导读:本文包含了等离子体密度测量论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:等离子体,电子密度,管内径,等离子体管
等离子体密度测量论文文献综述
李炳辰,李道儒,张亚非[1]（2018）在《低压等离子体直管的制备及电子密度分布测量》一文中研究指出本文利用自主设计并搭建的低气压等离子体直管的加工平台,在高真空环境下充入工作气体,制备出可以激发等离子体的直管。利用双探针诊断法,实验测出当充入0.5Torr氩气时,管内径向等离子体电子密度的分布呈抛物线型。(本文来源于《中国科技信息》期刊2018年Z1期）
孙鼎昌[2]（2017）在《GMAW电弧等离子体电流密度及温度场分布测量》一文中研究指出电弧诊断对于电弧理论模型的建立以及熔化极气保焊的改进和发展有着根本性的意义,其中最为重要的是对电流密度分布及温度场分布的诊断。本文分别以改进的分裂阴极法和激光干涉计量方法对熔化极气体保护焊(GMAW)电弧的电流密度分布及温度场分布进行了测量和计算。实验测得了电弧移动时绝缘的两极板上分布的电流,并对电流数据进行了拟合。利用拟合的电流进行计算,得出了GMAW电弧的电流密度分布呈现二阶高斯分布。电流密度随中心距而降低,边缘温度为中心温度的十分之一。实验中还发现电流密度分布曲线最后一点的电流密度很大,这是由于选取了有限的点和范围造成的。当认定电弧的半径为无限大时,该异常点就会消失。实验拍摄了不同焊接参数下的GMAW电弧全息干涉图,并给出了利用干涉图进行反演温度场分布的算法。GMAW电弧的温度场分布同样是二阶高斯分布的形式,其拟合优度可达0.99以上。随着中心距的增加,电弧等离子内部温度的下降趋势由陡峭变得舒缓。电弧温度场分布受到焊接电流、干伸长、保护气流量以及熔滴过渡阶段的影响。焊接电流升高时,电弧的半径增加,中心最高温度增加,边缘最低温度增加。温度下降速度及温度-中心距曲线与x轴包围的面积都随焊接电流增加而不同程度变大。而干伸长及保护气流量的增加一方面会增加电弧中心温度,另一方面却会导致电弧边缘温度降低。二者都会导致温度随中心距的下降速度变慢。不同的熔滴过渡阶段亦会对电弧温度场分布造成影响,这主要与电弧的建立及熔滴过渡时带走电弧的热量有关。在这些阶段中,电弧等离子体将不再满足电离平衡假设。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2017-06-01）
丛俊凯,何衡湘,夏惠军,肖婧,邓翠[3]（2016）在《激光诱导环氧玻璃钢等离子体电子密度测量（英文）》一文中研究指出利用马赫曾德尔干涉测量系统采集到等离子体的激光干涉图像。为了提高数据处理的精度,应用了改进的数字式二次曝光傅里叶法从干涉图中获取了初始的缠绕相位,并采用改进的基于掩膜与枝切法的相位解缠算法对缠绕相位进行相位解缠。在对解缠相位做Abel逆变换后,得到了不同延时时刻下激光诱导环氧玻璃钢等离子体电子密度的空间分布。结果显示:测量得到的电子密度主要为1018 cm~(-3)数量级。实验表明,在记录的时间范围内激光等离子体的电子总数变化不大,且电子密度的变化与等离子体体积的变化大致成反比。(本文来源于《强激光与粒子束》期刊2016年07期）
