导读:本文包含了夸克与胶子等离子体论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:粲夸克偶素,强电场,夸克胶子等离子体,薛定谔方程
夸克与胶子等离子体论文文献综述
武表钢,陈保义,赵行波[1]（2019）在《强电场对夸克胶子等离子体中粲夸克偶素演化的影响（英文）》一文中研究指出在极端相对论性重离子碰撞中,高速运动的重离子会产生很强的电场。在碰撞的早期电场强度大小在eE～m_π~2的量级。在夸克胶子等离子体中,强电场将会对粲夸克偶素的演化产生巨大的影响。我们用含时薛定谔方程计算夸克胶子等离子体中由高速运动电荷所产生强电场对重夸克偶素演化的影响。此电场可以导致不同角动量态之间的跃迁。为了研究此效应,我们比较了有电场和无电场情况下J/ψ、ψ′以及χc的产额。计算结果表明,在碰撞早期电场会导致J/ψ解离;同时,χc也会由电场导致的J/ψ的跃迁而产生。(本文来源于《原子核物理评论》期刊2019年03期）
武表钢[2]（2019）在《重夸克在夸克胶子等离子体中的量子热化》一文中研究指出在对重离子碰撞中重夸克热化计算的最新研究中,人们通常只考虑有限的量子效应,其原因主要是根据目前的数学工具人们对开放系统的量子描述还非常困难。在这篇文章中,我们引入了一个新的量子方法。该方法基于薛定谔方程,可以给出热化过程中重离子波函数的演化。在该方法中热密介质中的胶子被当做一个背景场。重离子碰撞后产生的热密介质中的重夸克受到周围热胶子的随机碰撞,从而与其中的热胶子达到热平衡。我们用QCD中夸克胶子相互作用计算出一定动量的胶子对夸克碰撞导致夸克跃迁的哈密顿量矩阵元,并用薛定谔方程演化粲夸克的初态波函数。在开放系统中,考虑到热密介质会导致量子系统退相干以及热密介质的随机性质,我们为动量空间的碰撞矩阵元引入了随机相位。该相位为热密介质带来了随机效应同时还能保证胶子能量的热分布。为了简化计算而不考虑热密介质中所有胶子的贡献,我们基于胶子的系综分布采用了一些近似。在数值计算中,我们有两个可调参量需要确定:关联时间和关联动量。它们由涨落耗散定理来确定。(本文来源于《中国科学院大学(中国科学院近代物理研究所)》期刊2019-06-01）
韩成[3]（2018）在《夸克胶子等离子体中Jet的能量损失的动力论研究》一文中研究指出自从进入21世纪以后,人们对物质深层次结构的研究取得了阶段性的进展,并且对它的认识达到了前所未有的深度和广度,这主要是因为美国布鲁克海文国家实验室(BNL)的相对论重离子对撞机(RHIC)以及欧洲核子研究中心(CERN)的大型强子对撞机(LHC)为我们创造了条件去寻找这种新的物质形态—夸克胶子等离子体(QGP)。RHIC和LHC上有两个重大的发现,其中一个就是强的喷注淬火现象,并被认为是QGP形成的潜在信号;另一个就是产生出的热QCD等离子体有很小的黏滞性。在极端相对论重离子碰撞实验中,高能部分子会在硬散射的初始阶段产生,当它们穿过产生的高温高密物质时会发生碰撞过程而损失能量。通过研究碰撞过程中产生的能量损失,Bjorken预测了QCD等离子体中的喷注淬火现象。随后的研究表明,辐射过程可能是喷注淬火形成的主要机制。对于轻夸克,辐射能量损失远大于碰撞能量损失。而要想解释重夸克淬火现象,仅仅只考虑辐射能量损失是不够的。.关于碰撞能量损失的研究重新引起了人们的关注。碰撞是耗散发生的主要来源之一。本文在包含Bhatnagar-Gross-Krook(BGK)碰撞项的输运理论的框架下,研究快速部分子穿过QGP时能量损失的碰撞效应。在文中我们首先会在包含BGK型碰撞项的动力论框架下推导胶子极化张量。根据推导出的极化张量,我们得到了横向和纵向介电函数。从表达式中我们可以看到,介电函数里包含了碰撞频率,因此碰撞效应会在介电函数中表现出来。根据推导出的介电函数,我们研究了快速部分子穿过QGP时的极化能量损失。从数值结果我们可以看到,碰撞频率显着地增加了极化能量损失。我们根据动力论中散射截面和碰撞频率的关系解释碰撞对极化能量损失的影响。(本文来源于《华中师范大学》期刊2018-05-01）
