导读:本文包含了广义的气体论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:非对称Keyfitz-Kranzer方程组,源项,Chaplygin气体,黎曼问题
广义的气体论文文献综述
宋赟,郭俐辉[1]（2019）在《带有源项的Chaplygin气体非对称Keyfitz-Kranzer方程组含狄拉克初值的广义黎曼问题》一文中研究指出本文主要研究了带有源项的Chaplygin气体非对称Keyfitz-Kranzer方程组含狄拉克初值的广义黎曼问题.由于非齐次项的影响,带有源项的Chaplygin气体非对称Keyfitz-Kranzer方程组的黎曼解不再是自相似的.我们利用广义Rankine-Hugoniot条件和熵条件,构造性地得到了带有源项的Chaplygin气体非对称Keyfitz-Kranzer方程组含狄拉克初值的整体广义解.(本文来源于《新疆大学学报(自然科学版)》期刊2019年03期）
范永强[2]（2019）在《Chaplygin、广义Chaplygin及修正Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的研究》一文中研究指出本文首先研究了齐次Chaplygin和广义Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的比较.随后研究了非齐次Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的稳定性.最后研究了非齐次修正Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的压力消失极限.与齐次Chaplygin和修正Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解不同的是,非齐次Chaplygin和修正Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解是非自相似的.第一章介绍了本文的研究背景、现状以及本文的主要内容和结构安排.第二章主要研究了齐次Chaplygin和广义Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的比较.齐次Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解由J+J和狄拉克激波组成,而广义Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解由R+R、R+S、S+R、S+S和狄拉克激波组成.利用特征分析及相平面分析方法,当α→1时,我们发现齐次广义Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解收敛到齐次Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解.第叁章主要研究了非齐次Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的稳定性.与齐次Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解不同的是,非齐次Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解是非自相似的,当参数ε →0时,不论所给初始中间状态的密度是常数或是趋于无穷大,非齐次Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解都是稳定的.第四章主要研究了非齐次修正Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的压力消失极限.由于非齐次项的影响,非齐次修正Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解是非自相似的.我们运用速度变换将非齐次修正Chaplygin气体欧拉方程组转换成具有守恒律形式的方程组.运用特征分析和相平面分析的方法,我们研究了狄拉克激波和真空现象.当压力消失时,我们发现非齐次修正Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解收敛到非齐次零压流欧拉方程组的黎曼解.(本文来源于《新疆大学》期刊2019-06-30）
