导读:本文包含了双零色散论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:光纤光学,光子晶体光纤,高双折射,高非线性
双零色散论文文献综述
廖昆,廖健飞,李伯勋,王斌,许彪[1]（2019）在《一种高双折射双零色散的缺陷型光子晶体光纤》一文中研究指出设计了一种对称椭圆空气孔缺陷的光子晶体光纤,采用全矢量有限元法,研究了该结构光纤基模的电场分布、双折射、色散、非线性及限制损耗等特性.结果表明:基模能量大部分限制在光纤的纤芯.在λ=1550 nm,Λ=3.0μm时,光纤基模的双折射达到了3.327×10~(-2),并且色散值几乎为零,同时非线性系数值也达到46.36 W~(-1)·km~(-1),此外基模的x偏振和y偏振的限制损耗分别达到为4.907×10~(-7) dB/km和6.819×10~(-7) dB/km.在入射波范围为0.60～1.80μm时,该光纤在可见波段和近红外波段存在两个零点色散波长,且零点色散波长的位置随Λ的增大而向长波方向移动.基于这种高双折射、高非线性系数、双零色散、低损耗的光子晶体光纤,在光纤传感、光纤通信、色散控制及非线性光学等领域都具有广阔的前景。(本文来源于《量子电子学报》期刊2019年01期）
赵兴涛,蒋国辉,程吉瑞,华露,熊强[2]（2018）在《双零色散光子晶体光纤中可见及红外宽带高效色散波》一文中研究指出利用Ti宝石激光器生成的飞秒激光脉冲入射高非线性双零色散光子晶体光纤,进行非线性光谱实验.抽运脉冲的中心波长为800nm,位于接近零色散点的反常色散区,在正常色散区观测到双零色散光子晶体光纤产生的超宽带连续光谱输出,相对于单零色散光子晶体光纤,转换效率更高、谱带稳定而平滑,不仅获得了高效宽带蓝移色散波,还获得了长波段正常色散区的宽带红移色散波.实验结果与理论分析的相位匹配条件一致,阐明了色散波产生的物理机理.随泵浦功率的增大,长波段红移色散波发生明显红移,可见波段蓝移色散波强度显着增长,当泵浦功率为0.68 W时,泵浦光几乎全部转化,蓝移色散波与残余泵浦的输出功率之比大于257∶1,光谱转换效率极高,达到99.6%以上.蓝移色散波的宽带达到了309nm,近红外波段的红移色散波与孤子波相连,形成超连续谱,带宽可达628nm.实验结果对超短脉冲激光频率转换和宽带光源的研究具有参考价值.(本文来源于《光子学报》期刊2018年11期）
邹辉,马雷,熊慧[3]（2017）在《高双折射双零色散波长的光子晶体光纤》一文中研究指出提出了一种易研制的高双折射双零色散波长新型光子晶体光纤。其包层由采用2种不同尺寸的圆形空气孔按照类矩形和叁角形晶格排列而成。运用全矢量有限元法对其光学特性进行理论模拟分析,结果表明,当d_1=0.80μm,d_2=1.10μm,Λ=1.00μm时,在1.55μm波长处获得2.59×10~(-2)的双折射,且在X、Y偏振方向的非线性系数分别为46km~(-1)·W~(-1)和36km~(-1)·W~(-1)。同时,该光纤在可见光和近红外波段具有2个零色散点,色散点间距为0.68μm。通过设置合理的参数,双零色散点位置、色散点间距以及色散曲线的平坦性可调。采用现有拉制工艺,该结构的光纤易于研制,有利于该光纤在超连续谱产生、偏振系统控制、光纤传感等领域的大规模应用。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2017年12期）
陈亚丽,杨伟兵[4]（2016）在《中红外双零色散全固硫系微结构光纤》一文中研究指出基于As_2Se_3和As_2S_5两种硫系玻璃,设计了一种结构简单、易于拉制,且在中红外具有双零色散波长的全固微结构光纤。利用有限时域差分法对该光纤的有效折射率、有效模面积、非线性系数、色散系数及群速度进行了数值分析,结果表明,随着As_2S_5棒直径和棒间距的变化,中红外区域的2个零色散波长位置在很大范围内可调,尤其是第2个零色散波长最大可达7388 nm,零色散波长间距可以从2706 nm连续调节至3773 nm,为中红外非线性光纤光学及其应用提供了一定的理论指导。(本文来源于《激光与光电子学进展》期刊2016年06期）
