导读:本文包含了矢分布论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:液晶相控阵,相位延迟,非线性最小二乘法,指向矢
矢分布论文文献综述
牛启凤,王春阳,张广平,史红伟[1]（2018）在《液晶相控阵指向矢分布求解及其光束偏转》一文中研究指出为了分析液晶相控阵空间光调制特性与驱动电压之间的关系,根据液晶连续体弹性形变理论,提出一种基于非线性最小二乘差分迭代求解液晶指向矢空间分布的方法。该方法利用液晶材料的电光特性,以阈值电压时的液晶指向矢分布作为初始值,通过非线性最小二乘法推导在驱动电场的作用下液晶指向矢的空间分布情况,以及稳定状态时液晶相位延迟与驱动电压之间的相位调制特性曲线。最终通过实验完成了理论验证,控制液晶相控阵的驱动电压,实现对远场光束指向的偏转控制。利用驱动电压直接求解电位移矢量,为后续指向矢与电位移耦合迭代提供初始值,不仅减少了计算量,而且更加符合液晶分子在实际电场作用下的运动过程,减少了模型误差。结果表明:在系统的终止误差为1.0×10-8时,不同电压下的迭代时间均值为0.33s;在驱动电压为5V的情况下,该算法与差分迭代相比,液晶分子倾斜角的角度误差精度提高了0.09rad。(本文来源于《光学精密工程》期刊2018年12期）
刘红红[2]（2017）在《柱状同心筒中向列相液晶指向矢分布的研究》一文中研究指出柱筒中液晶分子指向矢分布的研究对相关的液晶领域具有广泛的应用。液晶弹性作用、基板表面作用、外加电场作用都会对液晶指向矢形变产生影响,本文基于Frank弹性自由能、Rapini-Papoular近似的表面能、外加电场引起的介电耦合自由能和挠曲电效应自由能,研究了叁种柱状同心筒模型中向列相液晶的指向矢分布。第一种柱状同心筒模型是混合排列的柱状薄层。基于Frank弹性理论,根据欧拉方程得到液晶指向矢的平衡态方程及边界条件,利用差分迭代方法进行了数值求解,然后模拟出了指向矢的分布。不加电场作用下,锚定强度、弹性各向异性、系统柱对称性、薄层厚度都会对柱筒中的指向矢分布产生影响;筒间填充正性液晶5CB,施加径向的非匀强电场下,最终会形成混合排列的液晶柱筒或者径向排列的液晶柱筒。第二种柱状同心筒模型是径向排列的柱状薄层,筒间填充负性液晶MBBA。施加一径向电场,采用同样的理论方法得到指向矢分布的数值解,并且在小角度近似下,计算出液晶指向矢角度发生形变的最大值和临界电压值的解析解,并模拟出了指向矢的分布。强锚定边界条件下,无论考虑挠曲电效应还是忽略挠曲电效应,柱筒中向列相液晶发生Fréedericskz转变的临界指数都是?=1/2,并且挠曲电效应减小了液晶发生Fréedericskz转变的阈值电压;弱锚定边界条件下,电场的作用使液晶指向矢产生了一个新型的形变。第叁种柱状同心筒模型是轴向排列的柱状薄层,筒间填充正性液晶5CB。施加一径向电场,采用同样的理论方法模拟了指向矢分布。其指向矢分布与第二种径向排列模型不同:强锚定边界条件下,挠曲电效应增大了液晶发生Fréedericskz转变的阈值电压;弱锚定边界条件下,电场的作用使液晶指向矢产生了不同的形变。通过对上述叁种液晶柱筒模型的研究,可以看出由于柱对称性、锚定强度、薄层厚度、弹性各向异性、电场作用和挠曲电效应共同竞争的作用,这叁种排列的柱状薄层中的指向矢分布有着很大的不同。(本文来源于《河北工业大学》期刊2017-12-01）
赵静,刘飞,孙静[3]（2016）在《用全漏光导波技术测量反射式混合型扭曲向列相液晶盒的指向矢分布》一文中研究指出架设了全漏光导波测量系统并对反射式混合型扭曲向列相液晶盒进行了光学测量,氦氖激光经过处理后变为s偏振光或p偏振光,然后通过棱镜耦合使某一偏振状态的光进入液晶盒并采集不同电压下与入射角相关的不同偏振光组合的反射信号。进而结合多层光学4×4矩阵和弹性连续体理论对液晶盒的不同状态组合的反射信号模拟预测并与实验数据进行拟合,就得到了指向矢在液晶盒内的倾角和扭曲角以及在不同电压下的分布情况。(本文来源于《液晶与显示》期刊2016年06期）
祁建霞[4]（2014）在《电控液晶光阀中的指向矢分布特性》一文中研究指出液晶分子具有介电和光学各向异性,在外电场作用下,液晶指向矢将会重新分布,具有高效的光学相位调制能力.本文从实验和理论角度对电控液晶光阀的光学调制特性进行了研究,结果表明:光阀阈值电压约为4V,且当外加电压高于阈值电压时,液晶光阀的透射强度随外加电压表现出非周期性特性.根据液晶连续体弹性理论,对电场作用下液晶光阀的指向矢分布特性进行数值分析,分析结果表明液晶光阀对透射光强的非周期调制特性取决于液晶体系的偏转状态,为研究液晶的偏振光调制特性提供理论依据及实验基础.(本文来源于《光子学报》期刊2014年04期）
