导读:本文包含了波导慢光论文开题报告文献综述及选题提纲参考文献，主要关键词:MIM波导,表面等离激元,电磁诱导透明
波导慢光论文文献综述
冯凯强,关建飞[1]（2019）在《含正交矩形腔MIM波导电磁感应透明及慢光效应的数值研究》一文中研究指出通过在金属-电介质-金属(MIM)波导单侧引入正交的双谐振腔结构,得到了实现等离激元诱导透明效应的结构模型。采用有限元法计算得到了该结构的透射谱曲线。仿真结果显示,波导系统的谐振波长随着正交双谐振腔有效谐振长度(Leff)的增加而红移,且当正交矩形腔为对称的T形结构时,会出现传输禁带。在此基础上讨论了当正交矩形腔为非对称结构时,在传输禁带处产生类电磁诱导透明峰的物理条件,以及该透射峰的变换规律。类电磁诱导效应可改变光的群速度,从而产生慢光效应。研究结果表明,含正交矩形腔MIM的波导结构可以得到0.086ps的最大光时延,为光路延时以及光数据存储提供了理论参考。(本文来源于《半导体光电》期刊2019年02期）
叶高杨[2]（2019）在《基于硅基一维光子晶体波导的慢光器件》一文中研究指出随着时代的发展,人们对于高速通信的需求越来越大,正处在高速发展中的光电子通信技术是实现该需求的重要途径。作为信息技术与光子领域相结合最为重要的一环,光存储器件具有极其重要的不可替代作用。光信号的传播速度比电信号大几个数量级,可以大大提升计算机的计算能力。然而,与电子技术的存储环节相比,光子通信存储技术却存在着相当大的落后,面临非常大的技术难题。当今光子技术发展对器件的集成化、高速通信、低损耗、器件尺寸等都有更高的要求。在众多解决办法中,硅基光子晶体慢光器件与传统的CMOS工艺兼容,更容易实现集成化;其在宽带宽性能上的潜力,更适应未来的高速光通信技术。尽管如此,常规的二维平板光子晶体慢光器件面临着许多难题:其多排孔状结构导致加工难度增加;高精度的最小特征尺寸需求使得加工时间变长;器件竖直剖面的粗糙度造成了高损耗等。相比常规的二维平板光子晶体波导器件,一维光子晶体波导显着地减小了器件尺寸,其简单的结构同时降低了加工难度。因此,本文对基于简单结构的一维光子晶体慢光波导的光子器件进行了如下研究:(1)本文调研了硅基慢光技术的研究背景与发展现状,阐述了硅基微环结构的慢光器件和硅基光子晶体慢光器件的发展进程和趋势。并介绍了光在光子晶体波导结构中传播的理论以及光子晶体波导的计算方法。(2)本文提出了一种新的一维光子晶体波导结构。通过在一维周期性的光栅中引入多齿的结构,获得二维平板光子晶体波导中平移某一排小孔的缺陷态效应,找到具有宽带宽性质的“群折射率-波长”曲线。该鱼骨状一维光栅波导结构在群折射率为13时获得了大于10nm的带宽。为了补偿耦合损耗,本文设计了一种阶梯状耦合结构(step taper),将耦合效率从不到20%提高至大于60%。我们对该结构的波导进行了加工并实验测试,以验证理论仿真的结果。基于法布里波罗理论的计算结果,实验中在群折射率约为12时有超过10nm的带宽。为了研究慢光波导的可调性以进一步增加带宽,本文引入新型的二维材料石墨烯,将其铺在波导上方,实验测试其热传导的调制能力。(3)本文提出了一种新的基于一维光子晶体的孔状微环谐振器结构,实现了类电磁诱导透明的传输谱。相比传统的耦合微环结构实现类电磁诱导透明效应,该单环结构大大减小了器件尺寸。并且,由于小孔和慢光自身的加强光与物质相互作用的能力,理论仿真显示该孔状微环谐振器结构的器件具有超过530的品质因数,表现出了优秀的传感性能。(本文来源于《浙江大学》期刊2019-01-01）
