导读:本文包含了夸克势模型论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:N_cQCD,',t,Hooft耦合,Hartree图像,Regge轨迹
夸克势模型论文文献综述
张甲申[1]（2016）在《轻强子谱的相对论夸克势模型研究》一文中研究指出本文利用相对论夸克模型研究了夸克强相互作用的两个问题,问题分为两部分内容进行论述。在详述这些问题之前,我们对研究背景给出了一个简要的介绍。在第一章,我们简要回顾了本研究的物理学背景。在介绍了标准模型和亚原子粒子的分类之后,我们概述了强子物理和量子色动力学(QCD),即强相互作用的理论的研究现状。在本章结尾部分,我们简要回顾了强子的模型及强子唯象学。在第二章,我们着重利用相对论夸克模型框架估计了’t Hooft耦合常数g_t。首先,我们简单介绍了大N_c QCD。接着,我们基于大N_c QCD启发的重子二维Hartree模型的四维推广形式,详细给出了估计’t Hooft耦合常数g_t的研究方法,并给出了相应的结果。为此目的,我们着重研究了基态重子的质量分裂公式,并由此通过求解模型获得了轻夸克的Hartree波函数。通过拟合十重态、八重态重子谱,我们得到’t Hooft耦合g_t大约为1.57。将此方案推广到了重味粲重子的情形,例如△c时,所得g_t的值与1.57偏差不是很大,约为0.045。我们也将Hartree模型方案推广到了介子的情形,g_t的值偏差较大,约为0.204。我们对结果进行了讨论。在第叁章,我们用辅助场方法研究了轻介子谱,获得了相对论夸克模型的解。这里的相对论夸克模型是指Godfrey-Isgur模型。我们获得了轻味介子和重味介子的新的质量公式,这和介子的Regge轨迹符合的很好。我们对轻味介子(π,ρ,K,K*,φ,η)的谱进行了初步的研究,并和以前的模型计算以及实验数据进行了比较。在第四章,我们对本文的工作进行了总结并做了进一步的前景展望。(本文来源于《西北师范大学》期刊2016-05-01）
吴妍[2]（2014）在《重夸克偶素的势模型及其熔解的研究》一文中研究指出夸克胶子等离子体(QGP)是一种全新的物质形态,在这种物质形态中,束缚在普通强子物质中的夸克和胶子被认为会解除禁闭。理论上,描述强相互作用的QCD理论预言,在高温高密的极端条件下会存在从普通的强子物质到QGP的相变；而根据大爆炸理论,在宇宙大爆炸的初期阶段,的确存在过这么一种全新的物质。实验上,为了寻找QGP的存在,根据理论预言,需要创造高温高密的极端条件,实现的途径是通过高能重离子碰撞来产生。近年来,美国布鲁克海文国家实验室的RHIC对撞机通过质心能量200GeV的Au+Au和Cu+Cu碰撞试验的相关观测量,认为在RHIC能区已经发生了从强子物质到解禁闭物质的相变,初步证明了QGP的存在。尽管实验上初步证明了QGP的存在性,但是由于这种全新的物质存在的时间极短,在实验过程中会再次经历强子化的过程。换句话说,实验上依旧无法直接观测到QGP的存在,只能够通过末态的一些观测信号来探测其存在性,被称为QGP存在的探针。而本文研究的对象：夸克偶素的熔解正是实验探针之一。理论上,对于夸克偶素的物理研究,最常用的办法是有效势模型的方法。考虑夸克偶素组分夸克质量大,可以采取非相对论近似,用等效的势能来替代组分夸克q和q之间的相互作用。知道了有效势模型的形式,就可以确定夸克偶素的相关性质,熔解温度也就可以确定。夸克偶素的有效势是一个强耦合的物理量,需要用到非微扰的方法。常用的方法有：格点QCD, Dyson-Schwinger方程,场论中的重求和方法,全息对偶方法等。