导读:本文包含了双模相干态论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:非对易相空间,双模相干态,位移算符,相位
双模相干态论文文献综述
闫龙,冯勋立,张智明,刘颂豪[1]（2012）在《非对易相空间中双模相干态演化产生的附加相位》一文中研究指出近年来,研究人员对非对易物理和非对易几何研究的兴趣不断增加,非对易物理和弦论、非对易量子力学和非对易场论密切相关。尽管一般的非对易效应只在非常高的能量时才比较明显,但由于高能项和低能项的不完全解耦,在低能情形下仍然可能有非对易效应残留。并且这些低能效应在当前的实验条件下是有可能观测到的,而对非对易量子力学的相关研究可能会为我们找到相关低能残余提供(本文来源于《第十五届全国量子光学学术报告会报告摘要集》期刊2012-07-15）
赵兵,张志利,仲启媛,谭立龙[2]（2009）在《附加Kerr介质Λ型三能级原子与非关联双模相干态光场的压缩特性》一文中研究指出采用旋波近似分析了附加克尔介质非关联双模相干态场与Λ型三能级原子相互作用系统的态矢量演化过程,叙述了两种光场压缩效应及应用,给出了光子数压缩和正交相位压缩计算公式,通过数值计算,绘出压缩光场随时间的演化过程并讨论了克尔介质对光场压缩特性的影响,结果表明强的克尔效应可以使光场的压缩随时间演化呈周期性变化,失谐较大时,光子数压缩品质差。(本文来源于《量子光学学报》期刊2009年01期）
马骋,马志民[3]（2007）在《一类由双模相干态一般迭加而成的双模非经典态》一文中研究指出由一些双模相干态一般迭加而成的态.一定条件下可存在非经典效应,如双模压缩、柯西—许瓦兹不等式的违反和亚泊松分布.(本文来源于《哈尔滨师范大学自然科学学报》期刊2007年06期）
张桂明,李悦科,高云峰[4]（2006）在《非等同两原子与双模相干态光场相互作用系统的腔场谱》一文中研究指出研究了两个非等同二能级原子与双模光场相互作用过程的腔场谱.分析了两模初始场为相干态时谱结构的特性,讨论了相对耦合常数R=g2/g1和初始场强对腔场谱的影响.发现两模的初始场强较弱时以双峰结构为主,两模初始场强较强时以叁峰结构为主.(本文来源于《聊城大学学报(自然科学版)》期刊2006年01期）
张桂明,李悦科,高云峰[5]（2005）在《双模相干态和压缩真空态光场非等同两原子体系的腔场谱》一文中研究指出研究了两个非等同二能级原子与双模腔场相互作用过程的腔场谱.导出了双模初始光场处于任意量子态时腔场谱的计算公式,给出了光场处于相干态和压缩真空态时的数值结果,讨论了相对耦合常数R=g2/g1和初始场强对腔场谱的影响.发现相干态光场的腔场谱在R很小时为双峰,在R接近于1时为3峰.压缩真空态的腔场谱在弱场条件下表现为复杂的多峰结构,在强场条件下则只有单一经典共振峰或裂距很小的双峰.(本文来源于《光子学报》期刊2005年07期）
赖振讲,侯洵,杨志勇,白晋涛,孙中禹[6]（2002）在《两模光场与原子相互作用中光场周期性和频效应-理想Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型叁能级原子相互作用系统中光场的不等阶和压缩效应》一文中研究指出利用多模压缩态理论 ,通过数值计算研究了高QKerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型叁能级原子相互作用系统中双模光场的不等幂次高次和压缩效应 ,分别绘出了两模光场第一模i次方第二模j次方不等幂次和压缩度的第一正交分量 (Sh1 ij) ,第二正交分量(Sh2 ij)的时间演化曲线 结果表明 :1 )Kerr介质的存在和嵌放在介质中的V型叁能级原子是产生双模光场不等阶和压缩效应的物质条件 ,二者缺一不可 2 )腔中光场和原子发生光子交换是导致双模光场不等幂次和压缩效应的微观机制 3)在不考虑坐标度的情况下 ,不同条件下的时间演化曲线呈现非常相似的“崩坍 -复原 -凹谷”式结构 ,且复原区的波型振荡次数及凹谷区的振荡下降和振荡上升型式一样 4)在 χ以及〈n1 〉 ,〈n2 〉不变的条件下 ,不等幂次高次和压缩度时间演化曲线的崩坍 -复原 -凹谷式结构的持续时间随压缩阶次的升高而缩短 ,压缩度随压缩阶数的升高而迅速下降 5 )在平均光子不变 (即〈n1 〉 ,〈n2 〉恒定 ) ,但Kerr介质不同 (即 χ变化 )的条件下 ,不等幂次高次和压缩度曲线的周期随Kerr介质的叁阶非线性极化系数 χ的增加而缩短 ,幅度则不受Kerr介质的叁阶非线性极化系数变化的影响 6)不等幂次高次和压缩效应的持续时间等强烈地依赖于Kerr介质的?(本文来源于《光子学报》期刊2002年12期）
赖振讲,刘自信[7]（2001）在《高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型叁能级原子相互作用系统中光场的不等阶Y压缩效应》一文中研究指出本文利用多模压缩态理论 ,研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型叁能级原子相互作用系统中双模光场的不等阶 Y压缩效应 ,绘出了第一模“i(i=1 ,2 )”次方第二模“j(j=2 ,3 )”次方 Y(i-j-Y)压缩度的第一正交分量 (Sy1ij) ,第二正交分量 (Sy2ij)的时间演化曲线 .结果表明 :1 )不等阶 Y压缩特性强烈地依赖于 Kerr介质的叁阶非线性极化系数 (x)和双模光场中各模的平均光子数 n1,n2 ;当 x<1 ,n1=n2 <1时 ,不存在不等阶 Y压缩效应 ;而当 x=2 .5 ,5 ,1 0以及 n1=n2 =5 ,1 0时 ,光场和系统开始作用后的很短一段时间内呈现不等阶 Y压缩效应 .2 )在 x以及 n1,n2 不变的条件下 ,不等阶 Y压缩度时间演化曲线的崩坍 -复原时间随压缩阶次的升高而缩短 ,压缩度随压缩阶数 ,特别是两模幂次差的升高而迅速下降 .3 )在平均光子不变 (即 n1=n2 恒定 ) ,但 Kerr介质不同 (即 x变化 )的条件下 ,不等阶 Y压缩度曲线崩坍时间随 Kerr介质的叁阶非线性极化系数 x的增加而缩短 ,幅度则不受 Kerr介质的叁阶非线性极化系数变化的影响 .4)不等阶 Y压缩效应的持续时间等强烈地依赖于 Kerr介质的非线性程度 ,x越大不等阶 Y压缩效应持续时间就越短 .不等阶 Y压缩度演化曲线正向幅度随平均光子数的增大而增大 ,负向幅度 (?(本文来源于《光子学报》期刊2001年05期）
赖振讲,刘自信,孙金锋[8]（2001）在《高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型叁能级原子相互作用系统中光场的等阶Y压缩效应》一文中研究指出本文利用多模压缩态理论 ,详细研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型叁能级原子相互作用系统中双模光场的一次和二次等阶 Y压缩效应 ,结果表明 :1 )等阶 Y压缩特性强烈地依赖于 Kerr介质的叁阶非线性极化系数 (x)和双模光场中各模的平均光子数 n- 1、n- 2 ;当 x<1 ,n- 1=n- 2 <1时 ,不产生等阶 Y压缩效应 ;而当 x=2 .5、5、1 0以及n- 1=n- 2 =2、5时 ,光场可呈现出强烈的一次及二次等阶 Y压缩效应 ;2 )在 x以及 n- 1、n- 2 相同的条件下 ,不同压缩阶次的等阶 Y压缩效应的时间演化曲线的压缩周期与压缩阶次成反比 ,压缩度的幅度则随压缩阶数的升高而迅速下降 ;3)在平均光子不变 (即 n- 1=n- 2 恒定 ) ,但Kerr介质不同 (即 x变化 )的条件下 ,相同压缩阶数的等阶 Y压缩效应的 Y压缩度曲线的时间演化周期与 Kerr介质的叁阶非线性化系数 x成反比 ,压缩度的幅度则随 Kerr介质的叁阶非线性极化系数 x的增大而增强 ;4)等阶 Y压缩效应的持续时间以及等阶 Y压缩度的大小等强烈地依赖于 Kerr介质的非线性程度和光场强度 ;一般而言 ,Kerr介质的非线性程度越高 (即 x越大 ) ,并且光场越强 (即 n- 1=n- 2 取值越大 ) ,等阶 Y压缩效应持续时间就越短 ,等阶 Y压缩度就越大(本文来源于《光子学报》期刊2001年04期）
