导读:本文包含了自旋有关的散射论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:Kondo粒子散射,自旋纠缠,纠缠度
自旋有关的散射论文文献综述
张浩,赵俊卿[1]（2019）在《基于Kondo粒子散射的电子自旋纠缠》一文中研究指出通过研究自旋不固定的Kondo粒子散射对电子自旋状态的影响,可为调控电子自旋的纠缠程度以及量子信息传递提供理论基础。文章基于Kondo粒子散射理论模型,分别研究了Kondo粒子散射对单自由电子和双自由电子自旋纠缠程度的影响,利用Mathematica软件计算了纠缠度的变化特征。结果表明:当自由电子经过时,Kondo粒子散射改变了入射电子态中不同成分自旋的比例,起到了纠缠浓缩的作用;当相互作用的2个自由电子经过时,Kondo粒子散射可以使其形成自旋纠缠,其纠缠程度取决于初始状态和散射势高度,适当调整势垒高度能够有效地控制电子纠缠程度。(本文来源于《山东建筑大学学报》期刊2019年05期）
冉柯静[2]（2019）在《Kitaev量子自旋液体材料α-RuCl_3的中子散射研究》一文中研究指出量子自旋液体是一种因存在强量子涨落使得体系即使到绝对零度也无法建立长程磁有序的新奇量子态。该体系不存在自发对称性破缺与局域序参量,不能用朗道相变理论进行描述;自旋间长程关联形成量子纠缠,并存在着非阿贝尔统计的任意子激发,可被用于量子计算。另外,有观点认为通过掺杂量子自旋液体可以得到高温超导,因此对量子自旋液体的研究也有助于人们对高温超导电性起源的进一步了解。在量子自旋液体的众多分类中,Kitaev量子自旋液体作为其中一个重要的理论模型,因其独有的新奇物理特性,表现出了颇高的研究价值。Kitaev模型是一种建立在二维六角蜂窝状格子上的自旋1/2理论模型,该模型具有拓扑序,可进行严格求解。更有意思的是,体系内存在着分数化激发:Majorana费米子与Z2规范场。因此,寻找到真实的Kitaev量子自旋液体材料并对其进行研究不仅在基础科学领域有着重大的研究意义,也在量子通讯、量子信息等方面有着很高的应用前景。近年来,人们发现Mott绝缘体中晶体场、自旋轨道耦合与电子关联作用产生的组合效应可以实现各向异性Kitaev相互作用。因此,具有4d轨道电子的Mott绝缘体α-RuCl3成为了Kitaev量子自旋液体的主要候选材料,寻找该材料中的Kitaev物理与量子自旋液体激发的理论及实验研究呈井喷之势层出不穷。磁激发性质是判断一个材料是否为量子自旋液体的重要判据,通过中子散射技术探究量子自旋液体材料中新颖自旋态及其对应的分数化激发具有其他实验手段不可替代的优势及必要性。本文主要利用非弹性中子散射实验对Kitaev量子自旋液体候选材料α-RuCl3中的新颖磁激发进行研究。主要研究内容及结论如下:1.非弹性中子散射实验对α-RuCl3中自旋波激发的研究。我们利用气相输运法生长出高质量α-RuC13单晶并进行结构及物性表征。利用弹性中子散射实验确认了该材料的磁有序基态为锯齿序(Zigzag)态,并首次对α-RuCl3单晶进行了非弹性中子散射实验,得到了位于高对称点M点(0.5,0,0)附近的自旋波激发色散谱。通过将从第一性原理出发基于线性自旋波理论的结果对实验获得的自旋波色散谱进行拟合,并得到了符合实验结果的动力学参数——K=-6.8 meV,Γ=9.5 meV。我们发现该体系哈密顿量中各向异性Kitaev项K与非对角项r项的数值远大于海森堡项J,首次在实验中验证了用K-r模型来描述这个体系的正确性。该研究证实了真实材料中Kitaev相互作用的存在。2.利用极化中子散射实验确认α-RuCl3中量子自旋液体激发模式的存在。