格点QCD是唯一从第一性原理出发的方法,但由于技术上的缺陷,目前只适用于高温低密区域；DS方程理论上来说可以处理一些非微扰的格林函数,但在实际操作中为了方便求解,需要做一些近似,也存在着局限性；全息对偶方法是近年来流行的另一种方法,它利用全息原理,将D+1维弱耦合的引力理论与其边界上D维强耦合的场论对应起来,其中一个重要的例子就是AdS/CFT。但是由于共形场论(CFT)与真正的QCD仍存在一定的差距,在AdS/CFT的基础上,考虑红外截断,又发展了一套更加唯象的对偶方法：AdS/QCD。 AdS/CFT和AdS/QCD在一些问题上都给出了很不错的结果,例如η/s,喷注淬火参数,扩散常数等等。当然,关于势模型的计算也有相应的结果。AdS/CFT计算得到夸克势的领头阶,零温时为库伦势；有限温度下为截断的库伦势,即势能作用只有一定的范围,超过该范围不存在相互作用势。AdS/QCD的结果,零温下可以给出线性势部分,有限温度下的一些数值结果,被认为能够较好的符合格点的计算。格点给出的夸克势,有限温度下具有屏蔽效应,并且是类似于Yukawa势一样指数衰减的屏蔽形式。本文将在AdS/QCD的框架内,解析的研究此方法给出的有限温度下夸克势的屏蔽形式。结果表明,从最一般的AdS/QCD度规出发,得到的相互作用势仍然是截断的形式,即与AdS/CFT的屏蔽形式保持一致。并且我们发现,对于一个截断的相互作用势,从场论的角度来看,可能会存在因果律的问题。另一方面,在N=4SYM理论中,此前有工作利用梯形图重求和的方法得到了零温时的夸克势,与AdS/CFT领头阶的结果在定性上保持一致。在我们的工作中,会将此方法拓展到有限温度,目的是为了研究有限温度下,是否依旧能与AdS/CFT的结果接近。结果表明,有限温度下,梯形图重求和与全息对偶两种方法得到的结果有所差别。我们认为,也许梯形图重求和的方法本身存在局限性；也许我们的工作中对于有限温度下传播子的形式处理的较为简单,这些都还需要进一步的研究和探讨。另外,之前已经有工作利用全息势模型计算了非相对论极限下夸克偶素的熔解温度。在本文的工作中,我们在NR极限的基础上考虑了相对论效应,计算了熔解温度的相对论第一阶修正。我们从两体狄拉克方程的哈密顿量出发,通过两次Foldy-Wouthuysen变换,将哈密顿量按照速度v做展开,保留到相对论的第一阶修正项,即v4项,做对应的微扰计算。结果表明,对于夸克偶素而言,虽然组分夸克的质量很大,但是相对论效应依旧比较明显,特别是对于J/ψ而言；并且,用全息势模型计算的相对论第一阶修正会降低夸克偶素的熔解温度。对于这个结果,我们会在第四章给予详细的分析和说明。(本文来源于《华中师范大学》期刊2014-03-01）
曹璐[3]（2012）在《重味介子的夸克势模型研究》一文中研究指出本文在夸克势模型框架下进一步探讨了QCD禁闭的洛仑兹结构及体系完全哈密顿量的非微扰处理数值算法,以此为基础,研究了重味夸克偶素的质量谱和电磁衰变等性质,甄别了新近观测的众多类夸克偶素激发态是否是重夸克偶素的候选介子,并为实验的进一步探测提供了线索。由于重味介子能区的非微扰效应,基于QCD理论的势模型和唯像方法一直在研究重味介子结构和性质上发挥着重要作用。除了在考虑相对论效应和耦合道机制的具体修正上有些许差异外,大部分夸克势模型在非相对论极限下都由两部分相互作用势构成：短程的类库仑项和长程范围的禁闭势场；然而目前对于反映QCD重要性质的禁闭机制还不甚明晰。在最初的Cornell模型中,禁闭势被假设为纯标量结构,使得长程区域不存在磁贡献,这正好与夸克禁闭的流管模型图像吻合。还有另一种更为复杂的可能,禁闭势场是标量与类时矢量的混合结构。在夸克与反夸克构成的介子模型下,禁闭机制的洛仑兹属性可以通过夸克偶素的径向激发态的能级劈裂来检验。除了势模型的构建,数值计算的处理方式也会对计算结果产生影响。