导读:本文包含了部分相干双曲余弦高斯光束论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:部分相干双曲余弦高斯光束,等效曲率半径,非-Kolmogorov湍流,离心参数
部分相干双曲余弦高斯光束论文文献综述
汤明玥,陈晓文,王宇峰[1]（2015）在《部分相干双曲余弦高斯光束在湍流中的等效曲率半径》一文中研究指出给出了部分相干双曲余弦高斯(Ch G)光束在非-Kolmogorov湍流中的等效曲率半径Rx(z)的解析式,并研究了湍流参数(广义指数α、折射率结构常数C2n)和光束离心参数δ对等效曲率半径的影响.研究表明,Rx(z)随湍流的增强而逐渐减小;随湍流广义指数α的增大而先减小后增大,且在α=3.11时存在Rx(z)的极小值.另外,Rx(z)随离心参数δ的增加而增加,但湍流使得其变化更加缓慢;湍流对Rx(z)的影响随δ的增大而增大.(本文来源于《西华师范大学学报(自然科学版)》期刊2015年02期）
李长伟,冯浩[2]（2015）在《部分相干双曲余弦-高斯光束通过像散透镜的光束参数变化》一文中研究指出研究了部分相干双曲余弦-高斯(Ch G)光束通过像散透镜的光束参数变化,并对像散和空间相干参数对束宽、束腰位置及远场发散角的影响做了重点分析.结果表明,受像散影响,部分相干Ch G光束在x、y方向束宽、束腰位置和远场发散角表现不同;束宽相对误差随空间相干参数的增大而增大,在几何焦面两侧出现一大一小两个峰值;在几何焦面处,x、y方向的束宽相对误差变化规律相同;x方向远场发散角相对误差随像散的增大而增大,当达到峰值之后进而随像散的增大减小;y方向远场发散角相对误差随像散增大近似呈线性增大.(本文来源于《琼州学院学报》期刊2015年02期）
刘李辉,吕炜煜,杨超,麦灿基,陈德鹏[3]（2015）在《部分相干双曲余弦厄米高斯光束在非Kolmogorov大气湍流中的传输特性》一文中研究指出基于广义Huygens-Fresnel原理和非Kolmogorov大气湍流折射率起伏谱密度函数,采用Wigner分布函数的二阶矩方法,推导出了在大气湍流中传输的部分相干双曲余弦厄米高斯光束束宽和M2因子的解析表达式.研究表明:相对束宽和归一化M2因子随传输距离的增大而增大;光束阶数越大、相干长度越小、双曲余弦参数越小,相对束宽和归一化M2因子受大气湍流影响越小;相对束宽随束腰宽度的增大存在极大值,在一定的相干长度范围内,归一化M2因子随束腰宽度的增大存在极小值;相对束宽和归一化M2因子随广义指数的变化均存在极大值,随内尺度的增大而逐渐减小,随外尺度的增大几乎没有变化.(本文来源于《物理学报》期刊2015年03期）
陈晓文,李宾中,汤明玥[4]（2014）在《非柯尔莫哥诺夫湍流对部分相干双曲余弦高斯光束扩展的影响》一文中研究指出基于非柯尔莫哥诺夫湍流模型,本文给出了部分相干双曲余弦高斯光束通过湍流传输的二阶矩束宽和相对束宽解析式,并研究了湍流参数(广义指数α、内尺度l0、外尺度L0)和光束参数(离心参数δ、相干参数β)对光束扩展的影响。研究表明:束宽随α的增大而先增大后减小,且在α=3.11处存在光束扩展极大值;束宽随l0的增大而减小,随L0的增大而略微增大(仅当α>3.7时)。另外,束宽随δ的增大及β的减小而增大,但当δ越大和β越小时,光束扩展受湍流的影响则越小。(本文来源于《激光杂志》期刊2014年09期）
陶汝茂,司磊,马阎星,周朴,刘泽金[5]（2013）在《截断部分相干双曲余弦高斯光束在非Kolmogorov湍流中的传输》一文中研究指出研究了截断部分相干双曲余弦高斯光束在非Kolmogorov湍流中的传输。基于广义惠更斯-菲涅耳原理,推导了截断部分相干双曲余弦高斯光束在非Kolmogorov湍流中传输的光强分布和桶中功率的解析表达式。通过数值模拟,研究了截断光束参数和非Kolmogorov湍流参数对传输性能的影响。研究结果可以为实际的工程应用如远程遥感和自由空间通信等提供一定的参考。(本文来源于《中国激光》期刊2013年05期）
季小玲[6]（2011）在《湍流对部分相干双曲余弦高斯光束的瑞利区间的影响》一文中研究指出推导出了部分相干双曲余弦高斯光束在自由空间和湍流大气中传输瑞利区间的解析公式,并研究了湍流对光束瑞利区间的影响.研究表明,部分相干双曲余弦高斯光束的瑞利区间由湍流强度和光束参数等因数共同确定.湍流使得光束的瑞利区间缩短,并且湍流越强瑞利区间越短.在自由空间中,瑞利区间随光束相干参数α、光束参数β和高斯束宽w0的增大以及波长λ的减小而增大.但是,α,β和w0越小以及λ越大,瑞利区间受湍流的影响越小.并且,当α,β和w0足够小以及λ足够大时湍流对瑞利区间的影响可以忽略.(本文来源于《物理学报》期刊2011年06期）
