导读:本文包含了简谐势论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:冷原子,简谐势阱,传播子,Kapitza-Dirac脉冲
简谐势论文文献综述
何天琛,李吉[1]（2019）在《利用Kapitza-Dirac脉冲操控简谐势阱中冷原子测量重力加速度》一文中研究指出利用Feynman路径积分研究了简谐势阱中冷原子受到两次Kapitza-Dirac脉冲的干涉机制.理论研究表明:当初始态为简谐势阱的基态时,外场使不同模式的演化路径相对于没有外场情况下的路径发生偏离;同时外场强度和测量时刻相邻模式的相位差成线性关系;当外场为重力场时,测量重力加速度的精度可达10~(–9);当初始态为简谐势阱和外场作用下的共同基态时,测量精度会下降,同时原子间排斥和吸引相互作用的增强也会导致测量精度提高.(本文来源于《物理学报》期刊2019年20期）
袁都奇[2]（2019）在《简谐势阱中理想任意子气体的空间分布与动量分布》一文中研究指出应用分数不相容统计,求出了球对称简谐势阱中有限理想任意子气体的广义费米能和广义费米温度,揭示了广义费米能、广义费米温度的粒子数效应及其物理实质.导出了零温和有限温度时任意子气体的空间分布和动量分布,给出了广义费米球及其半径,研究了统计参数和粒子数效应以及非零温时温度对分布的影响,并与理想费米气体的空间分布及动量分布进行了比较.(本文来源于《大学物理》期刊2019年05期）
刘红艳,李玉山[3]（2018）在《简谐势阱中理想电子气的热力学势和磁性》一文中研究指出以平均场理论为基础,研究了简谐势阱中理想电子气的磁性质。导出了该系统的热力学势、轨道磁矩、磁化率、电流密度和粒子数密度随磁场的变化关系,进而分析了约束势阱对理想电子气磁性质的影响。计算表明,系统的相图可以划分为微观涨落、朗道抗磁和德·哈斯-范·阿尔芬振荡叁个特征区.(本文来源于《磁性材料及器件》期刊2018年01期）
程若磊[4]（2017）在《简谐势阱中冷原子气体的动力学特性研究》一文中研究指出近年来,随着实验技术的发展,通过很好地调控外势和原子间的相互作用,囚禁于外势中的冷原子已经成为一个重要的研究体系。基于此研究体系,我们提出了一种原子干涉仪方案,在重力加速度的测量精度上,较以往的测量结果有了很大的提高。而在该原子干涉仪方案中,测量精度的实验实现极大地依赖于原子气体的密度分布,因此本文在重点讨论该原子干涉仪的方案外,也深入探讨了在不同温度下费米气体的密度分布。首先,基于一种新型的多模式Kaptiza-Dirac(K-D)原子干涉仪方案[1],我们提出了在多次K-D光脉冲作用下的多模式原子干涉仪方案[2]。利用K-D光脉冲作用于囚禁在简谐势阱(反射镜作用)中的冷原子,从而使冷原子被分成多束与初始相同的原子束。在简谐势阱的作用下,这些原子束便在整周期时刻进行自动汇集。然后,我们再依次将第二次乃至第n次K-D光脉冲作用于冷原子上,从而实现一次完整的动力学过程。最后,在第n次K-D光脉冲作用后一半周期时刻,通过测量其粒子数便可估计相邻模式间的不同位相.再结合Fisher信息和Cramér-Rao下限,我们可以解析地计算该干涉仪对重力加速度的测量精度达到9g/g10/n-(35)(28)。可见通过增加K-D光脉冲的作用次数,可以有效地增加其测量精度。接着,在此干涉仪方案的基础上,我们讨论了简谐势阱在外界扰动下对测量精度的影响,发现随着扰动强度的增加,干涉仪的测量精度也会降低。然后,通过在不同周期内开启和关闭重力场,我们发现其对测量有一定的影响。最后,通过考虑在此干涉仪原理中引入简谐势中心位置和光场中心位置的位移偏差?x,我们计算发现其与重力加速度的测量可处于相同的量级。因此,该多模式原子干涉仪的原理同样可以应用到制作一种新型的位移传感器。在第叁章,从全同粒子的多体理论出发,我们推导了理想费米子系统下费米气体的密度分布函数。然后结合费米-狄拉克分布律和一维简谐势阱中波函数的精确解,我们推导出处于一维简谐势阱中费米气体的密度分布表达式。接着,结合金属中自由电子的气体理论和相关文献,我们讨论了该费米子系下费米能级、费米温度和化学势的相关性质。最后,在此基础上我们给出了一维简谐势阱中费米气体的密度分布图,并将其与高温下满足波尔兹曼分布律的密度分布进行对比。(本文来源于《山西大学》期刊2017-06-01）
