过程中各类因素对测量结果的影响复杂且受到仪器条件及性能限制,可行性较差。本文通过蒙特卡罗方法模拟α能谱响应函数,对能谱测量过程中各类影响因素逐一分析,明确α能谱测量过程中谱仪探测效率的主要影响因素。根据探测器实际参数建立MC模型,并通过实验与模拟结果的对比对模型进行校正,在此基础上模拟α能谱响应函数,并且对α谱仪探测效率影响因素开展深入研究。本文使用SRIM软件模拟α粒子在空气中和探测器死层中的射程及浓度分布,分析了谱仪腔室压强、探头死层厚度对谱仪探测效率的影响。使用MCNPX模拟分析了探源距、探测器本征探测效率对谱仪探测效率的影响,并通过实验与模拟数据计算出了谱仪对叁种放射源的本征探测效率。通过α能谱响应函数蒙卡模拟,分析了放射源轴心距、放置角度对谱仪探测效率的影响。实验与模拟结果表明本文使用的蒙特卡罗方法可以用于α能谱响应函数模拟。α谱仪探测效率的影响因素有:探源距、本征探测效率、轴心距、放射源放置角度,研究结果表明:α能谱测量过程中,放射源轴心距应小于4cm,放置角度应小于39.8°,可偏转区间为[50.2°,129.8°]。本文所做的研究工作不仅可以用于α能谱响应函数模拟,还可以为α能谱数据精确测量提供指导,为实验方案的制定提供依据。同时本文建立的蒙卡模型还可以用于单能α能谱响应函数模拟,为单能α粒子能谱研究提供帮助。(本文来源于《西南科技大学》期刊2018-06-30）
李超然[3]（2018）在《自然伽马随钻测井正演成像的蒙卡模拟》一文中研究指出自然伽马随钻测井技术能够精确反应地层分界信息,是地层岩性划分的有效手段。该技术能及时反馈储层到边信息,使钻挺可以调整方向一直沿储层前进,更高效地探明储层储量分布情况,是随钻测井仪器系统中的必备构件。本文主要解决的问题是如何利用蒙卡模拟自然伽马随钻测井的过程和结果。利用MCNPX程序完成了模拟自然伽马随钻测井的工作,将模拟结果以正演成像色图的方式呈现。为了协助设计改进国产自然伽马随钻测井系统,先期用蒙卡模拟程序模拟自然伽马随钻测井过程,积累数据。蒙卡设计部分介绍了模型设计和改进的历程,依次介绍了蒙卡模型的简化思路、模型设计以及调整和改进的工作。把钻挺在地层中螺旋前进的动作,简化成步进旋转和步进前进的迭加,单独模拟每个测量点的测量结果,批量运行处理后汇总结果,等效为整个随钻测井的过程。蒙卡设计主要分为几何构建、源定义、计数方法和配套程序四部分,兼顾考虑计数效率和细节设计,使用必要的技巧完成模型设计。模型设计过程中历经多次调整和改进,文中介绍了关于开槽深度和地层模型的改进工作。成像结果部分介绍了双层地层不同井眼倾角下正演成像图的变化规律以及模型横向对比结果。模拟不同井眼倾角下,双层地层自然伽马随钻测井的正演成像。当探测器足够深入目标地层时,各角度探测器示数几乎相同且对应地层的API示数。图像上下分层,交界线与余弦函数吻合。其峰峰值越大,上下探测器计数相差越大,井眼倾角越大,峰峰值与井眼倾角正切值存在近似的正比关系。水平井可以看做非水平井的极限情况,根据条纹宽窄可以判断井眼中轴与地层分界面之间的距离。横向对比同类蒙卡模拟成果、实验室模拟实验结果和实际测井自然伽马随钻测井结果,结果吻合。模型相比于同类蒙卡模拟成果更偏向理论计算的趋向,着力解决诸如钻挺结构设计、正演成像结果处理等实际问题。未来将会继续改进模型,解决仪器设计中遇到的问题,探索从正演成像结果中深挖的其他理论可能。(本文来源于《吉林大学》期刊2018-05-01）
刘斌,吕焕文,李兰,唐松乾[4]（2018）在《水下Co-60源切伦科夫辐射的蒙卡模拟》一文中研究指出随着核应用领域的不断拓宽,放射源丢失事故发生的概率也随之增加。机载伽马谱仪可有效搜寻地面放射源,然而对于放射源丢失于水域的情况,由于伽马射线经由水层屏蔽后可探测性降低,故利用放射源在水中产生的切伦科夫辐射对其进行搜寻显得十分重要。采用MCNP与Geant4相结合的方法,以及在Geant4程序中采用接续计算技巧,对Co-60源在水中的切伦科夫光产生以及传输进行了计算,计算表明,切伦科夫光经水中传播后,主要波段在300~600nm,强度呈由边缘到中心渐强的特征分布,分布范围大致与放射源在水中的深度一致,在水中传输300m后其光通量约为100cm-2,可利用光谱特征和强度分布特征对其进行测量。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2018年01期）