沈永才,符佳,吕波,吴斌,石跃江[4]（2016）在《托卡马克等离子体杂质密度的光谱法测量研究》一文中研究指出本文介绍了基于托卡马克等离子体被动光谱诊断获得杂质密度的方法。通过被动光谱诊断测量获得杂质线辐射的空间多道弦积分强度分布,利用强度标定系数转换为绝对光亮度分布;通过测量弦与等离子体位形,将弦积分的强度分布反演变换为径向体发射率。根据线辐射强度激发截面求出对应电离态的离子密度,最后采用杂质输运程序模拟计算得出总密度分布。以东方超环(Experimental Advanced Superconducting Tokamak,EAST)托卡马克装置上软X射线-极紫外光谱(Soft X-ray and Extreme Ultraviolet Spectrometers,XEUV)诊断测量到的Mo XXIX-Mo XXXII为例,描叙了获得Mo杂质密度分布的过程,获得的总误差小于10%。(本文来源于《核技术》期刊2016年02期）
孙成琪,高阳,杨德明,何坤[5]（2015）在《光谱法测量低压热喷涂等离子体的电子温度和电子密度》一文中研究指出发射光谱研究是热喷涂等离子体诊断的一种重要的方法。通过使用发射光谱测量氩原子在763.51 nm和772.42 nm处谱线辐射强度的信息,采用双谱线法计算低压热喷涂等离子体射流的电子温度,研究氩气流量40 L/min、氢气流量15 L/min,不同的弧电流和不同的探测距离条件下,低压热喷涂等离子体射流中电子温度的变化情况。通过使用Hβ谱线的Stark展宽计算热喷涂等离子体射流的电子密度,研究不同探测距离对电子密度的影响。结果表明,电子温度随等离子体功率的增加而增加,同时也发现随着距喷枪出口轴向探测距离的增加(150~450 mm),电子温度逐渐减小;当探测距离从100 mm增加时等离子体的电子密度显着下降,随后,电子密度变化不大。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2015年04期）
何璐[6]（2015）在《等离子体推进器羽流电子密度微波干涉仪测量数据处理研究》一文中研究指出微波干涉仪是等离子体电子密度探测的有效方法。利用微波干涉仪可以进行推进器羽流电子密度的探测。本文针对推进器羽流电子密度探测开展研究,首先对等离子体诊断的方法进行了分析,对比了几种常用的电子密度诊断方法。论文介绍了用于等离子体密度探测的微波干涉仪的测量原理和实现类型;结合测量原理与测量环境条件,讨论了微波干涉仪设计及与具体应用需求相关的频率选择、诊断干扰等问题。论文重点研究利用微波干涉仪进行推进器羽流密度测量的反演方法,针对羽流等离子体密度反演的Abel逆变换数值求解,对离散化法、叁次样条插值法、Hankel-Fourier法以及Nestor-Olsen法等四种方法进行仿真分析和比较。分析了噪声、数据点数对结果的影响,并在此基础上提出数据预处理步骤及实现方法。论文讨论了两次干涉实验,验证了探测系统的设计指标和反演算法的有效性。两次实验均利用矢量网络分析仪搭建微波干涉系统,以扫频方式进行。实验一以管材为被测件进行测量,通过反演测量数据得到管材的空间位置信息。实验二为螺旋波等离子体推进器地面模拟实验,实验所用频率为30GHz-40GHz,实验中对羽流某截面进行径向扫描,利用实验数据反演得到该截面的电子密度径向分布曲线。根据诊断结果,被测羽流截面的电子密度在1017m-3量级,峰值达到1018m-3。实验结果表明,本文提供的算法用于羽流密度反演问题取得了很好的效果。论文给出的羽流模拟实验结果对后续的推进器研究和实验设计有很大参考价值。(本文来源于《中国科学院研究生院(空间科学与应用研究中心)》期刊2015-04-01）
