导读:本文包含了双光子衰变论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:非相对论量子色动力学,重夸克偶素,长程矩阵元,粒子物理
双光子衰变论文文献综述
李一杰,张盼盼,韩大伟,王晓宇,许广智[1]（2016）在《χ_c粒子轻强子及双光子衰变过程中长程矩阵元的研究》一文中研究指出在NRQCD因子化框架下,通过χ_(c0)与χ_(c2)衰变过程对χ_c的长程矩阵元进行了研究.结果表明,相对论修正与领头阶矩阵元的大小关系满足NRQCD速度标度律.(本文来源于《辽宁大学学报(自然科学版)》期刊2016年01期）
龚丽[2]（2015）在《赝标量介子衰变到双光子的研究》一文中研究指出赝标量介子到双光子衰变,是检验量子色动力学(QCD)的理想过程。π0,η和η’属于SU(3)赝标量介子九重态,都可以衰变到双光子。通常,η和η’被认为是SU(3)单态和八重态的混合,即：η=η8COSθP - η1 sinθp, η' = η8COSθp +η1 sinθp,其中,θP是赝标量介子的混合角。通过测量Br(J/ψ→γη')/Br(J/ψ→γη),可以计算η-η’的混合角。而在手征微扰理论中,赝标量介子单态是作为一个附加自由度出现的。在已观测到的π0→γγ中,其寿命远低于预期值(lifetime = 8.4×10-17s)。但是传统的PCAC等理论,计算得到的结果,其寿命要远高于实验值。人们发展了一个叫做”叁角反常”的机制,能够有效的解决这一问题。π0,η和η’的双光子衰变的研究可为验证、发展三角反常机制提供更加精确的实验依据。《粒子数据手册》(2014)中认为η(1440)包含两个共振结构,即η(1405)和η(1475),然而夸克模型预言的赝标量介子谱在该位置只有一个态。通常,它们当中一个被认为是介子,而另一个被认为是胶球的有力候选者之一。双光子衰变是验证一个粒子是否是胶球的一个重要判据。X(1835)被认为是胶球的候选者或者是重子偶素的多夸克态,该共振态的双光子衰变同样是判断其结构的重要判据之一。另外,η(1405)、η(1475)、η(1760)和X(1835)的双光子衰变分宽度是Vector Meson Dominance(VMD)的重要的输入参数,对VMD模型的研究有着重要的意义。本文利用BES-Ⅲ于2009年和2012年期间取得的共约4.52×108ψ’事例样本,通过ψ’→π+π-J/ψ衰变,详细研究了J/ψ → γP, P → γγ [P= π0,η，η', η (1405), η (1475), η(1760),X(1835)]的双光子衰变过程。精确测量了J/ψ → γ π0(η,η')的分支比,分别为Br(J/ψ → γπ0)=(3.47±0.12(stat.)±0.21(syst.))×10-5,Br (J/ψ→ γη)=(1.08±0.01(stat.)±0.06(syst.))×10-3,Br(J/ψ→ γη')=(5.51±O.10(stat.)± 0.39(syst.))×10-3,并计算得到η-η’的混合角θP=(-21.77±0.44(stat.)±1.96(syst.))°。由于在双光子不变质量谱上我们没有观测到明显的η(1405),η(1475),η(1760)和X(1835)信号,因此我们给出了J/ψ → γη(1405)(η(1475),η(1760),X(1835)) →γγγ在90%的置信度下的分支比上限,分别为Br(J/ψ → γη(1405) → 3γ) <2.86 ×10-6, Br(J/ψ → γη(1475) → 3γ) < 2.40 ×10-66,Br(J/ψ → γη(1760) → 3γ) < 7.88 ×10-6, Br(J/ψ → γX(1835) → 3γ)<3.81 × 10-6。本文给出的J/ψ → γπ0 (η,η')分支比测量值与CLEO实验组的测量值是一致的,并且得益于大统计量样本,本工作提高了上述分支比测量的精度。(本文来源于《广西师范大学》期刊2015-04-01）