许多数值方法难以求解含有1/r2或更高次负指数项,而v2／c2级次上的夸克相互作用中必然含有这类形式的势场,所以不得不借助于微扰理论。对于夸克-反夸克束缚体系能量本征方程的微扰计算是将与自旋相关、形式较为复杂的相互作用项与中心势场分离,即作为一级微扰哈密顿量来处理。这样的处理方式导致波函数的精确性降低,介子的衰变几率由于敏感地依赖着波函数的精确性,因而使得计算结果不精确。本文运用近似精确的高斯展开法求解正反夸克对体系的薛定谔方程,在高斯基空间下得到重味介子的质量谱和对应的状态波函数。自旋相关项、自旋无关项都完整纳入唯一的哈密顿矩阵中进行对角化。在非微扰的计算框架下,体系的能量本征值和介子波函数都融入了相互作用势的全部信息。由于对统计势的相对论性重建并不唯一,过多的假定会使针对禁闭势洛仑兹结构的探讨变得复杂。我们在非相对论的理论框架下,从广泛认可的基准模型出发,对于线性禁闭势的洛仑兹结构进行了纯标量和标量-矢量混合模型的比较研究,发现在粲偶素体系约22%、底偶素体系约19%的矢量禁闭对重现质量谱有着必要影响。通过计算轻子宽度、双光子衰变、电磁辐射衰变(跃迁)等物理观测量,对重味介子能区的多个粒子进行了系统讨论和分析。新观测到的X(4060)和X(4350),在所得的质谱上分别与粲偶素21D2和33P2吻合,进而支持这两个介子的量子数为(?)PC=2-+,2++。计算结果还支持Z(3930)、X(3940)作为粲偶素介子23p2、31S0；并基本排除X(3872)和X(3915)是夸克偶素的可能性。本文在粲偶素磁偶极辐射衰变的计算上,缩小了之前的理论期望与实验的差距。基于偶极跃迁和轻子宽度两个相互独立的物理过程,文中探讨了高激发S-D组态间的混合效应。底偶素方面,实验上近期测量到了ηb(1S)、ηb(2S)、hb(1P)、hb(2P)和丫(13D2)的质量,与本文的计算结果相符；理论数值结果与最近ATLAS合作组在实验上观测的P波z。自旋叁重态平均质量吻合；基于当前理论框架得到底偶素53S1态的质量与Y(10860)很接近。对实验上还没有确立的候选态,本文计算了包括辐射衰变在内的多个物理量的理论预期,为实验上进一步研究这些粒子提供线索。(本文来源于《西南大学》期刊2012-04-01）
吉日木图[4]（2009）在《Breit夸克势模型正规化与介子束缚态》一文中研究指出在诸多描述强子内夸克运动的理论中,非相对论性夸克势模型是一种简单而又非常有效的唯象模型。这种夸克势模型认为强子中夸克的运动是非相对论的,它可以用非相对论性薛定谔方程很好地描述。尽管这种假定对轻夸克来说未尽合理,非相对论性和相对论修正的夸克势模型在对强子束缚态、精细结构和散射的研究方面都取得了相当的成功,其理论计算结果与实验数据符合的很好。这些促使人们对夸克势模型进行更为广泛、深入的研究。完整的准确到速度二阶的单胶子交换势是Fermi-Breit势(或Breit势),它又被称作散射道势或t–道势。在以前人们用夸克势模型研究强子束缚和散射问题时,为了简化同时提高精度总是通过删去或改变Breit势中的一些项对散射道势进行改进。特别是在这些改进中,都忽略了Breit势中与动量有关的轨道–轨道耦合项。这样导致原来非定域的夸克势定域化。对散射道势函数不恰当的删改会破坏势函数的完整性和厄米性。另外,在微观的强相互作用中,非定域性是一个不可忽视的重要特征。因而,基于Breit势研究完整和包含有非定域项的夸克势模型,研究散射道势函数中各相互作用项在夸克势模型中的贡献对于人们更深入地了解和完善夸克势模型有重要的意义,也是进一步研究强子散射等相关理论和实验现象的基础。在以往的介子束缚态计算中,人们求解薛定格矩阵方程时都只考虑l’= l的矩阵元。当用完整的Breit势计算时,由于张量力的贡献,l’≠l时矩阵元不为零。