王磊[5]（2016）在《简谐势阱中理想费米气体的热力学性质》一文中研究指出采用Thomas-Fermi半经典近似,研究了任意维简谐势阱中理想费米气体的热力学性质.解析推导出了化学势、费米能和比热的通用表达式,讨论了空间维度和势阱的影响.数值计算了二维和叁维费米系统的特征热力学量,与经典极限较好地吻合.(本文来源于《河南师范大学学报(自然科学版)》期刊2016年05期）
周斌[6]（2016）在《简谐势阱中理想玻色原子气体的密度分布》一文中研究指出囚禁于谐振子势阱中的玻色原子气体,由于原子间的相互作用及外势参数的精确可控性,是进一步理解凝聚态物理模型、统计物理基本假设和非线性物理的重要实验平台。温度很低时,原子的物质波特性表现明显,因此在精密测量物理中有重要的应用前景。多模式Kaptiza-Dirac(K-D)[1]原子干涉仪是一种基于原子K-D相互作用的原子干涉仪,其实验实现需要对冷原子气体在不同温度的密度分布特性进行研究。为进一步理解这种干涉仪的测量精度和温度的关系,深入理解不同温度下玻色原子气体的密度分布函数就显得很有必要。本文从量子多体理论和量子统计物理出发,利用简谐势阱中单粒子模型的精确解与数值方法,计算了一维以及叁维各向同性简谐势阱中不同温度下理想玻色原子气体的密度分布函数。首先,我们简要地介绍了超冷原子气体在深入理解凝聚态物理模型、精密测量物理等方面的进展。特别地,对简谐势阱中玻色原子气体在基态粒子占据数[2-3]和逸度Z[4]在临界温度附近随温度的变化行为的研究进行了较为详细的回顾。其次,我们从全同粒子多体理论出发,利用单粒子谐振子波函数的正交完备性,得到了玻色原子气体的约化单粒子密度分布函数的一般表达式。最后,在取定原子总数(本文采用为1000)条件下,我们分别对一维及叁维各向同性简谐势阱中不同温度下玻色原子气体的单粒子密度分布函数进行了计算。一维情况下,当温度低于体系的临界温度(Tc)时,原子气体的密度分布在零点处明显变窄,表明一维体系下的玻色凝聚效应。另一方面,在临界温度附近,我们发现密度分布函数随温度的变化是连续变化。为理解高温下,原子气体密度分布函数的行为,我们计算了同样条件下满足玻尔兹曼分布的经典粒子密度分布函数。结果发现:低温时,两者相差较大;随着温度上升到大约40Tc时,两种密度分布逐渐趋于一致。叁维情况下,在临界温度附近,我们看到了原子气体密度分布函数的明显变化,表明在叁维简谐势阱下的玻色凝聚效应是一种相变。另一方面,我们将该结果和局域密度近似的计算结果进行了对比。结果发现:当温度低于临界温度时,局域密度近似的密度值整体偏大;在体系温度趋于0K时,两者计算的结果将趋于一致;当体系温度高于临界温度时,局域密度近似计算下的密度值将整体偏小。(本文来源于《山西大学》期刊2016-06-01）
周斌,张秀荣,程若磊,李卫东[7]（2016）在《精确求解一维简谐势阱中理想玻色子气体的密度分布》一文中研究指出从全同粒子的多体波函数对称性理论出发,推导出了全同粒子的密度分布函数,并精确地计算了不同温度下,一维简谐势阱中无相互作用的玻色子体系的密度分布。发现在低温下,尤其是在临界温度附近,一维玻色子的密度分布呈现出类似于玻色-爱因斯坦凝聚的效应。同时,在高温条件下,采用半经典的方法,利用玻尔兹曼分布计算了玻色子的密度分布,并且和玻色分布计算出的结果进行了对比,发现随着温度的升高,两种密度分布渐渐趋于一致。(本文来源于《山西大学学报(自然科学版)》期刊2016年04期）
李玉山[8]（2015）在《简谐势阱中旋转理想量子气体的热力学性质研究》一文中研究指出对旋转量子气体的研究是凝聚态物理中的核心问题之一。通过旋转框架或引入合成磁场都可以导致量子气体的旋转。以往的工作主要集中于研究超流态中产生的量子化涡旋。有关正常态热力学性质的研究相对较少,值得特别关注。本论文基于解析和数值方法研究简谐势阱中旋转理想玻色和费米气体的热力学性质,关注旋转框架和合成磁场对玻色—爱因斯坦凝聚(BEC)相变温度、磁化强度和粒子流等物理量的影响。通过将玻色与费米系统进行比较,加深人们对这两种量子气体的认识。全文的研究内容主要围绕以下问题展开：首先,选取任意维简谐势阱中的理想玻色气体为研究对象,计算了空间维度对BEC相变温度和比热的影响。发现二维系统的比热随温度呈连续性变化,叁维系统的比热在BEC相变温度点存在跃变,高温极限下均趋于经典值。