刘坤[3]（2014）在《ATLAS实验双光子道Higgs粒子的发现及Higgs衰变到Z玻色子和光子的寻找》一文中研究指出This thesis focuses on the searches for the Higgs boson in events with photons in the final states, using the full proton-proton collision data collected by ATLAS at (?)=7and8TeV in2011and2012. Higgs boson decays to photon pairs or to a photon and a Z boson decaying to di-electrons or di-muons are investigated. The event selection, the main backgrounds, the signal properties, and the statistical discrimination between the signal and background in data and the interpretation of the results in terms of a Standard Model Higgs boson are discussed. In the H→rr channel a clear excess over the background is seen at a mass of mH=126.8±0.2(stat)±0.7(syst) GeV, with a local significance of4σ. In the rare decay channel H→Zr no evidence of excess over the background is observed in the mass range120-150GeV, and, for a Higgs boson mass near the one obtained from the combined mass measurement in the rr and4-lepton final states, mH=125.5GeV, an upper limit of11times the SM prediction, at95%confidence level, is set on the production cross section times the H→Zr cross section. One of the most important ingredient for these measurements is the efficient reconstruction and identification of photons, and a precise knowledge of the trigger and identification performance. A significant part of the document is thus devoted to the photon performance optimisation and measurement activities that I carried on in the past three years.(本文来源于《中国科学技术大学》期刊2014-06-24）
贺艳芸,李灵芝,金立刚[4]（2013）在《新的标量叁重态,μ子反常磁矩和Higgs双光子衰变》一文中研究指出引入新的标量叁重态来赋予轻子质量,使得夸克与轻子有不同的质量起源.模型中的中性标量粒子有助于改善μ子反常磁矩的实验数据和标准模型理论值之间的偏差,而带电标量粒子则可以在较大的参数区域内使Higgs双光子衰变的理论预言值符合目前LHC上的实验数据.(本文来源于《南京师大学报(自然科学版)》期刊2013年04期）
