导读:本文包含了铍原子论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:铍原子,能级,精细结构
铍原子论文文献综述
马堃,褚园,焦铮,谢国秋[1]（2013）在《铍原子1s~22snp ~3P态精细结构的理论计算》一文中研究指出以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,对铍原子1s22snp(n=2～6)3P态精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)进行了具体地计算,并将计算结果与文献结果进行了比较,符合地较好.同时,计算了1s22snp(n=2～6)3P态精细结构参数A和B的值.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2013年04期）
黄时中,刘芬,马垄[2]（2010）在《铍原子里德堡能级的计算(英文)》一文中研究指出依据最弱受约束电子势模型理论,计算了铍原子1s~22sns~1S_0(n=3～50)、1s~22snp~1P_1~0(n=3～50)_和1s~22snd~1D_2(n=3～50)里德堡系列能级和量子亏损.计算结果与已有的实验结果符合得很好.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2010年04期）
谢国秋[3]（2009）在《铍原子1s~22pnl组态能级的理论计算》一文中研究指出依据最弱受约束电子势模型及其微扰修正理论,计算铍原子1 s22pnl(l=s,p,d,n=3-24)里德堡系列能级和量子亏损.计算结果与已有的实验结果符合得很好,除1 s22 s9p1P1o谱项外,其余能级误差均小于1 cm-1.(本文来源于《安徽大学学报(自然科学版)》期刊2009年06期）
刘芬,黄时中[4]（2009）在《类铍原子1s~22snp组态的非相对论能量》一文中研究指出利用对角和法则,导出了铍原子和类铍离子1s22snp组态非相对论能量的解析表达式,在考虑电子间交互作用以及内外壳层电子的不同屏蔽效应的基础上,利用变分原理具体计算了类铍离子1s22snp(n=2-6,Z=4-8)组态的非相对论能量值,计算结果与实验数据符合得较好.(本文来源于《安徽师范大学学报(自然科学版)》期刊2009年06期）
黄时中,马堃,于加明,刘芬[5]（2008）在《铍原子1s~22pnd~1P_1~0(n=3-50)双激发态能级的计算(英文)》一文中研究指出依据最弱受约束电子势模型及其微扰修正理论,计算了铍原子1s22pnd1P01(n=3~50)双激发态系列能级和量子亏损.计算结果与已有的实验结果符合得很好.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2008年05期）
王菲,苟秉聪[6]（2003）在《铍原子内壳高激发1s2s2pnp ~5P(n=2～6)和1s2p~2mp ~5S~0(m=2～6)系列的相对论能量、精细结构和超精细结构研究》一文中研究指出采用鞍点变分方法计算了铍原子内壳高激发五重态1s2s2pnp ~5P(n=2～6)和1s2p~2mp ~5S~0(m=2～6)的能量,利用截断变分方法得到能量改进量,并计算了相对论修正和质量极化效应,从而获得了高精度的能量计算值。同时还对该系统之间的辐射跃迁波长、振子强度和辐射跃迁率进行了计算,计算结果与其他理论和实验值符合得很好,并首次标识出1s2s2pnp ~5P-1s2p~2np ~5S~0(n=5～6)的跃迁谱线。此外我们还对该系统的精细结构和超精细结构进行了研究,并进一步考察了超精细相互作用对精细结构劈裂产生的影响。(本文来源于《第七届北京青年科技论文评选获奖论文集》期刊2003-12-01）
王大理,黄时中[7]（2003）在《铍原子低激发态能量的计算》一文中研究指出以对角和不变法则为基础,导出了铍原子(含类铍离子)低激发态(电子组态1S22S2P、1S22P2)非相对论性能量的解析表达式;利用变分法计算了能量值,计算结果与实验值的误差小于1%.(本文来源于《安徽师范大学学报(自然科学版)》期刊2003年02期）
李敬生,王大理,黄时中[8]（2002）在《铍原子基态能量和波函数的变分计算》一文中研究指出利用变分原理,计算铍原子(含类铍离子)基态非相对论性能量和波函数,计算中考虑了电子间的交换作用以及内外壳层电子的不同屏蔽效应,计算结果与实验值很相符,能量误差小于0.2%.(本文来源于《安徽师范大学学报(自然科学版)》期刊2002年04期）
王菲,苟秉聪,俞开智[9]（2002）在《铍原子的能级和超精细结构的研究》一文中研究指出采用多组态相互作用方法及Rayleigh Ritz变分法 ,并考虑相对论修正、质量极化效应等 ,获得了铍原子低激发态 1s2 2s2p3 Po和 1s2 2p2 3 P高精度的相对论能量 .同时还计算了铍原子超精细结构常数 ,与其他理论和实验结果符合得很好 .(本文来源于《原子核物理评论》期刊2002年02期）
蒋红[10]（1997）在《电子与锂和铍原子碰撞角分布的理论研究》一文中研究指出用模型势方法研究电子与锂和铍原子弹性散射，计算了能量从０．１到１．０ｅＶ散射电子的角分布（微分散射截面），从理论计算中，看到在０．１－１．０ｅＶ能区内，随入射电子能量增加，电子被Ｌｉ和Ｂｅ原子散射的微分截面有相似变化，即小角微分散射截面越来越大(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊1997年02期）
铍原子论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
依据最弱受约束电子势模型理论,计算了铍原子1s~22sns~1S_0(n=3～50)、1s~22snp~1P_1~0(n=3～50)_和1s~22snd~1D_2(n=3～50)里德堡系列能级和量子亏损.计算结果与已有的实验结果符合得很好.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
铍原子论文参考文献
[1].马堃,褚园,焦铮,谢国秋.铍原子1s~22snp~3P态精细结构的理论计算[J].原子与分子物理学报.2013
[2].黄时中,刘芬,马垄.铍原子里德堡能级的计算(英文)[J].原子与分子物理学报.2010
[3].谢国秋.铍原子1s~22pnl组态能级的理论计算[J].安徽大学学报(自然科学版).2009
[4].刘芬,黄时中.类铍原子1s~22snp组态的非相对论能量[J].安徽师范大学学报(自然科学版).2009
[5].黄时中,马堃,于加明,刘芬.铍原子1s~22pnd~1P_1~0(n=3-50)双激发态能级的计算(英文)[J].原子与分子物理学报.2008
[6].王菲,苟秉聪.铍原子内壳高激发1s2s2pnp~5P(n=2～6)和1s2p~2mp~5S~0(m=2～6)系列的相对论能量、精细结构和超精细结构研究[C].第七届北京青年科技论文评选获奖论文集.2003
[7].王大理,黄时中.铍原子低激发态能量的计算[J].安徽师范大学学报(自然科学版).2003
[8].李敬生,王大理,黄时中.铍原子基态能量和波函数的变分计算[J].安徽师范大学学报(自然科学版).2002
[9].王菲,苟秉聪,俞开智.铍原子的能级和超精细结构的研究[J].原子核物理评论.2002
[10].蒋红.电子与锂和铍原子碰撞角分布的理论研究[J].原子与分子物理学报.1997