郭秀娅[3]（2019）在《多组分气体输运的广义迁移格子Boltzmann模型及其应用研究》一文中研究指出多组分气体输运在温室气体的埋存、新型燃料电池的设计等领域普遍存在,并且随着当今时代对能耗较低的高新技术产业发展的需要,日益成为环境、资源、新能源等领域急需解决的一个共性科学问题。已有研究表明多组分气体在流动及扩散过程中,不仅包含同种分子间的相互碰撞,同时还涉及不同分子及分子与壁面间的相互作用,此时描述两组分扩散的经典Fick定律已不再成立,通常需要由基于Maxwell-Stefan理论的多个耦合的对流扩散方程来描述。然而,由于多组分气体的分子属性及多场耦合的特点,使得实验和传统的数值方法在研究该类复杂问题时均面临较大的挑战。近年来,基于气体动理学理论而来的介观格子Boltzmann(LB)方法,鉴于其微观本质和介观的特点,使其不但可以直观的描述气体组分及气固间的相互作用,而且便于处理复杂结构,这也进一步推动了该方法在多组分气体传输方面的应用。目前,尽管国内外学者已在多组分气体的LB模型及其输运过程的研究方面取得了部分研究成果,但仍有一些基本问题尚未解决。比如,在研究多个不同组分构成的混合物体系时,由于组分不同的分子速度通常需要多套网格,以致迭代过程中将多次使用插值,极大的降低了模型的稳定性和计算效率。正是基于这一研究背景,本文首先针对描述两组分传输的对流扩散方程建立了广义迁移的LB模型,并构造了相应的反弹边界处理格式,在此基础上,我们又发展了描述多组分输运的广义迁移LB模型并推广到多孔介质中两组分扩散问题的研究中。我们的主要工作分为以下几个方面:(1)首先建立了求解一般变系数对流扩散方程的广义迁移LB模型,并且通过严格的Chapman-Enskog分析,当前的模型可以准确地恢复到宏观方程。此外,对比已有模型,我们易知经典的Lax-Wendroff格式、分数迁移格式均为当前模型的两种特例。数值结果也表明,适当调节迁移步中引入的两个自由参数,当前模型在稳定性和准确度方面均可优于BGK模型。(2)构造了一种新的半步长反弹边界处理格式,用来求解具有混合边界条件的对流扩散方程。该格式的设计主要是基于经典的多尺度分析技术—-渐近分析,这也从理论上保证了当前格式的二阶收敛精度。通过与已有的几种边界处理格式进行数值对比,我们发现该格式的收敛精度确实明显高于现存模型。此外,为了消除数值滑移,我们关于单向的稳态问题进行了边界格式的离散效应分析,并推导出当前广义迁移模型等价的有限差分格式及其最优松弛时间与两个自由参数之间的关系。(3)建立了描述多组分气体输运的广义迁移LB模型,克服了前人在研究不同分子质量比的多组分混合物时需要使用多套网格或者多次插值的缺点。通过Chapman-Enskog分析,进一步证明当前模型可以准确地恢复到描述多组分气体流动的Navier-Stokes方程和多个组分扩散的Maxwell-Stefan方程。此外,该模型也适用于具有较大分子质量比及不同粘性的混合物体系。通过与前人的实验、理论或数值结果的定量对比,我们发现当前模型均表现较好,且能够很好地捕捉到多组分体系中经常出现的反常扩散现象。(4)基于上述发展的LB模型,我们进一步研究了两组分气体在多孔介质中的扩散问题。为了更加方便的处理多孔介质这一复杂结构,这里采用了我们发展的反弹边界处理格式。通过分别研究两种不同质量比的两组分混合物在多孔介质内扩散的问题,我们发现,虽然两组分的扩散在多孔介质的孔隙中均呈连续分布,然而针对具有不同分子量的混合物时,分子质量轻的组分明显较分子质量重的组分扩散速度快。总之,本文不但进一步发展了针对一般对流扩散方程及多组分输运问题的LB模型,而且提出了一种易于处理复杂几何结构的反弹边界处理格式。此外,我们还基于上述工作初步研究了多孔介质中的两组分扩散问题,这些工作都为深入探究多组分气体的传输机理奠定了必要的基础。(本文来源于《华中科技大学》期刊2019-05-01）
刘继儿,郭俐辉[4]（2019）在《带有摩擦项的广义Chaplygin气体非对称Keyfitz-Kranzer方程组的Riemann问题》一文中研究指出研究了带有摩擦项的广义Chaplygin气体非对称Keyfitz-Kranzer方程组的Riemann问题,并得到其Riemann解的整体结构.Riemann解中包含激波,稀疏波,接触间断和δ-激波.与齐次非对称Keyfitz-Kranzer方程组不同的是非齐次非对称Keyfitz-Kranzer方程组的Riemann解是非自相似的.(本文来源于《数学的实践与认识》期刊2019年07期）
范永强[5]（2017）在《广义Chaplygin气体与Chaplygin气体方程组Riemann问题解的比较》一文中研究指出在给出Chaplygin气体方程组Riemann问题的解后求出广义Chaplygin气体方程组当α→1~-时的Riemann问题的解.根据相应的初始条件,广义Chaplygin气体方程组当α→1~-时的Riemann问题的解与Chaplygin气体方程组Riemann问题的解均由两个接触间断或者δ-激波组成.因此,当α→1~-时,广义Chaplygin气体方程组Riemann问题的解与Chaplygin气体方程组Riemann问题的解是一致的.(本文来源于《宜宾学院学报》期刊2017年12期）