刘福华[5]（2017）在《深次临界系统瞬发中子衰减常数的蒙卡模拟》一文中研究指出本文简介了ADS平台次临界"启明星1号"实验装置,以测量瞬发中子衰减常数的脉冲中子源方法为基础,利用MCNP编程软件进行实验装置模拟及堆芯参数计算,并给出了两种瞬发中子衰减常数的获取方法。第一种方法通过运行只考虑瞬发中子且无外源情况下的MCNP模拟程序,获取有效增值系数,从而计算得到衰减常数。第二种方法在屏蔽层中安放探测器进行中子通量计数,获得了五种不同热区燃料装载量的"启明星1号"堆芯对应的瞬发中子通量密度衰减曲线。利用MATLAB和origin7.5两种软件进行结果图形的绘制和曲线的最小二乘法拟合,获得了相关系数接近1的拟合直线,最后对比两种方法的结果。结果表明,MCNP模拟方法对深度次临界系统衰减常数的测量是有效的,且随着热区装载量的增加,两种方法测量的值就越接近。(本文来源于《中国核科学技术进展报告（第五卷）——中国核学会2017年学术年会论文集第7册（计算物理分卷、核物理分卷、粒子加速器分卷、核聚变与等离子体物理分卷、脉冲功率技术及其应用分卷、核工程力学分卷）》期刊2017-10-16）
袁继龙,马桥,何志坚,薛娴,程金生[6]（2017）在《国产GZP3型钴源后装机源空气比释动能强度实验测量与蒙卡模拟比较研究》一文中研究指出目的:针对国产GZP3型钴源后装机源空气比释动能强度进行剂量学研究。方法:采用实验测量和基于蒙卡模拟计算的方法进行源空气比释动能强度的比较研究。结果:实验测量和蒙卡模拟计算的源空气比释动能强度偏差在2%之内,GZP3型钴源蒙卡模型得到验证。结论:基于蒙卡模拟的单位源活度空气比释动能强度因子的源强度表示可应用于国产GZP3型钴源后装机质量控制中,本研究建立的GZP3型钴源蒙卡模型可以开展相关临床剂量学研究应用。(本文来源于《中国医学装备协会第二十六届学术与技术交流年会论文汇编》期刊2017-07-21）
李聪[7]（2017）在《质子治疗中靶区定位的蒙卡模拟》一文中研究指出自质子治疗概念提出以来,质子放疗技术得到了广泛的关注并迅速地发展。精确放疗是当前的主流方向,其中“精确定位”的实现是精确放疗的良好开端,被更多的研究者所关注。目前,对靶区定位的在线监测一般采用湮灭伽马射线成像的方式。然而这种方式的定位偏差在几毫米甚至到厘米量级,误差较大,因此对“精确定位”提出了更高要求。近年来蒙特卡罗方法已成为医学研究中方案设计及优化的一种最常用手段,本文利用此方法对质子治疗中产生的湮灭光子进行图像重建,提出一种新的定位方式,极大地提高了定位的精准度。质子与人体中~(16)O反应生成正电子核素13N,衰变后释放的正电子与体内电子发生湮灭反应生成光子。通过追踪光子的位置和质子在路径上的能量沉积这两个信息进行靶区定位。本文利用MCNPX程序进行建模计算,模拟了能量为60 MeV-150 Me V的质子束在肌肉组织中的输运及能量为90 Me V的质子束在不同材料的GTV(肿瘤靶区)中的输运,讨论分析了质子入射能量及GTV材料对湮灭光子分布的影响。提出“湮灭光子峰”概念,定义湮灭光子通量下降梯度最大的位置为湮灭光子峰位置。重建湮灭光子通量一阶导数的图像,评估峰位置,模拟结果显示湮灭光子峰位置与Bragg峰位置相差无几,位置偏差小于1 mm,定位精准度高。本工作在验证新定位方式可行性的同时也为后续精准定位的研究提供了参考数据。(本文来源于《吉林大学》期刊2017-05-01）
