导读:本文包含了极化光谱论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:外电场,纳米氧化锌,拉曼光谱,结晶
极化光谱论文文献综述
李酽,张琳彬,李娇,连晓雪,朱俊武[1]（2019）在《电场条件下氧化锌结晶特性及极化产物的拉曼光谱分析》一文中研究指出开展高压电场调控纳米材料结构形貌和性能研究在功能材料领域具有重要的理论和实际意义.本文在高压电场条件下合成了氧化锌纳米粉体,并对粉末试片进行了后期电场极化处理,研究了电场对氧化锌的结构形貌、点缺陷、拉曼光谱的影响.以X射线衍射仪(XRD)、扫描电镜(SEM)和拉曼光谱仪对产物的结构形貌、拉曼位移、缺陷分布等进行了表征.结果表明,高压电场条件下氧化锌的完全晶化时间和温度比未施加电场时明显延长和升高,直流电场能够显着促进前驱物中氧化锌的形核,并降低晶化速度.不同电场强度下氧化锌具有不同的显微形貌.纳米氧化锌粉末试片在直流电场中极化后,其阴极面和阳极面的拉曼光谱表现出明显的差异.有明显漏电电流的情况下,阳极面在1050 cm~(–1)处的二级光学声子模A_1(LO)的强度显着提高,且拉曼强度I_1=438 cm~(–1)和I_2=1050 cm~(–1)的比值与极化电场的场强呈线性关系.当调转试片正反面进行二次极化时,原来在阳极面尖锐的1050 cm~(–1)峰经过阴极极化而消失.阳极面1050 cm~(–1)拉曼峰的锐化与氧化锌晶粒内的缺陷重新分布和双肖脱基势垒有关.(本文来源于《物理学报》期刊2019年07期）
汪源,张贞,郭源[2]（2019）在《相干反斯托克斯拉曼及相干反斯托克斯超拉曼光谱微观极化率张量元的简化方案-C_(∞v)对称性》一文中研究指出相干反斯托克斯拉曼光谱(CARS)和四阶相干反斯托克斯超拉曼光谱(CAHRS)广泛应用于分子界面和生物膜表面的研究。然而,高阶非线性光学过程中分子微观极化率张量元数量众多,关系复杂,使研究者对CARS和CAHRS很难进行定量分析。采取以下方案对属于C_(∞v)对称性的分子基团的CARS和CAHRS的微观极化率张量元进行简化。首先将CARS微观极化率张量元β_(i′j′k′l′)表示成拉曼微观极化率张量元微分α′_(i′j′)的乘积,CAHRS微观极化率张量元β_(i′j′k′l′m′)表示成超拉曼微观极化率张量元微分β′_(i′j′k′)和拉曼微观极化率张量元微分α′_(i′j′)的乘积,再利用α′_(i′j′)之间的比值及β′_(i′j′k′)之间的比值得到β_(i′j′k′l′)和β_(i′j′k′l′m′)之间的比值。使用这些CARS和CAHRS微观极化率张量元之间的关系,能够得到CARS和CAHRS光谱的广义取向泛函及其广义取向参数,进而对界面分子取向信息进行定量分析。(本文来源于《光谱学与光谱分析》期刊2019年02期）
陈展斌,董晨钟[3]（2018）在《超精细结构效应对辐射光谱圆极化特性的影响》一文中研究指出在相对论多组态Dirac-Fock方法和密度矩阵理论的基础上,利用发展的全相对论扭曲波程序,系统研究了超精细结构效应对纵向极化电子碰撞激发过程以及退激发辐射光谱圆极化特性的影响.计算得到了类氦Sc~(19+)和~(205)Tl~(79+)离子1s~2 ~1S_0→1s2p ~3P_2超精细结构层次上M_F能级的碰撞强度,考察了辐射衰变过程中发出特征光子的极化特性,并分析了E1-M2量子干涉效应以及电子-电子间相互作用的相对论修正对退激发辐射光子圆极化度的影响.(本文来源于《物理学报》期刊2018年19期）
