导读:本文包含了准几率分布函数论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:真空态,相干态,准几率分布函数
准几率分布函数论文文献综述
徐广文[1]（2011）在《双模场真空态与相干态的迭加态的准几率分布函数》一文中研究指出辐射场的非经典态在量子光学中占有十分重要的位置,在实践中有着非常广泛的应用背景,因此如何构造出各种各样的非经典态引起了越来越多的人的极大兴趣和重视。本文中,我们构造了辐射场的一类新的非经典态,称之为双模真空态与相干态的迭加态。我们对该态做了详细的数值计算以及量子统计性质的讨论。我们构造了双模真空态与相干态的迭加态的数学结构,讨论了它的准几率分布函数。数值计算结果表明,双模真空态与相干态的迭加态具有非常显着的非经典性质,因此双模真空态与相干态的迭加态是一类新的非经典光场态。(本文来源于《量子光学学报》期刊2011年03期）
林二印[2]（2011）在《非理想单原子的玻色—爱因斯坦凝聚系统中的动量几率分布函数的研究》一文中研究指出爱因斯坦在1925年预言:在适当的条件下,全同的Boson型粒子会在同一最低动量态上宏观聚集的现象被称为玻色-爱因斯坦凝聚(简称BEC)。BEC作为一种宏观量子态的真正实现是以1995年7月美国Wieman小组关于87Rb原子的玻色-爱因斯坦凝聚报告为发端的,这是自上一世纪二十年代以来近七十年中实验物理学最重要之一。现在的激光冷却和俘陷技术已远不止纯光学手段一种,早已发展到磁光联合操作阶段了,这为便捷的实现BEC提供了可能。BEC作为一种全新的物质形态,远不同于已有所了解地其它四种物质形态----固态、液态、气态、等离子态等。其物质性态的研究在理论方面有两个方向:静态层面和动态层面----BEC的动力学行为。本论文选择在静态层面----关于凝聚体中粒子的动量几率分布展开研究。在本文中,首先简要地回顾了非相对论标量单原子BEC的基本理论背景和实验技术的进展,而后阐述了由玻戈留玻夫院士所发展的非相对论标量理想单原子的BEC凝聚体系统中粒子动量分布的相关理论。最后本论文讨论了非相对论标量弱相互作用单原子系统中BEC凝聚体粒子动量几率分布行为。在本论文的工作中,基于粒子数N守恒,考虑热力学极限下的行为。从理论上给出了弱相互作用的单原子气体的玻色爱因斯坦凝聚系统的粒子与光场相互作用下的动量几率分布函数,拓展了BEC静态性质粒子数密度的视野,能使我们对玻色爱因斯坦凝体中的粒子按动量大小分布的机会多少有一个清晰地定量认识。另一方面,本论文在技术上修正了一维量子线性变换,使之能够在叁维情况下对陷俘在球谐振势中的原子与激光场作用的系统做出自洽的处理,从而自然地实现向理想化系统等效转化。文章的最后给出了本文的讨论和展望,并提出了进一步可能的努力方向。(本文来源于《新疆大学》期刊2011-05-23）
厚美瑛,李寅阊[3]（2009）在《稀薄颗粒气体的运动速度几率分布函数》一文中研究指出利用在微重力环境下获得的稀薄颗粒体系长时间(2h)运动的录像数据,得到了颗粒气体的非高斯速度几率分布,分布函数接近负e指数.应用湍流中的朗之万方程修正形式,探讨给出颗粒体系速度几率分布函数普适表达式的可能性.(本文来源于《科学通报》期刊2009年11期）
袁通全[4]（2006）在《一类相空间中的准几率分布函数系》一文中研究指出定义了一类相空间中的准几率分布函数系,这个准几率分布函数系直接建立在具有更加广泛意义的量子相空间Schrdinger方程解的基础之上,其中定义^Pα=αp-iq和Q^α=(1-α)q+ip.发现了两个有趣的关系.(1)建立的量子相空间Schrdinger方程的解实际上是对函数φ(λ)exp[i(1-α)qp]做窗口Fourier变换.(2)这个窗口函数g(λ)起着选择窗口形式的作用,而且不同的窗口对应着不同的分布函数.当g(λ)是一个代表Gauss窗的Gauss函数的时候,准几率分布函数就是一个类似于Husimi的分布函数fαHL(q,p);当g(λ)是一个表示椭圆的复函数时,准几率分布函数就是一个椭圆分布函数fEα(q,p);再在g(λ)为复函数的基础上附加α=0,就可得到标准序分布函数fS(q,p)、反标准序分布函数fAS(q,p)和Wigner分布函数fW(q,p),此时g(λ)表示高度为12π而长度为λ的矩形窗.(本文来源于《物理学报》期刊2006年10期）