郑天策[7]（2015）在《应用于等离子体密度测量的全光纤M-Z干涉仪研究》一文中研究指出喷气式Z箍缩等离子体是实现受控核聚变的可能途径之一。Z箍缩装置发射出的脉冲等离子体可以作为高能驱动源轰击氘氚靶源实现惯性约束聚变的燃料点火。为了便于理解该装置的辐射行为,脉冲等离子体密度的测量一直是这一领域研究的重点内容。激光干涉法与其他技术相比具有动态响应范围大,精度高,可以实现对等离子体密度的非接触测量等优点而受到广泛关注。但由光学分立元件和空间光路构成的激光干涉仪具有结构复杂,光路调校难度大,对环境要求苛刻等缺点,在现场应用难度大。光纤技术的快速发展使得高性能的光纤无源器件可以替代光学分立元件完成光学系统的搭建,这样的系统结构简单,除激光探针外所有的光路都在光纤内部,调校简单,可以适应复杂的应用环境。本文研制了用于脉冲等离子体密度测量的全光纤Mach-Zehnder激光干涉仪较好地满足了脉冲等离子体密度的测试需求。论文对用于等离子体密度测量的电磁探针技术,微波诊断技术,光谱诊断技术以及激光诊断技术进行了分析比较,对Michelson干涉系统和Mach-Zehnder干涉系统进行了研究,从而选择了更适合于脉冲等离子体密度测量的Mach-Zehnder干涉系统方案。深入分析了Mach-Zehnder干涉仪的工作原理,对关键器件的原理以及参数进行了详细分析和计算。在此基础上,设计研制了满足脉冲等离子体密度测量的全光纤Mach-Zehnder激光干涉仪。论文还对干涉仪光路匹配、激光器光纤耦合调校以及光纤准直器的空间对准等干涉仪的关键调试方法进行了详细讨论,将干涉仪用于现场测量,得到了良好的实验结果。研制的全光纤激光干涉仪选用的激光波长为632.8nm,可以对密度在1013~1016cm-3范围内的等离子体进行单点的密度测量,时间分辨率为1μs,相对误差在2%以内,空间分辨率为0.5mm。据我们所知,这是国内首次将全光纤激光干涉仪用于脉冲等离子体密度测量。(本文来源于《电子科技大学》期刊2015-03-20）
孙成琪,高阳,杨德明,傅迎庆[8]（2015）在《低压下直流电弧热等离子体射流电子密度的光谱法测量》一文中研究指出采用原子发射光谱仪研究低压直流电弧热喷涂等离子体射流的特性。利用Stark展宽法采集Hβ谱线,使用其Δλ1/2来计算等离子射流中的电子密度,研究了氢气流量、输入功率和探测距离对等离子体射流中电子密度的影响。使用Saha方程计算热等离子体的电离程度,研究了功率/氢气流量与等离子体电离程度的关系。结果表明:电子密度和电离程度随着电流强度的增大而增加;氢气流量增加可以明显提高等离子体射流的能量,但对电离程度影响不大。(本文来源于《发光学报》期刊2015年01期）
齐冰,周秋娇,潘丽竹,张梦蝶,黄建军[9]（2014）在《利用介质阻挡探针法测量大气压氦等离子体射流电子密度》一文中研究指出分别利用电子的漂移速度和等离子体的传播速度计算了大气压下氦等离子体射流的电子密度。通过介质阻挡探针测量氦等离子体的射流电流,再利用电压探头测量等离子体放电电流信号,计算出电子的漂移速度和等离子体的传播速度。实验结果表明,两种方法计算出来的结果相当,射流轴向上的氦等离子体电子密度值约为1011cm?3,并随着外加电压的增加而增加,沿着轴向方向,射流电子密度维持在一个稳定值范围内。用介质阻挡探针测量得到的电子密度与用罗科夫斯基线圈及朗缪尔探针测量得到的大气压非热氦等离子体射流的电子密度值一致,比用微波天线测量的值低一个数量值。(本文来源于《核聚变与等离子体物理》期刊2014年04期）