李龙飞[4]（2017）在《极化光谱发射率测量装置的研制》一文中研究指出发射率是表征材料热物性的参数之一,代表了物体对外辐射能力的强弱,在辐射测温、航空航天、遥感、军事隐身、医学理疗等方面都有着重要的应用。相比全波长发射率,材料的光谱发射率携带的信息更加全面,应用也更加广泛,目前已成功应用于分子识别、隐身材料辐射特性评价以及红外基础研究等领域。例如在辐射测温中,材料准确的发射率数据决定了辐射测温仪的测量精度。但在不同的测量条件下,材料的发射率是一个易变的量,受温度、波长、粗糙度等诸多因素的影响,这严重制约了辐射测温的快速发展。与非极化的发射率相比。材料的极化光谱发射率具有一些特殊性质,通过研究材料极化光谱发射率的变化规律可以探索其在辐射测温以及遥感等领域的应用。近年来,国内外开始加强了对材料极化辐射性质的研究。但不得不承认:极化发射率相关的测量设备依旧很少,相应的极化发射率数据也十分匮乏。因此本文在国家自然科学基金的支持下,建立了一套极化光谱发射率测量实验装置,并对纯铝以及钛合金的辐射性质做了深入的研究。本文主要工作如下:1、基于能量法建立了一套极化光谱发射率测量实验装置,装置一共包括样品加热和控温系统、黑体、光学系统、机械系统、电测系统以及信号采集系统。其中样品加热系统和黑体炉属于装置中的辐射信号源;光学系统主要包括由滤波片、偏振分束立方、辐射探头、光纤和光开关;机械系统主要用于控制样品和黑体的转换以及实现不同角度的辐射测量;电测系统由以下两部分组成:1、探测器;2、由斩波器和锁相放大器组成的放大系统;信号采集系统基于Labview软件控制了电机的旋转,并对锁相放大器的输出信号做了采集和存储。2、对装置几个重要方面,包括样品温度均匀性、黑体炉轴向温度均匀性以及系统的响应系数进行了测试评价。通过将实验测得的硅片极化光谱发射率数据与理论模拟和国外实验数据做对比,验证了装置的可靠性。3、提出了一种模拟粗糙金属表面方向发射率的方法,通过理论计算和实验数据的对比说明了该方法可用于估算粗糙金属氧化过程中0-70°的方向发射率,同时得到结论:随着氧化程度的增加,粗糙纯铝表面0-70°的方向发射率逐渐增大,70°的发射率几乎保持不变。运用模拟计算的方向发射率去校准粗糙纯铝的表面温度,实验结果和热电偶测量结果的对比证明了这种方向发射率模拟方法可用于辐射测温,且在70°计算的发射率更适用于校准氧化过程中的粗糙纯铝样品的表面温度。4、研究了热氧化过程中Ti-6Al-4V合金的法向光谱发射率以及氧化过程中发射率波动变化的具体原因。实验得出,氧化前Ti-6Al-4V合金的光谱发射率在823-973 K之间随温度呈近似线性的增长;当氧化温度低于873 K时,发射率会随氧化时间慢慢增长,当温度高于923 K时,发射率会随时间呈不同程度的波动变化;表面粗糙度是影响发射率波动曲线振幅变化的因素之一,由氧化膜和基底产生的干涉作用则是引起发射率波动变化的主要原因;Ti-6Al-4V合金在空气中进行热氧化时,表面氧化膜遵循抛物线增长规律,且氧化速率在温度大于923 K时会迅速增长。(本文来源于《河南师范大学》期刊2017-05-01）
林勇[5]（2016）在《基于最小值点极化的连续背景光谱校正算法》一文中研究指出为有效去除原始光谱信号中的连续背景光谱,提出了一种基于最小值极化的连续背景光谱校正算法,并利用Lab VIEW和C语言混合编程,编写了软件仿真.利用等离子体发射光谱对软件测试的结果表明:该软件能够有效的选取最小值点,并基于最小值点准确评估背景光谱强度.经校正后的光谱强度略有降低,但各谱线形状和相对强度不受影响.(本文来源于《泰山学院学报》期刊2016年03期）