韩颖,刘志宏,毕新英,周桂耀,屈玉玮[5]（2016）在《双零色散点锥型微结构光纤的超连续谱》一文中研究指出用"快速低温"法,在保持包层空气填充率不变的情况下,对实验室自制的微结构光纤进行了拉锥,得到了锥长分别为8 mm、10 mm的锥形光纤。利用多极法模拟可知,拉锥前光纤在1 129 nm具有单个零色散点,拉锥后光纤锥腰处出现双零色散点,对于8 mm、10 mm锥长,其零色散点分别为806 nm/2 456 nm和637 nm/1 164nm。8 mm锥微结构光纤在中心波长800 nm、平均功率0.45 W的超短脉冲作用下,产生了378 nm~1 632 nm、1777 nm~2 450 nm平坦度为20 d B的超连续谱;当功率为0.50 W时,10 mm锥微结构光纤位于1 164 nm的零色散点限制了拉曼孤子及超连续谱的红移,但在395 nm~475 nm形成谱宽为80 nm峰,频率上转换效率达到70.5%。(本文来源于《光电工程》期刊2016年03期）
王岩[6]（2015）在《双零色散和色散补偿光子晶体光纤的设计与实现》一文中研究指出近年来随着光纤通信技术的迅猛发展,光纤作为这种通信方式的传输媒介,也逐渐成为一种成熟的通信媒介,光纤不仅广泛地应用在通信传输领域,在传感器、光纤激光器等领域也有广泛的应用。而单一材料制成的包层具有周期性排列空气穴的光子晶体光纤(Photonic Crystal Fiber)因为其独特的结构特性是作为设计色散平坦光纤和色散补偿光纤的重要选择,光子晶体光纤是光纤换代的关键技术。本文主要完成了如下工作:首先在阅读了国内外文献的基础上,对模拟光子晶体光纤的色散特性的方法进行了深入研究,介绍了对光子晶体光纤的色散特性进行数值模拟的快速矢量有效折射率法,并验证了这种快速矢量法的正确性和可靠性。其次利用快速矢量法对光子晶体光纤的色散特性进行了数值模拟与分析,模拟不同波长范围的双零色散光子晶体光纤。通过改变光子晶体光纤包层的空气孔节距A或空气孔半径r可以有效地调节其色散特性,设计出了在光通信波段接近于零色散的色散平坦光子晶体光纤;在钛宝石飞秒激光器的0.8μm工作波长附近,设计出了近零平坦色散光子晶体光纤,这样有利于产生超连续谱,从而对全光通信的发展产生重要意义。第叁根据光子晶体光纤的色散补偿原理,设计出了窄带大负色散补偿光纤和宽带色散补偿光纤;在1.55μm处设计出了可以对其长度100倍以上的标准单模光纤同时进行色散和色散斜率补偿的光子晶体光纤。最后在MATLAB平台设计了基于快速矢量法的光子晶体光纤优化设计系统。系统能够快速对光子晶体光纤的色散进行数值模拟,并且准确的找到最优光纤的结构参数,比人工录入效率有很大的提升,准确度也更高。(本文来源于《东北大学》期刊2015-06-01）
张心贲,罗兴,程兰,李海清,彭景刚[7]（2014）在《双零色散光子晶体光纤中可见光超连续谱的产生》一文中研究指出在掺镱锁模光纤激光器发出的皮秒脉冲的抽运下,本文报道了双零色散的多芯光子晶体光纤中可见光超连续谱的产生.这种光子晶体光纤的类似同轴双芯结构提供了相隔很近的双零色散点.第二个零色散波长的存在阻止了反常色散区内的由脉冲内拉曼散射引起的孤子的频移,形成了稳态孤子,在短波长和长波长方向上的正常色散区均产生了可观的色散波.在2 W的平均功率下得到了550 nm到1700 nm的超连续谱.此外,光纤的同轴双芯特性也导致了入射脉冲的模式转换.实验结果和数值计算十分符合.(本文来源于《物理学报》期刊2014年03期）
李晓文,陈德玺,英海燕[8]（2012）在《混合型双零色散大模场面积多孔光纤特性研究》一文中研究指出利用有限元数值分析方法研究了混合型PCF(光子晶体光纤)的色散、损耗、模场面积和非线性等特性。仿真结果表明:混合型PCF在0.6～2.0μm波长范围内的限制损耗降至10-6 dB/m量级,并且满足双零色散点的需求,同时这种混合型PCF的模场面积在长波长范围内达到了755μm2,非线性系数为1.039×10-4 m-1 W-1,适合用做高功率窄线宽光纤激光器的增益介质。(本文来源于《光通信研究》期刊2012年03期）