有模型及中子散射实验提出该材料布里渊区的中心,即r点存在满足分数化激发特征的连续谱激发。然而普通的非弹性中子散射实验在测到布里渊区中心时会存在一些与原子核散射带来的非相干散射造成较大的背景,这种背景信号也是各向同性分布在较大动量空间,使得无法判断连续谱是否存在分数化激发的贡献。极化中子散射可以通过测量不同通道的翻转自旋有效地将核散射与磁散射进行区分。因此,我们利用极化中子散射实验探测位于r点附近的量子自旋液体激发,确定在Γ点附近确实存在与温度无依赖关系的磁激发信号,给出了分数化激发存在的重要实验证据。3.外加磁场下α-RuCl3中新奇物理性质的研究。即使α-RuCl3中存在Kitaev相互作用且占据主导地位,但整个材料基态仍然是锯齿状磁有序态,而纯量子自旋液体中不存在磁有序。因此,我们利用外加磁场对α-RuCl3单晶进行量子相的调控,发现一个平行于ab面内的外加磁场可以抑制掉该体系的磁有序,在Bc～7.5 T时磁有序被完全抑制,之后会出现一个新的无序相。我们结合核磁共振、极低温热导与非弹性中子散射实验对该材料磁场下的相图进行了系统研究:核磁共振实验与极低温热导结果证明了磁有序被抑制后的无序相为量子自旋液体相。中子散射实验得到了磁场下的能隙演变相图,发现在临界场BC附近一定区域内存在无能隙磁激发,磁场继续增大则能隙重新打开进入新的相区。(本文来源于《南京大学》期刊2019-05-01）
晏艺翡,苏军海[3]（2018）在《一种对自旋弹体表面群密布散射点回波特性的分析方法》一文中研究指出所有针对目标微动特征的分析方法以往均是用目标上一个散射点表征一种微动形式来建模。以该建模方法为基础对目标回波的时频分布、RCS序列等特征进行分析。该种建模方法与工程实际中的弹体表层曲面各个散射点均会有回波且各散射点散射系数不同的物理事实相差甚远。本文建立了一种考虑观测角度遮挡及弹体后向散射分布的弹体表面密集群散射点的回波模型,通过仿真,对比分析了单一散射点及密级散射点回波的频谱特性差异。在此基础上,提出了一种较为通用的微多普勒展宽重聚算法,从工程实际的角度,进一步探索了自旋弹体的回波特征并优化了雷达速度跟踪的处理流程。(本文来源于《火控雷达技术》期刊2018年04期）
熊襄玉[4]（2017）在《超冷原子费米气体自旋轨道耦合和背景散射的研究》一文中研究指出近年来,随着科技的发展进步,冷原子气体在理论和实验方面有众多突破,从而冷原子气体的自旋轨道耦合也成了当今的热门课题引起了人们的重视。本文研究了加入自旋轨道耦合以后冷原子系统表现出来的一些特别的性质。超冷原子已经被发展作为研究多体物理的一种实验工具,不仅原子之间的相互作用可以被有效的调节,而且原子自身也可以被有效的控制。比如,两个原子之间的散射长度可以通过磁场的Feshbach共振被精确的调节到任何值。本文主要探讨了自旋为1/2的超冷费米气体在不同的背景散射和自旋轨道耦合的情况下Feshbach共振的性质,通过使用双通道模型和平均场的理论,我们发现了费米子原子在开通道和闭通道之间的性质受耦合强度的影响十分明显。在相同情况下,通过对比发现如果通道的耦合强度趋于消失,双通道模型表现出的性质和单通道完全一致。两通道之间的共振的宽度和自旋轨道耦合之间存在超流序参数的竞争,而在考虑背景散射的情况下,发现它可以被背景散射强度非常有效的调节。在控制参数不同的情况下,我们发现束缚态的分子特性都有一个相当大的变化。比如,随着自旋轨道耦合强度的增加,Feshbach分子的数量最初几乎不变,然而随着自旋轨道耦合强度的值到达某一确定的值时,分子的数目开始迅速的增加。(本文来源于《华中科技大学》期刊2017-05-01）