崔海月[6]（2016）在《高电荷态离子KLL双电子复合过程及辐射光谱极化性质研究》一文中研究指出双电子复合(DR)过程是各种高温天体、实验室等离子体和热核聚变等离子体中十分重要的电子-离子碰撞动力学过程,强烈影响着等离子体内部的能量运输、电荷态平衡和辐射X射线分布。研究等离子体中各种高电荷离子的DR过程及其辐射X射线谱为精确诊断等离子体的温度、密度及各向异性的电子能量分布提供了重要手段。本文利用多组态Dirac-Fock(MCDF)理论方法和密度矩阵理论,系统研究了一些高电荷态少电子体系的KLL双电子复合过程以及辐射X射线的角分布和极化特性,揭示了相对论效应、Breit相互作用等的影响;同时,理论计算结果与已有的电子束离子阱(EBIT)的实验测量结果进行了比较。本论文的主要内容包括以下几个方面:第一章介绍了本文的研究背景和意义,描述了电子与高电荷态离子碰撞的物理图像,并重点对双电子复合过程进行了介绍。第二章简述了本文所采用的理论方法,包括MCDF理论方法和密度矩阵理论,以及细致的双电子复合强度、辐射光子角分布和极化度的理论计算。第叁章系统研究了21Ti(1s)(10)和)1(Ti220s(10)离子的KLL双电子复合过程。计算给出了所有KLL共振双激发态精细能级结构,以及辐射、Auger跃迁的几率;并在独立过程和孤立共振近似下得到了所有DR伴线角分布、极化度和微分强度,以及KLL过程总的DR强度,计算结果与O’Rourke等人EBIT实验测量结果进行了比较,很好的一致性被获得。第四章系统研究了Ba55+-Ba51+离子的KLL双电子复合过程。本文计算给出了类H-类B钡离子KLL共振双激发态的能级和辐射、Auger跃迁的几率、共振态宽度,以及DR伴线的强度和极化度。细致分析了Breit相互作用对Auger几率、共振态宽度、极化度的影响。进一步,考虑不同电荷态Ba离子的布局,本文对D.A.Knapp等人EBIT实验测量的DR谱进行了理论模拟,理论和实验结果良好的一致性揭示出Breit相互作用对低能区的KLL DR谱有重要影响。(本文来源于《西北师范大学》期刊2016-05-01）
肖亚梅,闫仕农,杨晓峰,张驰,杨海凤[7]（2015）在《金-银复合纳米颗粒的去极化光谱特性理论研究》一文中研究指出对金银复合纳米颗粒的去极化光谱进行了理论计算和研究。研究结果表明:金银复合纳米颗粒去极化光谱具有单峰的特征。在不同能量光照下,其介电常数是不同的,所以其去极化光谱也是变化的,然而其峰值总是介于纯金和纯银纳米颗粒去极化峰值之间,并且随着金银复合纳米颗粒中银体积分数的增加,去极化峰位于449~268nm附近,即近乎线性蓝移,峰形为高斯型,半高宽在514~324nm范围内近乎线性的减小。这说明可以通过控制入射光的能量和金银的组分来可控的改变金-银复合纳米颗粒的去极化光谱。(本文来源于《光散射学报》期刊2015年01期）
肖亚梅,闫仕农,杨晓峰,张驰,杨海凤[8]（2015）在《球形银纳米颗粒去极化光谱特性的理论研究》一文中研究指出对球形银纳米颗粒在均匀散射场中的去极化行为进行了研究,测量了其去极化光学吸收光谱.结果表明,去极化场的相对透射光强度会随着粒子尺寸的增加而红移,也会随着外部介质的改变,即介电常数的增加而红移,并且粒子尺寸越大,外部介质介电常数越大,相对透射光强度也越大.这是由于去极化场的存在改变了金属表面等离子体共振的情况.(本文来源于《高师理科学刊》期刊2015年03期）