刘鹏华[3]（2018）在《含矩形腔MIM波导类电磁诱导透明和慢光效应数值研究》一文中研究指出表面等离子波(Surface plasmon polaritons,SPPs)是电磁波被限制在金属-电介质表面上并沿着金属表面自由电子振荡的一种传输行为。表面等离子波的一个重要特点是能在纳米尺度下突破光的衍射极限。这一重要的特性可实现光波在纳米尺度下的控制,对于光学器件的集成化、微型化有重要的意义。金属-电介质-金属(MIM)等离子波导系统结构简单、制作方便,因而受到了研究人员的广泛关注。本文提出了叁种MIM表面等离子波导,并通过COMSOL仿真软件研究了表面等离子波波导的透射特性和模场分布情况。在分析含矩形腔MIM波导结构时,构成双腔耦合的结构,由于两谐振腔之间存在失谐,表面等离子波经过两谐振腔的作用激发出透射峰,这就形成类电磁诱导透明现象。通过对波导结构的相移计算,得到该波导结构的最大时延为0.28 ps,对应的最大群指数是84。在分析简单支节型MIM波导结构时,建立双简单支节波导模型。分析了腔的长度和腔间距离的改变对类电磁诱导透明现象的影响并分析了该结构下的光时延,最大时延为0.098 ps,最大群指数为29.4。最后分析了含矩形齿支节型MIM波导结构,结果表明矩形齿在支节波导的位置对透射谱存在影响,当矩形齿位于磁场最强处,谐振波长红移;当矩形齿位于电场最强处,谐振波长蓝移。利用该特性产生的类电磁诱导透明现象,最大时延为0.049 ps,该结构的最大群指数为14.7。本文研究的结果为纳米器件集成提供了参考。(本文来源于《南京邮电大学》期刊2018-11-14）
易佳[4]（2018）在《非线性环型腔光子晶体波导的慢光特性研究》一文中研究指出全光缓存、全光时延线等技术是实现“全光网络”的关键技术,而通过光子晶体来达到光速减慢的慢光效果为全光缓存和全光信号处理的实现和发展提供了新的契机。光子晶体慢光的优势在于具有体积小,带宽大,并且可在常温下实现慢光等优良特性。而在光子晶体中引入非线性材料,可由于其高能量增益特性而达到更好的慢光效果,为全光缓存和全光网络的实现具有重要意义。本文主要设计了非线性环型腔线缺陷波导与两种新型的耦合腔波导。线缺陷波导设计中对比了叁角晶格与正方晶格的慢光性能,得出正方晶格结构更优,进一步优化正方晶格线缺陷波导结构得到了优质慢光。并在同结构下对比了非线性与线性、环型与圆型腔线缺陷波导的慢光特性,得出非线性环型腔线缺陷波导的慢光优势。为进一步降低群速度和提升带宽,设计构建了非线性环型与环圆等间型两种新型的耦合腔波导结构,对结构参数进行优化,得到了比线缺陷波导带宽更大色散更低的优质慢光波导。并分析验证了慢光特性与环内外半径比的规律关系,对两种耦合腔慢光波导进行了对比。本文创新点如下:1.通过优化设计,环型与圆型腔线缺陷波导在相同慢光群速度下,环型腔波导的带宽是圆型腔波导的近1.5倍,色散也有所减小。环型腔波导比圆型腔波导具有更好的慢光特性,而且所用材料更少,降低成本。2.设计了一种新型的非线性环圆等间耦合腔波导,通过对环外半径_1R与内半径R_2进行优化,在R_1(28)0.305a,R_2(28)0.149a时,获得最佳的慢光效应,此时的群速度为1.44?10~(-4)c,相应的归一化带宽为1.0?10~(-5),得到了低群速度和高带宽效果的慢光波导,并且具有很好的稳定性。3.通过分析发现:耦合腔波导圆环内外半径比R_2/R_1的大小影响其慢光性能,并且两者大小本身也是重要的影响因素;比例大小固定的情况下,存在一组最优的_1R与R_2;可将R_2/R_1作为新的变化参数对慢光波导进行优化,比较得出最优的环内外半径比。这种研究方法为光子晶体慢光波导的研究提供了指导作用。(本文来源于《江苏大学》期刊2018-04-01）