由此导致不同轨道角动量态之间的耦合。本文在原有独立矩阵方程解法的基础上,发展了对包含l’≠l矩阵元的联立矩阵方程组的求解方法,为用完整的Breit散射道势计算介子质量谱提供了方法。由于Breit势中包含有r~(-3)的奇异项,直接用Breit势计算介子束缚态时发现解出的解介子质量对波函数基矢中的宽度参量β和基矢的维数N依赖性很大。当β或N略有改变时,计算的结果变化很大,不稳定。为了得到稳定的介子质量解,本文对Breit势中的奇异项进行了多种正规化处理。首先,在坐标空间中用Yukawa势e~(-μr)/r对奇异项进行修改。然后,又尝试在动量空间中用正规化形状因子μ~2/(q~2 +μ~2)对Breit势中的奇异项同时进行一次、二次正规化和对各奇异项项进行不同次的正规化处理。计算结果表明,用本文的正规化方法可以消除Breit势的奇异性,得到稳定和较高精度的介子质量谱。从而给出稳定、有效的夸克势模型。研究自旋和轨道量子数不同的介子质量的劈裂是检验夸克势模型的重要条件之一。在以往的夸克势模型计算中η_c–J/ψ的质量劈裂都很难达到实验的值。本文在完整的Breit夸克势模型下研究了η_c–J/ψ的质量劈裂,并研究了新介子η_b和Υ(1s)的质量劈裂。另外,由于完整的Breit势包含有自旋–轨道耦合相互作用的项,因而还可以研究χ_(c0)、χ_(c1)和χ_(c2)之间的质量劈裂。本文研究发现,正规化形状因子中的屏蔽质量μ应与介子折合质量有关,当将其展开为介子折合质量的叁阶多项式时,上述介子之间质量劈裂可以精确达到实验的结果。(本文来源于《哈尔滨工业大学》期刊2009-03-01）
艾克拜尔·斯拉木[5]（2007）在《运用势模型研究重双夸克的谱》一文中研究指出Gell-Mann在1964年第一次提出了双夸克模型。而后双夸克引起了许多专家、学者的研究兴趣,在研究重子时应用了此模型。在近十年来这方面的工作之所以一次又一次的引起了更多高能物理学家浓厚的兴趣,其原因就是双夸克模型能把复杂的叁体问题简化成两体问题。研究双夸克性质主要有两种方法:一种是B-S方法,另一种是势模型方法。两种方法都有自己独有的特点,按照所研究的课题和侧重点可选用不同的方法。本工作的目的是,运用势模型方法研究由c夸克和b夸克所组成的cc,bb和bc双夸克。在这个过程中,通过在Fortran语言环境中利用Numerov算法计算了双夸克的不同轨道角动量所对应的基态和激发态能谱。本文通过对薛定谔方程进行无量纲化并引入自旋修正,计算了重双夸克在不同角动量所对应的基态、激发态能谱,并获得了理论上比较合理的结果。由于对双夸克研究的不完整性,所以描述双夸克性质的参数上有些不确定。不过把参数从零到一平均化地选取,可以使我们尽可能将误差缩小到一定的范围。最后对所得结果进行分析并给出我们的结论。(本文来源于《新疆大学》期刊2007-06-02）
周清,张菁,陈洪[6]（2002）在《在Dick夸克势模型中重夸克 -反夸克系统能谱的计算(英文)》一文中研究指出使用从超弦理论激发的伸缩子与胶子耦合的有效理论得出的重夸克反夸克势 ,研究了重夸克反夸克系统的自旋平均能级 .所得结果与实验上肯定的实验数据符合较好 .同时 ,我们估计的伸缩子质量是大约 6 0MeV ,它位于伸缩子质量的许多理论方案预期的范围之内 .(本文来源于《西南师范大学学报(自然科学版)》期刊2002年05期）
