导读:本文包含了倍频系数论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:遥感,数字锁相环,倍频,反馈控制
倍频系数论文文献综述
田禹泽,王煜,赵欣,黄书华,常振[1]（2019）在《一种长周期和大倍频系数条件下的数字锁相环》一文中研究指出遥感设备需要配备高精度的本地时钟源与卫星平台时钟同步,数字锁相环设计是时钟同步和倍频的关键技术,而长周期输入信号和大倍频系数从两方面增加了设计难度。设计了一种针对秒脉冲同步和10000倍倍频条件下的数字锁相环,通过建立Z域模型和S域近似分析了其响应特性,用现场可编程门阵列予以实现.实验表明,本设计实现的数字锁相环最短可以在5个输入时钟周期内进入锁定状态,稳定工作时每秒累积误差小于0.1 ms,在实际应用中可以稳定输出本地时钟,满足遥感设备时钟同步和倍频的需求。(本文来源于《量子电子学报》期刊2019年02期）
丛雯珊,余岚,沃江海,王亚兰,王安乐[2]（2019）在《基于级联MZM倍频系数可调高频微波信号光产生方法》一文中研究指出理论分析了在不改变光滤波器的条件下,通过设置级联马赫曾德尔调制器的直流偏置点和调制指数,实现最小光边带抑制比和最小杂散抑制比分别为45.48dB和39.46dB,倍频系数为2k(k=1,2,…,6)的高频微波信号产生.在此基础上,分析了马赫曾德尔调制器直流偏置点、射频调制信号幅度和初始相位差等因素变化对边带选取性能的影响,并进行了相应的仿真实验,实验结果验证了该方法的可行性和有效性.(本文来源于《光子学报》期刊2019年03期）
丛雯珊,余岚,沃江海,王安乐,张进[3]（2018）在《基于级联MZMs倍频系数可调的相位编码信号光产生方法》一文中研究指出提出了一种基于级联马赫-曾德尔调制器(MZMs)倍频系数可调的相位编码信号光产生方法。该方法的系统核心器件为级联MZMs,通过合理选择两个MZMs的直流偏置电压和调制指数等参数,可任意选取±k(k=1,2,…,5)阶边带中的一组边带。通过可编程光滤波器滤除5阶以上的高阶边带,再结合相位调制,可产生载波2、4、6、8和10倍频的相位编码信号。该方法是通过改变施加在级联MZMs上的射频驱动信号幅度实现倍频系数调节,方案简洁灵活。通过仿真实验验证了利用4GHz的微波信号源分别产生载频32GHz和40GHz的相位编码信号,从而实现了8和10倍频信号输出,且所生成的相位编码信号具有很好的脉冲压缩性能。(本文来源于《光学学报》期刊2018年04期）
高波,杨斌,李强,姜昌录,黎高平[4]（2016）在《基于朗伯原理的斜入射倍频晶体吸收系数测量方法》一文中研究指出本文提出一种基于朗伯定律得斜入射倍频晶体吸收系数测量方法。给出了斜入射状态下入射光偏振态与晶体o、e光关系模型,提出采用迭代方法计算晶体e光折射率。详细分析了该方法测量过程中各项误差来源,经过计算该方法测量误差优于0.0001cm~(-1)。(本文来源于《强激光材料与元器件学术研讨会暨激光破坏学术研讨会论文集》期刊2016-11-13）
王芙香,严捷,唐炜栋,杨旭雯,胡逸君[5]（2015）在《单、双光束技术确定纳米金膜倍频系数的比较》一文中研究指出对比分析了单、双光束偏振倍频技术在确定各向同性纳米金膜二阶非线性效应方面的优劣势。研究结果表明基于射频磁溅射方法制备的100 nm金膜样品具有面内各向同性特征。在单光束手性实验装置中,当采用p线偏振起始光并探测(p±s)偏振倍频光时,纳米金膜的实验拟合展开系数不唯一,改以s或(p+s)偏振为起始光时,相应实验展开系数唯一;而对于双光束技术相关展开系数的唯一性则不受起始光偏振条件的限制。单光束技术仅能测定纳米金表面结构对称性破缺产生的有效表面电偶极贡献,双光束技术则能实现其内部多极贡献(磁偶极和电四极效应)的完全分离;由两实验装置确定的非零独立二阶非线性极化率张量元在数值和位相上接近,当仅考虑纳米金的表面电偶极效应时,双光束技术测得的张量元可实现其质量自检验。在表征纳米金膜的非线性效应方面,双光束技术更具优势,且这一结论适用于具有高对称结构的薄膜/块体材料。(本文来源于《光学学报》期刊2015年12期）
刘桂香,鲁毅,金香[6]（2009）在《粉末倍频系数的模拟研究》一文中研究指出根据Kurtz粉末倍频理论,使用光纤光谱仪自行设计搭建一个粉末倍频测试系统,该系统可在基频光波入射方向不变的情况下,通过转动旋转臂在不同方向探测二次谐波,并且具有较高的精确度和灵敏度。使具有位相匹配特性的颗粒尺寸范围扩大为46μm~250μm。使用波长为1.064μm的基频光,对KIO3晶体粉末的倍频效应进行了测试。测试结果表明,KIO3晶体粉末透射倍频光具有位相匹配特性。这一测试结果与已报道结果相一致。通过数值模拟实验测试曲线,获得了KIO3晶体粉末的倍频系数d2ω的值为9.7×10-12m/V。这一模拟值与已报道的KIO3晶体对该基频光波产生的倍频系数d32的值相吻合。由此可见,该方法切实可行。并且可推广应用到其他晶体材料的非线性特性测试研究。(本文来源于《应用光学》期刊2009年03期）