步时[4]（2018）在《夸克-胶子等离子体自由能密度中的高阶微扰效应探讨》一文中研究指出量子色动力学(QCD)是描述夸克和胶子之间的强相互作用的理论。当高能物理过程中的转移动量较高时,夸克之间的距离较近,基于渐近自由理论,它们之间的强耦合常数将小于1;我们可以采用按强耦合常数展开的方法,即微扰QCD方法,来估算物理量的真实值。在微扰论高阶的情况下,存在发散情形,我们需要采用重整化理论才能得到可靠的理论估算值。当高能物理过程的转移动量较小时,夸克间的距离将会增大,夸克间的强相互作用也会增强;当夸克间的距离接近强子尺度时,夸克间的强相互作用将会变得无穷大,导致夸克禁闭。这是实验上仍然没有发现自由夸克的原因。但在高温高压等极端条件下,强子物质会退禁闭相变为夸克-胶子等离子体(QGP)。自:由能密度是QGP的基本热力学量。研究自由能密度对于我们了解宇宙的早期演化性质很有帮助。我们将在有效场理论的框架下,研究自由能密度的高阶微扰性质。根据重整化群不变性,物理量的真实值与重整化能标和重整化方案的选择无关。但在有限阶微扰计算下,传统的能标设定方法会造成微扰系数与强耦合常数不匹配,导致理论预言依赖于重整化能标和重整化方案的选择。为解决这个问题,近年来国际上提出最大共形原理(PMC)。PMC提供了一套系统地设定重整化能标的方法。PMC基于强耦合常数满足的重整化群方程,利用微扰表达式中非共形的β-项来设定重整化能标。由于这些β-项将被吸收进强耦合常数,最终的表达式将是与β-项无关且与重整化方案无关的共形级数。以往的PMC处理通常以αs(μ)为基来完成相关的处理,本文将给出以gs(为基的PMC公式,证明两种处理方式的等价性,并借助正负电子湮灭比R(e+e)的四圈修正来加以说明。在本文中,我们应用PMC能标设定方法处理QGP自由能密度,并得到与重整化能标以及重整化方案无关的预言结果。我们的结果表明:当设定因子化能标∧E的值大约为有效参数mE时,在温度相对较低的情况下,我们可以得到与格点QCD理论计算结果接近的自由能密度。与此相反的是,传统能标设方案下的微扰论预言小于格点QCD理论预言值。这表明设定正确的重整化能标的重要性。(本文来源于《重庆大学》期刊2018-04-01）
王延斌,车慧卿[5]（2017）在《夸克胶子等离子体“整体极化”理论获证》一文中研究指出科技日报济南8月3日电 （王延斌 通讯员车慧卿）宇宙在最初诞生的百万分之几秒内以“夸克胶子等离子体”的形式存在，这种类似“电浆”的状态被认为是固体、液体、气体之后的第四种物质形态。近日，我国科学家首次提出的夸克胶子等离子体“整体极化”理论，被美国布鲁(本文来源于《科技日报》期刊2017-08-04）
姜寅,廖劲峰[6]（2017）在《第五态——夸克胶子等离子体》一文中研究指出一、相图和相变人类社会的科技进步史是一部不断探索、发现并理解物质新形态的历史。物理学中将宏观物质在不同外界条件(如温度、压强、磁场,等等)下所呈现出来的千变万化的形态与性质称为物质的各种"相"(phase),而这些相之间的转变则被称为相变(phase transition)。生活中最常见的例子莫过于水在不同温度和压强下的形态转变了。在物理学的研究中,为了研究的方便,对一种物质,人们会制作一张"地图"。这张地图中的经度和纬度分别对应的是影响物态的外界条件,比如我们所提到的温度和压强。图中不同的区域就对应于物质在相应条件下的不同状态,比如冰、水和水蒸气等等。这些不同状态被称为物质在该条件下的"相",而这张地图被称为"相图"(phase diagram)。不同区域的分界线对应着在特定条件下不同相之间的相变。实际上"相"是个内涵很丰富的译名:(本文来源于《现代物理知识》期刊2017年03期）
