导读:本文包含了单偏振单模光纤论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:光纤光学,光子晶体光纤,单偏振单模,模式截止法
单偏振单模光纤论文文献综述
姜凌红[1]（2019）在《两类超宽带单偏振单模光子晶体光纤的设计》一文中研究指出基于模式截止法,设计了两种超宽带单偏振单模方形阵列液晶填充光子晶体光纤,利用全矢量有限元法分析了光纤纤芯中额外空气孔、纤芯孔间距及纤芯液晶填充孔径对单偏振单模传输特性的影响。所设计的带宽可调谐的超宽带单芯单偏振单模光子晶体光纤,其单偏振单模传输可在0.75～2.59μm波段范围内调谐,限制损耗低于0.1dB·km~(-1)对应的单偏振单模传输带宽为970nm。所设计的另一种光纤是在0.98～1.74μm波段范围内具有单偏振单模传输特性的双芯光子晶体光纤,将其应用于波分复用系统的波分解复用器中,制备了一种长度仅为1.06mm的光子晶体光纤波分器,实现了具有单偏振单模传输特性的1.31μm和1.55μm光分束。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2019年04期）
李珊珊,郝霞,白晋军,常胜江[2]（2016）在《偏振可调的太赫兹单偏振单模光子晶体光纤》一文中研究指出采用折射率匹配耦合法,提出了一种偏振可调的单偏振单模太赫兹光纤。通过在纤芯设计非对称微结构来实现芯模x、y偏振模式的分裂;在包层空气孔中填充折射率匹配液来引入缺陷模式,通过调整液体折射率来分别实现它与芯模x、y偏振模式的匹配。结果表明,当液体折射率为1.288时,x偏振模式匹配。当入射光频率大于0.73THz时,偏振损耗比大于100,光纤以y偏振模式运转;当入射光频率为1THz时,偏振损耗比达到最大值1020。当液体折射率为1.338时,y偏振模式匹配。当入射光频率在0.87~0.93THz时,偏振损耗比大于100,光纤以x偏振模式运转;当入射光频率为0.9THz时,偏振损耗比达到最大值118。该设计实现了光纤单偏振运转模式的切换,具有宽带、可调、易于实现的特点。(本文来源于《中国激光》期刊2016年09期）
马鹏飞,王小林,粟荣涛,徐小勇,陶汝茂[3]（2016）在《1.89kW窄线宽、单偏振、准单模全光纤放大器》一文中研究指出窄线宽、单偏振、准单模光纤激光在非线性频率转换、引力波探测、光束合成等领域有广泛的应用需求。然而,受限于受激布里渊散射效应和模式不稳定等因素,国际上公开报道的窄线宽、单偏振、准单模光纤激光的最高输出功率仍然停留在1 k W左右。最近,国防科学技术大学光电科学与工程学院采用级联相位调制方法抑制受激布里渊散射效应,采用增益光纤盘绕技术抑制模式不稳定,成功研制出1.89 k W窄线宽、(本文来源于《中国激光》期刊2016年04期）
蒋文丽,郑义[4]（2016）在《高双折射单模单偏振太赫兹光子晶体光纤设计》一文中研究指出利用全矢量有限元法设计了一种非对称叁角晶格SPSM-TPCF(单模单偏振太赫兹光子晶体光纤),该光纤具有高双折射、宽带宽、低平坦色散和SPSM传输等特性。分析结果得出,在330μm处,双折射高达0.036 5,拍长为9.04mm;x和y偏振模的限制损耗分别为48.01和0.008 13dB/m;y偏振模的有效模场面积为7 557μm~2,数值孔径为0.56。在波长326.5~359μm范围内实现SPSM传输,且y偏振模损耗始终低于0.1dB/m;该光纤呈现低平坦色散特性,色散值仅为(-2.14±0.45)ps/(nm·km)。(本文来源于《光通信研究》期刊2016年01期）
曾维友,陈杰[5]（2016）在《一种宽带低损耗单模单偏振光子晶体光纤》一文中研究指出设计了一种新型结构的宽带低损耗光子晶体光纤,在其内包层引入6个大空气孔和6个椭圆空气孔,并用全矢量有限元法研究了该光纤的模场分布、工作带宽、限制损耗和色散特性。数值计算结果表明,该光纤在1.40~1.73μm波段实现了低损耗SMSP(单模单偏振)特性,只有y偏振模存在,限制损耗小于0.1dB/km,色散平坦度为3.3ps/(km·nm)。研究结果对设计新型高性能SMSP光纤具有一定的指导意义。(本文来源于《光通信研究》期刊2016年01期）