同时,还对幂函数势阱中的玻色和费米气体的热力学性质进行了研究。其次,通过截断求和近似修正了简谐势阱中旋转理想玻色气体的热力学性质。截断求和近似考虑了能级的量子化特性,克服了准经典近似的不足。结果表明,旋转能够破坏BEC,相对于合成磁场,旋转框架下的BEC更容易遭到破坏。BEC相变温度以下抗磁性明显变强,这与超导理论相吻合。然后,对磁场和简谐势阱中荷电自旋-1玻色子的相变和磁性质进行了研究。发现自旋自由度和电荷自由度的竞争导致BEC相变温度随磁场的增大先略微上升后缓慢下降。随着兰德因子的增强,自旋-1玻色子展示了由抗磁性到顺磁性的转变,这完全不同于不考虑自旋的情况。接下来,讨论了旋转理想费米气体的化学势、磁化强度和费米流空间分布,并和传统的电子系统进行了比较。计算表明,旋转费米气体的磁化强度也存在类似于传统电子系统的德哈斯—范阿尔芬型振荡。我们的研究结果对于利用旋转冷原子气体模拟磁场效应的实验具有重要的借鉴意义。最后,对二维简谐势阱中的旋转理想玻色和费米气体的磁化强度和粒子流的振荡进行了研究。发现磁化强度对旋转的依赖清晰的反映在粒子流中,德哈斯—范阿尔芬型振荡的出现是受约束费米系统的典型特征。(本文来源于《北京科技大学》期刊2015-12-15）
李玉山[9]（2015）在《匀强磁场与简谐势阱中的低维荷电自旋-1玻色气体》一文中研究指出采用截断求和法和半经典近似,以二维理想玻色气体为例,研究了磁场和简谐势阱中低维荷电自旋-1玻色子的相变及磁性质.结果表明,电荷-磁场和自旋-磁场作用的竞争导致玻色-爱因斯坦凝聚临界温度随磁场的增大先略微上升后缓慢下降.截断求和法能够有效的改进半经典近似的不足.最后,讨论了磁化强度由抗磁性到顺磁性的转变及自旋因子临界值随磁场和温度的变化.(本文来源于《原子与分子物理学报》期刊2015年03期）
陈光平[10]（2015）在《简谐势+四次势阱中两组分自旋轨道耦合旋转玻色爱因斯坦凝聚体》一文中研究指出采用中心差分和虚时演化数值实验方法研究了简谐势+四次势阱中自旋轨道耦合作用下的两分量旋转玻色爱因斯坦凝聚体。发现自旋轨道作用强度和原子种间相互作用对系统基态结构有着重要的影响,原子种间相互作用强度的增加可使系统从相混合变化成相分离;而自旋轨道耦合作用强度的增加,可使系统从相分离的状态变化成相混合,并产生涡旋、形成分块边界。(本文来源于《新疆师范大学学报(自然科学版)》期刊2015年01期）
简谐势论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
应用分数不相容统计,求出了球对称简谐势阱中有限理想任意子气体的广义费米能和广义费米温度,揭示了广义费米能、广义费米温度的粒子数效应及其物理实质.导出了零温和有限温度时任意子气体的空间分布和动量分布,给出了广义费米球及其半径,研究了统计参数和粒子数效应以及非零温时温度对分布的影响,并与理想费米气体的空间分布及动量分布进行了比较.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
简谐势论文参考文献
[1].何天琛,李吉.利用Kapitza-Dirac脉冲操控简谐势阱中冷原子测量重力加速度[J].物理学报.2019
[2].袁都奇.简谐势阱中理想任意子气体的空间分布与动量分布[J].大学物理.2019
[3].刘红艳,李玉山.简谐势阱中理想电子气的热力学势和磁性[J].磁性材料及器件.2018
[4].程若磊.简谐势阱中冷原子气体的动力学特性研究[D].山西大学.2017
[5].王磊.简谐势阱中理想费米气体的热力学性质[J].河南师范大学学报(自然科学版).2016
[6].周斌.简谐势阱中理想玻色原子气体的密度分布[D].山西大学.2016
[7].周斌,张秀荣,程若磊,李卫东.精确求解一维简谐势阱中理想玻色子气体的密度分布[J].山西大学学报(自然科学版).2016
[8].李玉山.简谐势阱中旋转理想量子气体的热力学性质研究[D].北京科技大学.2015
[9].李玉山.匀强磁场与简谐势阱中的低维荷电自旋-1玻色气体[J].原子与分子物理学报.2015
[10].陈光平.简谐势+四次势阱中两组分自旋轨道耦合旋转玻色爱因斯坦凝聚体[J].新疆师范大学学报(自然科学版).2015
标签：冷原子; 简谐势阱; 传播子; Kapitza-Dirac脉冲;