贾慧慧[8]（2017）在《低本底放射性探测器的测量方法与蒙卡模拟》一文中研究指出江门中微子实验JUNO(Jiangmen Underground Neutrino Observatory)的核心探测器是一个大型液闪探测器,利用2万吨的高纯液体闪烁体探测反应堆发出的中微子信号,对作为靶物质的液体闪烁体的~(238)U和~(232)Th放射性活度的基本要求小于10~(-15)g/g。而工厂生产出来的液体闪烁体的天然放射性含量为10~(-12)g/g-10~(-13)g/g,所以需要对天然的液体闪烁体进行放射性纯化。那么对液体闪烁体放射性含量的测量工作,便成了JUNO液体闪烁体生产和纯化过程中质量控制的一个很重要的手段,因此需要搭建一个低本底放射性测量设备来监测液体闪烁体的放射性活度。在实验室条件下利用两个光电倍增管(XP2020)搭建了一个小型的低本底放射性测量设备,目的在摸索测量方法,为以后建造更大规模的灵敏度更高的探测器做准备。该设备通过测量~(238)U系和~(232)Th系中的特殊级联衰变来初步测量液体闪烁体的放射性含量。~(232)Th衰变链中的~(212)Bi-~(212)Po衰变对和~(238)U衰变链中的~(214)Bi-~(214)Po衰变对是非常特殊的β-α级联衰变,其中~(212)Po半衰期是298ns,释放出的α粒子在液闪中淬灭之后的能量为1.2MeV;~(214)Po半衰期是163μs,衰变产生的的α粒子在液闪中淬灭之后的能量为1MeV。假设~(232)Th衰变链和~(238)U衰变链中核素的放射性活度达到平衡状态,那么衰变链中所有核素都具有相同的活度,特殊衰变对的放射性含量便是其所对应衰变链的放射性含量,据此严格测量了该设备的灵敏度以及其探测效率。同时通过借鉴一些低本底放射性测量设备的屏蔽方法,设计了更大型的放射性测量设备,并通过Geant4模拟来确定设计方案的优劣,为以后搭建灵敏度更高的探测器做准备。(本文来源于《辽宁师范大学》期刊2017-03-01）
雷鸣,刘鹏[9]（2016）在《高通量堆热交换器高能γ辐射屏蔽优化蒙卡模拟》一文中研究指出该文采用MCNP5程序对高通量工程试验堆(HFETR)主热交换器厂房内剂量当量分布以及不同厚度屏蔽材料的屏蔽剂量进行蒙卡模拟计算,并将5种不同常用屏蔽材料(重晶石混凝土、磁铁矿混凝土、铅、铅玻璃、304不锈钢)跟厂房现有材料(普通混凝土、铸铁)屏蔽性能进行比较分析。根据IAEA标准的剂量限制建议,模拟结果表明:该控制区1~10人小时/周的居留时间的剂量限制条件下,现有的屏蔽材料厚度能够满足辐射防护安全标准,并且如果采用重混凝土墙以及铅门,最优的屏蔽厚度显着减少。(本文来源于《科技创新导报》期刊2016年17期）
王丹[10]（2016）在《脉冲调制射频容性耦合H_2放电流体/蒙卡模拟》一文中研究指出目前微电子工业已经成为人们生活中的重要组成部分,同时微电子工业的进步与半导体加工设备的进步也紧密的联系在一起。在半导体加工工艺当中,低温等离子体技术有着至关重要的作用,尤其是在生产制造大规模集成电路领域。在低温等离子体技术当中,应用最广泛的是在半导体行中的薄膜沉积与刻蚀。其中薄膜沉积的主要方法是等离子体增强化学气相沉积(Plasma Enhanced Chemical Vapor Deposition, PECVD), PECVD具有低温可沉积薄膜、能够获得良好均匀性的薄膜、应用简单、可控性强等优点倍受青睐。在PECVD技术当中大多采用容性耦合等离子体(Capacitively Couple Plasma, CCP)放电,CCP放电腔室构造简单易操作,同时能够产生大面积且均匀的等离子体,所以其应用领域相当广泛。一般PECVD技术会选用H2/SiH4混合气体放电,但是由于SiH4在混合气体中所占比例非常小,本文主要研究H2放电,采用一维流体／蒙卡(Fluid/Monte-Carlo, Fluid/MC)混合模型对脉冲调制射频容性耦合H2放电进行模拟研究。脉冲调制的优势是为调控等离子体性质提供了更多的参数,包括脉冲占空比以及脉冲频率等。脉冲调制可以在低占空比、低脉冲频率下获得比连续波放电更高的等离子体密度,同时,脉冲关闭后电子温度下降,带电粒子能量降低,极板损伤减小,并且在脉冲关闭后负离子向极板逃逸,同时一些沉积前驱粒子也向极板扩散,延长沉积时间,从而获得致密性良好薄膜,所以脉冲调制对于改善等离子体工艺水平具有很大的意义。本文的内容安排如下：第一章,介绍了低温等离子体的概念、各类低温等离子体源以及应用领域,尤其是在微电子工业中的应用技术。同时,本章中重点介绍了脉冲调制射频等离子体放电的基本原理和优势,并且从实验诊断以及数值模拟两个方面分别介绍了脉冲调制射频等离子体放电的研究进展以及研究成果。第二章,主要介绍了目前应用广泛的几种数值模拟模型,并重点介绍了本文中所采用的Fluid/MC混合模型、等离子体放电腔室结构以及放电气体H2的主要化学反应。第叁章,讨论分析了采用流体／蒙卡混合模型对脉冲调制射频容性耦合H2等离子体放电模拟的数据结果。在数值模拟过程中,考虑了四种参数对等离子体的影响,包括脉冲占空比、脉冲频率、放电气压、放电电压,在不同的参数条件下讨论了对H3+、H2+、H+离子密度、电子密度、电子温度、电子能量几率分布、电场以及电势的影响。(本文来源于《大连理工大学》期刊2016-06-01）
