导读:本文包含了电磁边界条件论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:电磁材料,超材料,双向各向同性,理想电磁导体
电磁边界条件论文文献综述
巴巴尔（Babar,Hayat）[1]（2019）在《在双各向同性超材料边界条件下理想电磁导体球的散射研究》一文中研究指出材料的电磁特性是其重要的指标之一,描述材料电磁特性的参数有介电常数ε和磁导率μ,其中磁导率描述了材料的磁电耦合特性。手性度承载参数κ和特勒根参数X都是无量纲参数,用于表示双向各向同性材料的非互易性。一般各向同性介质的本构关系涉及材料的四种不同的参数,可以用不同的方式组合以表示它们的电磁特性。通过给出的电场强度(E)和磁场强度(H)以及电场密度(D)和磁通密度(B),可以判断这些关系是否各向同性。然而,这种双向各向同性本构关系使电磁散射的解决方案和与双向各向同性介质相关的辐射问题复杂化。本论文把双向各向同性材料的电介质和磁性球边界条件的散射表达式扩展到准静态分析小球。本论文通过准静态分析,展示了一个简单方法分析理想电磁导体(PEMC)球的电磁散射特性。假设双向各向同性超材料作为构成PEMC中主体介质。由PEMC中的参数确定所使用的边界条件。此外,本文还导出了极化矩的表达式和极化的不同方式(共极化和交叉极化)。对于不同的材料参数,即(χ,κ,μ,ε),分析了其极化效应。得到的表达式可以应用于双向各向同性材料球体中涉及的散射和测量问题。最后,本文用准静态电磁学的方法分析并仿真了双向各向同性材料的边界条件,并给出了仿真结果。(本文来源于《北京邮电大学》期刊2019-05-08）
张云霞,缪旻,胡变香,韩波,李振松[2]（2019）在《叁维集成转接板互连电磁传播仿真中吸收边界条件的选取及其验证》一文中研究指出为了完成叁维集成转接板互连结构中电磁场分布的建模与数值计算,采用时域有限差分法(Finite DifferenceTime Domain, FDTD)仿真二维横电波(Transverse Electric, TE)的传播,观察在添加Mur吸收边界条件和完全匹配层(Perfectly Matched Layer, PML)吸收边界条件时边界处磁场的变化,绘制误差曲线与等相位线来检验这两种边界条件的吸收性能。结果表明,将PML边界条件作为二维TE波的吸收边界可以确保仿真结果更符合工程实际。(本文来源于《电子技术应用》期刊2019年03期）
薛帅,白登海,唐静,马晓冰[3]（2017）在《耦合PML边界条件的叁维大地电磁二次场有限差分法》一文中研究指出本文将大地电磁场分解为一次场和二次场,应用交错网格有限差分法模拟计算大地电磁二次场,并引入各向异性最佳匹配层(PML)吸收边界条件作为二次场边界条件,实现了耦合PML吸收边界条件的叁维大地电磁二次场有限差分正演模拟.为了确保正演的稳定性和效率,QMR求解器和磁感应矢量散度校正技术被用于PML吸收边界条件下系数矩阵的快速求解.叁维模型正演响应表明,基于二次场的叁维大地电磁有限差分算法具有较高的计算精度和可靠性.通过计算分析不同PML吸收因子条件的大地电磁正演结果,显示在适当的吸收因子下,PML吸收边界条件可较大幅度的减小外边界距离,从而有效的压缩模型求解空间,最终提高叁维大地电磁正演模拟的效率.(本文来源于《地球物理学报》期刊2017年01期）
徐涛[4]（2016）在《基于高阶阻抗边界条件的涂敷目标电磁散射分析》一文中研究指出涂敷目标的电磁散射分析在实际应用中具有十分重要的意义,尤其在雷达隐身和反隐身、雷达识别和反识别、精密制导及仿真技术领域起着极其重要的作用。因此如何准确、快速地分析涂敷目标的电磁特性,长期以来一直是计算电磁学领域的研究重点。为此,本文开展了对于涂敷目标电磁散射分析中的高效求解方法的研究。阻抗边界条件通过建立涂敷目标外表面上切向电场与切向磁场的关系,再与边界积分方程联立求解得到表面等效电磁流,为分析涂敷目标的散射特性提供了简捷而有效的计算方法。本文以涂敷目标的散射问题和高阶阻抗边界条件为研究对象,做了以下几方面的工作:首先,介绍了涂敷目标电磁散射分析主要的积分方程方法,分析了它们的优势以及局限性;其次,着重介绍了高阶阻抗边界条件理论,推导出高阶阻抗边界条件表达式,并具体探讨了高阶阻抗边界条件与频域积分方程方法相结合的数值实现过程,并在实现过程中针对高阶阻抗边界条件中的高阶偏微分项进行了简化处理,并给出数值算例验证了该方法的正确性和实用性;最后,介绍了利用高阶阻抗边界条件结合时域积分方程分析涂敷目标的电磁散射特性,详细推导了时间步进算法用于求解基于高阶阻抗边界条件的时域积分方程的具体步骤,包括采用矢量匹配法结合递归卷积处理时域高阶阻抗边界条件得到涂敷目标表面切向电场和表面电流之间递推关系。数值算例验证了该方法的正确性与稳定性。(本文来源于《南京理工大学》期刊2016-12-01）