翁先祥,蒋永进[5]（2015）在《自旋轨道耦合系统的散射矩阵的一般性质》一文中研究指出针对具有自旋轨道耦合的散射问题,通过对称性分析,给出了时间反演不变性条件下的散射矩阵的一些严格性质.特别对于二端问题,在导线为空间单模(导线本身也可以含自旋轨道耦合)的情况下,证明了其透射矩阵为常数乘以二维幺模幺正矩阵的形式.(本文来源于《浙江师范大学学报(自然科学版)》期刊2015年03期）
[6]（2014）在《物理所铁基超导体中自旋向列相的中子散射研究获重要进展》一文中研究指出中科院物理所/北京凝聚态物理国家实验室(筹)超导国家重点实验室研究人员利用非弹性中子散射实验手段,首次从自旋角度针对电子型掺杂铁基超导体BaFe2-xNixAs2中电子向列相问题开展了相关研究。他们发展了一套适合中子散射实验的退孪晶实验装置,通过在结构相变温度Ts之上沿着晶体b轴加偏置压力,单晶样品在Ts之下将保持单畴区形态,这构(本文来源于《中国科学院院刊》期刊2014年05期）
王晶[7]（2014）在《铁基超导体中自旋向列相的中子散射研究取得重要进展》一文中研究指出最近,中国科学院物理研究所超导国家重点实验室的戴鹏程研究团队采用非弹性中子散射的实验方法研究了单轴压力退孪晶的BaFe2-xNixAs2样品中的自旋激发在Q=(1,0,1)和(0,1,1)处的分布随温度和Ni掺杂量的演化,在国际上首先从自旋/磁涨落上观察到了这种电子向列相的存在,并研究了自旋向列涨落在相图中存在的范围.发现自旋向列关联(定义为I(1,0,1)>I(0,1,1),I表示强度)与电阻各向异性具有相似的起始温度,两者在相图中存在的范围也非常相似,并均在最佳掺杂点附近消失(图1),表明两者有直接的关联.该研究首次从自旋角度证实了电子向列相的存在,并为其微观物理起源解释提供了重要实验依据,对理解高温超导体中向列相乃至赝能隙的形成有重要参考意义.该项研究工作于2014年7月在Science杂志上发表.(本文来源于《科学通报》期刊2014年25期）
李志,曹辉[8]（2014）在《自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体在尖端势垒散射中的Klein隧穿》一文中研究指出本文对自旋-轨道耦合的玻色-爱因斯坦凝聚体经过尖端势垒散射的过程进行了数值模拟,发现散射过程中存在Klein隧穿现象.相较于高斯势垒,尖端势垒散射的Klein阻塞及Klein隧穿区域会向较高势垒方向移动.在Klein隧穿区域,透射系数随势垒高度而振荡下降,且振幅随着势垒增高而逐渐减小.最后,分别讨论了原子相互作用对经典透射区域、Klein阻塞区域以及Klein隧穿区域散射过程的影响.(本文来源于《物理学报》期刊2014年11期）
段皓[9]（2013）在《具有各向同性自旋轨道耦合的两体散射研究》一文中研究指出在过去20多年里冷原子物理的研究获得了蓬勃的发展，一个极为重要的原因是由于两个冷原子间的有效相互作用形式简单而且强度精确可调。通常的冷原子量子气体十分稀薄，因此整体的性质在很大的程度上取决于两体相互作用的性质。同时由于具有十分优良的量子相干性和对原子的量子态以及原子间相互作用进行操控的丰富手段，冷原子体系逐步发展成为研究相互作用的多体和少体系统的良好实验载体。近几年来，随着人工合成规范场技术在冷原子体系中的发展，人们可以模拟出在分数量子霍尔效应以及拓扑绝缘体中起重要作用的自旋轨道耦合(spin-orbit coupling)。尽管形式简单，这种耦合却能够显着地改变冷原子间的有效相互作用。即使对于单个原子，单粒子色散关系，几率流，态密度等性质也会发生显着的改变。深入理解自旋轨道耦合相互作用对冷原子系统的影响对于更好的理解原子量子气体中的多体和少体物理具有十分重要的意义。