导读:本文包含了依赖于密度的粘性论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:强解,爆破准则,粘性系数依赖于密度
依赖于密度的粘性论文文献综述
时秀娟[1]（2018）在《粘性系数依赖于密度的可压缩Navier-Stokes方程解的爆破准则》一文中研究指出研究了粘性系数依赖于密度的叁维可压缩Navier-Stokes方程强解的爆破准则.结果表明,如果形变张量D(u)满足‖D(u)‖_(L~2(0,T;L~∞))<∞,则强解在[0,T]上整体存在.(本文来源于《喀什大学学报》期刊2018年06期）
赵芳[2]（2017）在《叁维非齐次粘性系数依赖于密度MHD方程组的全局适定性》一文中研究指出本文讨论叁维空间中粘性系数依赖于密度磁流体方程组的全局适定性.此模型可由下列非齐次MHD方程给出:其中,t ≥ 0为时间,未知函数P,ρ,u =(u1,u2,u3)和b =(b1,b2,b3)分别代表压力,密度,速度以及磁场.D(u)=1/2[(?)u+((?)uT]代表应变张量.μ(ρ)和σ(ρ)表示两个粘性系数,各自适合下列有界性条件:(?)以及(?)Boltzmann方程能够经过某一扩张方法构造出N-S方程.在这种情况下,粘性系数不是常数,而是依赖于温度.考虑等熵流体,粘性就变成密度的函数.考虑磁场对流体的作用,作进一步简单推广便可得到上述非齐次粘性系数依赖于密度磁流体方程模型.本文主要研究了初值真空MHD模型(0.1)的初边值问题全局强解的适定性.利用经典的能量方法,建立了方程唯一局部强解的先验估计以及爆破准则,结合方程的局部存在性结果,进而证明了当初值‖(?)u0‖L2+‖(?)b0‖L2适当小且初始密度任意大时,模型(0.1)的强解是能够全局存在且具有唯一性.(本文来源于《西北大学》期刊2017-06-01）
邢鹏飞[3]（2017）在《二维粘性系数依赖于密度的不可压MHD方程组强解的全局存在性》一文中研究指出本文主要研究了粘性系数μ(ρ)与磁扩散系数v(ρ)都依赖于密度ρ时,2维不可压缩磁流体方程组在有界区域内强解的全局存在性.方程的主要形式为(?)初始条件(ρ，u,B)|t=0=(ρ0,u0,B0),在Ω内.边界条件u=0,B·(?)=0,curlB=0,d(?)Ω×[0,T)内.其中Ω(?)R2.变量ρ(x,t),u(x,t)分别代表流体的密度与速度;B(x,t)为磁场;P(x,t)为压力.μ(ρ),υ(ρ)分别表示粘性系数和磁扩散系数均依赖于密度ρ,并且满足μ(ρ),υ(ρ)∈ C1[0,∞),0＜μ≤μ≤(?)和v≤v≤(?) 当ρ∈[0,∞)时.其中(?)为正常数.(本文来源于《西北大学》期刊2017-06-01）
王晓瑾[4]（2016）在《一维粘性系数依赖于密度的非等熵Navier-Stokes方程自由边值问题》一文中研究指出本文主要研究一维粘性系数依赖于密度的非等熵Navier-Stokes方程自由边值问题,即其中p,c,θ分别表示流体的密度,速度以及温度,P=P(ρ,θ)为压强.本文考虑理想流体情形,即P=R_(ρθ).另外,K=1为热传导系数,μ(ρ)=ρ~α+1为粘性系数,E=e+v~2/2为流体的总能量,其中的e=e(ρ,θ)=Cθ为流体的内能.上述流体物理量满足热力学的第二定律：定义区域Ω={(ζ,τ)|a(τ)≤ζ≤b(τ),σ>0}.假设系统(0.1)满足如下初边值条件：和这里a(τ),6(丁)为自由边界,定义如下：a'(τ)-v(a(τ),τ),a(0)=a, b'(τ)=v(b(τ),τ),b(0)=b,且a<6.本文我们得到了当μ(ρ)=ρα+1时,粘性系数α∈(0,+∞)全局经典解的存在性.与其他文献不同之处在于,本文先通过适当的能量泛函获得密度函数的上下界估计,从而大大降低了对常数α的限制,随后通过一系列先验估计,我们可以得到解的正则性,即完成定理的证明.(本文来源于《西北大学》期刊2016-06-01）
匡扶正义[5]（2016）在《一维粘性依赖于密度Navier-Stokes方程全局弱解存在性及其渐近性态》一文中研究指出本文研究的是在数学物理等研究领域具有非常深远影响的方程模型,粘性依赖于密度一维可压Navier-Stokes方程.主要探讨的是自由边界问题全局弱解的性质.模型的具体形式如下所示其中粘性系数μ(ρ)=θρθ+1,ρ表示流体密度,0<θ<γ为常数,γ>1.本文运用了新的思路和方法克服了解决该系统问题的诸多困难.全文主要探究了以下问题：1.当密度函数连续连接到真空状态时,构造特殊的势能函数,讨论密度上下界.并分析解的高阶估计,证明0<θ<γ,γ>1时全局弱解的存在性.2.构造辅助函数,对原问题进行改写,研究了当时间t→∞时弱解的衰减率及其渐近性态.(本文来源于《西北大学》期刊2016-06-01）
张蕊,方莉[6]（2015）在《具有奇性与真空粘性依赖于密度的非牛顿流局部强解的存在唯一性》一文中研究指出研究一维有界区间上粘性依赖于密度且具有奇性、初始允许真空的可压缩非牛顿流.通过正则化奇性项以及逐步迭代构造初边值问题的逼近解,对逼近解取极限得到其局部强解的存在唯一性,进一步推广了相关文献中关于非牛顿流解的存在性结果.(本文来源于《纯粹数学与应用数学》期刊2015年01期）