孙成琪,高阳,杨德明,陈振宇[10]（2013）在《大气热喷涂等离子体射流中电子温度和电子密度的测量》一文中研究指出发射光谱研究是热喷涂等离子体诊断的一种重要的方法。通过使用发射光谱测量的氩原子在763151和772142 nm处谱线辐射强度的信息,采用双谱线法计算大气热喷涂等离子体射流的电子温度,研究纯氩气条件下,不同的氩气流量和不同的弧电流对热喷涂等离子体射流中电子温度的影响。通过使用HB谱线的Stark展宽,来计算热喷涂等离子射流的电子密度,研究氢气流量变化对电子密度的影响。结果表明,电子温度随等离子体功率的增加而增加,氩气流量增加时等离子体的电子温度略有降低;对于氩-氢等离子体,氩-氢混合气体中氢气流量增加时等离子体的电子温度和电子密度都显着增加。(本文来源于《真空科学与技术学报》期刊2013年12期）
等离子体密度测量论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
电弧诊断对于电弧理论模型的建立以及熔化极气保焊的改进和发展有着根本性的意义,其中最为重要的是对电流密度分布及温度场分布的诊断。本文分别以改进的分裂阴极法和激光干涉计量方法对熔化极气体保护焊(GMAW)电弧的电流密度分布及温度场分布进行了测量和计算。实验测得了电弧移动时绝缘的两极板上分布的电流,并对电流数据进行了拟合。利用拟合的电流进行计算,得出了GMAW电弧的电流密度分布呈现二阶高斯分布。电流密度随中心距而降低,边缘温度为中心温度的十分之一。实验中还发现电流密度分布曲线最后一点的电流密度很大,这是由于选取了有限的点和范围造成的。当认定电弧的半径为无限大时,该异常点就会消失。实验拍摄了不同焊接参数下的GMAW电弧全息干涉图,并给出了利用干涉图进行反演温度场分布的算法。GMAW电弧的温度场分布同样是二阶高斯分布的形式,其拟合优度可达0.99以上。随着中心距的增加,电弧等离子内部温度的下降趋势由陡峭变得舒缓。电弧温度场分布受到焊接电流、干伸长、保护气流量以及熔滴过渡阶段的影响。焊接电流升高时,电弧的半径增加,中心最高温度增加,边缘最低温度增加。温度下降速度及温度-中心距曲线与x轴包围的面积都随焊接电流增加而不同程度变大。而干伸长及保护气流量的增加一方面会增加电弧中心温度,另一方面却会导致电弧边缘温度降低。二者都会导致温度随中心距的下降速度变慢。不同的熔滴过渡阶段亦会对电弧温度场分布造成影响,这主要与电弧的建立及熔滴过渡时带走电弧的热量有关。在这些阶段中,电弧等离子体将不再满足电离平衡假设。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
等离子体密度测量论文参考文献
[1].李炳辰,李道儒,张亚非.低压等离子体直管的制备及电子密度分布测量[J].中国科技信息.2018
[2].孙鼎昌.GMAW电弧等离子体电流密度及温度场分布测量[D].哈尔滨工业大学.2017
[3].丛俊凯,何衡湘,夏惠军,肖婧,邓翠.激光诱导环氧玻璃钢等离子体电子密度测量（英文）[J].强激光与粒子束.2016
[4].沈永才,符佳,吕波,吴斌,石跃江.托卡马克等离子体杂质密度的光谱法测量研究[J].核技术.2016
[5].孙成琪,高阳,杨德明,何坤.光谱法测量低压热喷涂等离子体的电子温度和电子密度[J].激光与光电子学进展.2015
[6].何璐.等离子体推进器羽流电子密度微波干涉仪测量数据处理研究[D].中国科学院研究生院(空间科学与应用研究中心).2015
[7].郑天策.应用于等离子体密度测量的全光纤M-Z干涉仪研究[D].电子科技大学.2015
[8].孙成琪,高阳,杨德明,傅迎庆.低压下直流电弧热等离子体射流电子密度的光谱法测量[J].发光学报.2015
[9].齐冰,周秋娇,潘丽竹,张梦蝶,黄建军.利用介质阻挡探针法测量大气压氦等离子体射流电子密度[J].核聚变与等离子体物理.2014
[10].孙成琪,高阳,杨德明,陈振宇.大气热喷涂等离子体射流中电子温度和电子密度的测量[J].真空科学与技术学报.2013