王文伟[6]（2017）在《广义不确定性原理下广义外势中费米气体的热力学性质》一文中研究指出考虑广义不确定性原理时,会使统计物理中的量子态密度被修正。在高能、高温条件下考虑此修正时,统计物理中的一些计算结果与传统结果相比有很大的差异!例如,对经典理想气体,当温度增加到无穷大时,系统激发态的粒子数将会趋近于一固定的值,这时如果粒子数继续增加,粒子就会在基态发生“凝聚”,趋于极限温度时系统能量也不会再增加,出现能量上限。而在传统统计物理中,经典理想气体并不会有“能量上限”,系统的热容是常量,与温度无关。考虑到广义不确定性原理时,低温条件下的统计物理中尽管不像极高温条件下对传统结果有颠覆性的差异,但依然存在一些微小的修正。另外,低温下的费米气体在一定的约束条件下也可以发生凝聚,研究广义不确定性原理下费米气体的热力学性质有一定的理论实用价值。本文在考虑到广义不确定性原理的修正之上,研究广义外势中费米系统的性质。具体做了以下的工作:第一章主要介绍不确定性原理、广义不确定性原理及对费米气体的研究现状及意义。第二章在考虑广义不确定性原理影响的基础上,应用量子统计推导出广义外势中费米体系的巨配分函数,在此基础上推出了平均粒子数、内能和热容等热力学量,并研究了不同外势中费米气体的费米能;第叁章研究广义不确定性原理下谐振外势中费米体系的热力学性质。通过数值模拟得到低温条件下叁维谐振外势中费米气体的化学势、内能和热容的变化曲线,对广义不确定性原理下谐振外势中弱相互作用费米体系的热力学性质也作了研究。以此分析了谐振外势、平均粒子数密度与广义不确定性原理对费米气体热力学性质的影响;第四章研究了广义不确定性原理下有限外势中费米体系的热力学性质,通过数值模拟分别做出了一维有限外势与二维有限外势中费米系统的化学势、内能和热容的变化曲线,分析了在广义不确定性原理下化学势、内能和热容随温度的变化规律,并与叁维谐振外势的结果做了比较。最后,对全文作总结并对该领域未来的研究做一展望。(本文来源于《宁夏大学》期刊2017-03-01）
杨超[7]（2016）在《广义Chaplygin气体方程组的狄拉克激波与古典波的相互作用》一文中研究指出Chaplygin气体可以用来解释宇宙中暗物质与暗能量之间的关系、描述当前宇宙加速膨胀的现象.本文研究等熵情形下广义Chaplygin气体方程组的狄拉克激波与古典波的相互作用.首先,求解广义Chaplygin气体方程组初始数据为两片常值的黎曼问题.利用相平面分析和特征线分析法,获得包含狄拉克激波的5种不同结构的黎曼解.其次,在适当的广义Rankine-Hugoniot条件和熵条件下,讨论了狄拉克激波和古典波之间的相互作用,获得13种具有不同结构的黎曼解,并给出这些解的判别准则.最后,使用二阶无振荡中心格式进行数值模拟,所得结果证实了理论分析.(本文来源于《云南大学》期刊2016-04-01）
邓鹏[8]（2016）在《有相互作用的广义Chaplygin气体动力学分析及参数拟合》一文中研究指出对Ia型超新星的观测发现宇宙是加速膨胀的,宇宙加速膨胀即尺度因子的二阶导数a大于0,由弗里德曼方程可知,要使a大于0则需要场方程右边多出一个提供负压强的部分。这个负压强不仅抵消了物质引力产生的减速效果还进一步地使宇宙加速膨胀,这部分称为暗能量。研究表明宇宙学常数和quintessence场可作为暗能量的候选者。然而观测发现暗物质与暗能量在当前量级相同,此即引出了巧合性问题,即为什么当前宇宙的暗物质和暗能量量级相同,是巧合还是必然?基于这个问题,追踪场、K-sessence、Chaplygin气体等模型被提了出来,阅读文献时发现如果用上述几个模型对冷暗物质做一个耦合则会一定程度上缓解巧合性问题。会得出一些与初始条件无关的宇宙学演化模式。而考虑Chaplygin气体与冷暗物质部分相互作用时发现其不仅能缓解巧合性问题,还可以统一暗物质与暗能量,具体表现为宇宙早期a趋向于0时表现出暗物质的性质,晚期时ω趋向于-1(ω为态方程参数)表现出暗能量的性质。本文在解决了自治系统奇性的基础上,对GCG与DM相互作用项最简单的几种情况进行了讨论。分别是及Q=-3βHp8(β为无量纲参数,ρm,ρ8,ρtot分别表示物质密度,Chaplygin气体密度和物质密度与Chaplygin气体密度之和)。分别对各自的自治系统的性质进行了分析,讨论了临界点处的性质,得出了符合宇宙加速膨胀的结果,并与标准的ACDM模型做了比较。(本文来源于《上海师范大学》期刊2016-02-01）
郑世燕,黄智敏[9]（2015）在《理想气体广义多方过程的热力学性质》一文中研究指出根据热力学理论,导出理想气体广义准静态多方过程方程的一般表达式,给出当摩尔热容与温度成线性关系时过程的内能变化、做功及热量的具体表达式,探讨理想气体四种典型的准静态过程(绝热、等温、定体及定压过程)与广义多方过程之间的关联.结果表明,多方指数n为常数的条件是(Cn,m-CV,m)为常量,而非摩尔热容(Cn,m,CV,m,Cp,m等)为常量.(本文来源于《泉州师范学院学报》期刊2015年06期）
李鹤龄,王娟娟,杨斌,王亚妮,沈宏君[10]（2015）在《广义不确定性原理下费米气体低温热力学性质》一文中研究指出在考虑到广义不确定性原理时,统计物理中的态密度必须做出修正,这导致对传统统计物理的所有结果都有不同程度的修正.在高能、高温条件下,此修正是颠覆传统观念的,在低温条件下,也有一定的修正.研究了低温条件下考虑到广义不确定性原理时,理想费米气体和具有弱相互作用费米气体的热力学性质,分别给出理想费米气体和弱相互作用费米气体的化学势、内能和定容热容的解析表达式,并以铜电子气体为例进行了具体数值计算,将计算结果与不考虑广义不确定性原理时的费米气体的热力学性质进行了比较,探讨了广义不确定性原理对系统热力学性质的影响.考虑到广义不确定性原理后费米气体的化学势、费米能和基态能增大,热容减少,内能随温度的增加先增大,到某一温度(对于铜电子气体,T/TF0～0.3)时,增值为零,温度再增加内能减少.这些修正的具体数值主要由粒子数密度决定,粒子数密度越大,修正越大.(本文来源于《物理学报》期刊2015年08期）