易佳,朱娜[5]（2018）在《非线性光子晶体环型腔线缺陷波导的慢光特性研究》一文中研究指出线性光子晶体中可获得较低的慢光速度是以牺牲带宽为代价的。本文通过在光子晶体圆环型腔内加入克尔型非线性材料,分别构建以叁角晶格和正方晶格排列的非线性环型腔线缺陷波导,利用有限元法对其慢光特性进行了仿真模拟。结果表明:正方晶格具有更好的慢光效应,获得的最佳慢光群速度为0.0055c,在保证10-3c慢光条件下,可达到0.001的相对带宽;与线性光子晶体线缺陷耦合腔波导相比,带宽提高了两倍,实现了具有低群速度、高带宽特性的慢光效果,对进一步发展光子晶体的光缓存有着重要意义。(本文来源于《光电子技术》期刊2018年01期）
党淑贞[6]（2017）在《基于液体填充的光子晶体波导慢光特性研究》一文中研究指出慢光能够增强光和物质之间的相互作用,是实现光缓存进而实现“全光网络”通信的关键,所以针对光子晶体慢光波导的研究也有着重大的潜在意义和应用价值。在此背景下,本文以二维叁角晶格椭圆孔光子晶体为基础,通过引入线缺陷打破光子晶体原有的周期性从而构成光子晶体慢光波导,在色散允许的范围内,对慢光的群折射率和带宽进行优化和研究。首先,本文介绍了光子晶体相关的基本理论概念,光子晶体慢光波导传输原理,并且运用平面波展开法对光子晶体的能带进行了计算,为后面的数值仿真计算奠定了理论基础。其次,本文以二维叁角晶格椭圆孔光子晶体波导为研究对象,因为椭圆孔比圆形孔多了2个调节的自由度,而且是最简单的最适合于制作的非圆形孔,研究表明椭圆孔光子晶体波导的传输效率比圆形孔要高出16%,本文通过优化椭圆孔的尺寸获得了归一化延迟带宽积最大为0.425的慢光;另外为了在任何时候都可以实现对慢光的动态调节和优化,本文使用液体填充的“后加工技术”分析了最靠近线缺陷的第一排椭圆孔内填充液体的不同对慢光的影响,并引入一种液体填充的非对称波导,最终发现和对称波导相比,非对称波导能够使慢光的群速度色散降低。最后,本文在椭圆孔光子晶体的基础上加上Slot波导,因为Slot波导能够把光波能量局限在空气Slot区域,从而能够进一步加强光和物质的相互作用。为了增加调节的范围和灵活性,本文在靠近线缺陷的第一、二排椭圆孔内填充折射率不同的液体,通过微调液体折射率大小,最后分别实现了慢光的群折射率从33.3到247的变化,带宽从12.6nm变化到1.2nm;此外还证明了可以通过调节填充液体的不同来补偿实际中不可避免的制作误差。(本文来源于《南京理工大学》期刊2017-12-01）
韩学文[7]（2017）在《光子晶体波导的慢光特性及传感研究》一文中研究指出慢光被定义为光在介质中传输的群速度小于真空中的光速。慢光能够加强光与物质的相互作用,在非线性光学、光通信、光传感等领域有着很好的应用前景。实现慢光效应的方法很多,其中光子晶体波导(PCW)因具有参数可控性强、与光学系统兼容性高、非线性效应好等优点,成为实现慢光的重要方法。本文针对一维(1D)和二维(2D)光子晶体波导的慢光特性及其传感应用进行了研究。光纤布拉格光栅(FBG)作为一维光子晶体的典型代表,本文在耦合模理论的基础上研究了其传输特性,通过调整光栅结构参数实现并优化了慢光效应,并利用定制的慢光FBG进行了传感研究;利用平面波展开(PWE)和超晶胞理论研究了二维光子晶体慢光波导,在线缺陷光子晶体波导的基础上,通过调整缺陷两侧介质柱的位置对光子晶体波导的慢光特性加以优化,获得了更低的群速度,最后利用优化的光子晶体慢光波导进行了折射率传感研究。全文的主要研究内容如下:1.对于一维光子晶体,分析了均匀光纤布拉格光栅的耦合模理论及慢光产生机理;对于二维光子晶体,分析了其能带结构、缺陷波导中导模的性质,阐释了PCW慢光产生机制;分析了利用FBG和PCW中的慢光效应进行传感的理论依据,证明了群延迟量越大,传感的灵敏度越高。2.通过模拟分析了折射率调制深度、栅区长度、光栅周期对FBG的慢光效应的影响,计算了理论灵敏度数值。