刘兵[5]（2010）在《夸克层次线性σ模型下σ（600），α_0(980)和f_0(980)的双光子衰变》一文中研究指出轻标量粒子是否存在以及它们的夸克构成和性质是粒子物理学中的一个长期存在的问题。特别是几个质量在1GeV以下的标量共振态:σ(600)、a_0 (980)、f_0(980)和κ(700),其中, a_0 (980)和f_0(980)在上世纪60年代就已经确认其存在,并且认为它们的结构为普通的标量介子态;σ(600)几次出现在粒子数据表中,又几次在粒子数据表中消失;而κ(700)只是在最近才得到实验上的确证,同时,σ(600)存在的证据也越来越有说服力,总之,这些粒子的存在性或多或少得到确证。尽管如此,关于它们的夸克结构仍然很有争议。它们可能构成普通的标量介子九重态,但其质量谱似乎并不支持这一点。它们也可能具有更复杂的结构,比如四夸克态,介子分子态等,也可能是这些态的混合。因此,确定这些介子的夸克结构成为一个重要的问题。辐射衰变对于确定共振态的夸克结构非常有用,这是因为夸克对电磁作用的敏感性,因此通过辐射衰变研究标量粒子的夸克结构是有效的途径。人们通常使用唯像模型对标量介子的辐射衰变进行研究。本论文使用夸克层次的U (3)×U(3)线性?模型对σ(600)、a_0 (980)、f_0(980)等叁个中性标量态的双光子衰变进行研究。U (3)×U(3)线性σ模型是对原有的SU (2)×SU(2)线性?模型的推广。在这个模型中,除了夸克自由度和U (3)九重态的赝标量介子外,引入了含有σ(600)、a_0 (980)、f_0(980)的标量介子九重态,即该模型假定它们均具有普通的qq结构,其中性粒子的双光子衰变是通过夸克叁角图进行的。使用该模型的一个重要优点是它具有很少的自由参数:在双光子衰变过程中,只需要u夸克质量这一参数;我们给出了相应的衰变宽度,并讨论了在线性?模型下这些介子作为普通的qq态的可能性。(本文来源于《辽宁师范大学》期刊2010-05-01）
周海清,邹冰松[6]（2005）在《夸克偶素双光子衰变的相对论效应(英文)》一文中研究指出考虑到各种相对论效应,唯象地研究了0-+和0++夸克偶素的双光子衰变.相比于通常用的非相对论近似,我们的相对论唯象方法给出了3种分别由介子内夸克相对动量,相对能量,以及它的自旋形式的选取带来的效应.在c c和s s中我们做了具体的分析.(本文来源于《高能物理与核物理》期刊2005年06期）
杨雁南[7]（1999）在《无旋波近似下双光子J-C模型中虚光场对衰变和回复现象的影响(英文)》一文中研究指出采用常微分方程理论研究了无旋波近似下双光子Ｊ－Ｃ模型系统的时间演化。在此基础上，给出了原子反转算符的平均值。通过旋波近似和无旋波近似的比较，讨论了旋波项对衰变和回复现象的影响。说明了虚光场的影响可使得在衰变和回复现象中出现量子噪声。(本文来源于《Transactions of Nanjing University of Aeronautics & Astronau》期刊1999年01期）
仝晓民,李家明[8]（1989）在《原子内壳层双光子衰变的相对论效应和屏蔽效应》一文中研究指出本文系统地计算了H原子,类H-Xe离子及Xe原子内壳层的双光子衰变速率。阐明其相对论效应和电子屏蔽效应。并与最新的实验结果和他人的理论计算结果进行了比较和分析讨论。(本文来源于《物理学报》期刊1989年09期）
彭金生,黄湘友[9]（1988）在《双光子场作用下原子的周期衰变与回复效应》一文中研究指出本文研究在双光子场作用下二能级原子时间行为的精确解.进而揭示原子的周期衰变与回复效应.(本文来源于《光学学报》期刊1988年08期）
郁宏[10]（1988）在《η、η′和ι的夸克和胶子内容、双光子衰变和J/ψ辐射衰变产生》一文中研究指出本文引进qiiqii以及qii(gg)湮没项,并考虑了对湮没项的SU(3)破坏效应,讨论了η、η′和l的混合,得到了它们的夸克和胶子内容.与此同时,引入EPCAC(扩充的部分守恒赝矢流)假设,考察了η、η′和l的双光子衰变.本文还计算了衰变宽度比R_1=Γ(J/ψ→rη)/Γ(J/ψ)→rη)以及R_■=Γ(J/ψ→rη′)Γ(J/ψ→r■),指出了验结果对纯胶子球质量值的限制.(本文来源于《高能物理与核物理》期刊1988年06期）
双光子衰变论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