广义的气体论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文首先研究了齐次Chaplygin和广义Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的比较.随后研究了非齐次Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的稳定性.最后研究了非齐次修正Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的压力消失极限.与齐次Chaplygin和修正Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解不同的是,非齐次Chaplygin和修正Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解是非自相似的.第一章介绍了本文的研究背景、现状以及本文的主要内容和结构安排.第二章主要研究了齐次Chaplygin和广义Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的比较.齐次Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解由J+J和狄拉克激波组成,而广义Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解由R+R、R+S、S+R、S+S和狄拉克激波组成.利用特征分析及相平面分析方法,当α→1时,我们发现齐次广义Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解收敛到齐次Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解.第叁章主要研究了非齐次Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的稳定性.与齐次Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解不同的是,非齐次Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解是非自相似的,当参数ε →0时,不论所给初始中间状态的密度是常数或是趋于无穷大,非齐次Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解都是稳定的.第四章主要研究了非齐次修正Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的压力消失极限.由于非齐次项的影响,非齐次修正Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解是非自相似的.我们运用速度变换将非齐次修正Chaplygin气体欧拉方程组转换成具有守恒律形式的方程组.运用特征分析和相平面分析的方法,我们研究了狄拉克激波和真空现象.当压力消失时,我们发现非齐次修正Chaplygin气体欧拉方程组的黎曼解收敛到非齐次零压流欧拉方程组的黎曼解.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
广义的气体论文参考文献
[1].宋赟,郭俐辉.带有源项的Chaplygin气体非对称Keyfitz-Kranzer方程组含狄拉克初值的广义黎曼问题[J].新疆大学学报(自然科学版).2019
[2].范永强.Chaplygin、广义Chaplygin及修正Chaplygin气体欧拉方程组黎曼解的研究[D].新疆大学.2019
[3].郭秀娅.多组分气体输运的广义迁移格子Boltzmann模型及其应用研究[D].华中科技大学.2019
[4].刘继儿,郭俐辉.带有摩擦项的广义Chaplygin气体非对称Keyfitz-Kranzer方程组的Riemann问题[J].数学的实践与认识.2019
[5].范永强.广义Chaplygin气体与Chaplygin气体方程组Riemann问题解的比较[J].宜宾学院学报.2017
[6].王文伟.广义不确定性原理下广义外势中费米气体的热力学性质[D].宁夏大学.2017
[7].杨超.广义Chaplygin气体方程组的狄拉克激波与古典波的相互作用[D].云南大学.2016
[8].邓鹏.有相互作用的广义Chaplygin气体动力学分析及参数拟合[D].上海师范大学.2016
[9].郑世燕,黄智敏.理想气体广义多方过程的热力学性质[J].泉州师范学院学报.2015
[10].李鹤龄,王娟娟,杨斌,王亚妮,沈宏君.广义不确定性原理下费米气体低温热力学性质[J].物理学报.2015
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