本论文对具有叁维各向同性的自旋轨道耦合相互作用的两体散射建立了一个完整的理论框架。我们得到了两个基态原子之间的碰撞截面与散射振幅的一般表达式。我们同时阐明了在各向同性的自旋轨道耦合相互作用下双原子碰撞性质的变化。通过采用球方势模型和s-波赝势分别来描述两个基态原子之间的短程相互作用，我们全面地系统地求解了两个全同费米子体系和全同玻色子体系的低能散射性质。自旋轨道耦合的出现为两体低能散射带来一个不同于通常由短程作用势对应的新能量尺度。在低于这个新能量尺度下，我们发现冷原子之间散射将具有与以往Wigner阈值行为不同的全新性质，同时散射原子的分布一般具有个性异性。我们详细的分析和理解这些结果并指出一系列可以在实验上观察到的现象。我们的结果为正确理解和处理带有自旋轨道耦合相互作用的冷原子物理体系中原子间的有效相互作用提供了理论基础。(本文来源于《清华大学》期刊2013-06-01）
李志,王建忠[10]（2013）在《自旋-轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚势垒散射特性的研究》一文中研究指出对自旋-轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚中的双势垒散射问题进行了研究,得到了系统透射系数的解析表达式,并对如何克服Klein隧穿以及如何束缚Dirac粒子进行了讨论并给出囚禁Dirac粒子的实验方案.此外,运用时间劈裂谱方法对Dirac粒子势垒散射问题进行了数值模拟.分析了Dirac粒子分别在势垒Klein阻塞区域中心以及边缘的透射情况.最后从排斥和吸引相互作用两方面研究了非线性相互作用对于Dirac粒子演化的影响,结果表明弱非线性相互作用对散射特性的影响非常小,而强非线性相互作用会彻底破坏波包的动量分布,从而改变Dirac粒子的势垒散射效果.(本文来源于《物理学报》期刊2013年10期）
自旋有关的散射论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
量子自旋液体是一种因存在强量子涨落使得体系即使到绝对零度也无法建立长程磁有序的新奇量子态。该体系不存在自发对称性破缺与局域序参量,不能用朗道相变理论进行描述;自旋间长程关联形成量子纠缠,并存在着非阿贝尔统计的任意子激发,可被用于量子计算。另外,有观点认为通过掺杂量子自旋液体可以得到高温超导,因此对量子自旋液体的研究也有助于人们对高温超导电性起源的进一步了解。在量子自旋液体的众多分类中,Kitaev量子自旋液体作为其中一个重要的理论模型,因其独有的新奇物理特性,表现出了颇高的研究价值。Kitaev模型是一种建立在二维六角蜂窝状格子上的自旋1/2理论模型,该模型具有拓扑序,可进行严格求解。更有意思的是,体系内存在着分数化激发:Majorana费米子与Z2规范场。因此,寻找到真实的Kitaev量子自旋液体材料并对其进行研究不仅在基础科学领域有着重大的研究意义,也在量子通讯、量子信息等方面有着很高的应用前景。近年来,人们发现Mott绝缘体中晶体场、自旋轨道耦合与电子关联作用产生的组合效应可以实现各向异性Kitaev相互作用。因此,具有4d轨道电子的Mott绝缘体α-RuCl3成为了Kitaev量子自旋液体的主要候选材料,寻找该材料中的Kitaev物理与量子自旋液体激发的理论及实验研究呈井喷之势层出不穷。磁激发性质是判断一个材料是否为量子自旋液体的重要判据,通过中子散射技术探究量子自旋液体材料中新颖自旋态及其对应的分数化激发具有其他实验手段不可替代的优势及必要性。本文主要利用非弹性中子散射实验对Kitaev量子自旋液体候选材料α-RuCl3中的新颖磁激发进行研究。