研究发现,折射率调制深度和栅区长度越大,FBG最大群延迟量和灵敏度也就越大;光栅周期主要决定了中心波长的位置,对群延迟量影响不大。利用定制的FBG进行了慢光延迟的实验,在1552.56 nm波长得到最大的群延迟约273.84 ps。之后利用FBG的慢光效应进行了传感实验,在应力变化范围为0~12.8με时,FBG表现出较好的线性度,最小探测应力为0.0145με。3.分析了完美二维正方晶格Si圆柱光子晶体的能带结构,通过调节介质柱半径大小得到了较宽的光子禁带。在线缺陷光子晶体波导的基础上设计了新型的光子晶体慢光波导,通过改变线缺陷通道两侧某些介质柱的位置得到了低至0.00142c的群速度。最后将优化的光子晶体慢光波导用于折射率传感,灵敏度达到2μm/RIU以上,表现出非常高的线性度,可以有效地区分一些气体和液体,为慢光波导在传感领域的应用提供了参考。(本文来源于《天津大学》期刊2017-12-01）
黄毅[8]（2017）在《二维嵌套光子晶体耦合腔波导慢光带宽及动态调节研究》一文中研究指出光缓存、光交换等是实现全光网络的关键技术,选择恰当的光缓存材料至关重要。与其他实现慢光的材料相比,光子晶体波导具有带宽大、体积小、易于与其他器件集成、常温工作等优势,引起了众多科研人员的关注。与线缺陷光子晶体波导相比,耦合腔光子晶体波导能实现更小的群速度,可以广泛的应用到光缓存中。论文主要基于二维嵌套光子晶体耦合腔波导。分别设计了水平缺陷腔结构和垂直缺陷腔结构、填充不同浓度磁流体的嵌套腔结构,并分析比较这些耦合腔波导的慢光性能。论文主要完成的工作及创新点如下:通过在完美光子晶体晶格中嵌套半径较小的光子晶体晶格,在中心处构造点缺陷,构成二维嵌套光子晶体点缺陷耦合腔。通过优化点缺陷水平和垂直方向四个介质柱的位置,得到更好慢光特性的耦合腔波导结构,并且带宽较大。通过平面波展开法仿真分析,实验结果表明:耦合腔波导慢光速度均达到了103c-,NDBP(归一化延迟带宽积)的值都保持在0.330以上。而垂直缺陷腔拥有最佳的慢光性能,介质柱垂直方向对称向点缺陷移动0.3a时达到最优位置,可以在保证6.94 103c-?的前提下,相对带宽达到0.00051,与未嵌套二维晶体点缺陷耦合腔相比,速度相近时,带宽增加了000017;当垂直方向介质柱对称向点缺陷位移0.4a时,NDBP的值高达0.404。在介质柱中填充不同浓度的磁流体,实现耦合腔波导慢光特性的动态调节。研究结果表明:随着磁流体填充浓度的增加,带宽、NDBP的值不断增大,群速度色散降低。当填充磁流体浓度从0.25%增加到1.75%,带宽由0.00051增加到0.00055,增加了0.00004。当在半径不同的介质柱中填充不同浓度的磁流体时,光子晶体耦合腔波导的带宽、群速度、NDBP的值同样随着填充浓度的增加而增大。(本文来源于《江苏大学》期刊2017-04-01）
袁敏敏[9]（2017）在《非线性线缺陷光子晶体波导慢光特性研究》一文中研究指出随着全光网络的大力发展,其核心器件—全光缓存器无疑就成为人们研究的重中之重。通过光子晶体实现的光缓存器易被实用化,为全光缓存发展带来了一种新的契机。由于非线性光学材料具有高能量增益特性,将非线性材料引入到光子晶体中,进一步提高光子晶体慢光效应,对未来的高速、大容量光缓存的研究发展具有重要意义。论文主要对非线性线缺陷光子晶体波导的慢光特性进行了研究。设计了具有不同的结构参数和晶格结构的非线性波导,并通过与线性波导慢光特性比较发现:非线性线缺陷光子晶体波导在实现较小群速度下,可增加带宽和降低色散。论文主要完成的工作及创新点如下:1.将完美光子晶体中的线性材料介质柱全部替换成克尔型非线性材料并引入线缺陷,构成非线性线缺陷光子晶体波导。调整结构参数,采用有限元分析其慢光特性。