赖振讲,刘自信[9]（2000）在《附加Kerr介质非关联双模相干态场与V型叁能级原子的相互作用系统中原子(场)的熵特性》一文中研究指出利用附加克尔介质非关联双模相干态场与V型叁能级原子相互作用系统的态矢量导出了原子 (场 )熵的计算公式 ,通过数值计算 ,绘出并讨论了克尔介质对场熵特性的影响 ,结果表明强的克尔效应可以使原子呈现布居俘获 ,且使熵的时间演化周期性变化 ,弱的克尔效应使原子和光场的关联改善 ,减小关联起伏 .(本文来源于《物理学报》期刊2000年09期）
赖振讲,林蔚,万平英[10]（1999）在《Kerr介质中非关联双模相干态场与V型叁能级原子的相互作用原子布居概率的时间演化》一文中研究指出导出了充满Ｋｅｒｒ介质的高Ｑ腔中非关联双模相干态场与Ｖ型叁能原子相互作用系统的态矢量，通过数值计算，分析了Ｋｅｒｒ介质对原子能级布局概率的影响，绘出了原子布居概率的时间演化曲线，结果发现，原子布居概率受克尔效应的影响较大，随着克尔效应的增强在该曲线上附加一低频起伏．(本文来源于《河南师范大学学报(自然科学版)》期刊1999年04期）
双模相干态论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
采用旋波近似分析了附加克尔介质非关联双模相干态场与Λ型三能级原子相互作用系统的态矢量演化过程,叙述了两种光场压缩效应及应用,给出了光子数压缩和正交相位压缩计算公式,通过数值计算,绘出压缩光场随时间的演化过程并讨论了克尔介质对光场压缩特性的影响,结果表明强的克尔效应可以使光场的压缩随时间演化呈周期性变化,失谐较大时,光子数压缩品质差。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
双模相干态论文参考文献
[1].闫龙,冯勋立,张智明,刘颂豪.非对易相空间中双模相干态演化产生的附加相位[C].第十五届全国量子光学学术报告会报告摘要集.2012
[2].赵兵,张志利,仲启媛,谭立龙.附加Kerr介质Λ型三能级原子与非关联双模相干态光场的压缩特性[J].量子光学学报.2009
[3].马骋,马志民.一类由双模相干态一般迭加而成的双模非经典态[J].哈尔滨师范大学自然科学学报.2007
[4].张桂明,李悦科,高云峰.非等同两原子与双模相干态光场相互作用系统的腔场谱[J].聊城大学学报(自然科学版).2006
[5].张桂明,李悦科,高云峰.双模相干态和压缩真空态光场非等同两原子体系的腔场谱[J].光子学报.2005
[6].赖振讲,侯洵,杨志勇,白晋涛,孙中禹.两模光场与原子相互作用中光场周期性和频效应-理想Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型叁能级原子相互作用系统中光场的不等阶和压缩效应[J].光子学报.2002
[7].赖振讲,刘自信.高QKerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型叁能级原子相互作用系统中光场的不等阶Y压缩效应[J].光子学报.2001
[8].赖振讲,刘自信,孙金锋.高QKerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型叁能级原子相互作用系统中光场的等阶Y压缩效应[J].光子学报.2001
[9].赖振讲,刘自信.附加Kerr介质非关联双模相干态场与V型叁能级原子的相互作用系统中原子(场)的熵特性[J].物理学报.2000
[10].赖振讲,林蔚,万平英.Kerr介质中非关联双模相干态场与V型叁能级原子的相互作用原子布居概率的时间演化[J].河南师范大学学报(自然科学版).1999