蒙卡模拟论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
高放废物一直是放射性废物处理与处置的重点和难点,一般来自于核岛中的燃料棒燃烧产生的乏燃料中,约占乏燃料总重量的3%,但高放废物的放射性活度高、衰变周期长一直是核废物处理与处置的难点和重点,其中代表性的超铀α核素有Pu、U、Am、Cm、Np等。有效的α粒子测量数据不仅能够用于计算母体核素的放射性活度,鉴别α核素的种类,还能为高放废物的深地质处置库环境中α核素监测提供依据,因而通过α能谱测量方法检测长半衰期超铀核素是一个基础且十分重要的工作。在α能谱测量过程中,α能谱容易受到各类因素的影响。通过实验的方式分析α能谱测量过程中各类因素对测量结果的影响复杂且受到仪器条件及性能限制,可行性较差。本文通过蒙特卡罗方法模拟α能谱响应函数,对能谱测量过程中各类影响因素逐一分析,明确α能谱测量过程中谱仪探测效率的主要影响因素。根据探测器实际参数建立MC模型,并通过实验与模拟结果的对比对模型进行校正,在此基础上模拟α能谱响应函数,并且对α谱仪探测效率影响因素开展深入研究。本文使用SRIM软件模拟α粒子在空气中和探测器死层中的射程及浓度分布,分析了谱仪腔室压强、探头死层厚度对谱仪探测效率的影响。使用MCNPX模拟分析了探源距、探测器本征探测效率对谱仪探测效率的影响,并通过实验与模拟数据计算出了谱仪对叁种放射源的本征探测效率。通过α能谱响应函数蒙卡模拟,分析了放射源轴心距、放置角度对谱仪探测效率的影响。实验与模拟结果表明本文使用的蒙特卡罗方法可以用于α能谱响应函数模拟。α谱仪探测效率的影响因素有:探源距、本征探测效率、轴心距、放射源放置角度,研究结果表明:α能谱测量过程中,放射源轴心距应小于4cm,放置角度应小于39.8°,可偏转区间为[50.2°,129.8°]。本文所做的研究工作不仅可以用于α能谱响应函数模拟,还可以为α能谱数据精确测量提供指导,为实验方案的制定提供依据。同时本文建立的蒙卡模型还可以用于单能α能谱响应函数模拟,为单能α粒子能谱研究提供帮助。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
蒙卡模拟论文参考文献
[1].张然,杜颖,杨悦.地层元素n-γ测井中LaBr_3:Ce探测器响应数值蒙卡模拟[J].能源研究与管理.2019
[2].许阳阳.超铀核素α能谱响应函数的蒙卡模拟与影响分析[D].西南科技大学.2018
[3].李超然.自然伽马随钻测井正演成像的蒙卡模拟[D].吉林大学.2018
[4].刘斌,吕焕文,李兰,唐松乾.水下Co-60源切伦科夫辐射的蒙卡模拟[J].强激光与粒子束.2018
[5].刘福华.深次临界系统瞬发中子衰减常数的蒙卡模拟[C].中国核科学技术进展报告（第五卷）——中国核学会2017年学术年会论文集第7册（计算物理分卷、核物理分卷、粒子加速器分卷、核聚变与等离子体物理分卷、脉冲功率技术及其应用分卷、核工程力学分卷）.2017
[6].袁继龙,马桥,何志坚,薛娴,程金生.国产GZP3型钴源后装机源空气比释动能强度实验测量与蒙卡模拟比较研究[C].中国医学装备协会第二十六届学术与技术交流年会论文汇编.2017
[7].李聪.质子治疗中靶区定位的蒙卡模拟[D].吉林大学.2017
[8].贾慧慧.低本底放射性探测器的测量方法与蒙卡模拟[D].辽宁师范大学.2017
[9].雷鸣,刘鹏.高通量堆热交换器高能γ辐射屏蔽优化蒙卡模拟[J].科技创新导报.2016
[10].王丹.脉冲调制射频容性耦合H_2放电流体/蒙卡模拟[D].大连理工大学.2016