仿真结果表明:线缺陷宽度、介质柱尺寸以及缺陷柱尺寸等结构参数的调整可以改变波导群速度,找到最佳的结构,群速度可达到真空光速的0.018倍;与线性波导相比,在相同数量级10-2c的群速度下,非线性线缺陷波导的带宽为0.0316,色散为[-4.43,2.69]*103,比线性线缺陷波导的带宽提高1.5倍,色散降低两个数量级。2.进一步优化非线性线缺陷波导的晶格结构,来提高慢光性能。仿真结果表明:随着减小介质柱与缺陷柱的间距及增大缺陷柱向左向右平移的距离,波导的慢光群速度基本呈减小的趋势;当介质柱与缺陷柱间距为0.8a,缺陷柱同时向左向右平移0.1a时,获得最佳慢光效果,其最大群速度值达到1.2*10-3c,带宽为0.00026,色散为[-2.69,1.38]*105,归一化延迟带宽积值为0.2798。3.从理论上简要分析了非线性线缺陷波导的低色散慢光性能和计算慢光型缓存器的主要性能指标。通过分析发现:相比于线性光子晶体波导,非线性线缺陷波导的慢光性能都优于线性波导,拥有色散补偿性能,可获得低色散;将所设计的波导应用到光缓存器中,可取得的缓存时间为2777.78ps、缓存容量为108.33bit及缓存比特长度为9.2μm。因此,非线性线缺陷光子晶体波导对光缓存实现具有很重要的研究价值。(本文来源于《江苏大学》期刊2017-04-01）
付晓宇[10]（2016）在《基于光子晶体波导的慢光特性研究及OCT分辨率检测》一文中研究指出慢光技术在光缓存、光通信、非线性光学等领域有广泛应用。在慢光的各种产生方法中,基于二维光子晶体波导的慢光具有设计灵活、慢光频率可调,以及与现有光学系统兼容性高的特点。本文采用平面波展开法和时域有限差分法对二维光子晶体耦合腔波导进行了研究。通过改变耦合腔波导的结构参数对光子晶体的慢光特性加以优化,获得了更大的带宽;模拟计算了一种可实现大带宽低损耗的光子晶体波导耦合方式。之后就慢光延迟技术,对基于光纤中四波混频和光纤色散相结合实现可调谐慢光延迟的方法进行了实验研究。最后,本文针对目前国内OCT设备关键参数的检测问题,设计、整合了一套便携度高、准确性好的软硬件设备。全文的主要内容如下:1.采用平面波展开法对二维正方晶格耦合腔型光子晶体波导进行了求解和优化,得出结论:当设定正常介质柱半径为r=0.30a时,能带图中的禁带宽度为0.139282?a/2?c,此时取缺陷介质柱间隔n=2,半径r_d(28)0.20a,正方晶格耦合腔波导表现出最好的慢光特性,最小的慢光群速度为0.077307c,对应于1550 nm的中心波长,其带宽为33.40 nm,归一化延迟带宽积为0.279。从加工难度、耦合效率等方面计算了多种耦合方式,最终确定了加工一致性更好的在脊型波导和慢光波导之间加入阶梯型耦合波导的方式对光子晶体波导进行光耦合。2.采用基于四波混频波长转换和光纤色散相结合的方式,对可调谐慢光延迟进行了实验研究。首先,利用色散平坦型高非线性光纤中的四波混频效应,通过固定信号光波长为1549.3 nm,并从该波长处向短波长方向移动泵浦光,得到了最大转换带宽为28.4 nm,此时产生的高频闲频光波长为1520.9 nm;然后,基于最大的四波混频波长转换带宽,实验得到了最大延迟量12.1ns,并在0~6 ns的范围内实现了可调谐延迟。3.通过分析OCT设备的关键参数,设计了一套针对商用OCT设备的小型化空间分辨率检测系统,并使用完备的大型商用设备对同一台OCT设备进行了同步对比实验。利用自制小型化测量系统测得的OCT轴向和横向分辨率分别为6.9μm和42.3μm,与商用大型测量设备的测量结果相当,测量结果具有良好的参考价值,该小型化测量系统在整合性、操作性和便携度方面更具优势。(本文来源于《天津大学》期刊2016-12-01）