段文杰[5]（2012）在《非均匀电场下含梯度挠曲电效应后叁维液晶指向矢分布计算》一文中研究指出用数值模拟方法研究液晶的指向矢是常用的研究方法。但是对于叁维指向矢进行的模拟并不多，这是由于指向矢的分布通常都是二维问题，并不需要叁维模拟。二维模拟无法解决电极边缘处的非均匀场问题，为了研究电极边缘处的水平非均匀场和挠曲电效应的影响，本文用叁维数值模拟的方法研究指向矢分布。本文首先提出了含有挠曲电效应的叁维液晶指向矢满足的方程，并给出了数值模拟的算法和程序。对五种不同结构的液晶盒的数值模拟结果表明：在条形电极液晶盒中，指向矢分布退化为二维问题；对于厚液晶盒，电极边缘处有较强的非均匀电场；在正常介电各向异性条件下，液晶的挠曲电效应被介电效应覆盖，没有明显现象。在方形电极液晶盒中，叁维效应使得挠曲电效应在正常介电各向异性条件下也能出现，在弱介电各向异性条件下更为明显。(本文来源于《河北工业大学》期刊2012-11-01）
董炎明,陈丹梅,曾尔曼,胡晓兰,曾志群[6]（2009）在《用马赛克形貌装饰法研究碗形分子柱状向列相的向错和分子指向矢分布》一文中研究指出选用香兰素为原料,采用传统的叁聚成环法,合成了两种碗形CTV系衍生物——CTV-1和CTV-2,前者的外围基团是—OCH3和—OCH2CH3,后者的外围基团是—OCH3和—OCH2COOCH3.两种碗形CTV分子均是热致液晶,呈现向列相典型的粒状织构和单微区的均匀织构,还观察到规则美观的马赛克形貌,每块矩形马赛克的尺寸为数十微米数量级,多次升降温循环能重复出现和消失.发现马赛克形貌实质上是在冻结的向列相织构上结晶化并收缩龟裂而装饰出来的光学图案.通过扫描电镜的研究,观察到马赛克形貌是由片晶组装而成的,每块马赛克就是一块矩形的多层片晶,多层片晶由单层片晶堆积而成.直接观察到片晶的组成单元是直径约1微米的微纤,而微纤应当是束状的碗形分子柱.马赛克形貌装饰在碗形分子柱状向列相上,通过这种新方法观察到s=+1(δ=0和δ=90°)和s=±1/2多种点向错和Nèel微区壁等周围的分子指向矢分布情况.说明碗形分子柱状向列相与一般向列相有类似的液晶行为,但取向的基本结构单元是碗形分子柱,或者由碗形分子柱组成的束(即微纤),而不是碗形分子本身.碗形分子柱起了一般向列相中棒状分子的作用,所以本文以一个新名称"碗形分子柱状向列相"BCN(Bowlic Columnar Nematic)来表示这种不同常规的向列相.(本文来源于《中国科学(B辑:化学)》期刊2009年01期）
关荣华[7]（2008）在《表面弹性能K_(24)项对液晶盒指向矢分布的影响》一文中研究指出采用混合锚定非对称楔形液晶盒,导出了系统的吉布斯自由能。根据平衡态自由能最小的原理,利用变分的方法,得到了表面弹性能K24项存在时,指向矢分布满足的微分方程。通过求解方程,计算讨论了K24项对液晶指向矢分布的影响。结果表明K24项对楔形液晶盒指向矢分布的影响是不可忽视的。(本文来源于《液晶与显示》期刊2008年05期）
赵金良[8]（2007）在《一维周期边界条件下液晶盒中指向矢分布与电光效应》一文中研究指出我们知道,液晶显示器是利用加电压后液晶盒内指向矢发生偏转,进而影响光的透过率这一机制来实现显示的,所显示的图像与指向矢发生偏转的区域相对应。为了能够显示所需要的图像,实现动态显示和实时显示,液晶盒基板内表面的透明电极经光刻,被分割成相互绝缘的一个个小区域,上下一对小区域构成一个像素,液晶屏就是由众多的像素构成液晶盒内电极的边缘效应会影响像素显示清晰度,我们在平时的计算当中,都是把电极近似为无穷大平板,计算盒内指向矢的分布。而实际当中,电极被分割为相互有一定宽度间隔的众多小区域。本文对此问题进行了研究,首先建立了一个二维模型,然后就此模型求解指向矢极角满足的偏微分方程组,利用差分方法通过解二维非线性偏微分方程,得到了液晶盒中液晶指向矢的空间分布,在此基础上,进一步得到了透射光强的分布,我们发现,一方面,电极边缘处透射光强分布不同于电极中间处;另一方面,其它条件不变,逐渐减小电极间间隙宽度,会造成液晶屏相邻像素之间难以分辨。通过分析知道,这是由电极的边缘效应和VA显示模式自身电光特性共同作用的结果。(本文来源于《河北工业大学》期刊2007-05-01）