汪静丽,陈鹤鸣[6]（2014）在《菱形空气孔的单一偏振单模太赫兹光子晶体光纤》一文中研究指出提出了一种新型的基于菱形空气孔的单一偏振单模太赫兹光子晶体光纤,通过改变光纤中引入缺陷的个数、尺寸以及所处位置,研究其对光纤单一偏振单模特性的影响。全文仿真建模采用全矢量有限元法,结果表明:当光纤中引入两缺陷时,随着缺陷尺寸的增加,单一偏振单模运行区域向高频方向移动,区域宽度稍有增加;当引入四缺陷时,靠近芯区的缺陷对单一偏振单模特性影响占主导;基于此,在芯区四周各引入尺寸相同的缺陷,对比四缺陷和两缺陷时的情况发现,四缺陷时单一偏振单模运行区域(1.07~1.36THz)向高频方向移动,且区域宽度(为0.29THz)增加明显,是两缺陷时的1.32倍。此类光纤可应用于某些对偏振态有非常严格要求的系统中,故具有实际意义。(本文来源于《光学学报》期刊2014年09期）
王伟强[7]（2014）在《单模单偏振光纤耦合器的研究》一文中研究指出随着光纤通信技术的飞速发展,信息的传输速率在过去的十几年中得到了极大的提高,人们对信息的需求也进一步扩大,要想进一步使传输速率取得突破,必须采用光的时分复用、波分复用、频分复用等复用技术,来建立具有强大信息传输能力的全光网,而这些技术都离不开光耦合技术。光纤耦合器作为一种可以完成光的传输、耦合、分束以及干涉功能的重要无源光器件,在光纤传感以及信号处理等领域有着非常广泛的应用,对其性能的要求也越来越高,随着传统保偏光纤耦合器发展的越发成熟,基于偏振分离的单模单偏振光纤耦合器的发展引起了越来越多的关注。本文通过对以往各种光纤耦合器的优缺点进行比较,提出了一种基于纤芯的几何非对称性来引入双折射的光纤模型,首先通过在中间纤芯加入椭圆空气孔可以获得足够高的双折射,再利用两侧纤芯与中间纤芯在某个偏振态上的有效折射率匹配以使得该偏振态的功率发生转移,从而实现偏振分离。在理论模型的基础上,利用全矢量有限元法,运用Comsol Multiphysics和Matlab对光纤耦合器的模场进行仿真计算,并运用耦合模理论和超模理论对其进行分析,得到其有效折射率、耦合长度等特性参数,并研究了这些光纤特性参数与偏振分离特性的关系,从消光比方面对其单偏振特性以及工作带宽进行了讨论,结果发现该光纤耦合器在工作波长λ=1550nm(±1nm)附近的范围内,经过耦合长度Lc=182mm距离的传输,可以同时实现两侧纤芯的窄带单模单偏振传输,消光比最高分别可达65dB和35dB。在此基础上,本文还提出一种用矩形金属芯代替带有椭圆空气孔纤芯的单模单偏振光纤耦合器设计方案,利用矩形金属芯几何结构的不对称性和表面产生的等离子体来引入双折射,实现偏振分离。基于全矢量有限元法,利用超模理论对这一模型的模场特性进行分析,给出实现偏振分离不同偏振态耦合长度的最佳比值,并先后从纤芯间不同偏振方向上的功率转移情况和消光比方面,对其耦合长度以及单偏振特性进行了讨论。研究发现,该光纤耦合器经过耦合长度Lc=36.9mm的传输后,可以在在工作波长1546-1553nm范围内实现单模单偏振传输。(本文来源于《北京交通大学》期刊2014-04-17）
谭经文,施伟华[8]（2013）在《一种压缩六边形单偏振单模光子晶体光纤》一文中研究指出提出了一种新型压缩六边形空气孔阵列的SPSM-PCF(单偏振单模光子晶体光纤)结构,并采用全矢量有限元方法以完美匹配层为边界条件研究了该光纤的限制损耗特性随结构参量变化的规律。数值模拟结果表明,在入射波长为1.550μm时,快轴模的限制损耗很大,而慢轴模的限制损耗随包层层数的增加而减小,当包层层数Nr分别为6、8和10时,限制损耗分别为4.534×10-4、2.236×10-5和9.597×10-6 dB/m。因此,快轴模在极短的光纤长度内快速衰减,从而实现仅有慢轴模且限制损耗低于0.1dB/km的低损耗单模单偏振运转。(本文来源于《光通信研究》期刊2013年04期）