艾扬利,但有全,明德烈[7]（2010）在《湍流大气中部分相干双曲余弦高斯光束的M~2因子》一文中研究指出基于广义惠更斯菲涅耳原理和维格纳分布函数的二阶矩方法,推导出部分相干双曲余弦高斯(ChG)光束在湍流大气中的束宽、远场发散角和M2因子的解析表达式。研究结果表明,部分相干ChG光束在湍流大气中传输时,均方根角宽度、M2因子和相对M2因子随着传输距离的增大而增大,且与束腰宽度、波长、离心参数、相干参数及湍流强度等有关;均方根角宽度随着光束离心参数的增大存在极小值。当传输距离较远时,随着离心参数的增大,M2因子存在极小值;离心参数较大的光束受湍流的影响较小。(本文来源于《中国激光》期刊2010年11期）
汤明玥,陈晓文,陈虹[8]（2010）在《部分相干双曲余弦高斯光束通过湍流大气传输空间相干性的变化》一文中研究指出基于广义惠更斯—菲涅尔原理,推导出了部分相干双曲余弦高斯光束通过湍流大气传输其光谱相干度的解析表达式,并研究了光束的空间相干特性.研究表明,部分相干双曲余弦高斯光束通过自由空间传输其光谱相干度会出现振荡和相位奇异现象,且震荡随光束离心参数δ增大而增强.但是,随着湍流的增强,不同δ的光谱相干度曲线相接近,并呈类高斯分布;此外,在湍流中随着传输距离z的增加光束的空间相干性变差.(本文来源于《重庆文理学院学报(自然科学版)》期刊2010年04期）
张涛,陈晓文,季小玲[9]（2010）在《部分相干双曲余弦高斯光束在湍流大气中传输的光谱变化》一文中研究指出基于广义惠更斯-菲涅尔原理,推导出了部分相干双曲余弦高斯(ChG)光束在湍流大气中的光谱传输方程,研究了湍流对其光谱特性的影响,得出了一些有意义的结论,并给予了合理的物理解释.研究表明,部分相干ChG光束通过湍流大气传输其光谱特性由源光谱、光束相干参数、光束离心参数、大气折射率结构常数和观察点位置等因素共同决定.湍流使轴上点光谱移动量减小.当湍流增强到一定程度时离轴点还存在光谱跃变现象,发生跃变的临界位置和光谱跃变量随湍流的增强而增大.此外,光谱跃变的临界位置随着离心参数的增大而远离传输轴,光谱跃变量随着光束相干参数的增大而增大.(本文来源于《四川师范大学学报(自然科学版)》期刊2010年01期）
邢燕,刘海岗,吕百达[10]（2009）在《部分相干部分偏振矢量双曲余弦-高斯光束通过双焦透镜的传输特性》一文中研究指出基于电磁束相干和偏振性的统一理论,推导出部分相干部分偏振矢量双曲余弦-高斯光束通过双焦透镜后交叉谱密度的解析式。部分相干部分偏振矢量高斯谢尔模型光束通过双焦透镜的传输和部分相干部分偏振矢量双曲余弦-高斯光束通过常规透镜的传输是2个特例。研究表明:聚焦矢量双曲余弦-高斯光束的光强、偏振度、光谱相干度和焦移与离心参数、相关长度、束腰宽度和透镜焦距等参数有关。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2009年12期）
部分相干双曲余弦高斯光束论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
研究了部分相干双曲余弦-高斯(Ch G)光束通过像散透镜的光束参数变化,并对像散和空间相干参数对束宽、束腰位置及远场发散角的影响做了重点分析.结果表明,受像散影响,部分相干Ch G光束在x、y方向束宽、束腰位置和远场发散角表现不同;束宽相对误差随空间相干参数的增大而增大,在几何焦面两侧出现一大一小两个峰值;在几何焦面处,x、y方向的束宽相对误差变化规律相同;x方向远场发散角相对误差随像散的增大而增大,当达到峰值之后进而随像散的增大减小;y方向远场发散角相对误差随像散增大近似呈线性增大.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
部分相干双曲余弦高斯光束论文参考文献
[1].汤明玥,陈晓文,王宇峰.部分相干双曲余弦高斯光束在湍流中的等效曲率半径[J].西华师范大学学报(自然科学版).2015
[2].李长伟,冯浩.部分相干双曲余弦-高斯光束通过像散透镜的光束参数变化[J].琼州学院学报.2015
[3].刘李辉,吕炜煜,杨超,麦灿基,陈德鹏.部分相干双曲余弦厄米高斯光束在非Kolmogorov大气湍流中的传输特性[J].物理学报.2015
[4].陈晓文,李宾中,汤明玥.非柯尔莫哥诺夫湍流对部分相干双曲余弦高斯光束扩展的影响[J].激光杂志.2014
[5].陶汝茂,司磊,马阎星,周朴,刘泽金.截断部分相干双曲余弦高斯光束在非Kolmogorov湍流中的传输[J].中国激光.2013
[6].季小玲.湍流对部分相干双曲余弦高斯光束的瑞利区间的影响[J].物理学报.2011
[7].艾扬利,但有全,明德烈.湍流大气中部分相干双曲余弦高斯光束的M~2因子[J].中国激光.2010
[8].汤明玥,陈晓文,陈虹.部分相干双曲余弦高斯光束通过湍流大气传输空间相干性的变化[J].重庆文理学院学报(自然科学版).2010
[9].张涛,陈晓文,季小玲.部分相干双曲余弦高斯光束在湍流大气中传输的光谱变化[J].四川师范大学学报(自然科学版).2010
[10].邢燕,刘海岗,吕百达.部分相干部分偏振矢量双曲余弦-高斯光束通过双焦透镜的传输特性[J].强激光与粒子束.2009
标签：部分相干双曲余弦高斯光束; 等效曲率半径; 非-Kolmogorov湍流; 离心参数;