周骁[7]（2014）在《粘性系数依赖于密度的一维可压等熵Navier-Stokes方程自由边值问题的正则性》一文中研究指出研究了一维可压等熵Navier-Stokes方程自由边值问题的正则性.在利用H1中已知结果的基础上,采用能量方法,运用嵌入定理以及精细的插值不等式解决了由于解的高阶偏导导致的复杂估计问题.(本文来源于《鲁东大学学报(自然科学版)》期刊2014年03期）
刘生全,徐中海[8]（2014）在《粘性系数依赖于密度的一维粘性Navier-Stokes方程组解的全局存在性》一文中研究指出研究了粘性系数依赖密度的一维粘性可压缩Navier-Stokes方程组Cauchy问题,即:如果粘性系数满足μ(ν)=v-α(α∈(0,1/2]),且初始体积具有正的下界,那么我们可以证明其解的全局存在性。(本文来源于《东北电力大学学报》期刊2014年02期）
周骁[9]（2013）在《粘性系数依赖于密度的一维可压等熵Navier-Stokes方程的全局经典解》一文中研究指出本文主要研究了粘性系数μ(ρ)=1+θθ(θ>0)时一维可压等熵Navier-Stokes方程在有界区域上的全局经典解,方程的主要形式为初始条件：(ρ,u)|t:0=(ρ0(x),u0(x)),x∈[0,1],(0.2)边界条件：u|x=0,1=0, t≥0.(0.3)其中变量ρ(x,t),u(x,t)及P(ρ)=Kργ(γ>1,K=1)分别代表流体的密度,速度和压力.μ表示粘性系数,并且满足μ(ρ)=1+θθ(θ>0).Navier-Stokes方程(0.1)是描述流体物质运动的模型,本文主要研究方程0.1在初始密度有正下界的假设条件下,当初始密度远离真空时,全局整体经典解的存在性与唯一性.观察到当μ(ρ)=1+θρθ时,由方程(0.1)-(0.3)可以推出一个关于密度函数的导数的新熵不等式(见引理2.2.9)∫01{logρ)x2/ρ(ρθ-1/2)x2}dx+∫0t∫01{(ργ-1/2)+(γ+θ-1/2)x2}dxds≤其中C=C(||p0||L∞,||u0,||u0||L2,C0).,从而大大简化了解的正则性证明过程.(本文来源于《西北大学》期刊2013-06-30）
周骁[10]（2012）在《粘性系数依赖于密度的一维可压等熵Navier-Stokes方程的全局弱解》一文中研究指出利用一系列先验估计及新熵不等式,研究了粘性系数依赖于密度时一维可压等熵Navier-Stokes方程的全局弱解.假设初始密度有下界,得到该方程全局弱解的存在性与惟一性,所用方法简化了有关文献的证明.(本文来源于《纺织高校基础科学学报》期刊2012年04期）
依赖于密度的粘性论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文讨论叁维空间中粘性系数依赖于密度磁流体方程组的全局适定性.此模型可由下列非齐次MHD方程给出:其中,t ≥ 0为时间,未知函数P,ρ,u =(u1,u2,u3)和b =(b1,b2,b3)分别代表压力,密度,速度以及磁场.D(u)=1/2[(?)u+((?)uT]代表应变张量.μ(ρ)和σ(ρ)表示两个粘性系数,各自适合下列有界性条件:(?)以及(?)Boltzmann方程能够经过某一扩张方法构造出N-S方程.在这种情况下,粘性系数不是常数,而是依赖于温度.考虑等熵流体,粘性就变成密度的函数.考虑磁场对流体的作用,作进一步简单推广便可得到上述非齐次粘性系数依赖于密度磁流体方程模型.本文主要研究了初值真空MHD模型(0.1)的初边值问题全局强解的适定性.利用经典的能量方法,建立了方程唯一局部强解的先验估计以及爆破准则,结合方程的局部存在性结果,进而证明了当初值‖(?)u0‖L2+‖(?)b0‖L2适当小且初始密度任意大时,模型(0.1)的强解是能够全局存在且具有唯一性.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
依赖于密度的粘性论文参考文献
[1].时秀娟.粘性系数依赖于密度的可压缩Navier-Stokes方程解的爆破准则[J].喀什大学学报.2018
[2].赵芳.叁维非齐次粘性系数依赖于密度MHD方程组的全局适定性[D].西北大学.2017
[3].邢鹏飞.二维粘性系数依赖于密度的不可压MHD方程组强解的全局存在性[D].西北大学.2017
[4].王晓瑾.一维粘性系数依赖于密度的非等熵Navier-Stokes方程自由边值问题[D].西北大学.2016
[5].匡扶正义.一维粘性依赖于密度Navier-Stokes方程全局弱解存在性及其渐近性态[D].西北大学.2016
[6].张蕊,方莉.具有奇性与真空粘性依赖于密度的非牛顿流局部强解的存在唯一性[J].纯粹数学与应用数学.2015
[7].周骁.粘性系数依赖于密度的一维可压等熵Navier-Stokes方程自由边值问题的正则性[J].鲁东大学学报(自然科学版).2014
[8].刘生全,徐中海.粘性系数依赖于密度的一维粘性Navier-Stokes方程组解的全局存在性[J].东北电力大学学报.2014
[9].周骁.粘性系数依赖于密度的一维可压等熵Navier-Stokes方程的全局经典解[D].西北大学.2013
[10].周骁.粘性系数依赖于密度的一维可压等熵Navier-Stokes方程的全局弱解[J].纺织高校基础科学学报.2012