波导慢光论文开题报告
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
随着时代的发展,人们对于高速通信的需求越来越大,正处在高速发展中的光电子通信技术是实现该需求的重要途径。作为信息技术与光子领域相结合最为重要的一环,光存储器件具有极其重要的不可替代作用。光信号的传播速度比电信号大几个数量级,可以大大提升计算机的计算能力。然而,与电子技术的存储环节相比,光子通信存储技术却存在着相当大的落后,面临非常大的技术难题。当今光子技术发展对器件的集成化、高速通信、低损耗、器件尺寸等都有更高的要求。在众多解决办法中,硅基光子晶体慢光器件与传统的CMOS工艺兼容,更容易实现集成化;其在宽带宽性能上的潜力,更适应未来的高速光通信技术。尽管如此,常规的二维平板光子晶体慢光器件面临着许多难题:其多排孔状结构导致加工难度增加;高精度的最小特征尺寸需求使得加工时间变长;器件竖直剖面的粗糙度造成了高损耗等。相比常规的二维平板光子晶体波导器件,一维光子晶体波导显着地减小了器件尺寸,其简单的结构同时降低了加工难度。因此,本文对基于简单结构的一维光子晶体慢光波导的光子器件进行了如下研究:(1)本文调研了硅基慢光技术的研究背景与发展现状,阐述了硅基微环结构的慢光器件和硅基光子晶体慢光器件的发展进程和趋势。并介绍了光在光子晶体波导结构中传播的理论以及光子晶体波导的计算方法。(2)本文提出了一种新的一维光子晶体波导结构。通过在一维周期性的光栅中引入多齿的结构,获得二维平板光子晶体波导中平移某一排小孔的缺陷态效应,找到具有宽带宽性质的“群折射率-波长”曲线。该鱼骨状一维光栅波导结构在群折射率为13时获得了大于10nm的带宽。为了补偿耦合损耗,本文设计了一种阶梯状耦合结构(step taper),将耦合效率从不到20%提高至大于60%。我们对该结构的波导进行了加工并实验测试,以验证理论仿真的结果。基于法布里波罗理论的计算结果,实验中在群折射率约为12时有超过10nm的带宽。为了研究慢光波导的可调性以进一步增加带宽,本文引入新型的二维材料石墨烯,将其铺在波导上方,实验测试其热传导的调制能力。(3)本文提出了一种新的基于一维光子晶体的孔状微环谐振器结构,实现了类电磁诱导透明的传输谱。相比传统的耦合微环结构实现类电磁诱导透明效应,该单环结构大大减小了器件尺寸。并且,由于小孔和慢光自身的加强光与物质相互作用的能力,理论仿真显示该孔状微环谐振器结构的器件具有超过530的品质因数,表现出了优秀的传感性能。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
波导慢光论文参考文献
[1].冯凯强,关建飞.含正交矩形腔MIM波导电磁感应透明及慢光效应的数值研究[J].半导体光电.2019
[2].叶高杨.基于硅基一维光子晶体波导的慢光器件[D].浙江大学.2019
[3].刘鹏华.含矩形腔MIM波导类电磁诱导透明和慢光效应数值研究[D].南京邮电大学.2018
[4].易佳.非线性环型腔光子晶体波导的慢光特性研究[D].江苏大学.2018
[5].易佳,朱娜.非线性光子晶体环型腔线缺陷波导的慢光特性研究[J].光电子技术.2018
[6].党淑贞.基于液体填充的光子晶体波导慢光特性研究[D].南京理工大学.2017
[7].韩学文.光子晶体波导的慢光特性及传感研究[D].天津大学.2017
[8].黄毅.二维嵌套光子晶体耦合腔波导慢光带宽及动态调节研究[D].江苏大学.2017
[9].袁敏敏.非线性线缺陷光子晶体波导慢光特性研究[D].江苏大学.2017
[10].付晓宇.基于光子晶体波导的慢光特性研究及OCT分辨率检测[D].天津大学.2016