吴绍曾,张程祥[5]（1992）在《无规行走链回转半径几率分布函数的计算》一文中研究指出使用无规行走模型,得到了线状分子链回转半径几率分布函数各阶矩的一般表达式。当链段数趋向无穷大时,无规行走链与Gauss链的渐近行为一致。本文还给出了无规行走链回转半径各阶矩的近似计算方法以及2阶矩、4阶矩、6阶矩与链段数关系的严格解析表达式。(本文来源于《高等学校化学学报》期刊1992年01期）
李宏,谢应茂,刘少斌[6]（1990）在《二能级原子受激辐射的性质——关联函数与光子数几率分布函数》一文中研究指出本文从单模辐射场对单个二能级原子相作用出发,研究了原子辐射为双光子或k(k>2)光子时的统计性质,求出了电场的关联函数和光子数几率分布函数,并进行了讨论.(本文来源于《江西科学》期刊1990年03期）
朱宏雄,吴王杰[7]（1988）在《维量子耗散系统的准几率分布函数表示》一文中研究指出通过量子系统与由大量辐射场模组合的热库相耦合的方式引入耗散,可以建立与一维经典阻尼振子对应的一维量子耗散振子系统,其哈密顿为其中(本文来源于《自然杂志》期刊1988年08期）
准几率分布函数论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
爱因斯坦在1925年预言:在适当的条件下,全同的Boson型粒子会在同一最低动量态上宏观聚集的现象被称为玻色-爱因斯坦凝聚(简称BEC)。BEC作为一种宏观量子态的真正实现是以1995年7月美国Wieman小组关于87Rb原子的玻色-爱因斯坦凝聚报告为发端的,这是自上一世纪二十年代以来近七十年中实验物理学最重要之一。现在的激光冷却和俘陷技术已远不止纯光学手段一种,早已发展到磁光联合操作阶段了,这为便捷的实现BEC提供了可能。BEC作为一种全新的物质形态,远不同于已有所了解地其它四种物质形态----固态、液态、气态、等离子态等。其物质性态的研究在理论方面有两个方向:静态层面和动态层面----BEC的动力学行为。本论文选择在静态层面----关于凝聚体中粒子的动量几率分布展开研究。在本文中,首先简要地回顾了非相对论标量单原子BEC的基本理论背景和实验技术的进展,而后阐述了由玻戈留玻夫院士所发展的非相对论标量理想单原子的BEC凝聚体系统中粒子动量分布的相关理论。最后本论文讨论了非相对论标量弱相互作用单原子系统中BEC凝聚体粒子动量几率分布行为。在本论文的工作中,基于粒子数N守恒,考虑热力学极限下的行为。从理论上给出了弱相互作用的单原子气体的玻色爱因斯坦凝聚系统的粒子与光场相互作用下的动量几率分布函数,拓展了BEC静态性质粒子数密度的视野,能使我们对玻色爱因斯坦凝体中的粒子按动量大小分布的机会多少有一个清晰地定量认识。另一方面,本论文在技术上修正了一维量子线性变换,使之能够在叁维情况下对陷俘在球谐振势中的原子与激光场作用的系统做出自洽的处理,从而自然地实现向理想化系统等效转化。文章的最后给出了本文的讨论和展望,并提出了进一步可能的努力方向。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
准几率分布函数论文参考文献
[1].徐广文.双模场真空态与相干态的迭加态的准几率分布函数[J].量子光学学报.2011
[2].林二印.非理想单原子的玻色—爱因斯坦凝聚系统中的动量几率分布函数的研究[D].新疆大学.2011
[3].厚美瑛,李寅阊.稀薄颗粒气体的运动速度几率分布函数[J].科学通报.2009
[4].袁通全.一类相空间中的准几率分布函数系[J].物理学报.2006
[5].吴绍曾,张程祥.无规行走链回转半径几率分布函数的计算[J].高等学校化学学报.1992
[6].李宏,谢应茂,刘少斌.二能级原子受激辐射的性质——关联函数与光子数几率分布函数[J].江西科学.1990
[7].朱宏雄,吴王杰.维量子耗散系统的准几率分布函数表示[J].自然杂志.1988