宗红石[7]（1995）在《微扰量子色动力学在夸克势模型中应用》一文中研究指出在本文中，我们首先讨论了等效的单胶子交换势中的非伽利略不变项的起源，并指出将伽利略不变性作为相互作用势必须满足的指导性原则是不适当的。接着我们采用了一种新的方法去推导离壳的海夸克激发势，并使海夸克激发势的厄米共轭性得以恢复。为了理解在重子中存在着的自旋—轨道力的压抑，我们用微扰QCD的方法推导了四阶夸克—夸克之间的相互作用，并提出了用费曼图技术去计算非协变的含时微扰图的方法。为了得到叁体夸克-夸克对之间的相互作用，我们将着名的Fierz变换从SU(N)(N＜4)的标量和赝标量推广到任意的SU(N)张量。并指出由此得到的叁体夸克—夸克对之间的相互作用在扩展的夸克势模型中可能是有用的。(本文来源于《南京大学》期刊1995-01-12）
齐利杰,张建华,张宗烨,余友文[8]（1994）在《夸克势模型中的重子－重子相互作用自旋－轨道耦合势》一文中研究指出在夸克－夸克自旋－轨道耦合势中引入了由海夸克效应产生的、与颜色自由度无关的自旋－轨道耦合势．并定性地讨论了这个势对重子谱及重子－重子相互作用计算中的影响．(本文来源于《高能物理与核物理》期刊1994年08期）
凌有光[9]（1988）在《夸克势模型与中子物质的状态方程》一文中研究指出中子是由叁个夸克udd组成的一个集团,因此可以把核理论中处理集团模型的方法——共振群方法用来研究核子-核子的相互作用。把夸克之间的单胶子交换相互作用加上唯象引入的禁闭势与共振群方法相结合,就是夸克势模型。该模型成功地解释了核子-核子之间的短程排斥势,这是它的成功之处。根据这个模型的计算结果,与中子-中子之间的短程排斥相对应的中子硬球半径为0.45fm。因此在计算高密度中子物质的状态方程时必须考虑到这个(本文来源于《自然杂志》期刊1988年10期）
王乔[10]（1986）在《在夸克势模型下用CFP展开技术计算等效核力势》一文中研究指出使用CFP展开技术,在绝热近似下计算了(TS)=(01)和(10)道的等效核力势.采用通用夸克单胶子交换势和新的参数后,能比较明显地加强核力的短程排斥,再唯象地迭加一个夸克中程势kr~me~((-r~2)/(d~2))后,导出了较强的中程吸引核力.计算了NN与△△的道耦合,耦合几率较小.(本文来源于《四川大学学报(自然科学版)》期刊1986年04期）
夸克势模型论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
夸克胶子等离子体(QGP)是一种全新的物质形态,在这种物质形态中,束缚在普通强子物质中的夸克和胶子被认为会解除禁闭。理论上,描述强相互作用的QCD理论预言,在高温高密的极端条件下会存在从普通的强子物质到QGP的相变；而根据大爆炸理论,在宇宙大爆炸的初期阶段,的确存在过这么一种全新的物质。实验上,为了寻找QGP的存在,根据理论预言,需要创造高温高密的极端条件,实现的途径是通过高能重离子碰撞来产生。近年来,美国布鲁克海文国家实验室的RHIC对撞机通过质心能量200GeV的Au+Au和Cu+Cu碰撞试验的相关观测量,认为在RHIC能区已经发生了从强子物质到解禁闭物质的相变,初步证明了QGP的存在。尽管实验上初步证明了QGP的存在性,但是由于这种全新的物质存在的时间极短,在实验过程中会再次经历强子化的过程。换句话说,实验上依旧无法直接观测到QGP的存在,只能够通过末态的一些观测信号来探测其存在性,被称为QGP存在的探针。而本文研究的对象：夸克偶素的熔解正是实验探针之一。理论上,对于夸克偶素的物理研究,最常用的办法是有效势模型的方法。考虑夸克偶素组分夸克质量大,可以采取非相对论近似,用等效的势能来替代组分夸克q和q之间的相互作用。知道了有效势模型的形式,就可以确定夸克偶素的相关性质,熔解温度也就可以确定。夸克偶素的有效势是一个强耦合的物理量,需要用到非微扰的方法。常用的方法有：格点QCD, Dyson-Schwinger方程,场论中的重求和方法,全息对偶方法等。