杜倩倩[7]（2017）在《夸克胶子等离子体热力学性质的微扰研究》一文中研究指出高能核物理的一个重要目标是探索一种新的物质形态,即夸克胶子等离子体(Quark Gluon Plasma,简称QGP)。为了研究夸克胶子等离子体的状态方程,在渐近自由的高温极限下,人们可以通过第一原理微扰计算夸克胶子等离子体的热力学量。然而,在接近临界温度时,通常则需要利用基于格点量子色动力学(QuantumChromodynamics,简称QCD)模拟结果的唯象模型进行相关分析。其中,退禁闭相变的矩阵模型能够很好的描述QGP在相变点附近的物理行为。矩阵模型的基本构成依赖于背景场中有效势能的微扰形式,因此,通过计算有效势能的高阶微扰修正,可以系统的改进矩阵模型在高温下的热力学行为,以及分析模型中各种可能的非微扰贡献的形式。在有限温度量子场论的框架下,我们通过费曼图展开技术计算了背景场中有效势能的两圈修正。结果表明,费米子的引入,将破坏存在于纯规范理论中有效势能两圈修正与领头阶贡献间独立于背景场的简单正比关系;同时,基于矩阵模型所决定的背景场对温度的依赖关系,我们数值分析了背景场的引入对于QGP热力学量的影响,并研究了这一影响对费米子的质量与化学势的依赖关系。此外,在一定的极限条件下,我们将背景场中的有效势能进行展开,得到了一系列的解析形式,这对理论研究QGP的状态方程具有重要意义。(本文来源于《广西师范大学》期刊2017-04-01）
陈勋,冯笙琴[8]（2016）在《相对论重离子碰撞夸克胶子等离子体对磁场分布的影响》一文中研究指出首先利用Woods-Saxon分布,计算相对论重离子碰撞磁场空间分布;并在此基础上考虑夸克胶子等离子体(QGP)的响应,假定QGP为理想导体情况下,研究磁场在QGP环境下的分布特征。(本文来源于《黄冈师范学院学报》期刊2016年03期）
管娜娜[9]（2016）在《胶子非弹性散射过程对夸克胶子等离子体中双轻子产生的影响》一文中研究指出双轻子是研究夸克物质的形成和性质的重要探针.本文基于化学平衡化的黏滞性夸克胶子等离子体演化模型,计算了相对论重离子碰撞能量下金-金对心碰撞形成的夸克胶子等离子体中的双轻子产额.在黏滞性计算中加入了胶子非弹性散射过程对黏滞系数的贡献.相较仅考虑夸克和胶子弹性散射的情况,双轻子的产额有较明显的降低.这表明在黏滞系数中加入胶子非弹性散射的贡献使得系统的演化过程加快,演化时间变短.(本文来源于《物理学报》期刊2016年14期）
王乾君[10]（2016）在《夸克胶子等离子体中喷注能量损耗的数值研究》一文中研究指出规范引力对偶或AdS/CFT对偶是近些年理论物理的研究热点,它将引力和规范场论结合起来,用引力的方法研究规范场论中的问题,特别是利用该对偶具有强弱对偶的特点,研究微扰论难以处理的强耦合场论问题。而AdS/QCD是指用AdS/CFT方法研究QCD问题的方法。在QCD中,非常重要的一个课题是对夸克胶子等离子体喷注进行研究。在AdS/QCD中,考虑到在有限温度下N=4的SYM场论与QCD具有很多相同的特点,而N =4 SYM场论更加简单,人们一般采用N=4的SYM场论来代替QCD。在N=4的SYM场论的对偶弦论中,通常的做法是用一根弦来表示夸克胶子等离子体喷注,弦的端点代表产生喷注的夸克。