贺容容,袁飞,朱彬[9]（2005）在《液晶分子指向矢分布的数值求解》一文中研究指出根据连续弹性体理论对指向矢方程进行分析,对比研究了牛顿法、模拟退火法和差分迭代法的优劣.采用Gauss-Se idel差分迭代法,并结合SOR法中超松驰因子的适当选取,在3V的外加电压条件下,仅需少量的迭代次数即可达到很高的精度.(本文来源于《成都大学学报(自然科学版)》期刊2005年03期）
邢红玉,杨国琛,叶文江,李志广[10]（2005）在《表面弹性自由能k_(13)项与楔形液晶盒中阈值厚度附近的指向矢分布》一文中研究指出考虑楔形液晶盒,液晶指向矢倾角θ是两个空间变量x,z的函数,即θ=θ(x,z)。导出了液晶盒的吉布斯自由能,其中包括表面弹性自由能k13 项。由拉格朗日 欧拉方程得到了θ(x,z)满足的微分方程。在k11 k33近似下,方程变为二维拉普拉斯方程。在阈值厚度 hc 附近θ很小,方程的解可近似为θ=cz(qx-1)。代入自由能表达式中,求极值可确定 c和q 的值。计算和讨论了k13项对液晶指向矢分布的影响。(本文来源于《液晶与显示》期刊2005年01期）
矢分布论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
柱筒中液晶分子指向矢分布的研究对相关的液晶领域具有广泛的应用。液晶弹性作用、基板表面作用、外加电场作用都会对液晶指向矢形变产生影响,本文基于Frank弹性自由能、Rapini-Papoular近似的表面能、外加电场引起的介电耦合自由能和挠曲电效应自由能,研究了叁种柱状同心筒模型中向列相液晶的指向矢分布。第一种柱状同心筒模型是混合排列的柱状薄层。基于Frank弹性理论,根据欧拉方程得到液晶指向矢的平衡态方程及边界条件,利用差分迭代方法进行了数值求解,然后模拟出了指向矢的分布。不加电场作用下,锚定强度、弹性各向异性、系统柱对称性、薄层厚度都会对柱筒中的指向矢分布产生影响;筒间填充正性液晶5CB,施加径向的非匀强电场下,最终会形成混合排列的液晶柱筒或者径向排列的液晶柱筒。第二种柱状同心筒模型是径向排列的柱状薄层,筒间填充负性液晶MBBA。施加一径向电场,采用同样的理论方法得到指向矢分布的数值解,并且在小角度近似下,计算出液晶指向矢角度发生形变的最大值和临界电压值的解析解,并模拟出了指向矢的分布。强锚定边界条件下,无论考虑挠曲电效应还是忽略挠曲电效应,柱筒中向列相液晶发生Fréedericskz转变的临界指数都是?=1/2,并且挠曲电效应减小了液晶发生Fréedericskz转变的阈值电压;弱锚定边界条件下,电场的作用使液晶指向矢产生了一个新型的形变。第叁种柱状同心筒模型是轴向排列的柱状薄层,筒间填充正性液晶5CB。施加一径向电场,采用同样的理论方法模拟了指向矢分布。其指向矢分布与第二种径向排列模型不同:强锚定边界条件下,挠曲电效应增大了液晶发生Fréedericskz转变的阈值电压;弱锚定边界条件下,电场的作用使液晶指向矢产生了不同的形变。通过对上述叁种液晶柱筒模型的研究,可以看出由于柱对称性、锚定强度、薄层厚度、弹性各向异性、电场作用和挠曲电效应共同竞争的作用,这叁种排列的柱状薄层中的指向矢分布有着很大的不同。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
矢分布论文参考文献
[1].牛启凤,王春阳,张广平,史红伟.液晶相控阵指向矢分布求解及其光束偏转[J].光学精密工程.2018
[2].刘红红.柱状同心筒中向列相液晶指向矢分布的研究[D].河北工业大学.2017
[3].赵静,刘飞,孙静.用全漏光导波技术测量反射式混合型扭曲向列相液晶盒的指向矢分布[J].液晶与显示.2016
[4].祁建霞.电控液晶光阀中的指向矢分布特性[J].光子学报.2014
[5].段文杰.非均匀电场下含梯度挠曲电效应后叁维液晶指向矢分布计算[D].河北工业大学.2012
[6].董炎明,陈丹梅,曾尔曼,胡晓兰,曾志群.用马赛克形貌装饰法研究碗形分子柱状向列相的向错和分子指向矢分布[J].中国科学(B辑:化学).2009
[7].关荣华.表面弹性能K_(24)项对液晶盒指向矢分布的影响[J].液晶与显示.2008
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[9].贺容容,袁飞,朱彬.液晶分子指向矢分布的数值求解[J].成都大学学报(自然科学版).2005
[10].邢红玉,杨国琛,叶文江,李志广.表面弹性自由能k_(13)项与楔形液晶盒中阈值厚度附近的指向矢分布[J].液晶与显示.2005