李江海,阙肖峰,胡静伟,聂在平[5]（2015）在《基于阻抗边界条件建模的涂敷目标电磁散射分析》一文中研究指出针对飞行器上常用的涂敷吸波材料结构开展电磁散射数值建模和散射特性分析。利用涂敷结构表面电磁场的阻抗边界条件,建立表面电流和表面磁流的新型积分方程形式,并利用快速算法进行求解。数值结果表明:该型积分方程在不增加额外计算量和存储量的条件下,显着改善了迭代求解收敛性,为复杂涂敷结构的电磁散射分析提供了快速、可靠的技术途径。(本文来源于《微波学报》期刊2015年01期）
程旻,吴琛,李玲芳,黄伟,张丹[6]（2014）在《电磁环网合环操作条件边界缩放实用计算法》一文中研究指出电网合环调电是常见调度操作,合理制定合环调电操作条件对电网安全运行具有重要意义,目前缺少制定电磁环网合环调电条件的完善方法。本文通过边界缩放的方式提出了电磁环网合环调电条件制定的实用计算方法,并以实际算例加以说明,为电磁环网合环过程分析提供了新的思路,以供大家探讨。(本文来源于《物联网与电力新技术——2014年云南电力技术论坛论文集》期刊2014-12-08）
程旻,吴琛,李玲芳,黄伟,张丹[7]（2014）在《电磁环网合环操作条件边界缩放实用计算法》一文中研究指出通过边界缩放的方式提出了电磁环网合环调电条件制定的实用计算方法,并以实际算例加以说明,为电磁环网合环过程分析提供了新的思路,以供大家探讨。(本文来源于《云南电力技术》期刊2014年04期）
罗威[8]（2013）在《扇形边界条件下的大地电磁正反演研究》一文中研究指出大地电磁测深法是以天然交变电磁场为场源，研究地壳至上地幔电性结构的一种频率域测深方法。当前直角坐标系下的大地电磁正反演算法研究已经比较成熟，但非直角坐标系下的大地电磁正反演方法研究还较少。考虑到地球的球状形态，本文主要研究扇形边界条件下的大地电磁二维正演和反演算法，为长剖面、大深度的长周期大地电磁测深提供新的、更合理的正反演方法。测线长达数百至上千公里，或测线与地球的截面圆半径较小时，大地电磁测深法需考虑地球球状形态即地球曲率的影响。本文推导了球坐标系下的大地电磁偏微分方程，给出了扇形边界条件下的二维大地电磁变分方程，采用梯形单元剖分、双线性插值、预调件共轭梯度法解方程的有限单元法做正演模拟。编写了二维正演程序，通过和一维解析解对比，验证了正演程序的正确性。然后研究了扇形边界条件下的大地电磁非线性共轭梯度反演算法，采用一维自适应正则化反演结果作二维初始模型。通过理论模型计算分析，认为对于大深度的长周期大地电磁测深，必须要有足够长的剖面才能获得较好的反演结果。发现随着测线长度的增加以及测线与地球截面圆半径的减小，地球球状形态对大地电磁反演结果影响越大。认为采用扇形边界条件下的大地电磁正反演方法比传统的矩形边界条件下的大地电磁正反演更加直观、合理。在国家自然科学重点基金项目扬子地台西缘深部地质结构与油气赋存背景研究（40839909）和国家科技专项（SinoProbe-02-04）支持下，沿甘肃碌曲-龙门山-重庆合川布设了超宽频大地电磁剖面，对龙门山及邻区进行了壳幔电性结构探测，采用更直观合理的扇形边界条件下的反演算法对超宽频大地电磁资料进行二维反演,首次建立起龙门山及邻区二维壳幔电性结构扇形模型。该剖面电性结果揭示了自北西向南东岩石圈深部的若尔盖壳幔高阻块体、松潘壳幔低阻带、龙门山壳幔高阻块体和川中壳幔高阻块体电性结构特征；龙门山逆冲推覆构造带下方的龙门山壳幔高阻体显示为向北西延伸的楔形构造，推断龙门山及松潘—甘孜地块由于受青藏高原东缘和上扬子地块双向挤压，松潘—甘孜地块地壳物质向龙门山逆冲推覆，中下地壳至上地幔向下向南东俯冲，呈现上扬子地块西缘高阻楔形体插入青藏高原东缘的态势；初步认为上扬子地块西缘深部以松潘壳幔韧性剪切带作为中新生代以来的边界。龙门山壳幔高阻楔形体的发现和扬子地块西缘边界的进一步研究对龙门山的深部结构研究、油气资源远景评价及地震等灾害预测都有重要的意义。(本文来源于《成都理工大学》期刊2013-05-01）