人们通过计算对偶弦本身或者弦造成的dilation场或度规场在AdS边界上的扰动(这样的扰动对应着胶球算符的期望值<OF2>和能动张量的期望值<Tμv>),便可以知道夸克胶子等离子体喷注的能量损失率等信息。我们用数值方法计算了一根在AdS-Schwarzschild时空中的下落弦造成的dilaton场扰动。在计算过程中,我们按照R.Morad和W.A.Horowitz的观点,只是选取这根弦位于某个全息坐标之上的那部分。该全息坐标在场论中对应着某个特殊的能标,在此能标之下,夸克胶子等离子体的介质和喷注已经不可区分,因此我们认为在此全息坐标之下的弦对应的不再是喷注。我们通过数值计算得到的喷注的能量损失率与前人得到的结果不同：喷注产生的前期就会有一个很大的能量衰减。而前人的结果大多像布拉格吸收峰(Bragge Peak重离子入射电等离子体后,离子的能量会不断衰减,前期能量损失率非常小,到后期突然增大,后期突然增大的能量损失率被称作布拉格吸收峰)描述的那样。考虑到我们的案例是轻粒子入射进强耦合的等离子体(夸克胶子等离子体)中,而不是重粒子入射弱耦合等离子体(电等离子体)中,我们认为该计算结果反映出入射粒子轻/重与介质耦合强/弱的不同。(本文来源于《北京工业大学》期刊2016-06-01）
夸克与胶子等离子体论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
在对重离子碰撞中重夸克热化计算的最新研究中,人们通常只考虑有限的量子效应,其原因主要是根据目前的数学工具人们对开放系统的量子描述还非常困难。在这篇文章中,我们引入了一个新的量子方法。该方法基于薛定谔方程,可以给出热化过程中重离子波函数的演化。在该方法中热密介质中的胶子被当做一个背景场。重离子碰撞后产生的热密介质中的重夸克受到周围热胶子的随机碰撞,从而与其中的热胶子达到热平衡。我们用QCD中夸克胶子相互作用计算出一定动量的胶子对夸克碰撞导致夸克跃迁的哈密顿量矩阵元,并用薛定谔方程演化粲夸克的初态波函数。在开放系统中,考虑到热密介质会导致量子系统退相干以及热密介质的随机性质,我们为动量空间的碰撞矩阵元引入了随机相位。该相位为热密介质带来了随机效应同时还能保证胶子能量的热分布。为了简化计算而不考虑热密介质中所有胶子的贡献,我们基于胶子的系综分布采用了一些近似。在数值计算中,我们有两个可调参量需要确定:关联时间和关联动量。它们由涨落耗散定理来确定。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
夸克与胶子等离子体论文参考文献
[1].武表钢,陈保义,赵行波.强电场对夸克胶子等离子体中粲夸克偶素演化的影响（英文）[J].原子核物理评论.2019
[2].武表钢.重夸克在夸克胶子等离子体中的量子热化[D].中国科学院大学(中国科学院近代物理研究所).2019
[3].韩成.夸克胶子等离子体中Jet的能量损失的动力论研究[D].华中师范大学.2018
[4].步时.夸克-胶子等离子体自由能密度中的高阶微扰效应探讨[D].重庆大学.2018
[5].王延斌,车慧卿.夸克胶子等离子体“整体极化”理论获证[N].科技日报.2017
[6].姜寅,廖劲峰.第五态——夸克胶子等离子体[J].现代物理知识.2017
[7].杜倩倩.夸克胶子等离子体热力学性质的微扰研究[D].广西师范大学.2017
[8].陈勋,冯笙琴.相对论重离子碰撞夸克胶子等离子体对磁场分布的影响[J].黄冈师范学院学报.2016
[9].管娜娜.胶子非弹性散射过程对夸克胶子等离子体中双轻子产生的影响[J].物理学报.2016
[10].王乾君.夸克胶子等离子体中喷注能量损耗的数值研究[D].北京工业大学.2016