赝标量介子到双光子衰变,是检验量子色动力学(QCD)的理想过程。π0,η和η’属于SU(3)赝标量介子九重态,都可以衰变到双光子。通常,η和η’被认为是SU(3)单态和八重态的混合,即：η=η8COSθP - η1 sinθp, η' = η8COSθp +η1 sinθp,其中,θP是赝标量介子的混合角。通过测量Br(J/ψ→γη')/Br(J/ψ→γη),可以计算η-η’的混合角。而在手征微扰理论中,赝标量介子单态是作为一个附加自由度出现的。在已观测到的π0→γγ中,其寿命远低于预期值(lifetime = 8.4×10-17s)。但是传统的PCAC等理论,计算得到的结果,其寿命要远高于实验值。人们发展了一个叫做”叁角反常”的机制,能够有效的解决这一问题。π0,η和η’的双光子衰变的研究可为验证、发展三角反常机制提供更加精确的实验依据。《粒子数据手册》(2014)中认为η(1440)包含两个共振结构,即η(1405)和η(1475),然而夸克模型预言的赝标量介子谱在该位置只有一个态。通常,它们当中一个被认为是介子,而另一个被认为是胶球的有力候选者之一。双光子衰变是验证一个粒子是否是胶球的一个重要判据。X(1835)被认为是胶球的候选者或者是重子偶素的多夸克态,该共振态的双光子衰变同样是判断其结构的重要判据之一。另外,η(1405)、η(1475)、η(1760)和X(1835)的双光子衰变分宽度是Vector Meson Dominance(VMD)的重要的输入参数,对VMD模型的研究有着重要的意义。本文利用BES-Ⅲ于2009年和2012年期间取得的共约4.52×108ψ’事例样本,通过ψ’→π+π-J/ψ衰变,详细研究了J/ψ → γP, P → γγ [P= π0,η，η', η (1405), η (1475), η(1760),X(1835)]的双光子衰变过程。精确测量了J/ψ → γ π0(η,η')的分支比,分别为Br(J/ψ → γπ0)=(3.47±0.12(stat.)±0.21(syst.))×10-5,Br (J/ψ→ γη)=(1.08±0.01(stat.)±0.06(syst.))×10-3,Br(J/ψ→ γη')=(5.51±O.10(stat.)± 0.39(syst.))×10-3,并计算得到η-η’的混合角θP=(-21.77±0.44(stat.)±1.96(syst.))°。由于在双光子不变质量谱上我们没有观测到明显的η(1405),η(1475),η(1760)和X(1835)信号,因此我们给出了J/ψ → γη(1405)(η(1475),η(1760),X(1835)) →γγγ在90%的置信度下的分支比上限,分别为Br(J/ψ → γη(1405) → 3γ) <2.86 ×10-6, Br(J/ψ → γη(1475) → 3γ) < 2.40 ×10-66,Br(J/ψ → γη(1760) → 3γ) < 7.88 ×10-6, Br(J/ψ → γX(1835) → 3γ)<3.81 × 10-6。本文给出的J/ψ → γπ0 (η,η')分支比测量值与CLEO实验组的测量值是一致的,并且得益于大统计量样本,本工作提高了上述分支比测量的精度。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
双光子衰变论文参考文献
[1].李一杰,张盼盼,韩大伟,王晓宇,许广智.χ_c粒子轻强子及双光子衰变过程中长程矩阵元的研究[J].辽宁大学学报(自然科学版).2016
[2].龚丽.赝标量介子衰变到双光子的研究[D].广西师范大学.2015
[3].刘坤.ATLAS实验双光子道Higgs粒子的发现及Higgs衰变到Z玻色子和光子的寻找[D].中国科学技术大学.2014
[4].贺艳芸,李灵芝,金立刚.新的标量叁重态,μ子反常磁矩和Higgs双光子衰变[J].南京师大学报(自然科学版).2013
[5].刘兵.夸克层次线性σ模型下σ（600），α_0(980)和f_0(980)的双光子衰变[D].辽宁师范大学.2010
[6].周海清,邹冰松.夸克偶素双光子衰变的相对论效应(英文)[J].高能物理与核物理.2005
[7].杨雁南.无旋波近似下双光子J-C模型中虚光场对衰变和回复现象的影响(英文)[J].TransactionsofNanjingUniversityofAeronautics&Astronau.1999
[8].仝晓民,李家明.原子内壳层双光子衰变的相对论效应和屏蔽效应[J].物理学报.1989
[9].彭金生,黄湘友.双光子场作用下原子的周期衰变与回复效应[J].光学学报.1988
[10].郁宏.η、η′和ι的夸克和胶子内容、双光子衰变和J/ψ辐射衰变产生[J].高能物理与核物理.1988
标签：非相对论量子色动力学; 重夸克偶素; 长程矩阵元; 粒子物理;