格点QCD是唯一从第一性原理出发的方法,但由于技术上的缺陷,目前只适用于高温低密区域；DS方程理论上来说可以处理一些非微扰的格林函数,但在实际操作中为了方便求解,需要做一些近似,也存在着局限性；全息对偶方法是近年来流行的另一种方法,它利用全息原理,将D+1维弱耦合的引力理论与其边界上D维强耦合的场论对应起来,其中一个重要的例子就是AdS/CFT。但是由于共形场论(CFT)与真正的QCD仍存在一定的差距,在AdS/CFT的基础上,考虑红外截断,又发展了一套更加唯象的对偶方法：AdS/QCD。 AdS/CFT和AdS/QCD在一些问题上都给出了很不错的结果,例如η/s,喷注淬火参数,扩散常数等等。当然,关于势模型的计算也有相应的结果。AdS/CFT计算得到夸克势的领头阶,零温时为库伦势；有限温度下为截断的库伦势,即势能作用只有一定的范围,超过该范围不存在相互作用势。AdS/QCD的结果,零温下可以给出线性势部分,有限温度下的一些数值结果,被认为能够较好的符合格点的计算。格点给出的夸克势,有限温度下具有屏蔽效应,并且是类似于Yukawa势一样指数衰减的屏蔽形式。本文将在AdS/QCD的框架内,解析的研究此方法给出的有限温度下夸克势的屏蔽形式。结果表明,从最一般的AdS/QCD度规出发,得到的相互作用势仍然是截断的形式,即与AdS/CFT的屏蔽形式保持一致。并且我们发现,对于一个截断的相互作用势,从场论的角度来看,可能会存在因果律的问题。另一方面,在N=4SYM理论中,此前有工作利用梯形图重求和的方法得到了零温时的夸克势,与AdS/CFT领头阶的结果在定性上保持一致。在我们的工作中,会将此方法拓展到有限温度,目的是为了研究有限温度下,是否依旧能与AdS/CFT的结果接近。结果表明,有限温度下,梯形图重求和与全息对偶两种方法得到的结果有所差别。我们认为,也许梯形图重求和的方法本身存在局限性；也许我们的工作中对于有限温度下传播子的形式处理的较为简单,这些都还需要进一步的研究和探讨。另外,之前已经有工作利用全息势模型计算了非相对论极限下夸克偶素的熔解温度。在本文的工作中,我们在NR极限的基础上考虑了相对论效应,计算了熔解温度的相对论第一阶修正。我们从两体狄拉克方程的哈密顿量出发,通过两次Foldy-Wouthuysen变换,将哈密顿量按照速度v做展开,保留到相对论的第一阶修正项,即v4项,做对应的微扰计算。结果表明,对于夸克偶素而言,虽然组分夸克的质量很大,但是相对论效应依旧比较明显,特别是对于J/ψ而言；并且,用全息势模型计算的相对论第一阶修正会降低夸克偶素的熔解温度。对于这个结果,我们会在第四章给予详细的分析和说明。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
夸克势模型论文参考文献
[1].张甲申.轻强子谱的相对论夸克势模型研究[D].西北师范大学.2016
[2].吴妍.重夸克偶素的势模型及其熔解的研究[D].华中师范大学.2014
[3].曹璐.重味介子的夸克势模型研究[D].西南大学.2012
[4].吉日木图.Breit夸克势模型正规化与介子束缚态[D].哈尔滨工业大学.2009
[5].艾克拜尔·斯拉木.运用势模型研究重双夸克的谱[D].新疆大学.2007
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[7].宗红石.微扰量子色动力学在夸克势模型中应用[D].南京大学.1995
[8].齐利杰,张建华,张宗烨,余友文.夸克势模型中的重子－重子相互作用自旋－轨道耦合势[J].高能物理与核物理.1994
[9].凌有光.夸克势模型与中子物质的状态方程[J].自然杂志.1988
[10].王乔.在夸克势模型下用CFP展开技术计算等效核力势[J].四川大学学报(自然科学版).1986