张新彦[9]（2013）在《全固态单偏振单模光子晶体光纤结构设计研究》一文中研究指出光子晶体光纤的全固态结构是指采用热学性能相匹配的两种材料分别作为基质材料和孔填充材料。研究表明全固态光子晶体光纤可以在光纤的制造过程中避免空气孔的塌陷，从而为光子晶体光纤的制备提供了一种新的方法。保偏光纤的物理机理主要是提高光传输过程中的模式双折射，这种光纤具有更好的稳定性和更高的双折射。尤其是单偏振单模光子晶体光纤，由于其仅传输一个偏振模，从而具有消除了偏振模色散、消除偏振损耗等优点，得到了广泛的关注。本论文采用等效折射率方法与有限元方法，分别计算了光子晶体光纤的等效折射率，并将其计算结果进行了对比。同时，也与已有的计算结果进行对比，验证了所采用的有限元方法建模的正确性。其次，分析了光子晶体光纤结构参数的变化对全固态光子晶体光纤单偏振单模特性的影响。提出了在1.3μm和1.55μm波段工作的全固态单偏振单模光子晶体光纤，同时分析了这两种单偏振单模光子晶体光纤的双折射值、泄漏损耗等特性。研究表明，通过调整光纤的结构参数，可根据实际需求设计不同的单偏振单模运转范围。此外，本论文提出了一种D型孔结构的光子晶体光纤，分别分析了其石英－空气孔结构及其全固态结构的单偏振单模特性。结果表明，对石英－空气孔结构，可以实现1.0μm到1.7μm的约700nm带宽的单偏振单模运转；对全固态结构，可以实现300nm带宽的单偏振单模运转。此外，分析了引入多个D型孔的单偏振单模特性，可能获得带宽为430nm的单偏振单模工作区域。(本文来源于《苏州大学》期刊2013-05-01）
柏馨,王春灿[10]（2013）在《大模场单模单偏振平顶基模光纤激光器》一文中研究指出为了在大模场平顶基模光纤激光器中实现单模单偏振运转,提出一种获得单模单偏振平顶基模信号光的方法。在平顶基模光纤的包层中引入两个带有椭圆空气孔的无源纤芯,无源纤芯对称地置于直径为20μm的有源芯区的两侧,椭圆空气孔用来引入双折射。通过数值仿真发现,在上述有源光纤作为平顶基模光纤激光器的增益介质的情况下,可以使得光纤激光器在不采用其他模式选择方法的情况下只输出x方向偏振基模。(本文来源于《光电技术应用》期刊2013年02期）
单偏振单模光纤论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
采用折射率匹配耦合法,提出了一种偏振可调的单偏振单模太赫兹光纤。通过在纤芯设计非对称微结构来实现芯模x、y偏振模式的分裂;在包层空气孔中填充折射率匹配液来引入缺陷模式,通过调整液体折射率来分别实现它与芯模x、y偏振模式的匹配。结果表明,当液体折射率为1.288时,x偏振模式匹配。当入射光频率大于0.73THz时,偏振损耗比大于100,光纤以y偏振模式运转;当入射光频率为1THz时,偏振损耗比达到最大值1020。当液体折射率为1.338时,y偏振模式匹配。当入射光频率在0.87~0.93THz时,偏振损耗比大于100,光纤以x偏振模式运转;当入射光频率为0.9THz时,偏振损耗比达到最大值118。该设计实现了光纤单偏振运转模式的切换,具有宽带、可调、易于实现的特点。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
单偏振单模光纤论文参考文献
[1].姜凌红.两类超宽带单偏振单模光子晶体光纤的设计[J].激光与光电子学进展.2019
[2].李珊珊,郝霞,白晋军,常胜江.偏振可调的太赫兹单偏振单模光子晶体光纤[J].中国激光.2016
[3].马鹏飞,王小林,粟荣涛,徐小勇,陶汝茂.1.89kW窄线宽、单偏振、准单模全光纤放大器[J].中国激光.2016
[4].蒋文丽,郑义.高双折射单模单偏振太赫兹光子晶体光纤设计[J].光通信研究.2016
[5].曾维友,陈杰.一种宽带低损耗单模单偏振光子晶体光纤[J].光通信研究.2016
[6].汪静丽,陈鹤鸣.菱形空气孔的单一偏振单模太赫兹光子晶体光纤[J].光学学报.2014
[7].王伟强.单模单偏振光纤耦合器的研究[D].北京交通大学.2014
[8].谭经文,施伟华.一种压缩六边形单偏振单模光子晶体光纤[J].光通信研究.2013
[9].张新彦.全固态单偏振单模光子晶体光纤结构设计研究[D].苏州大学.2013
[10].柏馨,王春灿.大模场单模单偏振平顶基模光纤激光器[J].光电技术应用.2013