翁爱华,刘云鹤,贾定宇,殷长春[9]（2013）在《基于电场不连续边界条件的层状介质电磁格林函数计算》一文中研究指出给出了适用于全空间层状模型偶极子源格林函数的去奇异性广义描述技术。过源平行于层界面设置一个虚界面,使相邻层界面限制的区域中电磁矢量势函数可以分解为TE模式和TM模式标量势函的迭加,且它们都满足齐次Helmhlotz方程,相应的解可以通过迭加上行波和下行波函数得到。源的奇异性被耦合到切向电磁场所满足的不连续边界条件上,并通过反射系数所描述的振幅递推关系延拓到其他任意层中,实现了全空间任意位置格林函数的计算。该思路被应用到VED源激发的海洋电磁模型数值模拟中,计算结果很好地反映了电磁场在海洋模型中的传播过程,验证了该技术思路的正确性。(本文来源于《吉林大学学报(地球科学版)》期刊2013年02期）
杨利霞,马辉,施卫东,施丽娟,于萍萍[10]（2013）在《基于表面阻抗边界条件的等离子体薄涂层电磁散射的时域有限差分分析》一文中研究指出基于表面阻抗边界条件时域有限差分(FDTD)方法研究了一维斜入射情况下非磁化等离子体薄涂层涂敷金属材料的电磁散射特性,该方法忽略对薄层背景材料进行网格剖分,大大减少了计算量.首先推导了理想导体涂敷等离子体薄涂层的表面阻抗频域表达式,然后代入边界条件并变换到时域,再用分段线性递推卷积方法将时域表达式离散得到FDTD迭代式.编程计算了垂直及斜入射情形下的平行极化和垂直极化反射系数,通过验证算例与解析解对比,结果表明该方法的准确性和有效性.最后利用该方法分析了不同入射角对反射系数的影响.(本文来源于《物理学报》期刊2013年03期）
电磁边界条件论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
为了完成叁维集成转接板互连结构中电磁场分布的建模与数值计算,采用时域有限差分法(Finite DifferenceTime Domain, FDTD)仿真二维横电波(Transverse Electric, TE)的传播,观察在添加Mur吸收边界条件和完全匹配层(Perfectly Matched Layer, PML)吸收边界条件时边界处磁场的变化,绘制误差曲线与等相位线来检验这两种边界条件的吸收性能。结果表明,将PML边界条件作为二维TE波的吸收边界可以确保仿真结果更符合工程实际。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
电磁边界条件论文参考文献
[1].巴巴尔（Babar,Hayat）.在双各向同性超材料边界条件下理想电磁导体球的散射研究[D].北京邮电大学.2019
[2].张云霞,缪旻,胡变香,韩波,李振松.叁维集成转接板互连电磁传播仿真中吸收边界条件的选取及其验证[J].电子技术应用.2019
[3].薛帅,白登海,唐静,马晓冰.耦合PML边界条件的叁维大地电磁二次场有限差分法[J].地球物理学报.2017
[4].徐涛.基于高阶阻抗边界条件的涂敷目标电磁散射分析[D].南京理工大学.2016
[5].李江海,阙肖峰,胡静伟,聂在平.基于阻抗边界条件建模的涂敷目标电磁散射分析[J].微波学报.2015
[6].程旻,吴琛,李玲芳,黄伟,张丹.电磁环网合环操作条件边界缩放实用计算法[C].物联网与电力新技术——2014年云南电力技术论坛论文集.2014
[7].程旻,吴琛,李玲芳,黄伟,张丹.电磁环网合环操作条件边界缩放实用计算法[J].云南电力技术.2014
[8].罗威.扇形边界条件下的大地电磁正反演研究[D].成都理工大学.2013
[9].翁爱华,刘云鹤,贾定宇,殷长春.基于电场不连续边界条件的层状介质电磁格林函数计算[J].吉林大学学报(地球科学版).2013
[10].杨利霞,马辉,施卫东,施丽娟,于萍萍.基于表面阻抗边界条件的等离子体薄涂层电磁散射的时域有限差分分析[J].物理学报.2013