主要研究内容及结论如下:1.非弹性中子散射实验对α-RuCl3中自旋波激发的研究。我们利用气相输运法生长出高质量α-RuC13单晶并进行结构及物性表征。利用弹性中子散射实验确认了该材料的磁有序基态为锯齿序(Zigzag)态,并首次对α-RuCl3单晶进行了非弹性中子散射实验,得到了位于高对称点M点(0.5,0,0)附近的自旋波激发色散谱。通过将从第一性原理出发基于线性自旋波理论的结果对实验获得的自旋波色散谱进行拟合,并得到了符合实验结果的动力学参数——K=-6.8 meV,Γ=9.5 meV。我们发现该体系哈密顿量中各向异性Kitaev项K与非对角项r项的数值远大于海森堡项J,首次在实验中验证了用K-r模型来描述这个体系的正确性。该研究证实了真实材料中Kitaev相互作用的存在。2.利用极化中子散射实验确认α-RuCl3中量子自旋液体激发模式的存在。有模型及中子散射实验提出该材料布里渊区的中心,即r点存在满足分数化激发特征的连续谱激发。然而普通的非弹性中子散射实验在测到布里渊区中心时会存在一些与原子核散射带来的非相干散射造成较大的背景,这种背景信号也是各向同性分布在较大动量空间,使得无法判断连续谱是否存在分数化激发的贡献。极化中子散射可以通过测量不同通道的翻转自旋有效地将核散射与磁散射进行区分。因此,我们利用极化中子散射实验探测位于r点附近的量子自旋液体激发,确定在Γ点附近确实存在与温度无依赖关系的磁激发信号,给出了分数化激发存在的重要实验证据。3.外加磁场下α-RuCl3中新奇物理性质的研究。即使α-RuCl3中存在Kitaev相互作用且占据主导地位,但整个材料基态仍然是锯齿状磁有序态,而纯量子自旋液体中不存在磁有序。因此,我们利用外加磁场对α-RuCl3单晶进行量子相的调控,发现一个平行于ab面内的外加磁场可以抑制掉该体系的磁有序,在Bc～7.5 T时磁有序被完全抑制,之后会出现一个新的无序相。我们结合核磁共振、极低温热导与非弹性中子散射实验对该材料磁场下的相图进行了系统研究:核磁共振实验与极低温热导结果证明了磁有序被抑制后的无序相为量子自旋液体相。中子散射实验得到了磁场下的能隙演变相图,发现在临界场BC附近一定区域内存在无能隙磁激发,磁场继续增大则能隙重新打开进入新的相区。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
自旋有关的散射论文参考文献
[1].张浩,赵俊卿.基于Kondo粒子散射的电子自旋纠缠[J].山东建筑大学学报.2019
[2].冉柯静.Kitaev量子自旋液体材料α-RuCl_3的中子散射研究[D].南京大学.2019
[3].晏艺翡,苏军海.一种对自旋弹体表面群密布散射点回波特性的分析方法[J].火控雷达技术.2018
[4].熊襄玉.超冷原子费米气体自旋轨道耦合和背景散射的研究[D].华中科技大学.2017
[5].翁先祥,蒋永进.自旋轨道耦合系统的散射矩阵的一般性质[J].浙江师范大学学报(自然科学版).2015
[6]..物理所铁基超导体中自旋向列相的中子散射研究获重要进展[J].中国科学院院刊.2014
[7].王晶.铁基超导体中自旋向列相的中子散射研究取得重要进展[J].科学通报.2014
[8].李志,曹辉.自旋轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚体在尖端势垒散射中的Klein隧穿[J].物理学报.2014
[9].段皓.具有各向同性自旋轨道耦合的两体散射研究[D].清华大学.2013
[10].李志,王建忠.自旋-轨道耦合玻色-爱因斯坦凝聚势垒散射特性的研究[J].物理学报.2013