周玲,赵改云,张干兵,叶勇,夏清华[9]（2014）在《叁聚氰胺分子的电子吸收光谱、二阶极化率及其溶剂效应的密度泛函理论计算》一文中研究指出结合自洽反应场(SCRF)法、CPCM溶剂化模型,分别用密度泛函理论法B3LYP、TD-DFT/CAM-B3LYP和有限场(FF)法,对叁聚氰胺分子在气相、氯仿以及甲醇溶液中的几何结构、电子吸收光谱、二阶极化率进行了系统的理论计算.结果表明,该分子为准八极结构,其强吸收峰在远紫外区,透光范围宽.最大吸收由两个近简并的激发态跃迁迭加而成,二者呈加和模式,对二阶极化率都有贡献.其几何结构、电子光谱和非线性光学(NLO)极化率都不同程度地呈现溶剂效应.高极性溶剂能显着增大其超极化率,而其最大吸收红移很小.在保持分子基本架构的前提下,通过增大供体与受体核之间的共轭桥,可以在保持良好透明性的前提下,增大超极化率,得到良好的NLO生色团.(本文来源于《湖北大学学报(自然科学版)》期刊2014年06期）
岳中岳,金钻明,周润泽,马国宏[10]（2013）在《磁有序结构的太赫兹光谱——自旋极化的THz波激发、色散和相干控制》一文中研究指出综述了利用THz脉冲的磁场与磁有序结构相互作用,实现对磁有序结构中自旋极化的激发及研究自旋极化的弛豫动力学;结合作者最近的研究工作,介绍了利用THz脉冲实现对磁有序结构中自旋极化的相干控制;最后对相关研究进行了展望。(本文来源于《自然杂志》期刊2013年05期）
极化光谱论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
相干反斯托克斯拉曼光谱(CARS)和四阶相干反斯托克斯超拉曼光谱(CAHRS)广泛应用于分子界面和生物膜表面的研究。然而,高阶非线性光学过程中分子微观极化率张量元数量众多,关系复杂,使研究者对CARS和CAHRS很难进行定量分析。采取以下方案对属于C_(∞v)对称性的分子基团的CARS和CAHRS的微观极化率张量元进行简化。首先将CARS微观极化率张量元β_(i′j′k′l′)表示成拉曼微观极化率张量元微分α′_(i′j′)的乘积,CAHRS微观极化率张量元β_(i′j′k′l′m′)表示成超拉曼微观极化率张量元微分β′_(i′j′k′)和拉曼微观极化率张量元微分α′_(i′j′)的乘积,再利用α′_(i′j′)之间的比值及β′_(i′j′k′)之间的比值得到β_(i′j′k′l′)和β_(i′j′k′l′m′)之间的比值。使用这些CARS和CAHRS微观极化率张量元之间的关系,能够得到CARS和CAHRS光谱的广义取向泛函及其广义取向参数,进而对界面分子取向信息进行定量分析。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
极化光谱论文参考文献
[1].李酽,张琳彬,李娇,连晓雪,朱俊武.电场条件下氧化锌结晶特性及极化产物的拉曼光谱分析[J].物理学报.2019
[2].汪源,张贞,郭源.相干反斯托克斯拉曼及相干反斯托克斯超拉曼光谱微观极化率张量元的简化方案-C_(∞v)对称性[J].光谱学与光谱分析.2019
[3].陈展斌,董晨钟.超精细结构效应对辐射光谱圆极化特性的影响[J].物理学报.2018
[4].李龙飞.极化光谱发射率测量装置的研制[D].河南师范大学.2017
[5].林勇.基于最小值点极化的连续背景光谱校正算法[J].泰山学院学报.2016
[6].崔海月.高电荷态离子KLL双电子复合过程及辐射光谱极化性质研究[D].西北师范大学.2016
[7].肖亚梅,闫仕农,杨晓峰,张驰,杨海凤.金-银复合纳米颗粒的去极化光谱特性理论研究[J].光散射学报.2015
[8].肖亚梅,闫仕农,杨晓峰,张驰,杨海凤.球形银纳米颗粒去极化光谱特性的理论研究[J].高师理科学刊.2015
[9].周玲,赵改云,张干兵,叶勇,夏清华.叁聚氰胺分子的电子吸收光谱、二阶极化率及其溶剂效应的密度泛函理论计算[J].湖北大学学报(自然科学版).2014
[10].岳中岳,金钻明,周润泽,马国宏.磁有序结构的太赫兹光谱——自旋极化的THz波激发、色散和相干控制[J].自然杂志.2013