王伟,杨博,宋鸿儒,范岳[9]（2012）在《八边形高双折射双零色散点光子晶体光纤特性分析》一文中研究指出针对光纤通信和传感系统中高双折射、多零色散点的应用需求,设计了一种新型结构的光子晶体光纤.该结构包层为圆形空气孔按照八边形形状排列而成,并在内包层对称位置中加入两个椭圆空气孔以获得高双折射特性.通过有限元数值分析方法对光纤特性进行分析,仿真结果表明,该结构光子晶体光纤在波长0.8—2μm范围内双折射可达10~(-3)量级,满足高双折射的应用需求,并且满足两个零色散点的应用需求.同时光纤的非线性系数达10~(-2).m~(-1).W~(-1)量级,可应用于对非线性要求较高的场合.(本文来源于《物理学报》期刊2012年14期）
方亮,赵建林,甘雪涛,李鹏,张晓娟[10]（2010）在《双零色散光子晶体光纤中超连续谱的产生及控制》一文中研究指出通过数值模拟飞秒脉冲在具有双零色散波长的光子晶体光纤中的传输过程,详细分析了超连续谱的产生和控制机制.结果表明:中心波长处于反常色散区的泵浦脉冲在高阶非线性和高阶色散等作用的调制下,将演化为基孤子和正常色散区的两个色散波;该色散波进而经与之相位匹配的基孤子相干加强而使频谱展宽形成超连续谱,同时两个色散波上出现了干涉引起的振荡现象.进一步对比叁种结构的光子晶体光纤中超连续谱的特点,定量分析了两色散波对超连续谱的限制作用,阐述了结构参量对超连续谱的影响.基于上述结论,结合对色散波的中心波长与光子晶体光纤的色散曲线、结构参量之间关系的分析,提出了设计光子晶体光纤的结构来控制超连续谱的方法.作为例证,通过优化光子晶体光纤结构理论上实现了频谱分量覆盖可见光区的平坦超连续谱.(本文来源于《光子学报》期刊2010年11期）
双零色散论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
利用Ti宝石激光器生成的飞秒激光脉冲入射高非线性双零色散光子晶体光纤,进行非线性光谱实验.抽运脉冲的中心波长为800nm,位于接近零色散点的反常色散区,在正常色散区观测到双零色散光子晶体光纤产生的超宽带连续光谱输出,相对于单零色散光子晶体光纤,转换效率更高、谱带稳定而平滑,不仅获得了高效宽带蓝移色散波,还获得了长波段正常色散区的宽带红移色散波.实验结果与理论分析的相位匹配条件一致,阐明了色散波产生的物理机理.随泵浦功率的增大,长波段红移色散波发生明显红移,可见波段蓝移色散波强度显着增长,当泵浦功率为0.68 W时,泵浦光几乎全部转化,蓝移色散波与残余泵浦的输出功率之比大于257∶1,光谱转换效率极高,达到99.6%以上.蓝移色散波的宽带达到了309nm,近红外波段的红移色散波与孤子波相连,形成超连续谱,带宽可达628nm.实验结果对超短脉冲激光频率转换和宽带光源的研究具有参考价值.
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
双零色散论文参考文献
[1].廖昆,廖健飞,李伯勋,王斌,许彪.一种高双折射双零色散的缺陷型光子晶体光纤[J].量子电子学报.2019
[2].赵兴涛,蒋国辉,程吉瑞,华露,熊强.双零色散光子晶体光纤中可见及红外宽带高效色散波[J].光子学报.2018
[3].邹辉,马雷,熊慧.高双折射双零色散波长的光子晶体光纤[J].激光与光电子学进展.2017
[4].陈亚丽,杨伟兵.中红外双零色散全固硫系微结构光纤[J].激光与光电子学进展.2016
[5].韩颖,刘志宏,毕新英,周桂耀,屈玉玮.双零色散点锥型微结构光纤的超连续谱[J].光电工程.2016
[6].王岩.双零色散和色散补偿光子晶体光纤的设计与实现[D].东北大学.2015
[7].张心贲,罗兴,程兰,李海清,彭景刚.双零色散光子晶体光纤中可见光超连续谱的产生[J].物理学报.2014
[8].李晓文,陈德玺,英海燕.混合型双零色散大模场面积多孔光纤特性研究[J].光通信研究.2012
[9].王伟,杨博,宋鸿儒,范岳.八边形高双折射双零色散点光子晶体光纤特性分析[J].物理学报.2012
[10].方亮,赵建林,甘雪涛,李鹏,张晓娟.双零色散光子晶体光纤中超连续谱的产生及控制[J].光子学报.2010