蒋毅坚,付易,曾令祉[7]（2003）在《由斜声子拉曼光谱测量Li_2B_4O_7晶体的线性电光系数和二倍频系数》一文中研究指出从声子拉曼散射截面的普遍公式出发,推导出C_(4v)点群晶体在偏振方向沿Y方向、波矢在XZ平面内的90°散射几何配置下斜声子拉曼散射截面随波矢方向的变化关系。在确定了Li_2B_4O_7晶体各A_1(TO)、A_1(LO)和B_1模频率和拉曼散射截面基础上,通过测量Li_2B_4O_7晶体A_1(TO)777 cm~(-1)——A_1(LO)785 cm~(-1)支斜声子的拉曼散射截面及频率随波矢方向的变化关系,拟合出Li_2B_4O_7晶体的二倍频系数d_(31)和线性电光系数γ_(13)。结果表明:Li_2B_4O_7晶体具有较大的线性电光系数和二倍频系数,在电光调制和激光倍频方面也有广阔的应用前景。(本文来源于《第十二届全国光散射学术会议论文摘要集》期刊2003-10-26）
张家泰,朱森昌,郑春阳[8]（2001）在《神光Ⅱ叁倍频激光腔靶超热电子-X光转换穿透系数》一文中研究指出激光靶等离子体中的超热电子是由具有电子等离子体波的集体相互作用过程产生的, 由于电子等离子体波具有很高的相速度ω/k(这里ω,k分别是电子等离子体波的频率和波数),跟随电子等离子体波前进的电子可以受到强烈加速,经过朗道阻尼或波破,波能转给电子,其能量约为(mc(ω／k)2)/2,这些高能电子被称为超热电子或快电子。实验探测超热(本文来源于《中国工程物理研究院科技年报（2001）》期刊2001-06-30）
陈创天,邵中书[9]（2000）在《YCOB和Nd∶YCOB晶体的倍频系数和最佳相匹配方向的确定》一文中研究指出首次报道使用理论计算和Maker条纹方法确定了YCOB晶体的 6个倍频系数 ,并给出了晶体有效倍频系数 (deff)和相匹配角 ( θ,)之间的相互关系 .计算出的曲线显示 ,YCOB晶体的最佳有效倍频系数的位置不是在 x-z的主平面或接近于x-z主平面的位置上 ,而是在 (θ =6 5 9° ,=36 5°)和 (θ =6 6 3° ,=143 9°)两个位置上 .YCOB晶体的倍频转换效率测量及Nd∶YCOB晶体的自倍频转换效率测量均证实上述结果是正确的 .文章的结果对于推动YCOB晶体倍频器件和Nd∶YCOB晶体的自倍频器件的发展将起到重要的作用 .(本文来源于《物理》期刊2000年05期）
蒋毅坚,李黎明,曾令祉[10]（2000）在《Ce∶BaTiO_3晶体电光和二倍频系数的拉曼散射测量》一文中研究指出从极性晶体晶格振动的理论出发 ,推导出正交系以上晶系的晶体的拉曼散射效率与晶体电光系数和二倍频系数的关系 :测量了 Ce∶ Ba TIO3 和 Ba Ti O3 晶体各纵、横模的偏振拉曼谱。在此基础上 ,计算出这两种晶体的电光系数γ3 3 、γ5 1 和二倍频系数 d3 3 、d1 5 。结果表明 :掺微量 Ce元素对 Ba Ti O3 晶体电光系数和二倍频系数影响不大(本文来源于《光散射学报》期刊2000年01期）
倍频系数论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
理论分析了在不改变光滤波器的条件下,通过设置级联马赫曾德尔调制器的直流偏置点和调制指数,实现最小光边带抑制比和最小杂散抑制比分别为45.48dB和39.46dB,倍频系数为2k(k=1,2,…,6)的高频微波信号产生.在此基础上,分析了马赫曾德尔调制器直流偏置点、射频调制信号幅度和初始相位差等因素变化对边带选取性能的影响,并进行了相应的仿真实验,实验结果验证了该方法的可行性和有效性.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
倍频系数论文参考文献
[1].田禹泽,王煜,赵欣,黄书华,常振.一种长周期和大倍频系数条件下的数字锁相环[J].量子电子学报.2019
[2].丛雯珊,余岚,沃江海,王亚兰,王安乐.基于级联MZM倍频系数可调高频微波信号光产生方法[J].光子学报.2019
[3].丛雯珊,余岚,沃江海,王安乐,张进.基于级联MZMs倍频系数可调的相位编码信号光产生方法[J].光学学报.2018
[4].高波,杨斌,李强,姜昌录,黎高平.基于朗伯原理的斜入射倍频晶体吸收系数测量方法[C].强激光材料与元器件学术研讨会暨激光破坏学术研讨会论文集.2016
[5].王芙香,严捷,唐炜栋,杨旭雯,胡逸君.单、双光束技术确定纳米金膜倍频系数的比较[J].光学学报.2015
[6].刘桂香,鲁毅,金香.粉末倍频系数的模拟研究[J].应用光学.2009
[7].蒋毅坚,付易,曾令祉.由斜声子拉曼光谱测量Li_2B_4O_7晶体的线性电光系数和二倍频系数[C].第十二届全国光散射学术会议论文摘要集.2003
[8].张家泰,朱森昌,郑春阳.神光Ⅱ叁倍频激光腔靶超热电子-X光转换穿透系数[C].中国工程物理研究院科技年报（2001）.2001
[9].陈创天,邵中书.YCOB和Nd∶YCOB晶体的倍频系数和最佳相匹配方向的确定[J].物理.2000
[10].蒋毅坚,李黎明,曾令祉.Ce∶BaTiO_3晶体电光和二倍频系数的拉曼散射测量[J].光散射学报.2000